Effet de défauts causés par un bombardement de neutrons sur le spectre excitonique de Cu2O

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Effet de défauts causés par un bombardement de neutrons sur le spectre excitonique de Cu2O

S. Nikitine, M. Grosmann

To cite this version:

S. Nikitine, M. Grosmann. Effet de défauts causés par un bombardement de neu- trons sur le spectre excitonique de Cu2O. Journal de Physique, 1963, 24 (7), pp.525-531.

�10.1051/jphys:01963002407052500�. �jpa-00205521�

EFFET DE DÉFAUTS CAUSÉS PAR UN BOMBARDEMENT DE NEUTRONS SUR LE SPECTRE EXCITONIQUE ^DE Cu2O

Par S. NIKITINE et M. GROSMANN,

Laboratoire de Spectroscopie ^et d’Optique ^du Corps Solide, Institut de Physique, Université de Strasbourg.

Résumé.

Des échantillons de cuprite ont été bombardés avec ^{des neutrons.} Les modifications du spectre excitonique qui ^{en résultent sont} analogues ^{à celles} produites par ^un champ électrique appliqué ^au cristal. Le bombardement crée donc vraisemblablement des défauts chargés qui ^pro-

duisent un champ électrique interne. L’évaluation de ce champ permet ^une évaluation de la concen-

tration des défauts créés par le bombardement.

Abstract.

Samples of cuprous oxide have been irradiated with fast neutrons. The modifi- cations of the exciton spectrum ^{observed are similar to those} produced by ^an electric field applied

to the crystal. The irradiation probably produces charged defects which produce ^{an internal}

electric field. The evaluation of this field ^{allows an} evaluation of the concentration of defects

produced by the irradiation.

Introduction.

^Les spectres d’absorption ^{et de}

réflexion de CU20 ^{dans le visible aux basses} tempé-

ratures ont fait l’objet ^de nombreuses études

depuis ^{une dizaine d’années} [1].

Le spectre d’absorption ^est représenté ^{sur la} figure ^{1. On observe :}

FIG. 1.

Schéma du spectre d’absorption ^de Cu20. ^Le

bord tracé en pointillé ^{a été observé} spectrographi- quement ^et n’a pas ^été mesuré par la méthode spectro- photométrique.

- dans la partie rouge du spectre, pour des échantillons d’épaisseurs comprises ^entre 100 fl’ ^et

1 _mm, deux bords d’absorption ^{situés de} part ^et

d’autre d’une raie fine et de faible intensité ;

-

dans la partie jaune ^du spectre, pour des échantillons d’épaisseurs comprises ^entre 20 fl ^et

100 _P., un bord d’absorption, précédé du côté des

grandes longueurs d’onde par ^une série de raies

peu intenses qui ^{est bien} représentée ^à 4,2 OK par la formule hydrogénoïde :

- dans la partie ^{verte du} spectre, pour des échantillons d’épaisseurs comprises ^entre 5 y ^et 20 g, ^{un bord} d’absorption, précédé du côté des

grandes longueurs d’onde par ^une série de raies peu ^intenses qui ^{est bien} représentée ^à 4,2,DK par la

formule hydrogénoïde

-

dans les parties ^{bleue et} violette du spectre,

pour des échantillons d’épaisseurs inférieures ^à 5 u

et déposés ^{sur des} supports, ^{deux bords} d’absorp-

tion respectivement précédés ^{du côté des} grandes longueurs d’onde par deux groupes de ^raies intenses.

Le spectre de réflexion ne comporte pas de parti-

cularité en dehors des parties ^{bleue et violette dans} lesquelles ^{on observe des maxima et des minima de}

lumière correspondant ^{aux raies} d’absorption. ^Ces

maxima ^{et minima sont} appelés respectivement

« rayons restants » et « rayons manquants » ^{et sont}

dus à la dispersion ^{anormale au} voisinage ^{des raies.}

L’absence de réflexion sélective correspondant ^aux

raies des séries jaune ^{et verte} s’explique par la faible intensité des raies considérées.

Tous ces résultats expérimentaux ^ont pu être

interprétés ^{en accord avec} la théorie de Elliott [2] :

Les séries jaune ^{et verte sont} dues à des tran- sitions «interdites » vers des niveaux excitoniques ^P.

La raie faible située dans le rouge ^est due à une

transition quadrupolaire ^vers le niveau excito-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01963002407052500

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nique 18. Les deux bords _rouges situés de part ^et

d’autre de cette raie sont dus à des transitions

« indirectes » ^avec émission ou absorption ^de pho-

non vers le même niveau 1S.

Les raies d’absorption intenses situées dans le bleu et le violet ^sont dues à des transitions permises

vers des niveaux excitoniques ^S.

En conséquence, ^on peut ^tracer pour Cu20 ^le

schéma de structure des bandes au voisinage ^{de la}

valeur du vecteur d’onde k

0 représenté ^{sur la} figure ^2.

FIG. 2.

Schéma des bandes dans Cu2O

au voisinage ^{de k}

^0.

Les spectres ^de CU20 ^et le schéma des bandes étant maintenant assez bien _connus, nous avons

entrepris ^à Strasbourg ^{une étude} générale ^et systé- matique des effets des perturbations (champs ^élec- triques, champs magnétiques, impuretés, ^con-

traintes mécaniques, etc...) ^{sur ces} spectres ^{et sur}

les bandes. Dans le cadre de cette étude, ^{nous avons}

recherché quels étaient les effets d’irradiations ^en

pile ^{sur le} spectre excitonique ^{de CU20.}

I. Détails expérimentaux.

^{Nous avons} pré- paré des échantillons de cuprite ^de différentes

épaisseurs permettant d’observer les parties rouge,

jaune ^{et verte du} spectre d’absorption. ^Les parties

bleue et violette du spectre ^{de réflexion} permettent

d’obtenir des renseignements ^sur l’absorption ^dans

ces régions.

Nous avons utilisé à cette fin des lames de cuivre fournies par la maison Johnson ^et Matthey ^{et con-}

tenant une proportion d’impuretés inférieure à 10-6 . Nous les avons oxydées ^{à 1010 à l’aide} d’oxygène purifié par distillations successives. Puis

nous les avons refroidies lentement, ^sous vide, jusqu’à ^la température ^ordinaire.

Ces lames ont été portées ^{à basse} température

par immersion dans de l’hélium liquide ^contenu

dans un cryostat. ^Les spectres d’absorption ^{et de} réflexion ont été étudiés à l’aide d’un spectrographe

à réseau donnant une dispersion ^{de 16} A/mm. ^Les

spectres ^{obtenus ont été} photographiés ^{et les} pho- tographies ^ont été ensuite densitométrées.

Les lames de cuprite ^{ainsi étudiées ont} ensuite été soumises à divers flux de rayonnement ^nucléaires

dans la Pile Mélusine du Centre d’Études _Nucléaires

de Grenoble (*).

Les spectres des lames ont été étudiés après

irradiation dans les mêmes conditions que précé-

demment. Les modifications observées sont dé- crites ci-dessous. On a pu ^montrer qu’elles ^sont

dues aux effets des neutrons rapides ^et que les rayons gammas ^et les neutrons thermiques’ ^{ne les}

ont pas provoquées.

II. Effets de bombardements de neutrons sur le

spectre d’absorption excitonique ^{de la} cuprite ^à 4,2 ^OK.

A. ^EFFET DE BOMBARDEMENTS PAR DES NEUTRONS SUR LE SPECTRE DE RÉFLEXION DANS LE VISIBLE DE COURTES LONGUEURS D’ONDE.

La

figure ³ représente ^{les courbes} densitométriques ^du

FIG. 3.

Effets de bombardements de neutrons sur les

régions ^{bleue et} violette du spectre ^de réflexion de Cu20

à4oK.

Flux intégrés de neutrons rapides ^reçus par les échan- tillons (n/cm2) :

spectre de réflexion dans le bleu et le violet d’échan- tillons de CU20 ayant reçu différents flux intégrés

de neutrons rapides.

La courbe a) correspond ^{à un} échantillon non

irradié. On remarque qu’elle présente deux rayons restants à 4 590 A et 4 810 verte ^deux rayons ^man-

quants ^{à 4 540 A et 4 780 A.}

(*) Nous remercions M. le Professeur L. Néel, Directeur du Centre d’Études Nucléaires de Grenoble qui ^{nous a} permis

de faire ces expériences ainsi que M. Rossillon ^{et ses} colla- borateurs MM, Droulers, Richard et Woehrlé qui ont irradié

nos échantillons.

Les courbes b), c) ^et d) correspondent ^{à des}

échantillons ayant reçu des flux intégrés ^{de neu-}

trons rapides qui croissent de b) ^à d). On observe la

disparition progressive des rayons ^{restants et} des rayons manquants: ^Cette disparition ^{a lieu}

d’abord dans la partie violette du spectre, puis

dans la partie ^{bleue. On} peut ^{en déduire} que les

raies d’absorption correspondant ^aux rayons ^res- tants et manquants ^doivent disparaître également progressivement quand ^{le flux de} neutrons reçu par le cristal augmente.

B. EFFET DE BOMBARDEMENTS DE NEUTRONS SUR LA SÉRIE VERTE DU SPECTRE D’ABSORPTION.

La figure ⁴ représente ^{les courbes} densitométriques

de la série verte du spectre d’absorption ^d’échan-

tillons de cuprite ayant reçu différents flux de neutrons.

FIG. 4.

Effets de bombardements de neutrons sur la série verte du spectre d’absorption ^de Cu,O ^à 4,2 ^OK.

Flux intégrés ^{de neutrons} rapides ^reçus par les échan- tillons (n/cm2) :

La courbe a) correspond ^{à un} échantillon non

irradié. Elle présente ^{trois raies} appartenant ^{à la} série hydrogénoïde précédemment signalée.

Les courbes b), c) ^et d) correspondent ^{à des}

échantillons ayant reçu des flux croissants de neu- trons. On observe que quand le flux de neutrons reçu par l’échantillon augmente, ^{le bord} d’absorp-

tion vient empiéter ^{sur les raies} qui s’affaiblissent

puis disparaissent. ^{Avant la} disparition ^{de la raie} correspondant ^{à n}

3, ^{on observe sur la courbe} c)

un dédoublement de cette raie.

C. EFFET DE BOMBARDEMENTS DE NEUTRONS SUR LA SÉRIE JAUNE DU SPECTRE D’ABSORPTION.

La figure ⁵ réprésente ^{les courbes} densitométriques

de la série7jaune ^du spectre d’absorption ^d’échan-

tillons de cuprite ayant ^reçu différents flux de neutrons.

La courba a) correspond ^{à un} échantillon ^non irradié. Elle présente cinq ^raies appartenant ^{à la}

série hydrogénoïde précédemment signalée.

Les courbes b) ^à j), correspondent à des échan- tillons ayant ^reçu des flux croissants de neutrons.

Quand le flux de neutrons reçu par l’échantillon augmente, ^on observe dans le spectre les modifi- cations suivantes :

a) ^{Le bord} d’absorption ^{continue se} déplace ^vers

les grandes longueurs ^{d’onde et} empiète ^progres-

sivement sur les raies d’absorption qui ^s’affai-

blissent puis disparaissent.

b) ^De nouvelles raies plus ^faibles que les raies initiales apparaissent ^{dans le} spectre. ^{On les} appelle

raies de ^« structure fine » (cette dénomination sera

justifiée plus loin) pour les distinguer ^{des raies}

initiales que l’on appelle ^{raies «} régulières ^».

c) ^{Les raies} régulières correspondant ^{à n}

^{5 et}

à n

4 (courbes c) ^et d)) ^se dédoublent avant de s’affaiblir et de disparaître.

D. RÉSUMÉ DES EFFETS OBSERVÉS DANS LES

DIFFÉRENTES RÉGIONS DU SPECTRE.

On observe d’une façon générale ^un affaiblissement puis ^une disparition ^{des raies} excitoniques, ^ainsi qu’un

accroissement du coefficient de réflexion et du coefficient d’absorption du cristal. Dans le jaune,

on observe l’apparition de nouvelles raies plus

faibles que les raies initiales. Dans le ^{vert et} le

jaune, ^{on observe un} dédoublement de certaines raies avant leur disparition.

III. Comparaison ^des effets des neutrons et des effets d’un champ électrique ^{sur la série} jaune.

Interprétation.

Les effets d’un champ électrique

externe appliqué ^{au cristal sur la} série jaune ^du spectre d’absorption excitonique ^{ont été étudiés}

par Gross [4] et par le groupe de Strasbourg [5] qui

a également étudié les effets de tensions internes

produites par des trempes ^créant probablement ^des champs électriques ^internes.

Ils ont pu être interprétés par la théorie de Haken [6] et sont tout à fait analogues ^{aux effets}

des neutrons.

La figure ⁶ représente ^{les courbes densitomé-}

triques de la série jaune ^des spectres d’absorption

528

FiG. 5.

Effets de bombardements de neutrons sur la série jaune ^du spectre d’absorption ^{de Cu,O à 4,2 "K.}

Flux intégrés de neutrons rapides reçus par les échantillons (n/cm2) :

à 4,2 ^OK d’échantillons de CU20 ^{irradiés et soumis à}

l’action de champs électriques. L’analogie ^entre

les effets est frappante.

Il est tentant d’admettre que des effets ^sem- blables sont dus à des causes semblables. _{Nous sup-} posons donc que les ^{neutrons créent} dans le cristal des défauts chargés. ^Ceux-ci produisent ^un champ électrique ^interne qui perturbe ^le champ périodique

du réseau et agit ^sur l’exciton. L’action de oe

champ ^{sur l’exciton} s’interprète par ^la théorie de H aken de la manière suivante :

Le potentiel excitonique n’est pas ^exactement

coulombien, ^la polarisation ^{du réseau variant avec}

l’orbite d’exciton considérée. Par suite, les divers états d’un même niveau d’énergie ^{de l’exciton}

dans ^un cristal non perturbé ^{ne sont pas} dégénérés.

Toutefois, les seules transitions permises ^{dans la}

série jaune ^{sont les} transitions ^{de deuxième classe}

FIG. 6.

Série jaune ^du spectre d’absorption ^{à 4,2 OK de} Cu20.

1 ° Soumis à un champ électrique :

a) ¹⁰ kV/cm b) ¹⁵ kV/cm c) 17,5 kV/cm d) ²⁵ kV/cm.

20 a’) Bombardé avec 1,7 ^{X 10 13 des} b’) neutrons 5,4 ^x 10, ^{(flux intégrés} c’) ^{3,6 de x neutrons 1016 rapides} d’) 3,3 ^{en x n/cm2) : 1017.}

prévues ^{par la théorie} d’Elliott, c’est-à-dire des

transitions ^vers les états excitoniques ^{P. En} pré- sence d’un champ électrique, il y ^a hybridation ^des

orbitales excitoniques. ^{Les états S et D} acquièrent

ainsi partiellement ^{un caractère} P. Les transitions

vers ces états deviennent ainsi partiellement per- mises. On observe ainsi la raie correspondant ^{à la}

transition vers l’état 3S, ^entre les raies corres-

pondant ^aux transitions vers les états 2P et 3P, ^etc.

D’autre part, ^le déplacement ^{du bord} d’absorp-

tion qui ^recouvre progressivement les raies et l’affaiblissement de celles-ci peuvent ^être expliqués

,

par l’ionisation de l’exciton (effet Oppenheimer)

sous l’effet du champ électrique.

Enfin, ^le dédoublement des raies est dû à l’effet Stark sur l’exciton.

L’hypothèse précédente ^selon laquelle ^{les neu-}

trons créent dans le cristal des défauts chargés agissant par leur champ électrique ^{sur l’exciton} permet donc de rendre compte ^{de tous les faits} expérimentalement ^constatés (*).

Nous ^avons effectué des études de réarrangement

(*) Il est toutefois important de noter que les effets des tensions dans le cristal sont semblables à ceux des champs

externes. Il est possible que les défauts produits par irra-

diation créent des tensions qui perturbent ^les spectres

excitoniques. ^Il est difficile de déterminer lequel ^des effets,

celui des tensions ou celui des champs internes, ^{est l’effet}

primaire.

530

thermique qui ont montré que les défauts pou- vaient être éliminés par ^un recuit sous vide à 600 °C. L’étude des diagrammes ^{de Laue d’échan-}

tillons monocristallins n’a pas permis ^{de constater}

des modifications dans la structure des échantillons irradiés.

IV. Évaluation de la concentration de défauts

créés _{par le} bombardement de neutrons dans le

cristal.

En admettant que le bombardement

crée, ^{dans le} cristal, des défauts ponctuels chargés

dont le champ agit ^sur l’exciton, ^{il est} possible

d’effectuer une évaluation de la quantité ^{de défauts}

créés par le bombardement de neutrons dans le cristal.

Il est vraisemblable d’admettre que l’effet des défauts et l’effet d’un champ ^externe appliqué ^au

cristal sont les mêmes si le champ des défauts ^est

identique ^au champ ^externe appliqué. ^On peut également admettre que les défauts ^sont proba-

blement constitués de ^vacances et d’ions Cu+ inters- titiels. Toutefois, ^leur répartition dans le réseau ne

peut guère ^être appréciée. Nous allons supposer ^une

répartition régulière ^de charges ponctuelles, ^alter-

nativement positive ^et négative. ^{L’exciton étant} composé ^{de deux} charges ponctuelles positive ^et négative, ^l’effet des défauts et du champ ^externe

sont les mêmes quand ^le champ externe est iden-

tique ^au champ ^entre deux défauts proches ^voisins.

Si l’on négligeait la déformation des orbites et la

préionisation de l’exciton ^sous l’effet du champ,

ceci reviendrait à admettre que l’exciton ^est ionisé

quand ^{la distance entre deux défauts} proches ^voi-

sins de signes opposés ^est inférieure à la distance de l’électron et du trou dans l’exciton. Ceci permet d’obtenir la formule E

eler2 où ^{E est le} champ

externe appliqué produisant, ^{dans le cristal de}

constante diélectrique e, le même effet sur le

spectre excitonique que des défauts régulièrement répartis ^{et de} signes alternativement opposés ^situés

à une distance r de leurs proches voisins. En pre- nant e

10, ^on obtient, pour les valeurs de .F, de la figure 6, les valeurs de r du tableau. On a égale-

ment indiqué, ^{dans ce} tableau, les valeurs des con-

centrations ^{de défauts} correspondantes. Ces valeurs sont faibles et il est probable que l’on ^{a en} fait un

plus grand nombre de défauts irrégulièrement répartis.

On a de plus ^{calculé et} indiqué ^{dans ce même}

tableau la valeur du champ électrique ^interne (1,3 kV/cm) correspondant ^{à la} concentration de défauts (10-6) dans le cristal non irradié. Le champ électrique ^le plus ^faible produisant ^{un effet} appré-

ciable sur le spectre excitonique étant de l’ordre de 5 kV/cm ^et correspondant ^{à une} concentration de défauts de 7,3 ^X 10-6, ^ces résultats n’ont rien d’invraisemblable malgré ^les approximations gros- sières effectuées.

TABLEAU

CALCULS DES CONCENTRATIONS DE DÉFAUTS CHARGÉS DE SIGNES OPPOSÉS RÉPARTIS RÉGULIÈREMENT DANS LE CRISTAL ET PRODUISANT UN CHAMP ÉLECTRIQUE E SUR LEURS PROCHES VOISINS SITUÉS A UNE DISTANCE r

N, nombre de défauts par cm3. Nl, nombre d’ions _par cm3..

Une étude plus quantitative ^{est en cours pour}

essayer de tenir compte ^{de la nature de la} répar-

tition des défauts dans le cristal. Nous remercions M. le Professeur E. Daniel et M. K. S. Song qui

ont bien voulu entreprendre des recherches théo-

riques ^{sur cette} question ^{et nous ont fait} profiter

de leurs conseils et suggestions ^{en nous communi-} quant leurs résultats inédits.

Conclusion.

Nous avons montré que l’étude du spectre d’absorption excitonique ^{de la} cuprite

bombardée avec des neutrons permet ^{de constater}

la présence de défauts produisant ^{sur le} spectre

des effets analogues ^{à ceux d’un} champ électrique

externe. On peut supposer que ^ces effets sont dus à un champ ^interne produit ^{par les défauts. Ce} champ ^interne peut être évalué ^en comparant ^ses

effets sur le spectre ^{à ceux d’un} champ externe. -On

peut déduire de cette évaluation un ordre de gran- deur de la concentration de défauts créés par le bombardement dans le cristal.

Nous remercions M. le Professeur L. Néel ,qui ^a

bien voulu mettre à notre disposition les installa- tions du Centre d’Études Nucléaires de Grenoble, ^en particulier pour l’irradiation de nos échantil- lons.

Nous remercions également ^{M. A.} Herpin, ^Chef

du Service de Physique ^{du Solide et} de Résonance

Magnétique ^{au Centre d’Études} Nucléaires de

Saclay pour l’intérêt qu’il ^a montré pour ^nos recherches.

Nous adressons nos vifs remerciements au Com- missariat à l’Énergie Atomique qui ^a subventionné

ce travail.

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DÉFAUTS PONCTUELS ET OBSERVATION OPTIQUE DE L’EXCITON

Par EDMOND GRILLOT et MARGUERITE BANCIE-GRILLOT,

Faculté des Sciences de Reims et C. N. R. S. Paris.

Résumé. 2014 L’exciton,

quasi-atome constitué d’un électron et d’un trou positif ^en interaction dans un réseau cristallin, n’est pas ^à proprement parler ^{un défaut} ponctuel. Cependant, ^l’étude

de ses manifestations optiques : absorption ^{lumineuse ou} fluorescence se trouve gênée ^{ou fortement} compliquée lorsque le cristal comporte des défauts ponctuels superficiels ^ou profonds. ^{Une certaine}

confusion en résulte souvent. L’objet de ^cette communication est d’apporter quelques remarques à ce sujet, ^en prenant ^comme exemple ^les spectres d’exciton du sulfure de cadmium pur refroidi à très basse température.

Abstract.

^The exciton, ^{which is a} pseudo-atom consisting ^{of an} electron and a positive ^hole interacting ^{into a} crystalline lattice, ^is not, strictly speaking; ^a point ^{defect. The} study ^{of its} optical manifestations, such as optical absorption ^or fluorescence, however is hindered or highly complicated ^{when there are} point ^{defects at} the surface or inside the crystal. Some confusion often results from this. The aim of this paper is ^to make some remarks on this subject, taking ^{as an} example the exciton spectra of pure cadmium sulphide, ^{cooled at} very low temperature.

LE JOURNAL DE PI1YSIQUE ^TOME 24, ^JUILLET 1963,

Il semble maintenant bien admis que le réseau d’un semiconducteur donné puisse comporter plu-

sieurs séries de niveaux d’excitons. Celles d’énergie supérieure ^{à la} largeur ^{de la bande} interdite, accep- table lorsque la fonction E(k) ^est multiforme, ^se

manifeste par l’apparition ^{d’une structure à l’inté-}

rieur de l’absorption fondamentale, observable soit dans les spectres d’absorption de cristaux extrê- mement minces, soit dans des spectres de réflexion.

Mais une telle structure pourrait surgir ^{aussi dans}

d’autres _cas, par exemple répartition dégénérée ^des

densités des états dans l’une ou 1.autre bande.

L’affirmation de sa nature excitonique devrait donc

impliquer ^une analyse délicate, ^{basée sur} des argu- ments théoriques ^et expérimentaux, ^{en fait beau-}

coup trop rarement présentée ^dans la littérature.

La première ^série excitonique, de niveaux s’ins- crivant dans la bande interdite un peu au-dessous de la bande de conductivité, peut ^{se manifester} spectralement par des taies (d’absorption ^{ou d’é-} mission) ^de fréquences légèrement inférieures à celle de la limite de la bande d’absorption ^fonda- mentales, caractéristique de la création des deux

porteurs ^de charge ^libres. Cep endant, ^{ici encore} beaucoup ^de circonspection s’impose. Chaque ^raie

fine d’absorption ^ou de fluorescence apparaissant

dans ce domaine spectral ^{restreint ne} prend pas nécessairement origine ^{dans un} processus exci-

tonique : ^la présence de défauts ponctuels ^{dans le}

réseau ou encore de défauts de surface peut ^aussi

en être la cause. Dans ce dernier cas, la position ^et

l’intensité° de la raie seront directement liés à la nature et à la concentration de ces défauts. Au

contraire, ^un processus excitonique, ^non localisable

sur des. défauts, caractérise une propriété ^fonda-

mentale du réseau.

Un spectre ^{de raies} d’absorption ^lumineuse

voisin de la limite d’absorption fondamentale peut

donc contenir, ^{outre la série} excitonique, ^d’autres raies juxtaposées ^ou interposées ^{dues aux défauts}

ponctuels, ^{soit en} raison de processus qui ^{leur sont}

propres, soit par modification dans leur voisinage

des niveaux d’excitons du réseau (excitons ^{« liés} »).

C’est ainsi que dans le sulfure de cadmium _pur refroidi à 4 °K, les trois raies ÀÀ 4 853,1, ⁴ 857,2

et 4 869,1 ^A s’observent dans tous les cristaux