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Transitions dans les noyaux impair-impair 190Au et 192Au

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Academic year: 2021

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HAL Id: jpa-00236540

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236540

Submitted on 1 Jan 1961

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Transitions dans les noyaux impair-impair 190Au et 192Au

Jerzy Jastrzebski, Pierrette Kilcher

To cite this version:

Jerzy Jastrzebski, Pierrette Kilcher. Transitions dans les noyaux impair-impair 190Au et 192Au. J.

Phys. Radium, 1961, 22 (10), pp.672-674. �10.1051/jphysrad:019610022010067200�. �jpa-00236540�

(2)

672.

TRANSITIONS DANS LES NOYAUX IMPAIR-IMPAIR 190Au ET 192Au par JERZY JASTRZEBSKI (*) et PIERRETTE KILCHER

Laboratoire Joliot-Curie de Physique Nucléaire d’Orsay.

Résumé. 2014 La méthode employée pour étudier le spectre des électrons de conversion des noyaux impair-impair 190Au et 192Au par spectromètrie 03B2 et par coïncidences 03B2-03B3 est exposée.

Des résultats préliminaires sont donnés pour deux transitions correspondantes de ces noyaux.

Abstract. 2014 The method used for the study of the conversion electron spectrum for the odd-odd nuclei 19OAu and 192Au with the aid of 03B2 spectrometers is described. Preliminary results are given

for two corresponding transitions in these nuclei.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961,

Les travaux sur les noyaux à nombre impair de protons et nombre impair de neutrons aussi bien

expérimentaux que théoriques sont encore très

peu nombreux.

Nous avons étudié les noyaux impair-impair 198Au et 19079Au dans les désintégrations

192Hg -->,192Au --> ls2pt et 19OHg --> 19°Au - 19"Pt

Les sources ont été obtenues par irradiation d’or

avec des protons de 94 meV et 75 meV. du’synchro- cyclotron d’Orsay et ensuite par séparation iso-

topique du mercure [1], [2], [3].

Les principales transitions de 192Au que nous avons pu identifier avec certitude ont été signalées

dans [4].

Le spectre des électrons de conversion et la désin-

tégration de 192Hg a été étudié à l’aide d’un spectro- mètre p Slâtis Siegbahn à focalisation intermé- diaire et d’un spectromètre à focalisation semi- circulaire. Le premier spectromètre était équipé

d’un compteur Geiger-Müller. La fenêtre mince du compteur était en formvar (N 60 (ug/cm2) et

l’on pouvait ainsi jusqu’aux basses énergies obte-

nir les intensités relatives des raies bien séparées.

Mais la résolution de ce spectromètre n’était pas

suffisante pour permettre de déterminer les inten- sités des pics proches les uns des autres et les

énergies précises des raies de conversion. La fi- gure 1 montre le spectre des raies de conversion de basse énergie de 192Au observé dans ces condi- tions.

Par contre le second appareil travaillant dans les conditions de nos mesures avec une source large

avait une résolution de 0,5 %. Les électrons im-

pressionnaient un film photographique. On pou-

vait ainsi à l’aide des intensités relatives des raies mesurées avec le spectromètre à focalisation inter- médiaire corriger les valeurs des intensités mesurées

sur le film. La figure 2 donne la valeur du facteur de correction k, rapport des intensités réelles des raies de conversion, aux intensités lues sur

le film à l’aide d’un microphotomètre.

(*) De l’Institut de Recherches Nucléaires, Varsovie.

Le spectre des électrons de conversion de 192Au, correspondant aux mêmes valeurs de Bp, obtenu

avec le spectromètre à focalisation semi-circulaire,

est également indiqué sur cette figure.

FIG. 1. - Spectre des électrons de conver9ion de basse

énergie mesuré avec le spectromètre à focalisation inter- médiaire pour 192 Au.

Les raies LI, ¡LII, LIII ;du rayonnement

de 31,5 keV sont ici bien détachées. Il en est de même pour MI, MII, ;M’IIII, N, 0. Le facteur k

permet d’en déduire les intensités relatives réelles.

Pour 19°Au nous avons étudié le spectre des

électrons de conversion à l’aide du spectromètre

à focalisation intermédiaire. L’intensité des sources

était encore insuffisante pour que l’on puisse les

utiliser dans le spectromètre à focalisation semi- circulaire. La figure 3 montre le spectre des élec-

trons de conversion de 19° Au. Il existe une transi- tion de 28,8 keV identifiée par les raies LI + LII, LI,,, M, N.

On peut dégager des similitudes entre les deux

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010067200

(3)

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FIc. 2. - Spectre des électrons de conversion de basse énergie de 192 Au obtenu au spectromètre à focalisation semi-circulaire et facteur k de correction des intensités mesurées dans ce spectromètre.

isotopes 190 et 192 de For. Par exemple, les rap-

ports des intensités des différentes raies de conver-

sion de 28,8 keV de 19°Au et 31,5 keV de 192Au-

sont du même ordre et sont rassemblés dans le tableau 1.

TABLEAU 1

Les valeurs de L III et de L comparées aux

LIII M

valeurs théoriques de Rose font prévoir une tran-

sition de nature M1( +E2).

Le spectromètre SIâtis Siegbahn a été équipé

pour des coïncidences £1-y. Les y ont été détectés

par un cristal d’INa (TI), les électrons par un cristal d’anthracène. Ce dispositif permettait de commen-

cer les mesures un temps très court après l’intro-

duction de la source dans le spectromètre. Les

, ’.MlllpC’ t:»

Fi. 3. - Spectre des électrons de conversion de 190 Au mesuré avec le spectromètre à focalisation intermédiaire.

coïncidences dans 192Au ont montré que la. raie de 31,5 keV est en coïncidence avec un y de 275 kéV.

Dans l9oAu, la raie correspondante de 28,8 keV

est en coïncidence avec une ou plusieurs raies d’énergie voisine de 150 keV. Les deux transitions

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de 3.1,5 keV et de 28,8 keV différent peu en énergie.

Par contre il semble que la transition correspon- dante dans 190 Au à la transition de 275 keV de 192Au ait une énergie beaucoup plus basse.

Nous nous proposons de continuer l’interpréta-

tion des résultats que nous avons obtenus afin de pousser plus loin la comparaison entre ces deux

noyaux.

Nous sommes reconnaissants à lBIme N. Marty

de l’aide attentive qu’elle a su nous donner.

Nous remercions vivement M. Valadares d’avoir mise à notre disposition un de ses spectromètres

et M. P. Paris pour l’excellente mise au point de

cet appareil, l’équipe du séparateur d’isotopes pour les séparations, l’équipe du synchrocyclotron pour les irradiations.

BIBLIOGRAPHIE

[1] BERNAS (R.), SARROUY (J. L.) et CAMPLAN (J.), J. Phy- sique Rad., 1960, 21, 191 A.

[2] ALBOUY (G.), GUSAKOW (M.) et POFFÉ (N.), J. Phy- sique Rad., 1960, 21, 751.

[3] JASTRZEBSKI (J.) et KILCHER (P.), J. Physique Rad.,

1961, 22, 525.

[4] JASTRZEBSKI (J.) et KILCHER (P.), C. R. Acad. Sc.

(Séances du 10 avril 1961).

FACTEUR FACTEUR DE CORRECTION DU SPECTRE 03B2 DE 198Au

par M. CHABRE et P. DEPOMMIER

Laboratoire de Physique Nucléaire, Université et Centre d’Études Nucléaires de Grenoble.

Résumé. 2014 Le facteur de correction 03B2 de 198Au (0394J = 02014) est bien représenté par la formule C = [1 + g(W0 2014 W)]2 avec g = 0,034 ± 0,004 et W0 = (962 ± 1) keV. Étude faite avec un spectromètre à image intermédiaire et des sources préparées par évaporation sous vide.

Abstract. 2014 The shape factor of the main 03B2 transition in 198Au is well represented by the formula

C = [1 + g(W0 2014 W)]2 with g = 0,034 ± 0,004 and W0 = (962 ± 1) keV. This investigation

was carried out with an intermediate image spectrometer (resolution : 2,5 %) and vacuum- evaporated sources.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE 1rr LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961, PAGE 674.

Introduction. - La plupart des transitions [3

une fois interdites non uniques ont un spectre très

proche de la forme permise. Cela s’explique en développant la probabilité de transition en puis-

sances décroissantes du facteur coulombien

£ = xZ/2R. Les termes successifs font intervenir des puissances croissantes de W et décroissent très rapidement si § » W, sauf dans le cas d’une compensation accidentelle d’éléments de matrices dans le terme principal ou dans le cas d’une règle

de sélection particulière. Kotani [1] a calculé les

corrections à l’approximation du premier ordre (approximation £), et mis le facteur de correction

sous la forme :

Dans le cas d’une transition AJ = 0-, six

éléments de matrices interviennent, ce qui rend l’interprétation difficile.

Wapstra [2] a proposé une approximation uti-

lisant des relations entre les fonctions radiales

leptoniques. Il obtient un facteur de correction de la forme

mais en négligeant l’élément de matrice Bz;, ce qui est discutable. Les corrections de taille finie,

dont il ne tient pas compte, sont très importantes

sur certaines fonctions radiales. Nous avons cons-

taté qu’elles ne modifient pas la forme de la rela-

tion précédente mais seulement la valeur de g. La

simplification n’est qu’apparente par rapport à l’expression de Kotani, les cinq éléments de ma- trices se retrouvant dans le coefficient g ; mais

l’ajustement aux résultats expérimentaux est plus

aisé.

Mesures. - La transition 2- 2+ de 198Au vers le niveau de 411 keV de 198Hg a un log ft égal à 7,4.

L’énergie maxima Wo = 2,9 et on a 1 =16. On

est dans un cas l’approximation § doit être

satisfaisante et la plupart des résultats expérimen-

taux tendent à le confirmer [3], [4].

Nous avons opéré avec le même appareil et dans

les mêmes conditions que pour les études de 32P et 24Na [5]. L’or, spectroscopiquement pur a été irradié au flux de 2.1013 neutrons/cm2-s de la

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