VII – Syst` emes diff´ erentiels lin´ eaires 209
Le syst`eme homog`ene (S 0 ) Y � = AY admet pour base de solutions les fonctions
V 1 =
v 1
v 1 � .. . v 1 (p − 1)
V 2 =
v 2
v 2 � .. . v (p 2 − 1)
. . . V p =
v p
v p � .. . v (p p − 1)
.
On cherche alors une solution particuli`ere de (S) sous la forme Y (t) = α 1 (t)V 1 (t) + . . . + α p (t)V p (t).
Comme V j � = AV j , il vient Y � (t) = �
α j (t)V j � (t) + �
α � j (t)V j (t)
= AY (t) + �
α � j (t)V j (t).
Il suffit donc de choisir les α j tels que �
α � j (t)V j (t) = B(t), c’est-`a-dire
α � 1 (t)v 1 (t) + . . . + α � p (t)v p (t) = 0 . . .
α � 1 (t)v 1 (p − 2) (t) + . . . + α � p (t)v (p p − 2) (t) = 0 α � 1 (t)v 1 (p − 1) (t) + . . . + α � p (t)v (p p − 1) (t) = a 1
p
b(t).
On obtient ainsi un syst`eme lin´eaire de p ´equations par rapport aux p inconnues α � 1 (t), . . . , α � p (t). Le d´eterminant de ce syst`eme est non nul pour tout t ∈ R (les vecteurs V 1 (t), . . . , V p (t) sont lin´eairement ind´ependants, car si une combinaison lin´eaire Y = β 1 V 1 + . . . + β p V p est telle que Y (t) = 0, alors Y ≡ 0 d’apr`es le th´eor`eme d’unicit´e, donc β 1 = . . . = β p = 0).
La r´esolution de ce syst`eme permet de calculer α � 1 , . . . , α � p , puis α 1 , . . . , α p par int´egration, d’o` u la solution particuli`ere cherch´ee :
y(t) = α 1 (t)v 1 (t) + . . . + α p (t)v p (t).
Exemple – (E) y �� + 4y = tan t, avec t ∈ �
− π 2 , π
2
� .
• On commence par r´esoudre l’´equation sans second membre
(E 0 ) y �� + 4y = 0.
Le polynˆ ome caract´eristique est P (λ) = λ 2 + 4, et poss`ede deux racines simples 2i et −2i. L’´equation (E 0 ) admet pour base de solutions les fonctions t �→ e 2it , t �→ e − 2it , ou encore :
t �→ cos 2t, t �→ sin 2t.
• On cherche ensuite une solution particuli`ere de (E) en posant
y(t) = α 1 (t) cos 2t + α 2 (t) sin 2t.
210 Analyse num´ erique et ´ equations diff´ erentielles
Ceci conduit ` a r´esoudre le syst`eme
� α � 1 (t) cos 2t + α � 2 (t) sin 2t = 0
α � 1 (t) · (−2 sin 2t) + α � 2 (t) · (2 cos 2t) = tan t.
Le d´eterminant du syst`eme ´etant ´egal `a 2, on obtient
α � 1 (t) = − 1
2 tan t sin 2t = − sin 2 t = − 1
2 (1 − cos 2t) α � 2 (t) = 1
2 tan t cos 2t = 1
2 tan t(2 cos 2 t − 1) = sin 2t − 1 2 tan t,
α 1 (t) = − t 2 + 1
4 sin 2t α 2 (t) = − 1
4 cos 2t + 1
2 ln (cos t), d’o` u la solution particuli`ere
y(t) = − t
2 cos 2t + 1
2 sin 2t ln (cos t).
La solution g´en´erale est donc y(t) = − t
2 cos 2t + 1
2 sin 2t ln (cos t) + α 1 cos 2t + α 2 sin 2t.
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L’objet de ce paragraphe (avant tout th´eorique) est de g´en´eraliser les r´esultats du
§ 2 au cas des syst`emes lin´eaires `a coefficients variables.
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