Recherches sur la transparence de la basse atmosphère et sa teneur en ozone

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Recherches sur la transparence de la basse atmosphère

et sa teneur en ozone

D. Chalonge, E. Vassy

To cite this version:

RECHERCHES

SUR LA

TRANSPARENCE

DE LA BASSE

ATMOSPHÈRE

ET SA TENEUR EN

OZONE

Par D. CHALONGE et E. VASSY.

Sommaire. 2014 Ces études ont été faites à l’aide d’un spectrographe ultraviolet à prisme objectif d’un

nouveau modèle dont la _{particularité} est de _pouvoir fournir d’une source _{ponctuelle éloignée} un _spectre

de hauteur _{finie, avantage particulièrement important} dans les recherches _{spectrophotométriques :} ce

résultat est obtenu en donnant de _{l’astigmatisme} au _système optique par inclinaison de l’objectif de chambre et en _{photographiant} les focales tangentielles.

Les coefficients _{d’absorption} de l’atmosphère dans l’ultraviolet s’obtiennent en _{mesurant par}

photométrie photographique l’absorption exercée par une _épaisseur de 1 200 à 1400 m d’air sur le

rayonnement continu d’un tube à _{hydrogène :} on compare, pour cela, deux _spectres de _{l’hydrogène} obtenus en _{photographiant} le _spectre de la source à une distance égale à 400 m pour le premier,

à 1 600 ou 1 800 m _{pour le second. Ces spectres} ont révélé _{l’existence,} pour les longueurs d’ondes plus

courtes que 2 700 Å, d’une absorption attribuable à la molécule d’oxygène et _{constituée par} un _spectre

de bandes _suivi, au-dessous de 2 421 Å, par un _spectre continu.

En se _plaçant en dehors de la _{région absorbée par l’oxygène,} on _peut déduire des coefficients

d’absorption, la teneur de _{l’atmosphère} en ozone. De telles mesures ont été faites simultanément à Lauterbrunnen _(alt. 800 m, _pression 690 _mm) et près de l’Observatoire du _{Jungfraujoch (alt.} 3 457 m,

pression 500 _mm) les unes _par nous, les autres par Gôtz, utilisant une méthode _analogue. La concentration de l’ozone a été trouvée _{systématiquement plus} forte au _{Jungfraujoch.}

Il semble, de plus, que l’atmosphère de Lauterbrunnen soit plus absorbante, (abstraction faite de

l’ozone) au-dessous de 2 500 Å, que celle du Jungfraujoch.

Les méthodes

_auxquelles

on a eu recours

_jusqu’ici

pour étudier la

répartition

de l’ozone dans

l’atmos-phère,

ne

_peuvent,

ainsi _{que l’un de}

_nous

l’a montré

_(1),

permettre

de résoudre avec certitude ce

_problème.

Il semble

_{indispensable,}

_{pour lever} ou tout au moins diminuer l’indétermination

_qui

subsiste,

de

_compléter

les données

_qu’elles

fournissent,

par des données

expé-rimentales obtenues par des moyens tout à fait

dif-férents. L’étude à

_laquelle

il vient d’être fait allusion

₍₁₎

ayant

montré que

l’ozone,

loin d’être localisé dans une étroite

couche,

est sans doute

_réparti

très

large-ment dans

_{l’atmosphère}

_(*),

il nous a semblé inté-ressant d’étudier d’abord comment l’ozone se distribue dans les couches inférieures. En somme, au lieu de chercher à obtenir la courbe

_complète

de variation de la concentration en ozone en fonction de l’altitude z

nous nous sommes

_{proposé simplement}

ici de déter-miner sa

_tangente

à

_{l’origine (.~}

=

0) ;

cette donnée

pourra être utile pour la résolution du

problème

général.

Pour atteindre ce but

restreint,

il suffit de faire des

dosages

d’ozone à diverses altitudes. Il y a

_longtemps

déjà

que l’on a

_essayé

de faire une _{telle étude par voie}

chimique (z).

Mais la discordance des résultats

_obtenus,

et

_{l’imprécision}

_{que semblaient avoir les méthodes}

chimiques employées

jusqo’ici

nous ont incité à

_opérer

(*) Dans un travail beaucoup plus complet, actuellement sons

preste. Dobson et Gctz ont donné une démonstration plus nette

de ce fait. _

spectroscopiquement.

La méthode

_{spectroscopique}

doit

avoir,

de

_{plus, l’avantage}

de fournir des résultats

sus-ceptibles

d’être

_comparés

avec les

_épaisseurs

totales d’ozone

_qui,

_elles,

ne

_peuvent

être

_{déterminées,}

_que par

spectroscopie.

,

Un certain nombre de

_{dosages spectroscopiques}

d’ozone dans l’air des basses couches de

_{l’atmosphère,}

ont

_déjà

été _{faits par}

Buisson,

Jausseran et Rouard

_(3),

par Gôtz et

Ladenburg

(-)

et par Gôtz et Maier-Leibnitz

_(5).

Mais nous avons été conduits à

_apporter

aux méthodes

_employées

_par ces auteurs des modifi-cations sensibles et nous avons _pu

_ainsi,

non seulement effectuer des

_dosages

d’ozone très

_précis,

mais étudier

l’absorption

de

_l’oxygène

au-dessous de 2 700

Â,

sur

laquelle

on ne

_possédait

encore _{que des}

_{renseignements}

insuffisants.

Pour

_qu’une

conclusion

certaine,

relativement à la

répartition

de

l’ozone,

_puisse

être tirée de semblables

recherches,

il _{aurait été nécessaire que les}

_dosages

d’ozone fussent faits simultanément à diverses altitudes

pendant

une assez

_{longue période}

_(au

moins un

_an).

Nous nous sommes bornés à

_opérer

en deux

stations,

assez

_proches

l’une de l’autre et d’altitudes aussi

diffé-rentes que

possible,

Lauterbrunnen

_(alt.

800

_m)

et

l’Observatoire du

_{Jungfraujoch (alt. 3}

457

_m).

Pendant que nous faisions des mesures dans l’une de ces

sta-tions,

Gütz assisté de Maier-Leibnitz en faisait dans

l’autre,

par une méthode

_{spectroscopique également.}

Chacune des deux

_équipes

occupa successivement les

deux stations. Malheureusement notre travail ne

_put

se

prolonger plus

de deux semaines

_(18-.*il

Août

_{9 933) :}

aussi ne _{pourrons-nous} en _{tirer que des conclusions}

provisoires.

Mais nos résultats sont d’une netteté telle

qu’il

nous semble très

_probable

_que ces conclusions seront confirmées.

Une étroite collaboration ne cessa d’exister entre

Gôtz et nous : les méthodes

_employées

furent les

mêmes,

bien que

présentant

des différences de

détail,

et les résultats se montrèrent

_parfaitement

compara-bles. Dans le

_présent

article nous donnerons l’ensemble des _{résultats obtenus par les deux}

_équipes,

tout en insistant

_cependant

sur notre _{propre travail. Un article}

complémentaire

sera

_publié

_par Gôtz dans Gerlands

Beitrâge für

Geophysik.

Pour la

_partie

de cette étude

_qui

nous concerne,

tout le travail de

_préparation

et de

_{dépouillement}

a été fait dans le laboratoire de M.

_Fabry

à

_qui

nous

exprimons

notre reconnaissance pour l’aide

qu’il

nous a fournie. Nous remercions vivement M. Daniel

Barbier,

astronome à l’Observatoire de

_{Marseille, qui}

a collaboré à la

_prise

des

_spectres.

Nous remercions

éga-lement la Commission de la Station

_scientifique

de

Jungfraujoch,

de nous avoir

_permis

de travailler dans

ce bel établissement et d’en utiliser les nombreuses ressources.

Nos

_dépenses

ont _{été couvertes par} une subvention

qui

nous a été

_attribuée,

sur les fonds

Loutreuil,

par

l’Académie des Sciences.

,

Méthode et

_{appareillage.}

La méthode

_qui

a été

_employée

_jusqu’ici

_{pour les} do-sages

optiques

d’ozone consiste essentiellement à

pho-tographier,

au _{moyen d’un}

_{spectrographe}

à

_prisme

objectif

à

_optique

de

_quartz,

une

_lampe

à mercure sous

enveloppe

de

_quartz,

_placée

successivement à deux distances assez

_{différentes,}

_quelques

centaines de mètres ou

_quelques

_kilomètres,

et à

_comparer

les noir-cissements des deux

_spectres

obtenus

_(avec

le même

temps

de pose et sur la même

_{plaque) :}

de cette

com-paraison

on

_peut

déduire les coefficients

_{d’absorption}

de

_{l’atmosphère}

pour les diverses radiations et sa

teneur en ozone.

Mais un

_{spectrographe}

ordinaire à

_{prisme objectif}

donnerait,

de

_{chaque radiation,}

une

_{image ponctuelle}

dont le noircissement serait difficile à mesurer. Aussi étale-t-on ces

_images

en surface en

_plaçant

lu

_plaque

un _peu au delà du

foyer. Chaque

radiation donne ainsi sur la

_plaque

une

_petite

tache

_plus

facile à étudier. Les radiations les

_plus

intenses étant assez _{peu nombreuses} dans le

_spectre

du mercure, il est _{facile d’obtenir que}

les taches

_{correspondantes n’empiètent}

_pas en

_général

les unes sur les autres et _{soient à peu}

_près

toutes

uti-lisables.

Cette méthode a l’inconvénient de ne

_permettre

de faire

_porter

les mesures _que sur un

_petit

nombre de radiations bien déterminées. Or ces mesures révèlent

l’existence,

au-dessous de

2600 1,

d’une

_absorption

nouvelle

_qui

se _{superpose à celle de l’ozone et rend}

plus

difficile

l’interprétation

des résultats. Cette

ab-sorption

que l’on a en

_général

attribuée à

_l’oxygène

demandait à être étudiée en détail dans tout le domaine

spectral

où elle se manifeste. Aussi avons-nous

rem-placé

dans nos recherches le

_spectre

discontinu du mercure _{par le}

_{spectre continu}

de la molécule

d’hydro-gène :

mais ce

_changement

de source

_obligeait

à aban-donner

_également

la méthode extrafocale d’étalement de la lumière

_qui

aurait occasionné un

_brouillage

de radiations diminuant notablement la

_pureté

_des spec-tres. Nous nous trouvions donc

conduits,

soit à nous

contenter,

pour les mesures, des

spectres

filiformes ainsi fournis par le

spectrographe,

soit à chercher une méthode

_permettant

d’obtenir des

_{spectres étalés,}

mais purs.

Gôtz et Maier-Leibnitz choisirent la

_première

solu-tion ;

l’étroitesse de leurs

_spectres

ne leur

_permettant

pas d’en faire l’étude continue à l’aide d’un

micropho-tomètre

_{enregistreur,}

ils les mesurèrent

_point

_par

_point

au

_{microphotomètre}

de Hartmann. Désireux de pou-voir

_enregistrer

nos

_spectres,

nous

_adoptâmes

la se-conde solution.

Comment _{passer d’un}

_{spectre filiforme,}

à un

_spectre

ordinaire,

de hauteur finie ’l En

_{astrophysique}

on

_élargit

souvent les

_spectres

stellaires filiformes

_{mécaniquement}

en

_{déplaçant pendant}

_{la pose, soit le}

_{spectrographe}

_par

rapport

à la source, soit la

plaque

dans son

_plan.

Mais cette méthode n’est

_{guère applicable lorsque}

l’on veut

faire,

comme c’est le cas

_ici,

de la

_photométrie

photo-graphique

et

_qu’il

est nécessaire de connaître exacte-ment le

_temps

_{de pose. Nous} avons eu _{recours, pour} étaler le

_spectre

en

_hauteur,

à une méthode

_purement

optique qui

nous

mettait à l’abri de cette

difficulté,

en

permettant

d’exposer

simultanément et

_pendant

un

temps

bien déterminé tous les

_points

du

_{spectre :}

elle consiste à introduire de

_{l’astigmatisme}

dans le

_système

optique.

Nous avons fait

_appel,

_pour

_cela,

à un

_procédé

dont l’idée est due à A. Couder

₍₇₎

et

_qui

ne _{semble pas} avoir

été employé

_jusqu’ici;

il consiste à faire tomber

obliquement

sur la lentille de chambre les divers

fais-ceaux

_parallèles

_qui

sortent du

_prisme;

si certaines conditions sont

_remplies,

chacun de ces faisceaux

viendra

_s’appuyer

sûr

deux focales et l’une de ces deux

familles de _{focales pourra} constituer un

_spectre

dont les focales seront les raies.

Spectrographe. -

Le

_{spectrographe (fig.}

1 et

2)

consiste essentiellement en un

_prisme

de Cornu de COI

(hauteur

45 mm,

longueur

de l’aréte de base te0 mm), suivi d’un achromat

_{quartz-fluorine}

A de 48 mm de diamètre et de 50 cm de distance focale fixés à l’entrée du tube coudé T

_{qui porte}

à son autre extrémité le

châssis ;

la

_position

de la

_plaque

et son inclinaison sur l’axe

_peuvent

être modifiées

_{respectivement gràce}

au

normale

_p’.

Inclinons alors l’achromat autour de son diamètre

_parallèle

à l’arête du

_prisme

de

_façon

à l’amener en A. L’achromat satisfaisant à la condition des

sinus,.

chacune des faisceaux

_{qui, précédemment,}

venaient converger aux diverses

_images

monochroma-tiques

de la source, dans le

plan pB s’appuie

mainte-nant sur deux

focales, situées

en avant du

_plan

_{p’ :}

la fo-cale

_sagittale

située dans le

_plan

de la

_figure

et la focale

tangentielle

normale à ce

_{plan (parallèle}

à l’arête du

prisme).

Les diverses focales

_{tangentielles}

constituent sur la surface

_{a b c,}

le

_spectre

cherché. Il suffit de rac-courcir le

_tirage

du chassis et de l’incliner

convenable-ment _pour amener la

_plaque

en _{p, à être}

_{tangente (ou}

plutôt

légèrement

sécante)

à la surface a b c et à recueil-lir avec une très bonne netteté une

_{partie importante}

a b du

_spectre.

Fig. i.

Avec une inclinaison de 150 de la lentille A et de 30° du chassis en sens

_inverse,

on obtient sur la

_plaque

un

spectre,

d’une _{hauteur moyenne de}

1,3

mm, net entre

2 300 et 3 500 À

_et

_possédant

une

_dispersion

_moyenne de 15 Â par mm au

_voisinage

de 2 600 À : la définition est _{suffisante pour que des détails distants de}

_0,03

mm

puissent

être décelés au

_{microphotomètre}

_enregistreur

(voir l’enregistrement fig. 5).

Il faut toutefois

remar-quer que si la netteté est bonne

_lorsque

la source se trouve dans la direction S elle ne sera

_{plus parfaite}

dans une _{autre direction par le fait que la lentille n’est}

pas rigoureusement achromatique :

la surface a b c se déforme

_légèrement

_lorsque

la direction de la source

change.

D’où la

_nécessité,

_pour

_opérer

dans les condi-tions de netteté

_optima,

de recevoir

_toujours

les rayons sous la même incidence sur le

_{prisme ;}

c’est ce _que

per-met de faire un

_petit

viseur

_placé

au-dessus du tube

qui

contient le

_{prisme (fig. 2).}

Ce

_{spectrographe}

_présente

encore un

_avantage

impor-tant :

_{l’astigmatisme,}

et _{par suite la hauteur des}

_focales,

décroit

_lorsque

l’on va de a vers c, c’est-à-dire

_lorsque

l’on se

_rapproche

de

_l’axe;

les radiations sont donc d’autant moins étalées en _{hauteur que leur}

_longueur

d’onde est

_plus

courte

_(hauteur

des raies : à 6 bOO

i,

2 mm; à 2 350 À,

0,7 mm). ll

en résulte que si l’on com-pare les noircissements de deux

spectres

d’une même

source _{donnés l’un par} ce

_{spectrographe,}

_{l’autre par} un

spectrographe

à fente de même

_dispersion,

_pour un même noircissement dans le

visible,

le noircissement dans l’ultraviolet est

_{plus grand}

_{pour le}

_premier

spectre

que pour le second : le

premier

est

analogue

à ce _{que serait le second si} l’on _{accroissait le}

rayonne-ment ultraviolet de la source. C’est là un

_avantage

extrêmement

_précieux

dans le cas

_présent

où

l’absorp-tion d’une très

_longue

colonne d’air va affaiblir beau-coup les courtes

longueurs

d’onde

_(*).

Fig. 2.

.

Source de lumière.

_Spectres

de

_{gradation. -}

La source de radiations était un tube à

_hydrogène

de

Cha-longe

et

_Lambrey,

_{construit par la Scad}

_{(9 J.}

Le courant d’alimentation était de 150 m A. Le diamètre du

capil-laire n’étant que de 6 mm, le

temps

de pose nécessaire pour obtenir un bon

spectre

aurait été assez

_long

à

grande

distance : aussi condensions-nous la lumière au moyen d’une lentille

quartz-fluorine

de 60 mm de dia-mètre et 50 cm de distance focale. L’extrémité du

capil-laire était

_placée

au

_foyer

de la lentille, si bien

_qu’à

la

grande

distance où se trouvait le

_{spectrographe (de}

1550 à 1850

_m),

l’éclairement était environ

_multiplié

par 100. Une pose de 45 sec. suffisait pour

donner,

sur

plaque

Guilleminot

_Fulgur,

un

_spectre

_présentant

un très bon noircissement

_jusque

vers 2 400 À.

Les

_spectres

de

_gradation

se faisaient à 400 m. La lentille condensatrice était fortement

_diaphragmée

_pour que les

spectres puissent

être

_pris

avec le même

_temps

de pose

qu’à

la

_grande

distance. Nous faisions varier l’intensité de la source

_ponctuelle

_{que constituait à} (*) Une étude un peu plus complète de ce _{spectrographe} est

400 m, la lentille

diaphragmée

en donnant à la surface

du

_diaphragme

les valeurs successives de

16, 8,

4, 2

et

1

_mm2,

le

_{régime électrique}

du tube restant le même. Avec chacun de ces

_diaphragmes,

nous

_prenions

un

spectre

et ces

_cinq

_spectres

de

_gradation

nous

_permirent

de construire d’excellentes courbes de noircissement

(densité

en fonction du

_log.

de la surface du

dia-phragme).

Le

_spectre

de

_{l’hydrogène}

étant absolument

_dépourvu

de raies dans toute la

_région

étudiée,

nous lui

super-posions,

pour avoir des

repères

de

longueur d’onde,

un

_spectre

faible du mercure _{donné par} un arc au

mer-cure

_placé

à une faible distance au-dessus du tube à

hydrogène :

l’arête du

_prisme

du

_{spectrographe}

était

verticale,

de sorte que les deux

spectres (mercure

et

hydrogène)

avaient exactement la même

_dispersion.

L’expérience

nous montra d’ailleurs

_qu’il

était inutile de superposer le mercure à tous les

_spectres

_(voir

p.

31~, repères

par bandes de

0~).

La seule

_petite

difficulté de toute cette

_prise

de

spectres

était l’orientation du tube à

_hydrogène

dans la direction du

_{spectrographe :}

la lentille condensatrice réduisait en effet

_beaucoup

l’étendue du

_champ

de

pleine

lumière.

_Mais,

au _{moyen de}

_signaux

_lumineux,

il était

_possible

de commander le

_réglage

à distance.

Stations. - A

Lauterbrunnen, le

tube à

_hydrogène

était

_placé

dans un chalet

_(*)

situé un _peu au-dessus du

_village

sur la rive droite de la

_{Lutschine, près}

de la

ligne

du chemin de fer de

_Wengen

et l’on

_déplaçait

le

spectrographe.

Pour la

_prise

des

_spectres

de

_gradation,

qui

furent tous faits à Lauterbrunnen

_(mème

_{pour les} clichés relatifs au

_{Jungfraujoch),}

le

_{spectrographe}

était

placé

sur la rive

_gauche,

à l’hôtel

Adler,

à 400 m du chalet. La station

_éloignée

la

_plus

courante se trouvait à 15~0 m au delà du Staubbach dans la direction de

Stechelberg.

Deux autres stations furent encore

utili-sées,

l’une à 2400 m

_près

du Trummelbach et l’autre à 6

_km,

dans une

_{petite prairie}

dominant l’usine

élec-trique

de

_Stechelberg.

Au

_{Jungfraujoch,}

le tube était installé à l’Observatoire et le

_{spectrographe}

sur le

glacier

à 1850 m de distance

_(fig.

₂₎

à 3 300 m

d’alti-tude environ sur les

_pentes

du

_{Gespensterhorn,}

derrière une

_petite

arête rocheuse

_qui

nous

_masquait

les lumières de l’hôtel

_Berghaus,

voisin de l’Observatoire.

Résultats.

Preuve de la

_présence

d’ozone dans la basse

atmosphère. -

La

_{caractéristique}

la

_plus

frap-pante

de tous les

_spectres

obtenus est de

contenir,

entre 2 430 et 2700 À

_environ,

un

_spectre

d’absorp-tion moléculaire formé d’une dizaine de bandes

dé-gradées

vers le rouge dont la structure de rotation

(*) Nous tenons à remercier ici 112. _LTrfer, ingénieur électricien

à Lauterbrunnen, qui eut l’amabilité d’installer une _ligne et de

fournir _{gracieusement} le courant nécessaire à l’alimentation de

notre tube.

est en

_grande

_partie

visible

_malgré

la faible

_dispersion.

Cette

_absorption,

faible sur les

_{spectres pris}

à 400 m,

devient très nette _{pour les distances de 1 500 à}

2 400 mètres et assez intense à 6 km pour couper le

spectre

vers 2700 À en arrêtant toutes les radiations

plus

courtes. Il diffère considérablement du

_spectre

de l’ozone et on

_peut

immédiatement l’identifier avec le

nouveau

_spectre

_{d’absorption}

_signalé

_par

_Buisson,

Gôtz et leurs collaborateurs et attribué par eux à

l’oxy-gène.

Si cette

_absorption

est due à

_{l’oxygène,}

elle doit être constante pour une distance donnée :

_plus

exacte-ment,

elle doit varier

_{légèrement, puisque}

la masse

d’oxygène

traversée par la lumière varie

proportion-nellement à la

_{pression atmosphérique,}

c’est-à-dire de

1 _{à 2 pour 100 autour de} sa _{valeur moyenne, mais de} telles variations sont de l’ordre de

_grandeur

des erreurs

des mesures.

Or,

certains

_{spectres pris}

au

_Jungfraujoch

dans des conditions

_{expérimentales}

_identiques

révèlent des variations

_{d’absorption}

_{si grosses dans} ce domaine

spectral qu’elles

apparaissent

immédiatement à l’exa-men visuel du cliché.

_L’exemple

le

_{plus frappant}

est celui des

_{spectres pris}

les soirs du 24 et du 25

août,

dont les

_{enregistrements}

sont

_{représentés}

sur la

figure

3. Ces

_{spectres, pris}

côte à

_côte,

sur la même

plaque,

sont

_identiques

au-dessus de 2 700

Á,

mais les radiations

_plus

courtes

_apparaissent

comme

_plus

absorbées le 24

(courbe

1)

que le 25

(courbe

2).

Nous allons voir que l’écart entre les courbes 1 et 2

s’ex-plique complètement

par la

superposition

à

l’absorp-tion constante de

_{l’oxygène,}

de

_{l’absorption}

_d’une quan-tité d’ozone

variable,

plus

grande

le 24 que le 25.

Cette démonstration se déduit directement des résultats contenus dans le tableau I.

313

Fig. 3. -

L’origine des

ordonnées correspond à une _transparence nulle. Les flèches longues indiquent des maxima _{d’absorption,} les courtes des minima.

La deuxième colonne de ce tableau

donne,

pour un certain

_{nombre de radiations a,}

définies _par

_{la première,}

E

le

logarithme

_g du

_rapport

_pp

Ei

des éclairements du

_prisme

E2

p

par la radiation X

pendant

les deux nuits. Si cette variation d’éclairement est

_produite

par une variation

d’ozone,

la

_{quantité E}

d’ozone

_{supplémentaire}

contenue entre les deux stations le 24 est

_égale

au

_quotient

de la valeur de

_log

Ii

_{correspondant}

à une certaine

lon-E 2

p

gueur d’onde par le coefficient

d’absorption

KI.

de

l’ozone : on doit obtenir évidemment la même valeur de e pour toutes les radiations.

Or,

le tableau montre que, si l’on

prend

pour Kx

(3r

colonne)

les valeurs déterminées récemment par

Ny

et

_Choong

_(1°)

_(fig.

_4),

on obtient des valeurs de -- très voisines

_(*)

₍₄₈

co-lonne) ;

les écarts

_{peuvent s’expliquer}

non seulement par les erreurs inhérentes aux méthodes de

photomé-trie

_{photographique,}

_{mais aussi par l’incertitude}

_qui

peut

subsister sur les valeurs des coefficients

d’absorp-tion de l’ozone.

,

(*) Conformément à _l’usage, E _{représente (en} microns),

l’épais-seur _{d’ozone pur} à la pression atmosphérique que l’on obtiendrait

en rassemblant tout l’ozone contenu entre les deux ’stations de

façon à former une couche normale aux _rayons.

Non seulement le résultat

_{précédent explique}

la variation

_{d’absorption constatée,}

mais il constitue sans

doute la

_première

_{preuve nette de la}

_présence

d’ozone dans la basse

_atmosphère.

Mais les

_{enregistrements}

de

la

_figure

3 vont en donner une seconde. Le

_spectre

d’absorption

de l’ozone dans la

_région

étudiée est

formé de la

_{superposition}

de bandes floues à un

_spectre

continu intense

_{(fig. 4). Malgré}

la faible

_importance

de

ces bandes relativement à

_{l’absorption}

continue,

une

épaisseur

d’ozone de _{suffit pour} amener des diffé-rences d’intensité _{de 2 à 3 pour 100 entre les radiations}

correspondant

à un maximum et à un minimum voi-sins. On

_peut

donc

_espérer

reconnaître ces maxima et

ces minima

_{d’absorption}

_par une

_comparaison

atten-tive des détails des deux

_{enregistrements}

de la

_figure

3. En

effet,

on constate sur la courbe 1

_{(beaucoup d’ozone)}

une

_{dépression plus}

_{forte que} sur la courbe 2

_(moins

d’ozone),

au niveau des maxima

_{d’absorption}

de l’ozone :

2678, 2657. 2624, 2606, 2587, 2519.

Cela est

particu-lièrement net _{si l’on compare les}

_couples

de creux voi-siens 2624 - 2639

À,

2 80 - 2 95

_{Á, 2:5t9}

- 2511 À,

coïncident sensiblement t avec des tètes de bandes très absorbées de

_{l’oxygène,}

de sorte

_qu’il

est

_plus

difficile de les mettre en évidence.

Il n’est pas

superflu

de donner ainsi des preuves décisives de l’existence d’ozone dans l’air voisin du sol. Les recherches sur la

_composition

de l’air _{faites par} voie

_chimique

avaient en effet

_simplement

montré

qu’il

existe dans l’air des couches facilement

acces-sibles des traces d’un corps

oxydant

(*),

mais sans

per-mettre de l’identilier : on avait admis

_{qu’il s’agissait}

de 1 ozone. Le

_présent

travail

_justifie

cette

_{hypothèse (**).}

Il

ressort

_également

_{de cette étude que l’air} ne

conte-nait ces

_jours-là

aucune autre substance

_présentant

une

_absorption

_appréciable

dans la

_région

_spectrale

considérée,

ou

_bien,

_{que s’il contenait} une telle

subs-tance,

c’était dans les mêmes

_proportions.

Fig.4.

Spectre d’absorption

de

_l’oxygène

dans la

ré-gion

2 300-2 700 À. - Nous allons maintenant

reve-nir sur le

_spectre

de bandes très

_complexe

_{signalé plus}

haut et montrer

_qu’il

_est,

_{ainsi que} nous l’avons

admis,

attribuable à la molécule

_{d’oxygène.}

La

_{figure 5}

en

_représente

_{l’enregistrement (spectre}

obtenu le 30 août à

Lauterbrunnen,

distance 9 550 m,

pression

690

_mm),

Les

_longueurs

d’onde des têtes de bandes sont 2

_{423, 243 L, 2445, 2465,}

_{2491, 2521,2556,}

2595,

2

_{639, 2689}

À. Elles ne sont _{pas données} avec

toute la

_précision

_{que l’on}

_peut

attendre du

spectro-graphe,

faute d’un bon

_étalonnage.

Cet

_étalonnage

fut fait au

_Jungfraujoch

en

_superposant

les raies du mer-cure au

_spectre

de

_{l’hydrogène ;}

mais le

_transport

du

spectrographe

en

_{traineau, parmi}

les accidents du

gla-cier avait

provoqué

un

_{léger déréglage}

de la mise au

point :

il en est résulté une netteté moindre des détails de

_{l’absorption}

et des raies du mercure

_qui

devaient servir de

_{repère, empêchant}

la détermination très

pré-cise des

_longueurs

d’onde. Les raies du

_spectre

d’ab-sorption,

même mesurées

grossièrement,

constituaient des

_repères

de

_longueur

_{d’onde très bons pour les}

étu-des sur l’ozone

_qui

formaient la

_{partie principale}

de ce

_travail;

aussi ne _{fut-il pas}

_pris

de nouveaux

_spectres

du mercure. Mais l’étude du

_spectre

de bandes ne

_put

être

_poussée

_{aussi loin que} nous l’aurions _{voulu par la}

suite.

Les bandes observées ici coïncident avec

_celles,

extrê-ment _{faibles observées par}

_Herzberg

dans l’étude de

l’absorption

d’une colonne de 25 m

_d’oxygène

_{pur à la}

pression atmosphérique

(il),

et trouvées d’une

_façon

analogue

par Herman

(12).

L’épaisseur d’oxygène

tra-versée ici étant

_plus

de

_vingt

fois

_{plus grande,}

il n’est pas étonnant

qu’il

en résulte une

_{absorption beaucoup}

plus

intense. Nous avons donc une

_première

_preuve de la

_légitimité

de l’attribution de cette

_absorption

à

l’oxygène.

Les bandes vont en se resserrant du côté des courtes

longueurs

d’onde et sont suivies par un

_spectre

continu

qui

n’avait _pas encore été

_observé,

mais dont

_Herzberg

avait

_prévu

l’existence. La

_longueur

d’onde du

_point

(*> C’est ainsi que Lespieau avait intitulé le compte rendu

des recherches qu’il publia en 1906 _{(2) :} « Etude du _pouvoir

oxydant de l’air sur un _mélange d’iodure et d’arscnite de

potassium en divers _points du Mont-Blanc ».

(**) Les _dosages spectroscopiques antérieurs faits à partir

du spectre du mercure ne _{prouvaient que} d’une façon indirecte

315

Fig. 5.

de convergence des bandes et de la limite

_théorique

du

spectre

continu a été déterminée _{par la méthode de}

Birge.

Pour cela on

_porte

sur un

_graphique

_{(fig. 6)}

une

Fig. 6.

série de

_{points ayant respectivement}

pour ordonnée la

_{fréquence nK}

des arètes de bandes et pour abscisse

, 1

la

_{quantité -}

qui représente

la valeur moyenne de l’intervalle de deux bandes au niveau de

la bande vK.

Lorsqu’on

arrive au

_point

_{de convergence} des bandes la

_{quantité ê1B;K}

doit être nulle. Pour avoir la

_{fréquence vi}

de cette

limite,

il suffit donc de

_joindre

par une courbe

_{régulière (*)}

les divers

_{points marqués}

et de

_prendre

l’ordonnée du

_point

d’intersection de

cette courbe

_extrapolée

avec l’axe des ordonnées. On

obtient =41 300

cm-1 ou

_),l

== 2 40 À.

_{L’absorption}

d’une radiation de

_longueur

d’onde

_plus

courte est suivie de la dissociation de la molécule et le

_potentiel

ne dissociation _{est donné par la relation}

D - hvil

C’est

5,09 volts,

valeur

_identique

au

_potentiel

de dis-sociation de la molécule

_{d’oxygène à}

son état normal en deux atomes

_d’oxygène

normaux

_(3P).

Il résulte de là que

l’absorption

est due à la molécule

_d’oxygène

elle-même et non à un

_polymère

_{tel que}

_0&.

L’état initial est le niveau de vibration nulle

_{(v" = 0)}

de la molécule

_d’oxygène

dans son état

_{normal 2013}

dont la courbe

_{d’énergie potentielle}

est

_{représentée}

figure

7.

_Quant

à l’état

_final,

on

_peut

simplement

en dire

qu’il

doit être

_représenté

_par une courbe

_analogue

à la courbe en trait

discontinu,

c’est-à-dire

_ayant

même

asymptote

que la

première puisque

les

_produits

de la dissociation sont les mêmes dans les deux

ntats,

et dont "

le minimum a une abscisse

_{plus grande puisque}

les bandes sont

_dégradées

vers le rouge. Les coefficients

d’absorption

de

_l’oxygène

_peuvent

être déterminés

d’après

nos clichés mais il faut noter

_qu’ils

n’ont

vrai-(*) On voit très nettement dans cette courbe une cassure comme

dans _beaucoup de courbes _analogues. Elle est attribuable à un

ment de sens _{que dans}

_{la région}

_{d’absorption}

continue : dans la

_{région quantifiée}

ils ne

_pourraient

avoir leur

signification

ordinaire que si la

dispersion

était suffi-sante pour

permettre

de

_séparer

très

_largement

les raies. Dans le cas

_présent

ils ne

_peuvent

être considérés

que comme des constantes

_{caractéristiques}

de

l’absorp-tion de

_l’oxygène

pour le

spectrographe

et

_{l’épaisseur}

d’air

considérée,

mais intéressantes néanmoins dans les recherches

_qui

sont

_exposées

ici.

Fig. 7.

La méthode

_employée

pour l’étude

quantitative

de cette

_absorption

est

_{exposée plus}

loin. La courbe 2 de la

_{figure 5}

est obtenue en

_corrigeant

la courbe 1 de

l’ab-sorption

de

_{l’oxygène ;}

c’est la courbe

_qu’aurait

donnée le

_{microphotomètre}

si les séules causes

d’affaiblisse-ment de la lumière avaient été

_{l’absorption}

_par l’ozone

et la diffusion. Le

_rapport

des ordonnées de

_longueur

d’onde À des courbes 1 et 2

_(mesurées

à

_partir

de la droite

_{correspondant}

à la

_transparence

_nulle)

est

_égal

à

l’opacité,

pour la

longueur

d’onde

i,,

de la couche

d’oxygène

pur considérée

(225 m).

La densité de la

quantité d’oxygène

contenue dans ~1 km d’air

_normal,

calculée de cette

_façon,

est

_égale

à

0,58

pour la radia-ton 2 £0i

_{qui appartient}

à la

_{région d’absorption}

con-tinue.

Or, Buisseron,

Jausserand et Rouard

₍₁₎

don-nent pour cette même

quantité (*)

la valeur

0,62.

L’ac-cord est donc

_bon,

et l’on

_peut

admettre que la suite des densités croissantes obtenues par ces _{auteurs pour des} (*) Exactement : pour la densité de 1 km d’air sans diffusion

et sans ozone. Il est possible, comme nous le verrons _{plus loin,}

que dans ces nombres 0,58 et 0,62 se trouve _comprise, outre

l’absorption de _{l’oxygène,} formant le terme principal, une

absorption faible due à quelque autre constituant de

l’atmos-phère.

longueurs

d’onde de

_plus

en

_plus

courtes

_(jusqu’à

2 139

_Á),

et

_qui

ont l’air de

_prolonger,

de

_façon

très

régulière,

nos

déterminations,

est bien attribuable à

l’absorption

de

_{l’oxygène.}

Tout cet ensemble de résultats et

_{même, plus}

simple-ment,

l’examen des deux courbes de la

_figure

_5,

montre que

l’absorption

de

_l’oxygène

va en croissant à

_partir

de 2 780 À

_lorsqu’on

se

_déplace

vers les

_plus

courtes

longueurs

d’onde : ceci est vrai aussi bien

_lorsque

l’on compare

l’importance

successive des diverses bandes que

lorsque

l’on compare les radiations du

spectre

con-tinu.

_Ladenburg

et Van Voorhis

₍₁₃₎

observent un fait

analogue

pour les bandes de

Schumann-Runge

del’oxy-gène

--

l’absorption

croît dans le

système

de bandes

_lorsque

l’on se

_rapproche

de la limite et

continue à croître au

delà,

dans la zone

_{d’absorption}

continue, jusqu’à

1 450 À. Le minimum de la courbe

d’énergie

potentielle

du niveau final inconnu des ban-des nouvelles serait donc tel que les transitions les

plus probables,

à

_partir

du niveau

fig. 7) seraient,

d’après

le

_principe

de Franck et

Condon,

a c et b d et conduiraient à la dissociation et au

_spectre

continu. Les radiations

_quantifiées

résulteraient de transitions moins

_probables

et cela

_{peut permettre}

d’expliquer,

au moins

_{partiellement,}

leur faible

coeffi-cient

_{d’absorption.}

Herzberg

(11)

pense que ces bandes se réduisent à

leurs

_{branches Q}

et seraient dues à la transition inter-dite

_3sü+

_{-- -.}

Mais l’examen des

_{enregistrements}

de nos

_spectres

(fig.

5,

par

exemple), qui

sont

probablement plus

dé-taillés _{que les siens montre la}

_complexité

des raies de rotation :

_{beaucoup présentent}

un dédoublement et certaines une

_{complexité plus grande.}

Cette observation rend un _{peu douteuse}

_{l’hypothèse}

de

_Herzberg.

Finkelnburg

et Steiner

_(l~1)

ont

_{observé, après}

d’au-tres

_auteurs,

dans

_l’oxygène

fortement

_comprimé,

un

spectre qui

semble être une _{modification par} l’effet de la

_pression

du

_spectre

_que nous étudions. La

_plupart

des «

_{triplets o qu’ils signalent}

se reconnaissent

parfai-tement surtout du côté des

_{grandes longueurs d’onde,}

parmi

les groupes de raies que met bien en évidence la

_figure

5.

L’insuffisance de

_dispersion

et _{le manque de}

préci-sion de nos déterminations de

_longueur

_d’onde,

ne nous ont _pas

_permis

_{de pousser}

_plus

loin l’étude de ce

spectre.

Mesure de la teneur en ozone. - Le calcul de la teneur de l’air en ozone est

_{légèrement compliqué}

par l’existence de

l’absorption

de

_l’oxygène

dans la zone

_spectrale

où le coefficient

_{d’absorption}

de l’ozone passe par un maximum et où les évaluations d’ozone seraient les

_{plus précises.}

Heureusement

_{l’absorption}

de

_l’oxygène

devient

_pratiquement

nulle, pour les dis-tances utilisées

ici,

aux environs de 2 700 1,

région

où l’ozone est encore fortement absorbant. Il est donc

pro-317 cédé de calcul est le suivant : -. les méthodes connues

de

_{photométrie photographique permettent}

de calculer

l’absorption globale a;,

de

_{l’atmosphère}

_{pour chacune} des

_longueurs

d’onde considérées : a" est la somme de

l’absorption

apparente

par diffusion des

absorp-tions sélectives de l’ozone

_(a2i)

et de

_{l’oxygène (a3i.)}

et

de

_{l’absorption}

non sélective due à la brume et aux

poussières

(a~).

Le terme alk est bien connu ; a3i est

nul dans la

_{région spectrale choisie ; quant}

on le calcule facilement : il suffit de choisir une

_longueur

d’onde

_aQ

où a 2,,, ~ _{a 3Ào} ‘ 0

_{(de préférence}

_pas

_trop

éloignée

des radiations _{étudiées pour le} cas _{où a,}

varie-rait un _peu avec la

_{longueur d’onde)}

et dans ce cas la relation a;,o

=== au,ú +

a.

détermine a4

(qui

peut

varier notablement d’un

_jour

à

_l’autre).

Les valeurs

de ai,

calculées _{pour les diverses}

longueurs

d’onde

_permettent

donc d’obtenir les valeurs

a2), de

_{l’absorption}

par l’ozone :

ou

Le

_quotient

e de a2), par le coefficient

d’ahsorption

correspondant

!{À

de l’ozone

_{représente l’épaisseur}

d’ozone contenue dans une colonne d’air de

_longueur

égale

à la différence entre les deux distances

source-spectrographe.

La valeur de e doit évidemment être

indépendante

de ~.

L’absorption

par l’ozone n’est mesurable avec

quel-que

précision,

dans les conditions de notre

étude,

que pour les

longueurs

d’onde

_plus

courtes

_{que 2}

750 À

environ, région

où commence à

_apparaître

faiblement

l’absorption

de

_{l’oxygène. Mais,}

faisant toutes nos mesures sur les

_{enregistrements}

des

_spectres

au

microphotomètre,

nous

_pouvions

facilement

_opérer

sur des radiations situées en dehors des bandes

d’ab-sorption ;

il ressort de l’allure des courbes

_(fig.

3

_{et 5)}

que

l’absorption

par

l’oxygène

doit y être

négligeable,

si l’on se cantonne entre 2 650 et 2 750 -B.

Le tableau II donne un

_exemple

de déterminations :

TABLEAU II. -

Spectres pris

le

_19/8

à Lauterbrunnen.

La

_longueur

d’onde est ici 3 145

_-~;

_{l’absorption}

par l’ozone y est absolument

_{inappréciable.}

Les valeurs de aix sont celles

_adoptées

_par

Buisson,

Jausseran et

Rouard

_(3).

On _{voit que la concordance entre les trois} déterminations est très satisfaisante.

Remarque. -

L’explication précédente

suppose

évidemment que les

spectres (grande

et

_petite

dis-tance)

sont

_pris

à des instants assez

_rapprochés,

dans

la même

_région

et que la

composition

de

_{l’atmosphère}

est restée

_homogène

et constante. _{Si les deux poses}

sont

_prises

deux nuits différentes ou en des lieux

diffé-rents la

_quantité

e

_représente

la différence entre les deux

_épaisseurs

_{d’ozone traversées par la lumière} pen-dant la

_prise

de deux

_{spectres ;}

les mesures étaient conduites _{de telle sorte que la}

_{plus petite}

des deux

épaisseurs

était

_{toujours préalablement}

déterminée,

un

_spectre

à

_grande

distance étant

_{toujours pris}

_peu

de

_temps

avant ou

_après

un

_spectre

à

_petite

distance

(mais

pas

l’inverse).

Dans tous les cas la

_quantité

e

fournit donc la teneur de

_{l’atmosphère}

en ozone au

moment de la

_prise

du

_spectre

à

_grande

distance. Résultats. - Les résultats sont contenus dans les tableaux III et IV. Le

_premier

renferme nos _propres déterminations et

_permet

d’en

_juger

la

_précision.

Chacun des nombres inscrits dans la troisième colonne résulte _{d’une moyenne de trois} mesures

(correspon-dant aux mêmes radiations que dans le tableau

II),

faites à

_partir

d’un même

cliché,

dont le numéro est

inscrit,

à la

_suite,

entre

_{parenthèses :}

il

_représente

l’épaisseur

e d’ozone que continent une colonne d’air

qui

aurait 1 km de

_longueur

si on la ramenait à la

pression

normale et dont la

_longueur

_{réelle est par}

,

t, l

. 7

k . d

conséquent

égale

à

76Q

km sous une

_pression

de

H p

.H mm. La

_précision

est bonne et les écarts entre les nombres relatifs à une même nuit et déduits des

divers clichés ne sont

_{jamais supérieurs}

à ceux du

tableau II.

’

TABLEAU III.

Le tableau IV contient l’ensemhle des résultats obtenus par. Gôtz et par nous, ces derniers

_marqués

d’une

_{astérique, toujours exprimés}

en

_épaisseur

dozone _{par kilomètre normal.}

Il

_apparait

_{immédiatement que,}

_pendant

la

_période

considérée la teneur de

_{l’atmosphère}

en ozone est

concen-tration de l’ozone dans

_{l’atmosphère}

doit s’accroître

lorsqu’on

s’élève et ceci dès le niveau du sol

_(*).

Il faut toutefois remarquer que, si les matières

orga-niques

ou leurs

_produits

de

_{décomposition jouent}

un rôle dans la destruction de l’ozone au

_voisinage

du

sol,

cette action doit être

_{particulièrement importante}

dans une vallée aussi encaissée et aussi boisée que

celle de Lauterbrunnen :

_peut-être

l’écart entre les concentrations moyennes aux deux altitudes s’est-il

trouvé accru de ce fait. TABLEAU IV.

Il est encore

_possible

de

_présenter

autrement les

résultats,

en donnant

_{l’épaisseur e’}

d’ozone contenue dans 1 km d’air à la

_pression

du lieu : alors que les va-rialions de e sont

_{proportionnelles}

aux variations de concentration de l’air en

_ozone,celles

de e’ sont

propor-tionnelles aux variations de la

_quantité

d’ozone

conte-nue dans un même volume d’air

_pris

aux 2 altitudes.

Dans le tableau V les résultats du tableau IV sont

expri-més de cette seconde manière.

On voit

_{qu’en moyenne e’}

a _peu

_changé

d’une sta-tion à l’autre

_pendant

nos mesures : il semble donc que la

quantité

d’ozone contenue dans un volume

donné d’air soit en _{moyenne presque}

_{indépendante}

de l’altitude dans les couches basses de

_{l’atmosphère (").}

TABLEAU V.

L’ultraviolet lointain est-il absorbé par d’au-tres corps que

l’oxygène

et 1’ozone °? -

Connais-sant

_{l’épaisseur}

e d’ozone

interposée

entre la source et le

_{spectrographe}

et les coefficients

_{d’absorption}

de

l’ozone,

il est facile de calculer

_{l’absorption}

exercée par cette

épaisseur

e sur les radiations

_plus

courtes _que

2650

_À,

_qui

subissent

_{déjà l’absorption}

de

_{l’oxygène.}

Si l’on retranche de

_{l’absorption}

totale a~,

observée la somme de cette

_quantité

et des

_absorptions

an due

à la diffusion et a4 due aux

_poussières,

on obtient le

terme a3x donné

plus

haut comme

_{représentant}

l’ab-sorption

sélective de

_l’oxygène

_(voir

_p.

_317).

C’est par un calcul de cette sorte

_qu’a

été déterminée la cuurbe 2 de la

_{figure 5 (* *).}

Or on constate

_(Tableau

_que,

_lorsque

la

_longueur

d’onde

_décroit,

les valeurs de a3x déterminées

_pendant

plusieurs jours

successifs,

sont en accord satisfaisant

jusque

vers 25t)0 À

_puis

_{quelles peuvent présenter}

entre

elles des écarts notables et croissants. Les valeurs les

(*) Ce résultat est en accorJ avec ceux de certaines mesures

chimiques et en désaccord avec d’autres _(2).

(**) Si cette détermination avait été faite avec une très grande

exactitude la courbe 2 présenterait les dentelures de la courbe

d’absorption de l’ozone _{(fig. 4).}

plus petites

sont celles du

_{Jungfraujoch(en}

bonne

con-cordance entre

_{elles) :}

elles

_{correspondent’sans}

doute à

l’absorption

de

_l’oxygène

seul.

_{L’atmosphère}

est sensi-blement

_plus

absorbante à Lauterbrunnen et les valeurs de a3~,

_{correspondantes}

sont voisines de celles trouvées

par Gôtz et Maier-Leibnitz à Arosa

(5)

et par

Buisson,

Jausseran et Rouard en Provence

_(3).

, Il semble donc

qu’aux

basses

altitudes,

dans les

ré-gions

où la vie se

_{manifeste, l’atmosphère}

soit moins pure et _{que les substances}

_{supplémentaires qu’elle}

contient

_puissent

se _{déceler par l’étude de} sa

transpa-rence dans l’ultraviolet lointain. Dans le travail relaté

ici,

les

_spectres

n’ont pas le noircissement suffisant dans ce domaine

_spectral

_pour

_permettre

d’étudier

_plus

en détail cette

_{absorption supplémentaire}

_~et

_d’essayer

d’en trouver

_{l’origine (*’).}

,

(*) Il est assez _{curieux de constater que si e’ était}

réel-ment _indépendant de l’altitude et _égal à 20 par km, les 100 km

de l’atmosphère voisins du sol contiendraient une _épaisseur

to-tale de 2 mm _d’ozone, ce _{qui n’est pas très loin de la réalité.}

(**)Voir à ce sujet le travail de Gùtz et Maier Leibnitz _{(5) qui} avaient déjà signalé des variations de transparence de l’air à

Arosa, entre le printemps et l’automne. Ils avaient noté

également une _plus grande transparence en mars, c’est-à-dire

319

TABLEAU VI. Nous nous _{proposons de}

_reprendre

ultérieurement

cette étude.

Conclusion.

Ce travail a eu _pour

_premier

résultat de montrer que la concentration de 1 ozone dans l’air doit croître

avec l’altitude dès le niveau du sol et de fournir ainsi un

_argument

de

_plus

en faveur de l’existence

d’une distribution étendue de ce _{gaz dans}

l’atmos-phère.

Il prouve en second lieu

_{qu’une partie}

impor-tante de la forte

_absorption

de l’air

_{atmosphérique}

dans l’ultraviolet lointain est attribuable à la molé-cule

_{d’oxygène,}

mais

_qu’il

doit exister

aussi,

au moins dans les couches d’air les

_plus

voisines du

sol,

de

petites quantités

de corps, dont la nature reste à

éluci-der,

et

_qui

se manifestent par un accroissement nota-ble de

_l’opacité

de l’air aux courtes

_longueurs

d’onde.

Manuscrit reçu le 31 mai 1934.

’

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