HAL Id: jpa-00213354
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ÉTUDE DE LA RÉACTION 54Fe(3He, p) 56Co A
E(3He) = 18 MeV
J. Laget, M. Barloutaud, J. Gastebois, J. Rey, J. Quidort
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ÉTUDE DE LA RÉACTION 54Fe(3He, p) 56Co A E(3He) = 18 MeV
ÉTUDE
DE
LA
RÉACTION 54Fe(3He,
p)
56Co
A
E(3He)
=
18 MeV
J. M. LACET, M. BARLOUTAUD, J. GASTEBOIS,J. REY e t J. QUIDORT
Service d e Physique Nucléaire à Basse Energie Centre d'Etudes Nucléaires d e Saclay
Résumé.
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Nous présentons le spectre en énergie des niveaux de 56Co excités dans la réaction 54Fe(3He, p) 56C0, ainsi que les distributions angulaires des protons correspondants. Les niveaux des configurations [nV,/z)-l v(p3/z)] et [n(f7lz)-l v(fs/z)] ont une section efficace faible. Les états les plus excités se trouvent au-dessus de 1,70 MeV. La grande section efficace du niveau à 1,720 MeV (J" = l + ) pourrait s'expliquer par un mélange de configurations important.Abstract.
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We have studied the 54Fe(3He, p) 56Co reaction at 18 MeV incident energy. We give the energy spectrum and the angular distributions of the protons emitted in the reaction. The levels of the configuration [n(f7/2)- 1 ~ ( p j , ~ ) ] and [nCf?,z)- 1 vCfs,z)] are weakly excited. The stron-gly excited levels have an energy higher than 1.70 MeV. The large cross-section of the 1.720 MeV level (J= -. 1 . b ) can be explained by configuration mixing.
Le faisceau d'ions 3 H e deux fois ionisés d u tandem 50 nA. Les cibles sans support d e 5 4 ~ e , d e 300 pg
Van d e Graaff d e Saclay nous a permis d'étudier l a d'épaisseur, sont obtenues par évaporation d'isotope réaction 54Fe(3He, p) 56Co. L'énergie incidente est enrichi à 94
%.
d e 18 MeV et l'intensité d u faisceau sur la cible est d e Les protons sont détectés p a r u n télescope formé d e
E p
(MeV)r
1 --
- 21- r-- 23- - ; - --R"
NUMERO
W
CANAL
FIG. 1.
-
Spectre des protons à Oiai, =. 2 5 O . La position des niveaux connus antérieurement [1] est indiquée en a.C l
-
112 J. M. LAGET, M. BARLOUTAUD, J. GASTEBOIS, J. REY ET J. QUIDORT deux jonctions refroidies à-
30 OC par une celluleeffet Peltier : une jonction de 600 p d'épaisseur à
barrière de surface, et une jonction (c diffusée lithium ))
de 3 500 p d'épaisseur. L'épaisseur totale correspond à
un parcours de protons de 27 MeV. Un identificateur de particules permet de séparer les protons des deu- tons et des particules alpha. L'ouverture angulaire est de 10. La résoluti'on en énergie, sous faisceau, est de 70 keV pour les protons.
La figure 1 reprksente un spectre de protons à O,,, = 250. Des niveaux de 56Co ont été mis en évi- dence jusqu'à une énergie d'excitation de 5,40 MeV. Nous avons obtenu les distributions angulaires des protons correspondants de
O,,,
= 200 àO,,,
= 90°. Parmi ces niveaux, ceux dont l'énergie d'excitation est inférieure à 2,40 MeV avaient déjà été atteints par la réaction 58Ni(d, a) 5 6 C ~ [Il et 56Fe@, n) 56Co [2]. Nous présentons (Fig. 2) les distributions angulairesPIC
N O 9
Ex =
V2
MeV
I l 1 1 1 1
20
40
60
80
8,
MFIG. 2.
-
Distributions angulaires des protons correspondantaux pics no 8 ct 9. Les spins et parités sont pris dans les réfé-
rences [3,4].
des protons correspondant aux niveaux d'énergie Ex = 1,451 MeV et 1,721 MeV, dont les spins et parités respectifs Jn = 2+ et 1' ont été déterminés par l'étude des spectres gamma associés à la décroissance
/]+ du fondamental de 56Ni [3,4,5].
Dans le cadre du modèle en couches, D. O. Wells [6] et J. Vervier [7] attribuent les niveaux les plus bas du spectre (Ex
<
1,721) aux configurationsLa position de chaque niveau est bien reproduite par leurs calculs, sauf celle du niveau J = 1+ à 1,721 MeV (pic no 9) qu'ils trouvent trop haut en énergie. Cet état pourrait être un mélange de configurations : cela expliquerait sa position [5, 71 et sa forte section efficace dans la rtaction 54Fe(3He, p) 5 6 ~ o (un mtlange de configurations peut conduire à une interférence constructive dans la section efficace [8]).
II faut remarquer que, exception faite de ce niveau 1 + à 1,721 MeV, les autres niveaux des configurations
[ ~ C f 7 / 2 ) - ' 7 ' ( ~ 3 / 2 ) ] et [nCf,/2)- '9 v(f5/2)] faible-
ment excités. Le transfert des deux nucléons dans ce type de configuration ne semble pas être le phénomène prépondérant dans la réaction (3He, p).
Un résultat analogue a été obtenu dans l'étude de la réaction 56Fe(3He, p) 58Co. Les niveaux de 58Co sont faiblement excités jusqu'à une énergie de 1,300 MeV. Nous tenons à remercier Madame Garin de nous avoir préparé les détecteurs à jonction utilisés dans cette expérience.
[l] BJERREGAARD (J. H.) et al., Nucl. Phys., 1964, 51, 641. [2] NELSON (J. W.) et al., Phys. Rev., 1962, 125, 2005. [3] PILUSO (C. J.) et al., Nucl. Phys., 1966, 77, 193. 141 JENKINS (R. C.) et al., Nucl. Phys., 1964, 58, 417. [5] OHNUMA (H.) et al., Nucl. Phys., 1965, 66, 337. [6] WELLS (D. O.), NUCI. P b . , 1965, 66, 562. [î] VERVIER (J.), NIICI. Phys., 1966, 78, 497.
