Contribution à l'étude de la condensation de la vapeur d'eau par détente dans l'air et divers autres gaz

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d’eau par détente dans l’air et divers autres gaz

L. Besson

To cite this version:

L. Besson. Contribution à l’étude de la condensation de la vapeur d’eau par détente dans l’air et divers autres gaz. Radium (Paris), 1913, 10 (10), pp.318-323. �10.1051/radium:019130010010031801�.

�jpa-00242620�

ques numérations faites ^avec l’appareil ^{dont les}

dimensions correspondent ^{à la} fig. 1. ^{Les sources de}

rayons étaient le polonium pour ^les rayons ^{x et} le radium E pour les rayons B. ^{On vomit} qu’entre 4 100 ^et

1580 volts la pointe ^utilisée réagissait ^sur les rayons ^« et qu’à partir ^{de 1180 volts le} nombre des déviations observées était constant aux erreurs d’expériences près. Au-dessus de 1580 volts commençaient ^les décharges spontanées. ^{Avec les} rayons B ^{le nombre}

des particules ^observées ne commence à devenir con-

stant qu’à partir ^{de 1420} volts. Pour un potentiel déterminé, ^la grandeur moyennes de la déviation était

un peu plus ^{faible avec les} rayons S qu’avec ^les

rayons ^u, mais pas du ^tout dans le rapport ^{des pou-}

voirs ionisants des deux sortes de rayons. ^{Un écart} d’un millimètre correspondait ^à peu près ^{à un} poten- tiel d’un volt. Pendant les mesures, le polonium

était distant de 2,4 cm, le radium E de 5 cm de la fenêtre de l’appareil (ouverture ^{4, 4} mm,.). ^Comme

les sources rayonnantes ^{avaient un} diamètre de plu-

sieurs millimètres, le faisceau de rayons ^entrant dans

l’appareil ^{était fortement} divergent. ^Avec les rayons

B ^cette divergence ^était encore accrue par la forte

dispersion des rayons dans l’air. Comme les rayons B qui pénètrent ^très obliquement ^ne peuvent plus pro- duire la décharge ^{aux bas} potentiels, ^on s’explique

que ^ce soit précisément pour les rayons 8 que les nombres observés ^aux bas potentiels ^soient trop ^fai- bles. Avec les rayons ^{ce, on a} vérifié que ^{même sous} incidence très oblique ^{on obtenait encore des} décharges.

Quoi qu’il ^{en soit, il faudrait,} par des ^mesures quanti- tatives, n’utiliser _que des faisceaux de rayons ^autant que possible parallèles.

, Les numérations ont fait voir que le polonium employé ^{émettait par seconde 4,0.103} particules ^u.

Ce nombre est en bon accord ^avec celui qu’on ^déduit d’expériences d’ionisation. On a également pu établir que le nombre des particules 8 correspondait ^{à l’acti-}

vité de la préparation ^{du radium E. La} fige 2 ^montre

les courbes d’enregistrement ^{du mouvement du fil}

avec les rayons 8 (courbe supérieure) ^et les rayons x

(courbe inférieure).

Signalons ^encore le fait que l’appareil répond

encore très bien même aux radioactivités faibles. On

prend ^{à cet effet une} grande ^{ouverture d’entrée} qu’on ^recouvre d’aluminium mince. Si l’on approche

alors un morceau de pechblende, les rayons ^x produi-

sent un mouvement énergique ^du fil, ^si l’on intercale

une feuille de papier ^{on n’observe} plus que les rayons B, dont le nombre est encore très grand, ^car

ils peuvent provenir ^des parties profondes du minéral.

On peut ^même déceler les rayions y ^en interposant

une lame de plomb ^{de 2 mm. Les} mouvements qu’on

observe encore proviennent ^{alors des} rayons B ^secon-

daires produits par les rayons y. Des expériences ^sim- ples ^{de ce} genre permettent ^{aussi de rnettre en évidence} la réflexion et la diffusion des rayons B. D’une manière

générale ^on peut espérer que l’appareil décrit ci-dessus fournit un moyen simple d’étudier dans diverses conditions les rayons « ^et B. ^Des expériences ^sont entreprises ^{dans ce sens à la} Physikalische ^Technische

Reichsanstalt.

Résume.

On décrit une méthode simple pour compter ^les particules ^{oc et} B, méthode fondée sur

l’amorçage ^{de la} décharge par pointe. ^{Les déviations} électrométriques fournies ainsi par ^une seule particule

u ou B correspondent ^{à des} potentiels ^{de 10 à}

20 volts.

[Manuscrit reçu le 15 Octobre 1913].

Contribution ^à l’étude de la condensation de la vapeur

d’eau par détente dans l’air ^et divers autres gaz

Par L. BESSON

[Collège ^de Saint-Dié.

Laboratoire de Physique].

On sait _{que la} condensation de la vapeur d’eau peut ^être produite par détente. Les expériences ^de

M. C. T. R. Wilson’ ont mis en évidence l’existence d’une limite inférieure du degré de détente nécessaire pour la production ^du phénomène ^et d’une limite

supérieure ^{au-dessus de} laquelle la condensation est très forte ^{et semble se} produire ^sur les propres molé-

1. C. T. R. WILSO.X, ^{Phil. Trans. 1897.}

cules de la vapeur d’eau ou du gaz auquel ^{elle est} mélangée.

Quand ^le gaz ^est soumis à l’ionisation préalable

des _rayons de Rôntgen, ^la condensation est plus importante, ^{mais les limites restent} les mên1es.

Enfin, ^{au cours de ces} expériences, ^{M. ’Vilson1 a} signalé ^une dissymétrie présentée par les ions négatifs

’1. C. T. R. WILSON, ^{loc. cil.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:019130010010031801

et positifs relativement à la condensation de la vapeur d*eau. Les ions négatifs ^la produisent plus ^aisément

que ^{les ions} positifs ^{et il en est} ainsi aussi long- temps qu’on ^ne dépasse pas ^une valeur limite de la détente à partir ^de laquelle ^la dissymétrie ^cesse

d’exister.

Dans l’air, ^cette détente limite est 1,55 ^{et les}

détentes extrêmes sont /1,25 ^et 1,58.

Je ^ne crois pas que d’autres expériences ^{aient été}

faites depuis ^{sur ce} sujet, soit pour vérifier simple-

ment les résultats de M. Wilson, soit dans le but de mo lifier la méthode ou d’étendre les recherches à d’autres gaz.

Dans ce travail, ^commencé en 1908, je ^{me suis} proposé ^de reprendre ^ces expériences, ^en particulier

celles qui ^{sont relatives à la} dissymétrie ^{et de recher-}

cher s’il ne serait _pas possible de substituer à la méthode subjective employée jusqu’ici ^{une méthode} photographique permettant ^{de conserver} l’image ^des

Fig. ^1.

phénomènes ^{observés et d’en} permettre ^une comparaison plus ^aisée.

Je me suis proposé éga-

lement d’utiliser d’autres gaz que l’air ^et diverses

sources ionisantes ; _{rayons X}

et radium.

1

L’appareil ^{utilisé a été} imaginé par M. Langevin,

c’est une modification de celui de M. Wilson rendant les manoeuvres plus simples.

Il ^se _compose (fig. 1), ^d’une

chambre de condensation C fermée à sa partie supérieure

par ^une plaque d’aluminium de 1 mm d’épaisseur,

fixée à une couronne de verre rodé et s’adaptant

exactement par ^un joint ^{au suif sur le bord} supérieur

de la chambre. La tubulure inférieure, également rodée, s’adapte par ^un joint ^{au suif} à la tubulure

supérieure ^d’un cylindre ^{de verre B} portant ^une graduation ^en millimètres. Ce cylindre ^{est encastré}

par ^sa base dans une garniture métallique qui repose elle-même sur une plate-forme portée par ^un cy- lindre métallique communiquant ^d’une part ^avec

l’air extérieur- par l’intermédiaire d’un tube à robi- net R, d’autre part ^{avec un} gros récipient ^D, grâce

à une soupape ^M qui se manaeuvre de l’extérieur.

Lu tube partant ^{de la} partie supérieure permet ^eii

outre la communication avec le piston P constitué par ^un cvlindre métallique ^{creux terminé à sa} partie supérieure par ^une calotte sphérique. ^{Vers la base}

de la calotte se trouve un trait circulaire servant de

repère. On réunit le cylindre ^{de verre et le} cylindre métallique inférieur par l’intermédiaire d’une ron-

delle de caoutchouc suifée, ^{à l’aide de} trois vis de serrage. Le récipient ^{D est mis en relation avec la} trompe ^{à eau.}

Dans la chambre de condensation se place ^une plate-forme métallique ^K portée par trois pieds métalliques plongeant ^{dans un} peu d’eau destinée à rendre plus ^sûrement l’atmosphère de la chambre saturée de vapeur d’eau ^et reliant, ^d’autre part, ^le

trépied ^{à un anneau de} platine ^{soudé au verre. Entre}

la plate-f orme ^et le couvercle on peut ^{établir une diffé-}

rence de potentiel,

Connaissant la division n ^en regard ^de laquelle ^se

trouve le repère ^{tracé sur le} piston quand ^{ce dernier}

est soulevé on peut calculer le degré de détente cor-

respondant ^{à une chute} brusque ^du piston.

Inversement, ^{si l’on veut obtenir un} degré ^de

détente déterminé on peut calculer la division en

regard ^de laquelle il convient d’amener le repère

tracé ^sur le piston.

Dans une première ^série d’expériences ^effectuées

sans champ, la chambre était éclairée _par ^un faisceau de rayons lumineux sensiblement parallèles prove- nant d’une lampe ^{à arc et} dirigés horizontalement.

L’appareil rempli d’air était abandonné à lui-même environ 12 heures pour permettre ^aux poussières ^de

tomber.

J’ai retrouvé, par observation directe, ^{très sensible-}

ment les valeurs de M. Wilson : d ⁼ 1,25 ^environ

pour la limite inférieure, ^d= 1, 57 environ pour la limite supérieure. ^{J’ai en outre observé un accroisse-}

ment très net de condensation pour la ^{valeur d-} 1,33.

Cet accroissement avait été signalé par M. Wilson,

mais seulement pour le ^{cas où} l’air était préalable-

ment ionisé. Dans la suite, j’aurai l’occasion de signa-

ler des coïncidences analogues.

L’incertitude _{pour la} limite inférieure tient à ce

qu’au commencement il y ^a peu de gouttes ^{et le} début du phénomène ^{est laissé un} peu ^à l’apprécia-

tion personnelle ^de l’opérateur. L’incertitude pour ^la limite supérieure ^{tient à ce que deux} expériences ^suc-

cessives sont séparées par ^un long intervalle de temps,

ce qui ^{rend la} comparaison des nuages ^ou brouillard difficile.

L’évaporation spontanée ^des gouttes du brouillard observé laisse en effet subsister des centres résiduels invisibles capables ^de produire la condensation pour des détentes même très faibles et il importe ^{de les}

éliminer avant de passer à l’essai suivant. Abandonnés à eux-mêmes, ^ces centres mènent de :-;0 ii 45 minutes avant de disparaître : ^{on activc’ un} peu la disparition

en multipliant les détentes t’ailJlc5.

Dans ^sa théorie de la condensation, ^M. Langevin ¹

rend compte ^de 1 existence ^{de ces centres} qui ^seraient

1. LANGEVIN, ^{cours du} Collège ^{de France, 1903-1904}

constitués par des gouttes ^très petites ^et cependant

très stables provenant ^de l’évaporation incomplète ^de gouttes d’abord visibles.

La compression brusque n’a pas fait disparaître ^ces

centres invisibles; ^elle a, ^au contraire, ^fait apparaître

dans l’air privé ^de tout centre de condensation des germes capables de provoquer la condensation pour

une détente même trèi faible. Ces dernières expé-

riences ont été faites avec un appareil auxiliaire ei.

les résultats s’accordent avec ceux de M. Barus’ éta-

blissant, ^{verts la même} époque, ^que le réchaulfement par compression ^{de l’air contenant des centres rési-}

duels a pour effet d’augmenter le nombre de ces centres.

Si on établit une différence de potentiel ^{de 8 volts}

entre les deux plateaux métalliques ^de la chambre de condensation distante de 5 cm, 5 ^le degré ^{de détente}

doit atteindre d=1,312 (au ^{lieu de} 1,25) pour que la condensation commence à se produire, ^et pour des valeurs supérieures la condensation obtenue est plus

faible _que celle observée dans les mêmes conditions mais sans champ.

M. Wilson’ ² avait déjà signalé ^{cette action d’un}

faible champ ^{sur les centres} de condensation pré-

existants dans l’air. J’ai observé en outre que l’action rlu champ persiste partiellement ^alors même que ^ce

dernier a été supprimé; ^{les centres} préexistants ^dans

l’air et qui ^{ont été} éliminés par le champ ^{faible ne}

se reproduisent pas instantanément; ^{il faut un cer-}

tain temps pour ^{se retrouver} dans les conditions nor-

males.

Enfin, le gaz ^étant soumis à l’action des rayons X,

la limite infériell te ^du degré ^{de clétertte} (sans champ)

se trouve abaissée; ^{elle est} comprise ^{entre 1,25 et} 1,24 ^{et on obtient} plus rapidement ^une pluie ^nette qui ^{rend moins} incertaine la détermination de cette limite. Le degré de détente augmentant, ^{on détient} bientôt des nuages épais difficilement comparables.

Il

La méthode photographique employée ^{utilise un} éclairage ^latéral permettant d’observer ^sur fond sombre les gouttes ^vivement éclairées. Le cratère d’un

arc est projeté ^{en vraie} grandcur ^{dans la chambre de}

condensation et on arrête le mieux possible ^les rayons

calorifiques. ^Un microscope peu grossissant disposé horizontalement, orienté de façon ^{à faire un} angle

d’environ ^{401 avec} l’axe du faisceau éclairant, permet de viser à peu près ^{au milieu de la} distance des deux plateaux ^{à 1 cm en arrière de la} paroi pour ^évi-

ter les perturbations qui ^se produisent ^au voisinage

de cette dernière. Le mouvement des gouttes ^s’observe

1. BARUS. The Ameriran Journal of Science, ^t. XX V, ^1980.

2. WILSON. Phil. Mag., juin ^1904.

sur le verre dépoli ^d’un appareil photographique placé ^{en arrière du} microscope. ^Ce dispositif ^{ne con-}

firent pas pour observer de faibles pluies, ^{car il} n’y ^a

pas toujours ^des gouttes ^au point ^{dans le} champ ^de l’appareil ^{et, de} plus, le manque d’homogénéité ^{de la} pluie ^ne permet pas d’avoir des résultats comparables.

Avec un nuage ^un peu intense il y ^a plus d’homogé-

néité et il _y a toujours ^des gouttes ^au point, ^{de sorte}

que la méthode devient surtout avantageuse ^à partir

du ^moment où l’observation directe devient difficile;

elle convient donc _pour le cas où le _gaz est ionisé et en particulier pour l’étude de la dissymétrie.

Pour produire ^les rayons X ^{on a} utilisé soit un

tube de Crookes, ^{soit un} tube focus bianodicluel. ^Un

écran de plomb présentant ^une fente étroite laissait passer ^un mince faisceau de rayons ^{venant raser} la

plate-forme intérieure. Une différence de potentiel ^de

4 volts était établie entre les deux plateaux ^{et un}

inverseur permettait ^{de faire} prédominer ^{à volonté}

les ions positifs ^ou négatifs.

Dans la très grande majorité ^{des cas, la} dissymétrie

a été observée en utilisant des détentes un peu supé-

rieures à d=1,25; ^les figures ^{2 et 5 rendent} compte

du résultat. S’il _y a incertitude dans quelques ^cas,

cela tient à ce que les difficultés rencontrées sont nombreuses et qu’il ^{est très} difficile de se placer ^dans

des conditions expérimentales identiques :

1° On ne peut pas espérer ^obtenir rigoureusement

la même détente dans deux expériences successives;

2° La source ionisante n’est _pas rigoureusement

constante;

5° Au moment de la détente il se produit ^des

remous qui agitent diversement la masse gazeuse ^et

qui ^font que deux détentes identiques ^{ne donnent}

pas naissance à la même apparence ^sur le verre

dépoli.

Au cours de ces recherches, j’ai observé dans cer-

tains cas, l’existence de radiations parasites parais-

sant se produire ^{en même} temps que les rayons X

et qui ^ont beaucoup d’analogie ^avec les radiations très

pénétrantes signalées par M. Barus2. C’est ainsi que

l’épaisseur ^{des écrans} interposés ^ne paraît pas avoir

grande ^{influence sur} leur action et que l’effet de la distance est moins sensible avec ces rayons qu’avec

les rayons ^X. Je n’ai rétenu _que cette dernière _pro-

priété qui m’a permis ^de négliger ^ces radiations _para- sites en approcliant suffisamment le tube de la chambre de condensation de façon ^{à faire} prédominer ^l’action

des rayons X.

D’ailleurs, _par ^{mesure de} précautions, ^{dans les} expériences ^suivantes utilisant les _rayons X, ^{il a été}

employé ^{un écran de} plomb ^très épais ^{et le tube focus}

1. E. BESSOx. C. R. Acad. des Sc..t. CLIII, ²⁴ juillet ^1911,

p. 250,

2. RadÎll1n, ¹⁰⁰⁶ (Résumé ^des expériences ^{de M. Barus} par

M. L. Bloch).

rig. ^2.

^Ions négatifs ^{en excès.} Fig. ^{3. - Ions} positifs ^{en excès.} Fig. ^{Í. - D =} 1,46.

Fig. ^5.

D==1,47. Fig. ^6.

D=1,51. Fig. ^7.

^{D = 1,523.}

Fig. ^8.

^Ions negatits ^{eu excès.} Fig. ^9.

^Ions positifs ^{en excès.} Fig. ^’l0.

^Sans champ.

Fig. ^Il.

^Ions négallts ^{en excès.} Fig. ^{1 ’2.}

^Ions positifs ^{en excès.} Fig. ^13.

^Sans champ.

a été placé ^il l’intérieur d’une caisse métallique ^reliée

au sol.

III

Le remplissage ^{de mon} appareil ^ne pouvant ^{se laire} que par déplacement de l’air par le gaz, j’ai ^tout

d’abord utilisé un gaz plus ^lourd que l’air, _{le gaz} CO2.

Un tube à C02 liquide permettait ^{d’obtenir un violent} dégagement gazeux ^et le gaz ^eu expérience ^n’était

d’abord soumis à aucun rayonnement1. ^La présence

1. E. BESSON. C. JL Acad. des Sc.. J février 1912.

(1,’ttne petite quantité el’ ait abaisse notablenent la limite inférieure ^du degré de détente et il importe

d’élimiiiei- toute trace d’ail’.

Sans champ, la limite inférieure a été trouvée égale

à 1,545, ^{la limite} supérieure égale ^{à 1,52 et il a été}

observé un accroissenlent brusque ^{de la condensa-}

tion _pour la valeur d=1,477. ^Les figures ^{4 et 5}

montrent cet accroissement brusque.

Pour des détentes comprises ^{entre 1,47 et 1,51} inclus, ^les photographies ^{sont peu} différentes. Quand

on passe de la valeur (1=- 1,51 (fig. 6) ^{à la valeur} d = 1 , j 25 (fi,. ⁷⁾ il y ^{a une} différence énorme en

faveur de cette dernière; ^le nuage chi1nge complète-

ment d’aspect ^{et fait} place ^{à un} brouillard épais.

La détermination de la limite supérieure ^du degré

de détente se fait donc ici d’une manière très nette;

sa valeur est d= 1,525. ^{En ce} qui ^{concerne la li-}

mite inférieure il _y a la même incertitude _que pour l’air .

M. Wilson ^a trouvé 1,56 ^comme limite inférieure et 1,55 ^{comme limite} supéricure.

J’ai dit _que la présence ^{de traces} d’air abaisse sen-

siblement la valeur limite inférieure, ^du degré ^de

détente ; ^ceci explique peut-être pourquoi ^{mes valeurs}

sont un peu plus faibles que celles de àI. Wilson,

mon appareil ^se prêtant moins bien à un bon ^rem-

plissage.

Une obligeante remarque de ^51. A.-B. Ghaaveau, du Bureau central météorologique m’a conduit à passer des valeurs de la détente ^aux valeurs corres-

pondantes de la sursaturation et, ^en prenant 1,52

pour valeur de C C ^{dans le cas de} C02, ^{on trouve les}

mêmes valeurs limites de la sursaturation pour l’air

et pour C02.

C’est d’ailleurs ce qu’avait déjà signalé ^{M. Wilsoiil.}

Le _gaz ayant été ensuite sournis à l’action ionisante des rayons X2, ^l’étude photographique de la conden- sation a donné des résultats analogues ^{à ceux obtenus}

sans ionisation préalable : ^{même limite} supérieure

du degré ^{de détente,} accroissement brusque ^{de la}

condensation pour la valeur d=1,476. Toutefois,

I

la limite inférieure ^{s’est trouvée abaissée d= 1,33} environ, ^{au lieu de} d = 1,345.

un champ ^{de sens variable étant établi commc il a}

été dit précédemment, ^la dissymeti-ie appa1"aît ^très

nettement déjà pal’ observation directe; ^la photo- graphie l’indique ^{aussi et montre} qu’elle ^{se manifeste}

à tous les degrés de détente inférieurs à 1,476. ^Pour

cette valeur et pour des détentes supérieures, ^elle n’apparaît plus.

Au cours de ces expériences, j’ai ^{observé une 300-}

malie singulière : pour ^un même degi-é ^{de clétente,}

le 12 llage obtenu ^sans champ n’est pas plus ^intense

1. WILSON. Pjiil. ’Frans., ^1897.

2. E. BEssoN. C. R. Acad. des Sc., 14 octobre 1912, p. ^711.

cltce celui obtenu avec ch(l1np lorsque ^{les ions} néga- ti fs ^{sont en excès.}

Les photographies ^{8, 9, 10 sont relatives au} degré

de détente cl = 1,453, la dissymétrie ^est visible. Les

photographies ^{1 i, 12, 15 sont relatives au} degré ^de

détente d = 1,476, ^la dissymétrie ^{ne s’observe} plus;

dans les deux cas, l’anomalie s’observe.

Elle ne s’observe plus, quand la différence de _po- tentiel entre les plateaux dépasse ^une certaine valeur

qui parait ^{être environ 20} volts dans mes expériences.

Il y ^{a lieu de} rapprocher la valeur du degré ^de

détente d=1,476, ^à partir ^de laquelle ^la dissymétrie

cesse d’exister, ^de la valeur du degré de détente d-- 1,477 pour laquelle ^la condensation observée

sans ionisation préalable augmente brusquement.

La cause qui fait ^{cesser la} dissymétrie ^{est sans}

doute aussi celle qui provoque l’augmentation brusque ^{observée sans} ionisation.

Si ^{on se} place ^{ici encore au} point ^{de vue de la sur-} saturation, ^{on trouve} 7,1 sensiblement pour COI ^et 7,2 pour l’air; ^ce qui ^{revient à} dire que pour ^ces deux _gaz la dissymétrie ^{cesse de se} produire quand

on atteint le même degré de sursaturation.

IV

L’étude de la condensation ^a été tentée ensuite

avec le méthane, ^{obtenu en} faisant réagir lu carhure d’aluminium sur l’eau à chaud.

Sans ionisation préalable, la limite inférieure du

degré de détente est 1,52 sensiblement, correspon- dant à la sursaturation 5,87, plus ^faible que 4,4, qui

est le nombre relatif à l’air et au gaz COI. Ne pouvant

m’assurer que le gaz ^en expérience était pur, ^en par- ticulier exempt ^d’air, j’ai envisagé ^la question ^{à un}

autre f oint ^{de vue.}

En admettant que les phénomenes ^de condensation

dépendent ^du degré ^de saturation, indépendamment

de la nature du _gaz, on peut calculer la valeur _que devrait avoir C C pour que ^la sursaturation 4,4 ^corres- ponde ^{à d= 1,32, et ensuite on} peut ^{calculer 1(s} valeurs remarquables ^du degré de détente auxquelles correspond ^’un accroissement brusque de condensa- tion ou la limite supérieure, ^{on trouve 1,45 et 1,48.}

L’expérience ^{a vérifié très} sensiblement ces prévi-

sions ; ^un accroissement brusque ^de condensation ^a été observé _pour d=1,44, ^et la limite supérieure correspond ^{à d= 1,482. Pour cette valeur, en effet,}

on obtient non plus ^un nuage, mais ^un brouillard.

Le gaz étant soumis à l’action des _rayons X, la limite inférieure ^{se trouve abaissée} (d=1,30), ^et

la dissymétrie ^{s’observe très nettement} pour ^{des dé-}

tentes un peu supérieures. ^{Elle s’observe encore} pour d- 1)42; ^mais pour des valeurs supérieures ^l’étude

correcte n’a pu être faite, les nuages obtenus ayant

une tendance à s’évanouir rapidement, ^ce qui ^rend l’emploi de la mélhotle photographique bien difficile.

J’ai observé aussi parfois des condensations irrégu- lières, qui rend,’n l’étude avec le i-néthane beaucoup plus ^difficile qu’avec ^COI.

Enfin, les trois gaz ^ont été ionisés _{par le} radiuln,

et voici les résultats obtenus :

10 Avec tous ces gaz, la tirrxite inférieure ^du degré de rlétente est la même qu’avec les rayons X,

c’est-il-dire plus basse que ^sans ionisation préa- lable ;

2° La dissymétrie ^{n’a éte observée ni avec}

l’air, ^{ni avec} le 1nélhane. Elle a été observée avec

le gaz C02, mais ncoins bien cju’en utilisant les rayons X ; ^{il se} produit parfois ^des irrégularités

dont on ne soupçonne pas la cccuse;

5° L’an01110lie observée avec COI ne se produit

pas quand ^ce gaz ^est ionisé par’ le ra(lium.

On pouvait s’attendre à trouver celle source ioni- sante plus régulière que le tube focus, ^{il n’en a rien}

été dans ces expériences.

Conclusions.

1° Ce travail m’a permis ^{de vérifier} sensiblement,

par observation directe, ^les résultats de M. Wilson, quand le gaz ^est l’air, ^{et de faire} quelques ^observa-

tions nouvelles;

2° Grâce à la "méthode photographique, ^{il m’a}

été possible de fixer les apparences observées, ^{et de}

les conlparer aisément. J’ai été le premier ^{à obtenir}

des photographies ^{de ces} phénomènes ^de condensation

et en particulier ^{de la} dissymétrie présentée par les ions positifs ^et négatifs, ^et j’ai effectué I*étude systé- matique ^{de la} condensation par détente dans ^une

atmosphère de gaz C02 ainsi que celle de la dissymé-

trie qui n’avaient pas ^encore été faites;

5- Les expériences ^avec le méthane vérinent que les phénomènes de condensation paraissent dépendre uniquement ^du degré de sursaturation et non de la

nature du gaz ;

4° La limite inférieure du degré de détente est abaissée lorsque ^le gaz ^est soumis à une ionisation

préalable ;

5° Si l’ionisalion par le radium ^et les rayons X

conduisent au même résultat pour ^la valeur limite inférieure de la détente, ^{il n’en est} pas de ^même pour ^tous les phénomènes ^{observés en} particulier

pour la dissymétrie.

Posiérieurement à mes essais, M. C. T. R. ii’i’son

a utilisé, ^lui aussi, ^{une méthode} photographique

dans le but de rendre visibles les chemins des parti-

cules ionisantes.

1. Radium, janvier ^1Ü13.

[Manuscrit, reçu le 2 octobre 1913].

ANALYSES

1 onisation

Désagrégation ^{des métaux aux} températures élevées. Centres de condensation produits par des fils chauffés. - Roberts (J. ^H. T.) (Univ. ^de Liverpool) [Phil. ^{Mag., 25} (1915) 270-29C].

^La perte

de poids suhie par le platine ^{et l’iridium} portés ^{a haute} température ^{est un} phénomène ^connu, qui se manifeste par

exemple ^{dans les} pyromètres ^{et les fours} électriques ^en pla- tine ; ^divcrs auteurs l’ont étudié, ^en déterminant pardes pesées directes la perte ^{de matière} après ^{une chauff’e} prolongée.

On a constaté ainsi que l’atmosphère ^{où se trouve} placé ^le

métal jouait ^{un rôle} important ^et que la désagrégation

était accélérée en présence d’oxygène; ^{mais à cause de} l’opinion admise par les chimistes que le platine ^ne peut jamais se combiner directcment a l’oxygène, ^{on ·’est} géné-

ralecnent refusé à expliquer ^le phénomène par ^{une owla-} tion. L’auteur a repris ^{cette étude en se servant d’une}

méthode qui ^est incomparablement plus ^sensible que celle des pesées: ^{elle a consisté u} employer ^les particules ^arra-

chées au métal en qualité ^{de centre.,} pour ^la condensation

de la vapeur d’eau sursaturée. l’n fil de platine ^{W est.}

chauffé dans un ballon de verre C au moyen d’un ^courant

qui ^le traverse; ^la température ^{du fil est} donnée par ^un

couple thermoélectrique ^{dont le} joint ^{est soudé sur le fil}

W. Le ballon C peut ^être reinpli de différentes gaz ^ou bien évacué complètement; ^il communique ^{avec la chambre de}

condensation G de l’appareil ^Ü détentes bien connu de C. T. R.

BYilson; la communication est établie il traverse un tube oil l’on peut produire ^un champ afin d’arrêter les particules qui ^seraient chargées ; disons de suite que ^ce champ ^n’a

pas d’influence ^{sur ce} phénomène étudié, c’est-à-dire que les centres de condensation ne ont pas des ions. Un détail expérimental ^{cst à} signaler : pour faire ^entrer dans

1"appareil ^{de l’air} atmosphérique exempt ^de poussières,

l’auteur recommande l’usage d’une bouteille de 2 litrcs de

capacité, ^{dont le bouchon,} hermétiquement ^{scellé. est tra-}

Ner,é par deux tubes, Fun communiquant ^aBec t’intérieur cle l’appareil ^et l’autre avec l’atmo sphère: ^{ce dernier tube} arrive presque jusqu’au fond df la bouteille; il est rempli

de ouate légèrement ^{entassée et} imbibée de glycérine : ^au

fond de la bouteille, il y ^a également ^un peu de ghcérinc