Sur les formes vibratoires des corps solides et des liquides

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Submitted on 1 Jan 1878

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Sur les formes vibratoires des corps solides et des liquides

C. Decharme, E. Bouty

To cite this version:

C. Decharme, E. Bouty. Sur les formes vibratoires des corps solides et des liquides. J. Phys. Theor.

Appl., 1878, 7 (1), pp.380-384. �10.1051/jphystap:018780070038001�. �jpa-00237454�

vous passez ^à

en mettant le double _accent, ce

qui s’appelle

adoucir la

voyelle ;

ce double accent est

simplement

^le

signe

de la seconde classe de

voyelles,

^{de même}

qu’en

^turc le îîzedda est l’indice d’un

élif

^de

première

^classe.

Dans le verbe latin

capio,

^{l’i entre deux}

voyelles

^{est, comme on}

le

sait,

^une cunsonne ; les

voyelles

^{sont a et o et}

appartiennent

^à

la

première

^{classe. Le}

principe

d’harmonisation ne

peut

^certaine-

ment se retrouver d’une

façon générale

^{dans la}

langue latine;

^ce

n’est pas ^sans raison néanmoins que, le verbe

passant

^du

présent

au

parfait,

^l’i

s’impose,

^{le mot}

change

^de

^classe,

^et

capio

^devient

cepi.

^{On retrouve} facilement l’influence du même

principe

^{dans la}

plupart

^des

conjugaisons

^dites

irrégulières.

Il m’a paru intéressant de

signaler

^cette distribution des

voyelles

^en deux accords

parfaits, distincts ;

^cette classification vient confirmer d’une

façon

^assez inattendue le

principe

^très-im-

portant

découvert par M.

R0153hrig,

^et que, par

instinct,

^l’auteur

avait

appelé

^{lui-même le}

Principe

d’harmonisation du

langage.

J’ai voulu surtout établir

pratiquement

que ^la

Physique

^est

appelée

à intervenir utilement dans le domaine de la

grammaire,

^{et à}

prêter

^{secours même aux}

linguistes.

SUR LES FORMES VIBRATOIRES DES CORPS SOLIDES ET DES

LIQUIDES;

PAR M. C. DECHARME.

Pour étudier les formes vibratoires des

plaques métalliques, j’ai imaginé

^de

répandre

^{sur elles une} mince couche

d’eau,

pour ^rem-

placer avantageusement

^{le sable}

qu’on emploie

d’ordinaire en cette circonstance. Le

plateau

^{de verre} circulaire soumis à l’ex-

périence

^{est choisi}

d’épaisseur

^{uniforme. Il est}

percé

^{à son centre}

et fixé en ce

point

^{à un}

pied

très-lourd.

Après

l’avoir muni d’une mince bordure de cire à modeler et l’avoir

disposé

^horizon-

talement,

on verse sur lui une couche d’eau de i à 3’- d’é-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018780070038001

paisseur,

^{suivant l’effet à}

produire. ^{Alors ,}

^en

^attaquant

^le

pla-

teau avec

l’archet,

^{on fait}

apparaître

^{à volonté}

(selon

^{la distance}

du

point

^{touché au}

point d’attaque), 4, ^{6, 8,}

^{i o, ... réseaux}

symétriques quadrillés, plus

^ou moins étendus à la surface du

liquide,

^tantôt

disposés

^{sur le}

pourtour (réseaux périphériques,

tantôt

complètement

détachés des bords

(réseaux excentriques).

Ces réseaux

correspondent

évidemment ^aux centres de vibrations du

plateau ,

^et les stries

qui

^les

composent

^{en sont les}

lignes

nodales élémentaires.

Je ne

puis

relater ici tous les résultats

particuliers

^{obtenus avec}

les nombreux

plateaux (I5)

^sur

lesquels

^les

expériences

^ont

porté ; d’ailleurs,

^ces résultats concordant très-sensiblement entre eux, il suffira de citer un

exemple

pour fixer les idées ^sur les relations

générales qui

^{existent entre} les deux éléments de la

question qui

nous occupe, ^à savoir le nombre des réseaux et la hauteur ^ou le nombre des vibrations des sons

correspondants.

Si l’on

prend

^un

plateau

^de

^om,4I6

de diamètre et de

onl,oo3 d’épaisseur,

^recouvert d’une couche d’eau de

Om,002,

^{on trouve}

entre les nombres de réseaux et les hauteurs des sons correspon- dants les relations suivantes :

. Réseaux

périphériques.

Réseaux

excentriques.

La hauteur du son

auquel correspond

^le

premier système

^de

réseaux

excentriques (le système

^à

⁴ réseaux) ^coïncide,

^{à un}

demi-ton

près, au-dessus,

^{avec le son}

qui

^naît de la division du

plateau

^en dix sections

périphériques.

Le

plus important

^{de ces résultats est celui}

qui

^{mon tre} que,

quand

les nombres de réseaux sont entre eux dans le

rapport

^{de i}

à 2

(comme ⁴

^{et 8}

^réseaux,

⁸

^{et 16,}

^{6 et}

I 2 ),

les intervalles des

sons

correspondants

^{sont de deux octaves,} c’est-à-dire _{que les} nombres de vibrations sont dans le

rapport

^{de 1 à}

4,

pour les ^ré-

seaux

périphériques.

Passons maintenant à la relation

qui

^{existe entre la}

largeur

^des

stries

produites

^{sur un}

plateau

circulaire vibrant et le nombre des vibrations des sons

correspondants.

Lorsqu’on

^{fait vibrer un}

plateau

^recouvert d’une mince couche de

liquide,

^et

qu’on

^{lui fait} rendre différents _sons, on reconnaît aisément que le nombre des ^réseaux

symétriques

^{va en} augmentant

à mesure que le ^son s’élève et

qu’en

^{outre la}

largeur

des stries

(ou plutôt

^{la distance} de deux stries

consécutives)

^{va, au}

^contraire,

en diminuant.

Quel rapport

y a-t-il ^{entre ces} deux éléments?

Comme il est

impossible

^{de mesurer la}

largeur

^{des stries}

liquides, fugitives

^et

^mobiles,

^le

premier

^{résultat à} obtenir était de les fixer. On

peut

y

parvenir

par différents moyens, entre autres

par le

^{suivant :}

après

^avoir

délayé

^{dans l’eau une}

poudre

^insoluble

(minium, vermillon,

sulfate de

baryte, etc. )

^eu

répandu

^le

liquide

uniformément sur le

plateau,

^{on met celui-ci en} vibration. Lors-

qu’on

^a

^obtenu,

^bien

développés,

^{les réseaux} que l’on cherche ^et que la

poudre

^en

suspension

^s’est

déposée

suivant des stries en

quadrillage régulier,

^on fait écouler doucement le

liquide. Après

dessiccation

complète,

^on

peut

^{mesurer les}

largeurs

^des

^stries,

soit directement ^sur le

plateau

^{de verre, soit en les}

décalquant,

^soit

en les enlevant au moyen de

papier gommé

^et

mouillé,

^{soit en les}

photographiant

pour les ^conserver

indéfiniment,

^ce que

j’ai

^fait

pour les

systèmes

^de

^{4, 6, 8,}

^{12 réseaux}

périphériques,

^obtenus

avec le

plateau précité.

Les moyennes des ^mesures

prises, sur

^{ces réseaux fixés ont}

donné les résultats suivants :

D’autre

part,

^{il a} été constaté

précédemment

que les intervalles

musicaux

correspondant

^{à ces} mêmes réseaux sont

Du

rapprochement

^{de ces} deux résultats on conclut la loi sui- vante, pour les ^réseaux

périphériques :

^{Sit7- les}

plateaicx

^cincn-

laires,

^les

largeurs

^{des stries sont} inverselnent

proportionnelles

aux racines carrées des nOlnbres de vibrations des sons corres-

pondant.

A. KUNDT. - Ueber den Einfluss des Lösungsmittels ^{auf die} Absorptionsspectra geloster absorbirenden Medien (Influence du dissolvant sur les spectres d’absorption

des milieux absorbants dissous); ^{Ann. der} Ph’ysilr, ^nouvelle série, ^t. IV, p. 3!t.

Dans ^un Mémoire

précéden t (’ ),

^{l’auteur avait annoncé} que,

quand

^{on dissout une même} substance absorbante dans divers

liquides,

^{une même bande}

d’absorption, caractéristique

^{de la sub-}

stance, ^{se montre} d’autant

plus

^{reculée vers} l’extrémité rouge du

spectre

que le dissolvant

jouit

^d’une

plus grande dispersion.

^Il

reconnaît

aujourd’hui

que ^cette loi n’est pas d’une

généralité

^ab-

solue,

^{mais il montre}

qu’elle

^{s’accorde assez bien avec l’ensemble}

des faits observés.

Il a étudié la

chlorophylle,

^{le vert}

d’aniline,

^la

cyanine,

^{la fuch-}

sine,

^la

quinizarine

^et la matière colorante du

jaune ^d’oeuf;

^les

dissolvants,

^tous

incolores,

^étaient

l’alcool, l’éther, l’acétone,

^{les al-}

cools

méthylique

^et

amylique,

^la

^benzine,

^le

^toluène,

^la

ligroïne (?),

le

chloroforme,

^l’huile de cassia et le sulfure de carbone. En classant ces dissolvants dans ^un ordre tel que chacun d’eux

dévie,

vers le rouge, la bande

d’absorption

^{d’une même substance}

plus

fortement que le

précédent,

^on n’obtient pas absolument le ^même

ordre,

suivant la matière absorbante

employée;

^{toutefois on} peut diviser ces dissolvants en

quatre

groupes: ^{10 alcool}

méthylique,

acétone, alcool, éther;

^2°

chloroforme,

^alcool

amylique

^et

ligroïne ;

3’° toluène et

benzine ; 4°

^huile de cassia et sulfure de carbone.

(1) ^{.Annales de} Poggendorff, Jubelband, p. 6I5.

384

L’ordre des groupes ^est

invariable,

^{mais dans un même} groupe il

peut

y avoir des inversions.

Cet ordre n’est ni celui des densités

D,

^{ni celui des}

puissances

réfractives _{n2 - 1 ;}

mais,

^{si l’on}

représente

^{l’indice n}

d’après

^{la for-}

mule de

Cauchy

on obtient pour les valeurs de a ^et de b les nombres suivants :

L’ordre dans

lequel

^{les valeurs de a e t de b sont}

rangées

^s’ac-

corde d’une manière assez satisfaisante avec la loi énoncée par

l’auteur. E. BOUTY.

ELISHA GRAY. 2014 On some phenomena attending the transmission of vibratory ^cur-

rents of electricity (Sur quelques phénomènes produits par la transmission des courants périodiques); Journal of the american electrical Society, ^vol. II, ^n° 3, p. 69.

Les courants

périodiques

^ne

^peuvent produire

^{d’effet sensible}

sur un électro-aimant _que s’ils viennent se superposer ^{à un cou-}

rant constant : c’est ce que ^montrent les

expériences

^suivantes

(i).

(1) ^On peut ^{se rendre} compte ^{de ce} fait curieux d’après ^les recherches de M. Jamin et de M. Bouty, ^sur les aimantations et désaimantations successives. Un courant trop faible pour communiquer ^{à lui seul une} aimantation sensible à un barreau de fer