E. ROOT. — Zür Kenntniss der dirlektrischer Polarisation (Sur la polarisation diélectrique); Ann. de Pogg., t. CLVIII, p. 425, 1876

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Submitted on 1 Jan 1877

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E. ROOT. - Zür Kenntniss der dirlektrischer

Polarisation (Sur la polarisation diélectrique); Ann. de Pogg., t. CLVIII, p. 425, 1876

A. Potier

To cite this version:

A. Potier. E. ROOT. - Zür Kenntniss der dirlektrischer Polarisation (Sur la polarisation diélec- trique); Ann. de Pogg., t. CLVIII, p. 425, 1876. J. Phys. Theor. Appl., 1877, 6 (1), pp.38-39.

�10.1051/jphystap:01877006003801�. �jpa-00237351�

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W.-G. ADAMS. 2014 On the change produced by magnetization ⁱⁿ the electrical resis- tance of îron and steel (Sur ^le changement produit par l’aimantation dans la ré- sistance électrique ^{du fer et de} l’acier); ^Phil. Mag., ^{t. I,} p. I53; I876.

Exposé

^{succinct d’un travail dont nous}

^ne reproduirons

que les conclusions :

i ° L’effet du passage d’un ^{courant au travers} d’un barreau d’a- cier dur est de diminuer ^sa

résistance,

et, ^{au travers} d’une barre de fer doux ou d’acier

doux,

d’accroître la résistance.

20

Quand

^{une barre} d’acier dur est aimantée par ^{un courant} à la

façon ordinaire,

^il y ^{a une} diminution de résistance

proportion-

nelle au carré du courant,

jusqu’à

^{une certaine limite.}

3" L’acier doux ou le fer

doux,

^aimanté

longitudinalement

^ou

transversalement , éprouve

^{dans les mêmes} conditions un ac-

croissement de résistance

proportionnel

^{au carré du courant}

d’aimantation.

E. DUCLAUX.

E. ROOT. 2014 Zür Kenntniss der dirlektrischer Polarisation (Sur ^la polarisation ^dié- lectrique); ^{Ann. de} Pogg., ^{t. CLVIII,} p. 425, I876.

L’auteur s’est

proposé

^{de mettre en} évidence Inexistence de la

polarisation diélectrique

^et

l’opposition, indiquée

par

Faraday

entre la conductibilité et cette

polarisation.

Il fait usage d’un condensateur dont les faces

peuvent

^être mises en communication avec les

pôles

^{de batteries}

puissantes

(I000

^{Daniell ou 5ooo}

Gassiot);

^{il s’est}

ménagé

^la

possibilité

^de

changer jusqu’à

^{6000 fois} par seconde le sens de l’électrisation.

En

suspendant

^des

plaques

^ou des boules cristallines entre les deux

plaques

^du

condensateur,

et mesurant par la méthode des oscillations la force directrice de ces corps ^sous l’influence des

charges

des armatures, ^on trouve cette force

indépendante

^du

nombre des

commutations,

^une fois que celui-ci

dépasse ⁴⁰⁰

par seconde. L’auteur en conclut que la

polarisation diélectrique

^est

complète

^{en moins de}

^Off,

^00008.

D’un autre

coté

, une

plaque suspendue

^{entre les armatures}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01877006003801

39

change

^son orientation de 180

degrés ,

^{si au bout de}

très-peu

^de

minutes ^on

change

^le

signe

de l’électrisation : ce que

l’auteur,

^sui-

vant les idées de

Faraday,

^{attribue à} la conductibilité de la sub- stance, ^et il estime à

0",0208,

pour

l’arragonite,

^le

temps

^néces- saire pour que l’influence de ^cette conductibilité soi t

sensible,

cette influence croissant naturellement avec le

temps.

En

suspendant

^{des boules}

cristallines,

de manière à faire coïn- cider successivement les trois axes d’élasticité

optique

^{avec l’axe}

de

suspension

^{dans un}

champ diélectrique changeant

^de

signe

^un

grand

nombre de fois par

seconde,

^on vérifia que la ^constante

diélectrique

varie dans les diverses directions comme l’indice de

réfraction;

_que

si,

par

exemple,

^on

suspend

^{une boule de}

spath,

de manière que ^{son axe}

optique

^soit

horizontal,

^{il se}

placera parallèlement

^aux armatures ; tandis que, si l’on ^ne fait pas

changer

les électricités de

celle-ci,

^{il se}

placera perpendiculairement,

^au

bout d’un certain

temps,

parce que la conductibilité ^est meilleure suivant l’axe.

L’amteur ^a mesuré les

rapports

des forces directrices pour des

sphères, plaques

^et lentilles de

quartz, spath, topaze, tourmaline,

soufre et

arragonite. Quand

les résultats ont été nets, le

rapport

de ces forces a

toujours

^été

plus

^{voisin de l’unité} que ^ne

l’exige

^la

théorie de

Maxwell,

^{et la} différence d’autant moins forte que le corps était

plus réfringent.

^{M. Root en} conclut que ^la conducti-

bilité,

^{cause de ce désaccord entre la théorie et}

l’expérience,

^est

d’autant moins

grande

que la ^constante

diélectrique

^est

plus

^forte.

Ces

expériences

^{sont fort}

délicates,

^{surtout à cause} de l’influence des fentes difficiles à éviter

coiiiplétemenl

^{dans des} cristaux cliva-

bles ;

^{elles ne}

paraissent

pas ^non

plus permettre

^des conclusions

numériques rigoureuses.

^En

effet,

^{les formules}

qui

donnent les

couples

directeurs pour ^un cristal dont l’axe de

suspension

^coïncide

successivement avec les trois axes

d’élasticité, indiquent

que le carré du nombre des oscillations autour de l’axe moyen ^est

égal

^à

la somme des carrés de ces mêmes nombres pour les deux ^autres axes; ^{et cette}

relation, indépendante

^de la théorie de M.

Maxwell

n’est pas vérifiée ^{à i o} pour ^10o

près

par les nombres de M. Root.

A. POTIER.