W. CROOKES. - On discontinuous phosphorescent spectra in high vacua ( Spectres discontinus de phosphorescence dans un vide très complet); Nature, 26 mai 1881

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Submitted on 1 Jan 1882

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W. CROOKES. - On discontinuous phosphorescent spectra in high vacua ( Spectres discontinus de

phosphorescence dans un vide très complet); Nature, 26 mai 1881

C. Daguenet

To cite this version:

C. Daguenet. W. CROOKES. - On discontinuous phosphorescent spectra in high vacua ( Spectres discontinus de phosphorescence dans un vide très complet); Nature, 26 mai 1881. J. Phys. Theor.

Appl., 1882, 1 (1), pp.57-58. �10.1051/jphystap:01882001005701�. �jpa-00238032�

57

ment aux deux extrémités du

spectre.

^{A 2,}

8 3’I,

la raie correspon- dant à une

longueur

^{d’onde de}

omm, 567

^{est à} peu

près

^seule

^{visible ;} enfin,

^à

21B1,

^{elle est}

masquée

par ^la

phosphorescence

^verte.

Le maximum d’éclat du spectre de l’acide

carbonique correspond

à

300M; à 75M,

^{la raie k =}

o, 4og disparaî t ;

^à

40M,

^{les raies}

k =

0,519

^{et k =}

o,56o

^{sont seules}

visibles, puis

^tout

disparaît.

A

2mm,8,

^le

_spectre

^de

l’oxyde

^{de carbone est semblable au}

spectre

n° 2 attribué par ^M. Watt ^au

carbone;

^le maximum d’éclat cor-

respond

^à

I oo 3’I ;

^à

0,4M,

^{les raies}

= 0,560

^{et k}

= 0,519

^restent

seules.

Enfin,

pour

l’hydrogène,

le maximum des raies k

= 0,656,

k =

o, 486

^{et k =}

o, 434 correspond ;

^à

418M,k

⁼

0434

^{est à}

peine visible; à 38M,k=0,656

^{est très}

faible; cependant

^elle

persiste jusqu’à 2M;k=0,486 disparaît

^à

o, 37

^M.

Cependant rhydro- gène, apparaissant

^comme

impureté,

^est

toujours signalé

^en pre- mier lieu par la raie rouge. C. DAGUENET.

W. CROOKES. - On discontinuous phosphorescent spectra ⁱⁿ high ^vacua ( Spec-

tres discontinus de phosphorescence ^{dans un vide très} complet); Nature, ^{26 mai}

1881.

M. Crookes ^a étudié la

phosphorescence

dans le vide d’un

grand

nombre de corps, ^surtout des terres et des alcalis. Les diverses va-

riétés d’alumine donnent en

général,

^{comme le}

^rubis,

^{une lueur}

cramoisie,

^{et un}

_spectre

discontinu caractérisé surtout par ^une raie _rouge k =

68g,5, qui

^{coïncide avec celle}

signalée

par M. Bec-

querel.

Quelques échantillons, cependant,

^{donnent une lueur verte et un}

spectre

^{continu. Les diamants à}

phosphorescence jaune

^donnent

des raies brillantes vertes et bleues ^{sur un}

spectre continu ;

^{ceux à}

phosphorescence

rouge ^montrent la raie D.

Les terres donnent ^en

général

^un

spectre continu ; cependant

certaines d’entre elles montrent des raies

brillantes,

^{dont la}

dispo-

sition ^se

rapporte

^{à trois} types différents : le

plus fréquent

^{est com-}

posé

de raies rouge, orange,

citron,

verte, ^à peu

près équidistantes,

une faible raie bleue et deux raies intenses bleu

violet;

^{le second}

type

^est

analogue,

sauf l’absence _{du rouge} et la

présence

^{de bandes}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01882001005701

59

doubles orange ^et

citron ; enfin,

^{dans le}

troisième,

^{on observe une}

raie jaune

^entre les deux bandes doubles orange ^et citron ^et deux raies vertes étroites.

M. Crookes incline à penser que ^ces caractères

pourraient

^bien

révéler l’existence d’éléments nouveaux dans les terres

qu’il

^a

étudiées. C. DAGUENET.

F. KOLACEK. 2014 Beitrag ^zur Théorie der Resonanz (Contribution ^à la théorie de la résonnance); ^{Ann. der} Physik ^zcnd Chemie, ^t. XII, p. 353 ; ^1881.

Dans ^ce

travail, purement théorique,

l’auteur démontre que la conductibilité de la chaleur dans les gaz ^n’a

qu’une

^influence

extraordinairernent

petite

^sur le nombre de vibrations que ^ce gaz

peut

faire dans ^un résonnateur.

Avec un résonnateur

d’l-lelmholiz,

^faisant

198

vibrations par ^se-

conde,

^{le son se trouve abaissé de}

ovih, 152,

^ce

qui

^{es t}

insignifiant.

E. GRIPON

C. GRINWIS. - Transport d’énergie pendant le choc des corps (Archives néerlandaises, ^t. XVI; 1881).

Prenant pour

point

^de

départ

la formule des

quantités

^{de mou-}

vement

jointe

^à celle de Newton

on en déduit les

énergies cinétiques

^de deux corps ^{avant et}

après

un

choc, énergies

que l’on

décompose

^{en deux}

parties.

^{Les pre-}

mières sont les

énergies

relatives des corps par

rapport

^{à leur centre} de

gravi ^{té ;}

elles diminuent par suite du choc. Les secondes ^ont pour ^somme

l’énergie

^{du centre de}

gravité (m

⁺

ni’) ^u2,

^constante

avant comme

après

^le

choc ;

l’une diminue donc autant dans le pre- mier corps que l’autre augmente ^{dans le deuxième}

(transport

^d’é-

nergie).

Les valeurs de chacune d’elles sont,

après la première phase

^du

ehoc, proportionnelles

^{aux masses} des corps.

Les

quantités transportées

^{dans les deux}

phases

^ont pour

rapport

et pour valeur le

produit

de la 1,itesse ii par la force

impulsive