E. EDLUND. — On the electrical resistance of vacuum (Sur la résistance électrique du vide); Phil. Magazine, 5e série, t. XIII, p. 1; 1882

HAL Id: jpa-00237927

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00237927

Submitted on 1 Jan 1882

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

E. EDLUND. - On the electrical resistance of vacuum (Sur la résistance électrique du vide); Phil. Magazine,

5e série, t. XIII, p. 1; 1882

B.-C. Damien

To cite this version:

B.-C. Damien. E. EDLUND. - On the electrical resistance of vacuum (Sur la résistance électrique du vide); Phil. Magazine, 5e série, t. XIII, p. 1; 1882. J. Phys. Theor. Appl., 1882, 1 (1), pp.234-235.

�10.1051/jphystap:018820010023401�. �jpa-00237927�

234

circonstances

atmosphériques

restaient sensiblement uniformes.

Les

poids

additionnels avaient été

compares

^{avec le}

plus ^grand

soin au

kilogramme

étalon de Berlin. H. DUFET.

E. EDLUND. 2014 On the electrical resistance of vacuum (Sur la résistance élec- trique ^du vide); ^Phil. Magazine, ^5e série, ^t. XIII, p. 1; 1882.

C,est un fait bien connu, que les ^courants

électriques

^ne

peuvent

pas ^traverser le

vide.

^de

Torricelli,

^{et l’on en} conclut habituel- lement que ^le vide offre ^un _manque absolu de conductibilité.

Comment

expliquer

alors l’action

électrique

exercée par ^un corps céleste sur un autre, ^comme

c’est,

par

exemple,

^{le cas entre le}

Soleil et la Terre? L’auteur s’est demandé si le fait

précédent

était dû à la résistance proprement ^{dite du} gaz raréfié ^{ou à} la résis-

tance subie par le courant à son passage du gaz ^à l’électrode solide.

Le

développement

intense de chaleur que MM. Naccari ^et Bel- lati ont trouvé à l’électrode

négative

^{montre bien}

qu’ici,

^comme

dans Farc

voltaïque,

^{il doit exister un obstacle à la}

propagation

du courant. Si nous

désignons

^cet obstacle par ^{1 et} par ^{r1 la} résis-

tance du

gaz, 1 représentant

^!a distance des

électrodes,

^{r + F1 l est}

l’obstacle total à la

propagation

^{du courant} d’une électrode à l’autre. l’our

qu’une décharge

ait lieu il faut que la tension élec-

trique

des électrodes

puisse

surmonter cette somnze. Or les

expé-

riences directes montrent que ^{r 1} diminue constamment avec la

pression

^du gaz

jusqu’à

^ce que ^cette

pression

soit descendue ^{à une}

quantité

^très

petite

^Imm

^environ,

^et

pendant

^ce

temps

^r augmente incessamment de valeur. Doit-on admettre que ^i-,,

après

^{avoir in-}

cessaxnment

diminué, prend

subitement ^{une très}

grande

^valeur

quand

^on

éloigne

les dernières molécules _{de gaz,} ^ou est-il _pro- hahle que la résistance ^{1 sur} les électrodes continue à augmen- ter ? C’est cette dernière

hypothèse qu’admet

^{M. Edlund : r} peut recevoir ^une

augmentation

^tellement

grande

que le ^{courant ne}

peut plus

^circuler.

Cette

hypothèse ^admise,

^{toutes les}

expériences

^{connues s’ex-}

pliquent ^aisément,

^{et en}

particulier

celles de Pliicker et

Gassiot,

dans

lesquelles

l’air d’un

tube,

^assez raréfié pour

empêcher

le pas-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018820010023401

235

sage direct d’un ^{courant, se} laisse pourtant ^traverser par des ^cou- rants

produits

^par

influence, lesquels

^sont

cependant beaucoup plus

faibles. L’action

qui

^{s’exerce entre} les corps célestes ^{se con-}

çoit

aussi facilement. Tout

indique

donc que le vide ^{est un} bon conducteur de l’électricité et,

d’après l’auteur,

^{il est}

impossihle

^de

trouver une seule preuve

expérimentale

certaine de la non-con-

d uctibili té du vide absolu. B.-C. DAMIEN.

C. CHRISTIANSEN. 2014 Einige Versuche über die Wärmeleitung (Quelques ^re- cherches sur la conductibilité calorifique); ^{Ann. der} Physik ^und Chemie, ^t. XIV,

p. 23; ^1881.

La méthode de 31. Chrisuiansen n’est

applicable qu’aux

corps mauvais conducteurs : elle est fondée ^sur l’observation des

ten1pé-

ratures stationnaires et ne fournit que des conductibilités relatives.

Pour comparer les conductibilités de deux

substances,

par

exemple

^{celle de l’air et celle de}

^l’eau,

^on

dispose

^{l’une au-dessus}

de l’autre trois

plaques

de cuivre d’environ 0m, 0 ⁱ

d’épaisseur,

^écar-

tées par de

petites

^{cales de verre de 0cm, 02 à 0cm,} 07. Les intervalles contiennent les deux substances à comparer. La

plaque

^{de cuivre}

supérieure

^est

échauffée,

^la

plaque

inférieure

répondra

^{à des}

^temlaé-

ratures constantes à l’aide de courants d’eau chaude ou

froide ;

^en-

fin des thermomètres horizontaux

pénètrent

par des ^trous

percés

dans la surface

cylindrigue

^des

plaques

^{de cuivre et} donnent la tem-

pérature

moyennes ^{au centre} de chacune des

plaques.

Quand

^les corps

employés

^{sont très mauvais}

conducteurs,

^on

peut

considérer sans erreur sensible la

température

^de

cliaque plaque

de cuivre comme uniforme dans toute son

épaisseur ;

^soient

^{T1, T2}

et

To

^les

températures indiquées par les

^trois

thermomètres,

^{et, C2}

les

épaisseurs

^des

plaques

^mauvaises

conductrices, K, , K2

^leurs coefficients de conductibilité

intérieure;

^la

perte

^{latérale de cha-} leur étant

négligeable,

^{on a évidemment}

d’où l’on tire