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Submitted on 1 Jan 1961
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Facteur de correction du spectre β de 198Au
M. Chabre, P. Depommier
To cite this version:
M. Chabre, P. Depommier. Facteur de correction du spectreβ de 198Au. J. Phys. Radium, 1961, 22 (10), pp.674-676. �10.1051/jphysrad:019610022010067401�. �jpa-00236541�
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de 3.1,5 keV et de 28,8 keV différent peu en énergie.
Par contre il semble que la transition correspon- dante dans 190 Au à la transition de 275 keV de 192Au ait une énergie beaucoup plus basse.
Nous nous proposons de continuer l’interpréta-
tion des résultats que nous avons obtenus afin de pousser plus loin la comparaison entre ces deux
noyaux.
Nous sommes reconnaissants à lBIme N. Marty
de l’aide attentive qu’elle a su nous donner.
Nous remercions vivement M. Valadares d’avoir mise à notre disposition un de ses spectromètres
et M. P. Paris pour l’excellente mise au point de
cet appareil, l’équipe du séparateur d’isotopes pour les séparations, l’équipe du synchrocyclotron pour les irradiations.
BIBLIOGRAPHIE
[1] BERNAS (R.), SARROUY (J. L.) et CAMPLAN (J.), J. Phy- sique Rad., 1960, 21, 191 A.
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[3] JASTRZEBSKI (J.) et KILCHER (P.), J. Physique Rad.,
1961, 22, 525.
[4] JASTRZEBSKI (J.) et KILCHER (P.), C. R. Acad. Sc.
(Séances du 10 avril 1961).
FACTEUR FACTEUR DE CORRECTION DU SPECTRE 03B2 DE 198Au
par M. CHABRE et P. DEPOMMIER
Laboratoire de Physique Nucléaire, Université et Centre d’Études Nucléaires de Grenoble.
Résumé. 2014 Le facteur de correction 03B2 de 198Au (0394J = 02014) est bien représenté par la formule C = [1 + g(W0 2014 W)]2 avec g = 0,034 ± 0,004 et W0 = (962 ± 1) keV. Étude faite avec un spectromètre à image intermédiaire et des sources préparées par évaporation sous vide.
Abstract. 2014 The shape factor of the main 03B2 transition in 198Au is well represented by the formula
C = [1 + g(W0 2014 W)]2 with g = 0,034 ± 0,004 and W0 = (962 ± 1) keV. This investigation
was carried out with an intermediate image spectrometer (resolution : 2,5 %) and vacuum- evaporated sources.
LE JOURNAL DE PHYSIQUE 1rr LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961, PAGE 674.
Introduction. - La plupart des transitions [3
une fois interdites non uniques ont un spectre très
proche de la forme permise. Cela s’explique en développant la probabilité de transition en puis-
sances décroissantes du facteur coulombien
£ = xZ/2R. Les termes successifs font intervenir des puissances croissantes de W et décroissent très rapidement si § » W, sauf dans le cas d’une compensation accidentelle d’éléments de matrices dans le terme principal ou dans le cas d’une règle
de sélection particulière. Kotani [1] a calculé les
corrections à l’approximation du premier ordre (approximation £), et mis le facteur de correction
sous la forme :
Dans le cas d’une transition AJ = 0-, six
éléments de matrices interviennent, ce qui rend l’interprétation difficile.
Wapstra [2] a proposé une approximation uti-
lisant des relations entre les fonctions radiales
leptoniques. Il obtient un facteur de correction de la forme
mais en négligeant l’élément de matrice Bz;, ce qui est discutable. Les corrections de taille finie,
dont il ne tient pas compte, sont très importantes
sur certaines fonctions radiales. Nous avons cons-
taté qu’elles ne modifient pas la forme de la rela-
tion précédente mais seulement la valeur de g. La
simplification n’est qu’apparente par rapport à l’expression de Kotani, les cinq éléments de ma- trices se retrouvant dans le coefficient g ; mais
l’ajustement aux résultats expérimentaux est plus
aisé.
Mesures. - La transition 2- 2+ de 198Au vers le niveau de 411 keV de 198Hg a un log ft égal à 7,4.
L’énergie maxima Wo = 2,9 et on a 1 =16. On
est dans un cas où l’approximation § doit être
satisfaisante et la plupart des résultats expérimen-
taux tendent à le confirmer [3], [4].
Nous avons opéré avec le même appareil et dans
les mêmes conditions que pour les études de 32P et 24Na [5]. L’or, spectroscopiquement pur a été irradié au flux de 2.1013 neutrons/cm2-s de la
Pile Mélusine du C. E. N. Grenoble. Les sources ont été préparées par évaporation sous vide sur des
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010067401
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FIG. 1. - 198Au : Sources par évaporation sous vide.
supports de formvar aluminisé de 100 ug/cm2.
Leur épaisseur était certainemEnt inférieure à 10 vg/cm2 et elles étaient tout à fait invisibles.
Nous avons fait huit mesures avec quatre sources différentes, en étalonnant chaque fois sur la raie K
de conversion du y de 411 keV. Nous avons fait les corrections d’écran [6]. Les corrections de pertes
de comptage sont toujours inférieures à 1 %.
LES corrections de résolution finie ne dépassent
pas 2 % sur le dernier point.
Nous avons représenté B/C = 1 lvn lp2F
Nous avons représenté ’C =
W o -=- W’v’n/p2F
wo-Wen fonction de W et traité Wo comme un paramètre
arbitraire pour avoir un diagramme linéaire. On
n’a pas tenu compte des points au-dessous de 300 keV à cause de la présence de 199 Au et aussi
du faible embranchement de basse énergie
dans 198Au. Les valeurs trouvées pour g sont toutes comprises entre 0,031 et 0,037, correspon-’
dant à des énergies maxima Wo = 961 ou 962 keV.
Le facteur de correction dépendant fortement de la
valeur choisie pour Wo, nous avons fait une mesure
plus précise de l’extrémité du spectre avec une meilleure résolution : 1,1 %, en utilisant une source
assez intEnse de 1 mm de diamètre. Cette mesure a
confirmé la valeur Wo = 962 :1:: 1 keV- et nous
pensons donc pouvoir affirmer que
L’étude du spectre de 24Na, faite dans les mêmes
conditions, permet d’exclure d’éventuelles dis- torsions d’origine expérimentale [5].
Discussion. - Jusqu’en 1956, tous les auteurs concluaient à la forme permise du spectre de 198Au.
Porter [7] a le premier signalé des petites dévia- tions, sans approfondir la question. Par contre,
Wapstra a trouvé depuis [8] des déviations impor-
tantes : g = 0,065 + 0,010 avec
et plus récemment, De Vries [9] indique
g = o,083 ± 0,010 avec Wo ,
= (968 ± 3) keV.
Pour ces valeurs de l’énergie maxima, la pente de
notre facteur de correction serait certainement plus proche de leur résultat, mais cela s’accompagnerait
d’une forte distorsion en bout de spectre. Un résul-
tat de Graham [10] :
est plus compatible avec le nôtre.
Conclusion. - La plupart des résultats sur la transition principale de 198Au semblent être bien expliqués par l’approximation §. En particulier
la faible valeur de la corrélation angulaire p-y
et sa loi de variation en X, p2/W [3] indiquent que les termes correctifs sont faibles. Ceci n’est pas en
contradiction avec de faibles déviations du spectre
par rapport à la forme permise, de l’ordre
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de 1/’Ç = 0,06. Mais les valeurs trouvées par Des conclusions quantitatives quant aux éléments Wapstra et De Vries nous paraissent un peu élevées. de matrices paraissent encore prématurées.
BIBLIOGRAPHIE [1] KOTANI (T.) et Ross (M.), Phys. Rev., 1959, 113, 622.
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[2] WAPSTRA (A. H.), Nucl. Physics, 1958-1959, 9, 519.
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[5] DEPOMMIER (P.) et CHABRE (M.), Communication pré- cédente, p. 656.
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[7] PORTER (F. T.) et al., Phys. Rev., 1956, 103, 21.
[8] WAPSTRA (A. H.) et al , Nucl. Physics, 1958-1959, 9,
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[9] DE VRIES (C.), et al., Nucl. Physics, 1960, 18, 454.
[10] GRAHAM (R. L.), Communication privée à R. Bouchez.
ÉTUDE DES SPECTRES D’ÉLECTRONS DE FAIBLE ÉNERGIE DE QUELQUES RADIOÉLÉMENTS
par M. JosÉ SANT’ANA DIONISIO
Laboratoire de l’Aimant-Permanent, C. N. R. S., Orsay (Seine-et-Oise).
LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961, PAGE 676.
On analyse les spectres des raies d’électrons de conversion interne émis au cours des transmuta- tirons : -
