La machine parlante de M. Edison

HAL Id: jpa-00237378

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Submitted on 1 Jan 1878

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La machine parlante de M. Edison

Alfred M. Mayer

To cite this version:

Alfred M. Mayer. La machine parlante de M. Edison. J. Phys. Theor. Appl., 1878, 7 (1), pp.113-117.

�10.1051/jphystap:018780070011301�. �jpa-00237378�

II3

celle du

phonographe.

^On

supprimerait

^{ainsi un} intermédiaire et

l’effet serait

plus satisfaisant;

^{mais nous} n’avons pas encore eu le temps ^{de faire cette}

expérience.

Sera-t-il

possible

^{de faire}

l’inverse,

^de

parler

^à Paris dans ^un

téléphone,

^et de faire écrire dans ^un

téléphonographe

^à Saint-Cloud les ^sons

prononcés

^à Paris ? On n’ose

plus

prononcer le ^mot

inipos- sible ; mais,

^si

l’on y ^réussit,

^{ce sera,} pour les gens

compétents

^et

sincères,

^{un nouvel et immense}

étonnement;

^{car les} vibrations de la membrane du

téléphone récepteur

^{sont d’une}

amplitude

^extra-

ordinairement

petite.

LA MACHINE PARLANTE DE M. EDISON;

PAR M. ALFRED M.

MAYER,

Ph. Dr., Stevens Institute of Technology, Hoboken, New-Jersey (1).

On

peut

^{réduire toutes} les machines

parlantes

^{à deux}

types :

celle du

professeur ^Faber,

^de

^Vienne,

^est

l’exemple

^le

plus parfait

de

l’un ;

celle de M. Edison est le seul

exemple

^{de l’autre.}

Faber ^a étudié la source des sons

articulés,

^{et a construit un or-}

gane vocal

artificiel,

dont les diverses

parties remplissent

^à peu

près

^{les mêmes} fonctions que les organes

correspondants

^{de notre}

appareil

vocal. Une anche en

ivoire,

vibrant d’une hauteur

variable,

tient lieu de cordes vocales. Il y ^{a une} cavité orale dont on

peut

changer rapidement

^les dimensions ^au moyen des touches d’un clavier. Une

langue

^et des lèvres ^en gomme

élastique

^{font les}

consonnes ; ^un

petit

^moulin

^{à vent,}

^{tournant dans la} gorge de l’in- strumenta articule la lettre

R ;

^et l’on attache ^un tube à son nez

lorsqu’il parle français.

Voilà l’anatomie de ce mécanisme véri- tablement merveilleux.

Faber ^a

attaqué

^le

problème

^{du côté}

physiologique.

^{M. Edison}

s’y

^est

pris

^tout autrement : il

attaque

^le

problème,

^{non à la source}

des vibrations

qui

constituent la voix

articulée,

^mais

en

^considé-

(1) Le Mémoire de M. Niaudet était imprimé lorsque nous avons reçu de M. Mayer

le Mémoire suivant. Nous le ,publions, ^en supprimant toutefois la description ^du phonographe ^{de M.} Edison, ^et quelques ^autres passages qui ^{feraient double} emploi.

(Note ^{de la} Rédaction.)

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018780070011301

II4

rant ces vibrations comme

déjà ^faites, n’importe

comment il les

dispose

de manière

qu’elles s’impriment

^{sur une} feuille de

métal,

et il

reproduit,

^{en suite de ces}

impressions,

les vibrations sonores

qui

^{les ont faites.}

Faber ^a résolu le

problème

^en

reproduisant

^{les causes méca-}

niques

des vibrations de la

voix ;

Edison l’a résolu en obtenant les

effets mécaniques

^{de ces} vibrations. Faber ^a

reproduit

^les

mouvements de notre organe

vocal ;

^{Edison a}

reproduit

^{les mou-}

vements que fait la membrane du

tympan

^de

l’oreille, lorsque

^cet

organe

reçoit

des vibrations causées par les mouvements de l’or-

gane vocal. ^,

...

... Au moyen du

procédé

que ^nous allons

décrire,

nous venons

d’obtenir ^sur du ^verre noirci de fumée

plusieurs

^tracés

grossis

du contour ou du

profil

^des élévations et des

dépressions

^faites

dans la feuille d’étain du

phonographe

de M. Edison par la

poin te

^{nlise en mouvement}

par les

vibrations sonores. Une

pointe pareille

^{à la}

pointe S (1),

^sous la membrane de fer P est atta-

chée au côté inférieur du bras court d’un levier délicat. Le bras

long

^{de ce levier}

porte

^{un morceau}

poin tu

^{d’une feuille}

de cuivre effleurant

légèrement

^la surface verticale d’une

plaque

en verre noirci. La

pointe

^{du bras court} du levier suit les éléva- tions et les creux dans les sillons faits dans la feuille ^sur le

cylin-

dre. En faisant tourner le

cylindre

^{d’un mouvement lent et}

uniforme

pendant

que la

plaque

^{de verre}

s’avançait,

^la

pointe

de la

plaque

^{de cuivre}

^traçait

^le

profil grossi

^{des creux et des élé-}

vations de la feuille ^sur le

cylindre.

^{Je dis}

exprès

^des

^élévcz- tions,

parce que ^{le sillon}

disparaît

souvent tout à fait et dilninue

toujours

^en

profondeur pendant

^la

phase

^{de retour de la}

pointe

vibrante. Sans examen

spécial

^{du caractère des}

impressions

^du

phonographe,

^et

en j ugean t

^seulement de leur apparence ^à

l’oeil,

on les eût

désignées

^{comme de}

simples points

^et traits semblables à

l’alphabet

^{de Morse.}

Un autre méthode pour obtenir le

profil

^des

impressions

^{sur la}

feuille consiste à la renforcer d’une substance facile à fondre et à couper les sillons ^au milieu.

(’ ) Voir fig. ^{2 de l’article} précéden t.

II5 L’instrument n’a pas ^été dans ^ma

possession

^assez

longtemps

pour

l’employer

^{dans une suite}

d’expériences

^aussi

soigneuses

^et

nombreuses

qu’il

mérite. J’ai

cependant

^obtenu

plusieurs ^tracés,

et

j’ai

^étudié

particulièrement

^{le tracé des} caractères du son bat

(mot anglais).

^{Si le}

petit

^{nombre de ces}

expériences justifie

^une

expression d’opinion,

^{il y a}

beaucoup

de ressemblance entre le

profil

^des

expressions

^{sur le}

phonographe

^{et les contours des}

flammes de

Koenig produites

par le ^{même son}

composé.

La

figure ci-jointe représente

^{en A}

l’apparence

^à l’oeil des im-

pressions

^sur la feuille de fer-blanc

produites

^en chantant a

(de

Fig. 4.

bat)

^{contre la} membrane de fer du

phonographe;

^{en B le}

profil grossi

^{de ces}

impressions

^{obtenu sur du verre noirci}

d’après

^{la mé-}

thode décrite

ci-dessus;

^{et en C}

l’apparence

des flammes de

Koenig quand

^{on chante le même son bien}

près

de la membrane. Je dis bien

près,

parce que la forme du ^tracé obtenu d’une

pointe

^attachée

à une membrane en vibration sous l’influence d’un son

composé dépend

de la distance de la ^source du son à la membrane. Le même son

composé

^{formera un} nombre infini de tracés si l’on augmente peu ^à peu la distance de ^son

point d’origine

^{à la mem-}

brane ;

car, ^en augmentant ^cette

distance,

les ondes des com-

posants ^{du son tombent sur} la membrane à des

phases

différentes de leur oscillation.

Si,

_par

exemple,

^{le son}

composé

^{consiste en six}

harmoniques, l’éloignement

^{de la source} de la vibration sonore à une distance

égale à 1 4

^d’une

longueur

^d’onde

correspondant

^au

premier

^har-

monique équivaudra

^{à un}

éloignement

^{des 2e,}

3% 4e,

^{5e et 6e har-}

moniques

^à des distances

correspondant à 1 2, 3 4, I, I 1 4

^et

^{i 2}

II6

longueurs

^d’onde

respectivement.

^{Il en} résulte évidemment que l’onde résultante est entièrement

changée

par ^{ce mouvement} de la source du _son, bien que la sensation du ^son

composé

^reste

inaltérée.

Il est facile de démontrer ces faits par

l’expéricnce

^{en trans-}

mettant un son

composé

^{dans le cône de}

l’appareil

^de

Koenig pendant qu’on allonge

^{le tube entre le cône et la}

^membrane,

^au

moyen du

glissement

d’un tube dans ^un autre, ^comme dans ^un trombone. Ces

expériences,

que

j’ai

^faites dernièrement avec un

succès

complet, expliquent

la discussion entre divers observateurs

sur

l’analyse

^{de sons}

composés

et surtout articulés ^au moyen des flammes vibrantes de

Koenig.

On

n’espérera

^donc

jamais

^{liie les}

impressions

^{et les tracés}

des

phonographes,

parce que ^{ces tracés}

varieront,

non-seulement

comme le timbre de la

voix,

mais aussi avec la relation des

temps

d’origine

^des

harmoniques

^{de ces voix et avec} les intensités rela- tives de ces

harmoniques.

Des

expériences

^récentes démontrent que,

plus

^le

diaphragme

P ressemble à la construction de la membrane du

tympan

^de

notre

oreille,

^{où le marteau} amortit les _sons,

plus

il devient ca-

pable d’enregistrer

^{et de}

répéter

les vibrations sonores, ^car le

mouvement d’une membrane ainsi pourvue n’obéit

qu’aux

^vibra-

tions aériennes

qui

^la

frappent.

M. Edison vient de

m’envoyer

^{les notes suivantes sur les résul-}

tats de ses

expériences

^{récentes :}

« La

grandeur

^{du trou} par

lequel

^on

parle

^affecte

beaucoup l’articulation; quand

^on

parle

^{contre le}

diaphragme ^entier,

^les

sons sibilants

(comme

^dans

shall, fleece, last)

^se

perdent,

pen- dant

qu’un petit

^{trou à vive arête}

produit

^un renforcement de ces mots et

permet

^leur

enregistrement.

Une fente munie de

dents,

^au

lieu d’un trou

rond,

renforce aussi les mots.

» On

peut

^mieux entendre si l’on couvre l’embouchure E

(fig. 2

de l’article

précédent)

^de

plusieurs

^{couches de}

drap

pour étouffer le

pétillement

de la feuille.

» Je vous envoie ^une feuille en cuivre sur

laquelle j’ai

^{fait des}

impressions

^{à Ansonia}

(Connecticut), qu’on

^a pu entendre de

275 pieds

^en

plein ^air,

^et

peut-être plus

^{loin. »}

lkI. Edison m’a aussi dit

qu’il

^{a fit des}

impressions

^{de vibra-}

II7 tions sonores sur un

cylindre

^en fer ductile de

Norwége,

^et

qu’il

a

reproduit

^à l’aide de ^ces

impressions

les vibrations sonores

qui

^en étaient la cause.

REMARQUES SUR LES CHALEURS SPÉCIFIQUES DES

VAPEURS;

PAR M. H.

PELLAT,

Professeur au Collége ^Rollin.

1.

La chaleur

spécifique

d’une vapeur ^sous

pression

^{constante dé-}

pend

non-seulement de la

température,

^{mais encore de la}

pression

dans le

voisinage

^{de son}

point

de saturation.

C’est ce

qui

^{résulte nettement de la} considération du

cycle

suivant :

io Prenons ⁱ

kilogramme

^d’un

liquide

^{à zéro sous la}

pression

P1;

portons-le

^{à la}

température

^minima

(t1)

de la vapeur pour la

pression

^{pi et} transformons-le ^en _vapeur saturée.

Il faudra lui fournir une

quantité

^{de chaleur}

^Li (chaleur

^totale

de

vaporisation).

¹

Fig. ^f.

2° Surchauffons _{la vapeur} sous la

pression constante p i de t1

^à

^T;

il faudra fournir une

quantité

^{de chaleur}

égale

^à

Ci représentant

la chaleur

spécifique

de la vapeur ^sous la

pression

constante P1.