La réaction 9Be(3He, α)2 4He pour E 3He = 1,5 MeV

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Submitted on 1 Jan 1966

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La réaction 9Be(3He, α)2 4He pour E 3He = 1,5 MeV

M. Cadeau, D. Didier, G. Mouilhayrat, F. Perrault, P. Thouvenin, L. Marquez

To cite this version:

M. Cadeau, D. Didier, G. Mouilhayrat, F. Perrault, P. Thouvenin, et al.. La réaction 9Be(3He, α)2 4He

pour E 3He = 1,5 MeV. Journal de Physique, 1966, 27 (3-4), pp.113-115. �10.1051/jphys:01966002703-

4011300�. �jpa-00206375�

LE JOURNAL DE PHYSIQUE

LA

RÉACTION 9Be(3He, 03B1)2 4He

^{POUR E 3He =}

^1,5

^MeV

Par M.

CADEAU,

^D.

DIDIER,

^G. MOUILHAYRAT

F. PERRAULT,

^P.

THOUVENIN, C. E. A., Paris.

et L.

MARQUEZ, C. E. N., Saclay.

Résumé. ²⁰¹⁴ Nous avons étudié les spectres ^des

particules

^{03B1 de la réaction}

9Be(3He, 03B1)2 4He,

émises en coïncidence dans deux directions

03B8A

^et

03B8B,

pour ^une

énergie

^{incidente de}

1,5

^MeV.

Les spectres ^{ne montrent} pas de

pic correspondant

^à l’éclatement

dissymétrique

^{de 12C. La}

réaction passe par le 8Be dans son état fondamental et dans ses états excités.

Abstract. ²⁰¹⁴ The

spectra

^of

alpha particles

^{from the}

9Be(3He, 03B1)2

^4He reaction emitted for coincident events in two directions

03B8A

^and

03B8B,

have been studied at a

bombarding

energy of

1,5

^MeV.

The spectra ^{do not show a}

peak corresponding

^{to the}

asymmetric breakup

^{of 12C. The reac-}

tion _goes

through

^the

ground

^state and the excited states of 8Be.

Tome 27 No 3-4 MAps-AvpiL 1966

I.Introduction. ^---- L’étude de la réaction

9Be(3He, x)2

^{4He a été effectuée d’une manière}

détaillée _par C.

Moazed,

^{J. E.}

Etter,

^{H. D.}

Holmgren

et M. A.

Waggoner [1]

pour ^une

énergie

^{de bombar-}

dement de 3 MeV. Ces auteurs ont montré que l’observation en coïncidence des

particules

^{a., émises}

dans deux directions

OA

^et

OB, permet d’expliquer

le continuum du

spectre

^{obtenu au} moyen d’un seul détecteur.

Pour des

angles ^OA

^et

^OB déterminés,

^{il existe une}

relation entre les

énergies

^des

particules

^{oc émises au}

cours de la réaction. Le lieu des événements dans le

plan

^des

énergies (EA, EB)

^{est une courbe.}

A

chaque

^{valeur de}

l’énergie

d’excitation de 8Be dans la réaction

9Be(3He, (X)8Be correspond

^une

accumulation centrée sur certains

points

de la courbe

théorique EA(Eb).

L’observation des

spectres

^obtenus

permet

^{de dire} si la réaction conduisant aux trois

particules

^{oc se}

produit,

soit par la

désintégration

instantanée de

12C*,

^soit

par le

processus

séquentiel : 9Be(3He, cei)8Be

8Be - oc3

+

_OC2

[2].

^Elle

permet

^de

plus

^de

donner, lorsque

^les conditions le

permettent,

^{un ordre de}

grandeur

^des contributions relatives des niveaux de 8Be.

II. But de

l’expérience.

^{- La réaction}

9Be(3He, oc)-8Be

^{a été} étudiée par Erskine et

Browne

[3]

pour

Eaxe

⁼

3,75 MeV,

par Dorenbusch

et Browne

[4]

pour

EsHe

^{== 3 MeV et}

^EaHe

^{= 4 MeV.}

D’autre

part,

Dorenbusch et Browne

[5]

^{ont inter-}

prété

^le

spectre

^{continu de}

particules

^{oc de cette}

réaction,

observé par ^un seul

détecteur,

pour les

énergies

incidentes 3 MeV et 4 MeV.

Enfin,

^{il a été}

montré que la réaction

9Be(3He, a)2 4He

^est pure- ment

séquentielle [1]

pour

Esge

^{= 3 MeV.}

Notre but était de vérifier _que le modèle

quasi- particulaire

^{décrit par Demeur}

[6]

^ne

s’applique

^pas

à la réaction

étudiée,

c’est-à-dire _que la formation d’une molécule nucléaire n’a pas

lieu,

^{à cause de}

l’inexistence de centres lourds.1 Par

suite,

l’éclatement

dissymétrique

^{de 12C*}

[7]

^{ne doit se}

manifester,

ⁿⁱ

dans le

spectre

^observé par ^un détecteur à un

angle déterminé,

ni dans le

spectre

^en coïncidence

(EA, EB),

aux

angles SA et OB

convenables.

III. Résultats. ^- Nous avons choisi

OA

^et

OB égaux

^à 83°30’. Ces

angles

^devraient

permettre

l’observation des deux

particules

^{oc dues à l’éclate-}

ment

dissymétrique,

si celui-ci existe.

Le

spectre (EA, EB)

^{a été obtenu à} l’aide d’un

analyseur

bidimensionnel

(32

^X

128).

^{Le contenu}

des mémoires ^a été traité _par un ordinateur Bull Gamma 30

qui

^{en a donné la}

présentation

^{de la}

figure 1.

La

figure

²

représente

^le

spectre

^en

énergie

^vu

LE JOURNAL DE PHYSIQUE. ^® T. 27. NO 3-4. MARS-AVRIL 1966. 8

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01966002703-4011300

114

FIG. 1. ^-

Spectre

^de coïncidence ^en deux dimensions _{pour la} réaction

’Be(’He, oc)2

^4He.

Fie. 2. ^-

Spectre

^des

particules

^{~x vues} par le détec-

teur

A,

^en coïncidence avec le détecteur B.

par l’un des détecteurs ^en coïncidence avec l’autre.

Le tableau I

explique

^ce

qui

^{est observé sur les}

figures

^{1 et} 2. Dans les conditions

expérimentales

que nous avons choisies les

pics correspondant

^au

passage par le niveau fondamental du 8Be sont

séparés

^des

pics correspondant

^à d’autres niveaux.

La

figure

³

représente

^un

spectre

^{observé à 83~30‘}

par ^un seul détecteur.

TABLEAU 1

A. ^-

Quelques

coïncidences

(seuil)

^{entre ocl et} U-2 provenant des états excités de 8Be à

16,62

^{MeV et des}

états d’excitation

plus

^élevée.

(Les particules

oc, ^{sont vues} par le détecteur

A,

^les

particules

(’l2 par le détecteur

B.)

B. ^- Coïncidence entre al détecté par B ^et oc, ^ou ot, provenant ^{de 8Be dans son état} fondamental et détectés par A.

BI

^et

B2

^{sont mal résolus sur le} spectre

EA, l’angle

solide

correspondant

^au détecteur B ayant ^{été choisi} relativement

grand.

C. ^- Coïncidence entre oc2 ^et oc3 provenant ^{des états} excités de 8Be à

16,62 MeV,

^à

16,94 MeV,

^{et des états}

d’excitation

supérieure.

D. ^- Coïncidence entre ai détecté par B ^et oc2 pro- venant de l’état excité ^à

2,9

^{MeV de} 8Be, u-3 ^{a une}

énergie

trop ^faible pour être détecté.

E. ^-

Emplacement

^{calculé des}

particules

^{ot dues à}

l’éclatement

dissymétrique.

F. ^- Voir D

(ot,

^est détecté par

B,

ocl ^est détecté par

A).

G. - Voir C.

H. ^-- Coïncidence entre al détecté par A ^et (’l2 ^et oc3

captés

simultanément _{par B.} Ceux-ci

proviennent

^du

même _noyau 8Be dans son état fondamental

(l’angle

solide de détection de B est suffisamment

grand).

A détecte donc

l’énergie

^du noyau 8Be lui-même en

coïncidence avec oci, Le

pic n’appartient

donc pas ^à la courbe.

I. ^-

Lorsque

^la rupture ^{de 8Be dans son} état fonda- mental se

produit perpendiculairement

^{à sa direction de}

propagation,

^{on observe}

uniquement

a2 détecté par B

en coïncidence avec ai détecté par A.

Conclusion. ^- Sur les

figures

^{2 et 3 une flèche}

indique

^la

position

^des

particules

^{a due à l’éclate-}

115

Fixe. 3. ^-

Spectre

^des

particules

^{oc vues} par le détecteur A.

ment

dissymétrique.

Dans les deux cas, ^on n’observe pas de raie ^aux

emplacements indiqués.

Les résultats obtenus montrent

également

que la réaction

9Be(3He, oc)2

^{4He est}

séquentielle

^pour

EaRe

⁼

1,5

^{MeV avec} passage par le 8Be dans ^son état fondamental et dans ses niveaux d’excitation.

Manuscrit _reçu le 13 août 1965.

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(M.), Compte

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d’Études

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