HAL Id: jpa-00213048
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RÉACTIONS 12C(α, α) A 51 MeV ET 14N(d, α) 12C
ET 14N(d,d) A 28,5 MeV,
J. Vidal, R. Bouché, C. Fayard, L. Feuvrais, M. Gaillard, P. Gaillard, M.
Gouanère, M. Gusakow, G. Lamot, J.-R. Pizzi
To cite this version:
C 1
-
128 J. L. VIDAL ET COLL.Discussion et conclusion.
-
On remarque que la variation des paramètres avec A est plus discontinue etplus importante que pour les noyaux lourds 121. Ainsi, pour une même énergie, 150 MeV, on a meilleur accord avec absorption en surface pour 6Li et 7Li, et en volume pour 12C et 40Ca. Pour ces deux derniers noyaux, on a d'ailleurs meilleur accord avec absorp- tion en surface également à 80 MeV. D'autre part, o n ne parvient pas à expliquer la différence dans les polarisations de 6Li et 'Li au-dessus de 40". Si le potentiel optique semble bien donner des caractéris- tiques globales pour les noyaux, il ne permet pas de rendre compte des différences de structure ni de la déformation de ces noyaux, qui semblent beaucoup plus importantes pour les noyaux légers. Il permet
quand même d'avoir une bonne idée de ce que seraient les paramètres nécessaires pour calculer la distorsion, pour un noyau pris dans la gamme étudiée.
Bibliographie
[l] WAYBRON (R. M.), MC. MANUS (H.), WERNER (A.),
DRISKO (R. M.) et SATCHLER (G. R.), Phys. Rev. Letters, 1964, 12. 249.
[2] ROLLAND (C.), GEOFFRION (B.), MARTY (N.), MOR- LET (M.), TATISCHEFF (B.) et WILLIS (A.), NUCI.
Phys. (à paraître).
[3] TATISCHEFF (B.), MARTY (N.), DE BOUARD (X.), Fox (J. G . ) , GEOFFRION (B.) et ROLLAND (C.),
Phys. Letters, 1964, 8. 154.
RÉACTIONS 12c(a,a)
A
51
MeV
ET
1 4 ~ ( d , a )12C
ET
14N(d,d)
A
28,5
MeV,
Institut de Physique Nucléaire, Lyon
Résumé.
-
La distribution angulaire de la réaction 14N(d, cc) 12C est mesurée entre 10 et 900 lab. En vue d'interpréter ces résultats par la DWBA, nous avons également mesuré les distributions angulaires des diffusions 14N(d, d) 14N et 12C(cc, cc) 12C, afin de déterminer les paramètres du modèle optique dans les voies d'entrée et de sortie. Une interprétation est faite pour l'une des tran- sitions.Abstract.
-
Alpha-particle energy spectra from the 14N(d, cc) 12C reaction is obtained, the angular range studied beeing from 10 to 90° lab. An optical mode1 program is used for optical-mode1 analysis of 14N(d, d) 14N and 12C(~, cc) 12C distributions measured at 28.5 MeV and 51 MeV respectively ; a distorted-wave Born-approximation analysis is made for one of the transitions.Le principal but de ce travail est l'étude expérimen- tale et l'interprétation de la réaction 14N(d, a) 12C
obtenue avec des deutons de 28,5 MeV : ce type de réaction donne des informations concernant à la fois la configuration des niveaux excités et le mécanisme de réaction, et a été étudié en particulier à des énergies de deutons de 24 MeV [Il. L'interprétation est faite dans le cadre de l'interaction directe, en utilisant la méthode DWBA ; les fonctions d'ondes des voies d'entrée et de sortie sont déduites du modèle optique,
pour les énergies convenables des voies d'entrée et de sortie. Nous avons donc mesuré les distributions angulaires 12C (a, a) à 51 MeVet 1 4 ~ ( d , d) à 28,5 MeV. Les deutons et alphas sont accélérés par le Synchro- cyclotron de l'Institut de Physique Nucléaire de Lyon,
à des énergies de 28,5 MeV et 57 MeV respectivement ;
les alphas sont ralentis jusqu'à 51 MeV. La dispersion en énergie est de 250 keV. Les cibles utilisées sont du polystyrène (3 mg/cm2 et 1 mg/cm2) ou des cibles gazeuses d'azote commercial, dont le diamètre est
RÉACTIONS lzC(a,a) A 51 MeV C l - 1 2 9
de 2 cm et l'enveloppe constituée d'inox de 2,5 microns d'épaisseur.
La détection est assurée, pour les alphas, par un détecteur solide à barrière de surface de 1,5 mm d'épaisseur ; pour les deutons, par deux détecteurs analogues de 0,5 mm et 2 mm placés en série. Les
points expérimentaux
-
optimisation
FIG. la. - Distribution angulaire des particules alphas (énergie incidente 51 MeV) diffusées élastique- ment par 12C.
La courbe continue est obtenue avec les paramètres du potentiel optique ro = 1,23 F, V = 185 MeV,
W = 44 MeV, a = 0,69 F.
faites par comparaison avec la section efficace Rutherford pour une cible d'or.
Le potentiel optique Vfl(r)
+
iWf2(r) est choisi avec fl(r) = f2(r) = [l+
e(r-R)/a]- l, sans couplagespin-orbite.
Deux groupes de paramètres sont donnés sur les
points expériment.
-
optimisation
-1-
8cm
!.
10
'50
'100
FIG. 16.- Même distribution angulaire que fig. la. La courbe continue est obtenue avec ro = 1,76 F,
V = 59 MeV, W = 17,5 MeV, a = 0,52 F.
distributions angulaires sont mesurées entre 10" et figures l a et l b pour la diffusion 12C(a, a) ; pour la 90" lab., tous les deux degrés (fig. 1,2,3). Les correc- diffusion 14N(d, d), les essais sont encours. Un groupe tions d'angle solide ont été faites d'après Silverstein de paramètres est donné figure 2.
C l -130 G. S. MANI, A. SADEGHI ET A. TARRATS
O
points expérimentaux
-
optimisation
FIG. 2.
-
Distribution angulaire des deutons (knergie incidente 28,5 MeV) diffusés élastiquement par L4N. La courbe continue est obtenue avec les paramètres PO = 1,25 F, V = 66 MeV, W = 17 MeV,a = 0,7 F.
I
b c m
m-
points expériment
optimisation
Fio. 3. - Distribution angulaire des particules alphas de la réaction 14N(d, a)l2C Q = - 4,43
(énergie incidente 28,5 MeV) : La courbe continue est obtenue avec les paramètres des figures l a et 2.
La section efficace (d, oc) a été calculée en utilisant les paramètres des figures la et 2 (fig. 3). Le méca- nisme introduit est le knock-out.
Nous poursuivons cette interprétation en supposant le pick-up d'un deuton.
Bibliographie
[II PEHL (Richard H.), CERNY (J.), RIVET (E.), HARVEY (G.)
Phys. Rev., 1965,140, B 605.
[2] SILVERSTEIN (E. A.), NUCI. Instr., 1959,4, 53.
SECTIONS EFFICACES
ABSOLUES
DES
RÉACTION
s
'2c~,p)'2c,
1 2 ~ ( p , p t ) ' 2 ~ * ,
1 2 ~ ( p , p f t ) 1 2 ~ *ET NIVEAUX DE 13N
G. S. MANI, A. SADEGHI et A. TARRATS
Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay
Résumé.
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Nous avons mesuré les sections efficaces absolues des diffusions élastique et iné- lastiques des protons sur i2C entre 4,6 et 11,2 MeV (300 < Blab < 1500). Les résultats ont été analysés par le formalisme de la matrice R et par la méthode des ondes couplées (02' sans spin orbite).Abstract.
