2.1 Un modèle analytique linéaire d’interaction fluide-structure
2.1.5 Extraction de puissance simulée par un amortissement
Dans cette section, le comportement de la membrane avec extraction de puissance (Power Take-Off, PTO) est étudié. C’est une recherche théorique qui prédit les effets du PTO, ici considéré équivalent à un amortissement visqueux interne à la structure.
Il existe plusieurs moyens d’extraire l’énergie d’un système ondulant. Ce-lui choisit ici peut représenter une conversion par matériaux piezo-électriques [Singh et al., 2012b]. L’estimation de puissance est calculée par l’équation 2.27, en fonction de D0 (voir équation 2.9). Les résultats de fréquence, d’am-plitude et de vitesse critique sont présentés et interprétés en fonction de l’amortissement interne homogène.
P = 1 T Z T 0 Z 1 seqarms D0× ( ˙y00)2dsdt (2.27)
L’effet d’un amortissement plus important simulant le PTO est présenté sur les figures 2.13 et 2.14. On peut y voir une baisse importante de la fréquence et une augmentation de l’amplitude causée par l’amortissement. Cependant, plus celui-ci est important, moins ses variations auront d’effets sur le système. La fréquence devrait converger vers 0 et l’amplitude est limi-tée par la longueur de la membrane. L’amortissement a un effet qui semble opposé à celui de la compression Θ, bien que ce dernier paramètre ne soit pas ajustable car il est défini par les propriétés de la membrane.
Un autre effet de l’amortissement est qu’il déstabilise les premiers modes propres, comme cela peut être remarqué sur les figures 2.14 et 2.15. Ainsi, l’amortissement abaisse la vitesse critique, ce qui n’est pas intuitif mais a déjà été noté par d’autres auteurs pour des systèmes similaires [Païdoussis, 1998] et [Singh et al., 2012a]. Selon [Semler, 1991], l’amortissement cause un dé-phasage entre la pression exercée par le fluide et l’accélération du solide, augmentant le travail de l’un sur l’autre et donc intensifiant leur couplage, ce qui réduit la stabilité du système. Cette tendance dépend fortement d’autres paramètres comme le rapport de masse, β.
Pour rappel, ce type d’amortissement visqueux interne au matériau est différent de celui qui a été étudié section 1.4.1, à savoir ajouter des amortis-seurs pour simuler le PTO.
Figure 2.13 – Effet de l’amortissement sur la fréquence des ondulations (gauche) et leur amplitude (droite). Leqbras = 0.140L ; Lf lap = 0.146L ; Θ = 22.6 ; β = 0.991 ; U = 8.19 ; Cd = 0.6.
Figure 2.14 – Effet de l’amortissement sur la vitesse critique. Leqbras = 0.140L ; Lf lap = 0.146L ; Θ = 22.6 ; β = 0.991 ; Cd= 0.6.
La figure 2.15 représente la partie imaginaire des fréquences propres pour différentes valeurs de coefficient d’amortissement. On peut remarquer que dans cette configuration, cela stabilise les modes les plus élevés et déstabilise les plus petits. En effet les modes deviennent instables lorsque =(ωj) < 0. Cela peut être favorable car cela diminue la vitesse critique et évite les modes parasites.
Figure 2.15 – Effet de l’amortissement sur la stabilité des différents modes propres. noir : 1er mode, rouge : 2eme mode, violet : 3eme mode, jaune : 4eme
mode, cyan : 5eme mode, bleu : 6eme mode. Leqbras = 0.140L ; Lf lap = 0.146L ; Θ = 22.6 ; β = 0.991 ; U = 8.19 ; Cd= 0.6.
Figure 2.16 – Effet de l’amortissement sur la puissance convertie. Leqbras = 0.140L ; Lf lap = 0.146L ; Θ = 22.6 ; β = 0.991 ; U = 8.19 ; Cd= 0.6.
Après avoir validé le modèle et étudié les effets des câbles de pré-contrainte et du PTO, il est désormais possible d’utiliser ce modèle analytique pour esquisser des stratégies d’extraction de puissance.
La figure 2.16 présente la puissance adimensionnalisée Cp = 0,5ρP
fbLU3 ∞ en fonction du coefficient d’amortissement pour différentes vitesses de courant. On peut remarquer l’existence d’un coefficient d’amortissement optimal pour lequel la puissance convertie est maximisée. Ce coefficient optimal est fonc-tion de la vitesse du courant, ce qui signifie que la capacité de réguler le PTO de manière dynamique selon la vitesse de courant incidente pourrait être un atout. Pour les cas étudiés, le coefficient d’amortissement optimal est plus petit lorsque la vitesse du courant est plus élevée. Ce n’est pas intuitif mais cela peut être expliqué par le fait que la puissance est propor-tionnelle au coefficient d’amortissement, mais aussi avec le carré de la vitesse de déformation locale (équation 2.27). Ainsi, il est intéressant de diminuer le coefficient d’amortissement afin d’avoir un mouvement plus rapide. Cepen-dant, il convient d’être très prudent car l’erreur croissante sur l’estimation de l’amplitude (figure 2.10) due aux effets non-linéaires pourrait fortement impacter ce résultat.
Dans cette section, un modèle analytique linéaire d’hydrolienne à mem-brane ondulante a été présenté. La théorie des corps élancés [Lighthill, 1969] avec une approximation de la masse ajoutée pour corps larges [Moretti, 2004] est utilisée. La membrane est modélisée par le théorie des poutres de Euler-Bernouilli avec un amortissement de type Kelvin-Voigt. Les autres éléments (flaps, câbles, bras) sont représentés par des formulations basiques comme la charge critique de flambement pour la tension des câbles. La série d’équations différentielles ordinaires est résolue par une méthode inspirée de [Païdoussis, 1998]. Les résultats de mode et de fréquence d’ondulation, d’amplitude du mouve-ment et de vitesse critique du courant sont suffisammouve-ment proches des résultats expérimentaux pour valider le modèle sur des applications à basse vitesse. Le rôle significatif des câbles de pré-contrainte a été mis en évidence grâce à son fort impact sur l’amplitude de mouvement et à sa formulation simplifiée en tant que force de compression. Le système de PTO a été représenté par un amortissement visqueux interne à la structure. Il a été confirmé que pour une configuration donnée, il existe un coefficient d’amortissement optimal qui maximise la conversion de puissance. Cet amortissement optimal varie avec la vitesse du courant.
Ce modèle est basé sur des hypothèses concernant les conditions limites et la force de pré-contrainte des câbles (sur leur direction et leur variation dans le temps). La dynamique du fluide a été simplifiée : la turbulence et la couche limite, les détachements tourbillonnaires et les effets de sillage ont été négligés. C’est pourquoi il devrait être utilisé pour des vitesses de fluide relativement basses et de petits déplacements de la membrane. L’hypothèse 2D ne permet pas de prendre en compte les effets de bord. Le modèle est limité à un seul mode de déformation et ne prend pas en compte les fréquences les plus élevées lorsqu’il devrait y avoir un couplage entre plusieurs modes de déformation. La membrane devrait donc être suffisamment rigide et assez amortie pour stabiliser ces modes. La théorie des corps élancés est utilisée et la gravité est négligée, donc la membrane devrait être de faible épaisseur et d’une densité proche de celle du fluide. Le modèle peut toujours être utilisé pour des études paramétriques.
Le modèle analytique linéaire est un premier pas vers la modélisation d’une hydrolienne à membrane ondulante. Il permet notamment d’estimer rapidement la vitesse critique et l’influence de certains paramètres dont les conditions limites. Cependant, les prochaines versions du modèle devront dif-férer en ce qui concerne la modélisation du PTO, car la conversion de puis-sance sur la membrane est basée sur un système de convertisseurs linéaires [Déporte, 2016]. Des améliorations peuvent rendre le modèle plus précis en considérant les phénomènes non-linéaires dans le déplacement de la mem-brane [Yadykin et al., 2003] et dans la force de compression des câbles. Cela devrait minimiser les erreurs et devrait aider à s’affranchir des hypothèses les plus impactantes. Un autre modèle fluide, par exemple basé sur la mé-thode des panneaux, pourrait aussi grandement améliorer la description de la dynamique du système [Tang & Païdoussis, 2009]. Ce modèle pourrait aussi être étendu en trois dimensions afin d’évaluer l’importance des effets de bord et du rapport d’aspect. En revanche, ce qui serait gagné en précision serait perdu en temps de calcul. Un bon compromis doit être trouvé en considé-rant que ce modèle a été développé afin d’être utilisé dans le cadre d’une optimisation multi-paramètres.
La suite de ce chapitre est tout d’abord consacrée à la présentation de la méthode vortex permettant une meilleure modélisation du fluide. La méthode corotationnelle, utilisée pour modéliser la membrane, sera ensuite abordée avant de présenter le couplage permettant d’étudier le problème d’interaction fluide/structure.