HAL Id: jpa-00238020
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Submitted on 1 Jan 1882
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W. CROOKES. - On heat conduction in highly rarefied air (Conductibilité calorifique dans l’air fortement
raréfié ) ; Nature, 6 janvier 1881
C. Daguenet
To cite this version:
C. Daguenet. W. CROOKES. - On heat conduction in highly rarefied air (Conductibilité calorifique dans l’air fortement raréfié ) ; Nature, 6 janvier 1881. J. Phys. Theor. Appl., 1882, 1 (1), pp.53-54.
�10.1051/jphystap:01882001005301�. �jpa-00238020�
53 sont très
flexibles, présentent
une résistanceélectrique modérée,
ont un frottement intérieur
nul,
et, vu leurgrande surface,
s’é-chauffent à
peine.
Chacune desspirales
mobiles est reliée au restedu circuit par deux de ces
bandes, qui pendent
du haut de la cage de la balance.La théorie montre
qu’il
y a uneposition
des bobines fixes telle que le passage du courant n’altère ni la stabilité ni la sensibilité de la balance : ceréglage
s’obtient par tâtonnement.L’instrument
permet
de mesurer, à1 2000 près,
un courantéquili-
libré par i gr. R. BLONDLOT.
W. CROOKES. - On heat conduction in highly rarefied air (Conductibilité calo-
rifique dans l’air fortement raréfié ) ; Nature, 6 j janvier 1881.
Dans les
expériences
de M. Winkelmann(1)
et de 1B1:M. Kundtet
Warburg (2)
sur la conductibilité del’air,
lapression
était tou-jours supérieure
à 1mm. L’auteur s’estproposé
d’étudier cetteconductibilité sous des
pressions beaucoup plus faibles ;
il a em-ployé
dans ce but deuxprocédés
un peu différents.1 ° On chauffe dans de l’eau bouillante un ballon d’environ
1 12
pouce dediamètre,
contenant unthermomètre,
et,lorsqu’il
apris
unetempérature stationnaire,
on le laisse refroidir dans l’air.2° On échauffe
l’appareil
dans de l’eau à25°,
on leporte rapi-
dement dans une masse d’eau à 65° et on observe la marche du
thermomètre;
cette dernière méthode est,d’après l’auteur, plus précise
que l’autre. Lestemps
nécessaires pour quel’appareil
s’échauffe de 25° à 50° sous diverses
pressions
sont :Pressions.. 760mm Imm
620M(3)
117" 5g.. 23M 12M 5M 2’H Nombre desecondes. 121 I50 162 183 2o3 a27 252 342 413 La vitesse d’échauffement diminue
rapidement
avec la pres-(2) WINRELMANN, Ann. de Pogg., t. CLVI, p. 514, et t. CLIX, p. 177.
(2) KUNDT et WARBURG, Ann. de Pogg., t. CLVI, p. 177; voir Journal de Phy- sique, t. ’V, p. 121.
(3) M = 0atm, 000001.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01882001005301
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sion,
contrairement à cedm’on
observe sous despressions plus
fortes. 31. Crookes croit
pouvoir
en déduire que dans les espacesplanétaires
laperte
de chaleur parrayonnement
est extrêmementfaible. C. DAGUENET.
W. CROOKES. - On the viscosity of gazes at high exhaustions (Viscosité des gaz à de très faibles pressions); Nature, 3 et io mars 1881.
1. Maxwell a établi
théoriquement
et vérifié parl’expérience
entre certaines limites que la viscosité d’un gaz est
indépendante
de la
pression qu’il supporte;
cette loi suppose que le chemin moyen libre d’une molécule est trèspetit
relativement aux dimen- sions du vase : il y a donc lien d’examiner laquestion
dans le casd’un vide très
complet.
L’appareil
de torsionemployé
pour la mesure de laviscosité, après
avoir reçu ungrand
nombre deperfectionnements,
est actuel-lement très
compliqué.
Il se compose essentiellement d’un ballon àlong
col danslequel
uneplaque
de mica calcinée et noircie estsuspendue
à un fil de verred’environ 10’00
de pouce de diamètreet de 26 pouces de
longueur.
Le bouchon est surmonté d’unepointe
et le fond du ballonporte
aussi unepointe placée
avec la ,première
dans l’axe del’appareil;
cespointes reposent
sur des cous- sinets etpermettent
decommuniquer
àl’appareil
un mouvementde rotation
brusque
et peuétendu,
defaçon
à faire mouvoir laplaque
sans faire osciller le fil. Un rayon lumineux réfléchi par laplaque
vient tomber sur unerègle graduée
etpermet
de mesurerl’amplitude
des oscillations. Lapression
est mesurée par un mano- mètre de Mac Leod.Air. - La viscosité déduite de la différence des
logarithmes
del’amplitude
des oscillations est0,1124
àom,760;
la loi de Maxwells’applique jusqu’à
unepression
d’environoro, oo3 ;
la viscosité dimi-nue lentement pour des
pressions comprises
entre 1000M à 250M(1B1 - oatnl, o000o y, plus rapidement jusqu’à35 NI,
et enfindisparaît complètement.
La courbe de viscosité coïncide exactement aveccelle