E.-H. HALL. — On a new action of the magnet on electric currents (Nouvelle action de l'aimant sur les courants électriques); American Journal of Mathematics , vol. II; 1879

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Submitted on 1 Jan 1880

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E.-H. HALL. - On a new action of the magnet on electric currents (Nouvelle action de l’aimant sur les courants électriques); American Journal of Mathematics

, vol. II; 1879

G. Lippmann

To cite this version:

G. Lippmann. E.-H. HALL. - On a new action of the magnet on electric currents (Nouvelle action de l’aimant sur les courants électriques); American Journal of Mathematics , vol. II; 1879. J. Phys.

Theor. Appl., 1880, 9 (1), pp.289-290. �10.1051/jphystap:018800090028901�. �jpa-00237662�

289

de

façon

que leur

amplitude

^{commune aa’ soit}

comprise entre

^les

lignes

^extrêmes

(ce qui

^{s’obtient en faisant}

glisser

^la

figure

^{sous la}

projection),

^on

jugera

de la différence de

phase approximative

^des

deux mouvements par la

position

^des deux raies par

rapport

^aux

lignes

^{du faisceau.}

E.-H. HALL. 2014 On a new action of the magnet ^{on electric currents} (Nouvelle ^ac-

tion de l’aimant sur les courants électriques); ^American Journal of Mathematics, vol. II; I879.

Le courant d’un élément Bunsen traverse dans le sens de sa lon- gueur ^une feuille d’or collée sur verre et fixée entre les

pôles

^d’un

électro-aimant. Les extrémités du fil d’un

galvanomètre

^à gros fil de Thomson sont fixées en deux

points isopotentiels

de la feuille

d’or,

c’est-à-dire en deux

points

^tels que ^le

galvanomètre

^{ne dévie}

pas. Vient-on maintenant à exciter

l’électro-aimant,

^le

galvanomètre

dévie. Le courant accusé par ^le

galvanomètre

^{est très} faible par

rapport

^{au courant} fourni par l’élément

Bunsen;

^{il lui est} propor-

tionnel ;

^{il est}

proportionnel

^{aussi à} l’intensité du

champ magné-

tique

^fourni par

l’électro-aimant;

^il

change

^{de sens en même}

temps

que

l’aimantation ;

^{enfin il est}

permanent,

et, par

conséquent,

^il

n’est _{pas dû} à l’induction. Si l’on substitue à la feuille d’or une

feuille de cuivre

plus épaisse ( de *

de millimètre

d’épaisseur),

^on

n’observe aucune déviation du

galvanomètre.

M. Hall admet que l’électro-aimant

agit

^{sur le courant}

qui

^tra-

verse la feuille d’or de

façon

^{à le} pousser ^{du côté} de l’un des bords

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090028901

290

de cette feuille et à en faire passer ^une

petite

^{fraction à travers}

le circuit du

galvanomètre.

Ainsi que l’auteur lui-même le fait remarquer, ^cette

interpréta-

tion est contraire à ce que les

physiciens

^{admettent sur ce}

sujet (1) :

ils

admettent,

^en

effet,

que l’aimant ^exerce seulement une action

mécanique

^sur les conducteurs traversés par le courant, mais

qu’il

n’exerce aucune action

électromagnétique

^{sur le courant}

^lui-même,

c’est-à-dire aucune action

capable

^{de modifier la} distribution du

courant dans le

système

conducteur

qui

^{en est le}

siège,

^{et cette}

opinion

^{est fondée sur ce fait}

qu’une

^masse

liquide

^{ou un}

disque métallique

de révolution tourne, ^sous l’influence d’un

aimant,

comme le ferait ^un

simple fil;

^{la forme des} conducteurs

permettrait

pourtant

^{au courant de se}

déplacer

^{dans leur}

intérieur,

^{sans les}

entraîner, si le courant seul subissait l’action de l’aimant

(2).

G. LIPPMANN.

H.-A. ROWLAND. - Preliminary ^{Notes on M. Hall’s recent} discovery (Notes pré-

liminaires sur le phénomène ^récemment découvert par ^M. Hall); ^Phil. Magazine,

5e série, ^vol. IX, p. 432; ^I880.

On sait que,

d’après

^M.

^Hall,

^le

magnétisme

^a pour effet de

changer

^d’une manière sensible la direction des courants

qui

^se

distribuent dans l’intérieur d’une masse

métallique. Chaque branche

de courant est déviée dans le sens oû se

déplacerait

^{un conducteur}

mobile parcouru

par le

^courant.

D’autr e

part,

la théorie de Maxwell assimile la lumière à une

perturbation électrique qui

^se

propagerait

^de

proche

^en

proche

^à

travers le milieu

transparent;

^{dans cette}

théorie,

^le rayon lumineux est l’axe commun d’une série de

déplacements électriques qui

^ont

lieu normalement à cet axe. M. Rowland

rapproche

^{de cette théorie}

(1) MAXWELL, EleCt. ancl magnetism, ^vol. Il, p. 141.

(S) ^{Le fait} que ^{nous venons} de rappeler ^est peut-être ^{difficile à concilier avec} l’hy- pothèse ^{du fluide} électrique; ^au contraire, ^{il n’a rien de} surprenant ^{si l’on se} rap-

pelle que l’on n’est _pas fondé, ^{à la} rigueur, ^{à faire une} distinction entre un conducteur et le courant de fluide qui le traverse. Un courant électrique, c’est, ^toute hypothèse

à part, ^un conducteur ou un système ^de corps qui ^{est dans un certain état.}

G. L.