PHYSIQUE I
PHYSIQUE I Filière TSI
Calculatrices autorisées
Ce problème porte sur l'étude sommaire du confinement d'un électron (de masse et de charge ) dans une petite région de l'espace à l'aide d'un champ élec- tromagnétique. On se place dans le cadre de la mécanique newtonienne et on néglige toutes les forces autres que les forces électromagnétiques. L'électron se déplace dans le référentiel , supposé galiléen ; on appelle respective- ment , , les vecteurs unitaires des axes , et . Suivant les ques- tions, on repérera un point de l'espace par ses coordonnées cartésiennes
ou cylindriques avec .
Partie I - Mouvement de l'électron dans un champ magnétique uniforme
L'électron, se déplaçant dans le vide, est soumis à l'action d'un champ magnéti- que uniforme et permanent (indépendant du temps). Le champ magnétique
est colinéaire à : . On pose .
À l'instant initial, l'électron se trouve en avec la vitesse ( et désignent des constantes positives).
I.A - Déterminer la coordonnée de l'électron à l'instant .
I.B - On étudie la projection du mouvement de l'électron dans le plan . I.B.1) Déterminer les composantes et de la vitesse de l'électron en fonc- tion de , et du temps .
I.B.2) En déduire les coordonnées et de l'électron à l'instant . I.B.3) Montrer que la projection de la trajectoire de l'électron dans le plan
est un cercle de centre et de rayon . Déterminer les coordonnées et de , le rayon et la fréquence de révolution de l'électron sur ce cer-
Données numériques Charge d’un électron
(valeur absolue)
Vitesse de la lumière dans le vide
Masse d'un électron Perméabilité du vide
q = 1 6 10, ⋅ –19 C c = 3 10⋅ 8 m s⋅ –1 m = 9 1 10, ⋅ –31kg μ0 = 4π⋅10–7 H m⋅ –1
m –q
R
(Oxyz)ex ey ez Ox Oy Oz
M x y z, ,
( ) (r, ,θ z) r = x2+y2
B
B Oz B = Bez(B>0) ωc = qB m⁄
O v0 = voxex+vozez vox voz
z t( ) t
Oxy vx vy
vox ωc t
x t( ) y t( ) t
Oxy Γ H rH xH
yH H rH fc
Filière TSI
PHYSIQUE I Filière TSI
cle en fonction de et . Tracer, avec soin, le cercle dans le plan . Pré- ciser en particulier le sens de parcours de l'électron sur .
I.C - Application numérique : calculer la fréquence pour .
I.D - Tracer l'allure de la trajectoire de l'électron dans l'espace. L'électron est-il confiné au voisinage de ?
Partie II - Mouvement de l'électron dans un champ électrique quadrupolaire
À l'aide d'électrodes de forme appropriée (cf figures 1 et 2), on crée autour du point , dans une zone vide de charges, un champ électrostatique quadrupo- laire de révolution autour de l'axe , dérivant du potentiel :
où , et sont des constantes.
On peut également mettre sous la forme .
II.A - Étude du potentiel et du champ
II.A.1) À quelle équation aux dérivées partielles doit satisfaire le potentiel ?
II.A.2) En déduire une relation entre et .
vox ωc Γ Oxy
Γ
fc B = 1 0 T,
O
O E
Oz
U x y z( , , ) = α0+α1(x2+y2) α+ 2z2 α0 α1 α2
U U r z( , ) = α0+α1r2+α2z2
Electrode supérieure EA1
en forme de coupelle
Electrode inférieure EA2
en forme de coupelle Electrode latérale EB
en forme d’anneau
O z
y x
EB Électrode supérieure
en forme de coupelle EA1 Électrode latérale en forme d’anneauEB
Figure 1
Coupe des électrodes dans le plan méridien EB
A2
EA2
A1
EA1
B r z
O
Figure 2 Électrode inférieure EA2
en forme de coupelle
U E
U
α2 α1
PHYSIQUE I Filière TSI II.A.3) Les surfaces internes des électro-
des et , de révolution autour de , ont pour équation : (les points et de la figure 2 ont respectivement pour ordonnées et sur l'axe ). Ces électrodes sont au potentiel nul (cf figure 3).
La surface interne de l'électrode latérale également de révolution autour de , a pour équation : (le point de la figure 2 est à la distance de l'axe ). Cette élec- trode est au potentiel . On définit la constante positive par .
Exprimer le potentiel en fonction de , , , et .
II.A.4) Représenter, au voisinage du point , dans le plan méridien (voir Figure 2), les lignes équipotentielles (préciser en particulier les lignes équipo- tentielles qui passent par ) et les lignes de champ en justifiant brièvement le schéma. Préciser également le sens du champ sur les lignes de champ.
II.A.5) Représenter, au voisinage du point , dans le plan , les lignes équipotentielles et les lignes de champ, en précisant le sens du champ sur les lignes de champ.
II.A.6) Calculer les composantes cartésiennes , et du champ en un point en fonction de , , , , .
II.B - On considère le mouvement de l'électron dans le champ quadrupolaire
II.B.1) Écrire les trois équations différentielles du mouvement en projection sur les axes , et . On introduira la constante
.
II.B.2) Montrer que le mouvement de l'électron suivant (mouvement lon- gitudinal) est périodique et déterminer sa fréquence en fonction de .
II.B.3) Application numérique : , , . Calcu-
ler . Comparer les valeurs numériques de et de .
II.B.4) Montrer que le mouvement de l'électron dans le plan (mouvement transversal) n'est pas borné. Il n'y a donc pas confinement de l'électron au voi- sinage de dans le champ quadrupolaire.
Figure 3
EA1
EB V0
EA2 2
EA1 EA2 Oz
r2–2z2 = –2z02 A1 A2
+ z0 –z0 Oz
2
EB Oz
r2–2z2 = r02 B
r0 Oz
V0(V0>0) d 4d2 = r02+2z02
U r z( , ) d z0 V0 r z
O rOz
O
E
O Oxy
E
Ex Ey Ez E
M d V0 x y z
Ox Oy Oz ω0 qV0
md2 ---
=
Oz
f0 ω0
r0 = 3 0 mm, z0 = 2 0 mm, V0 = 10 V
f0 f0 fc
Oxy O
Partie III - Mouvement de l'électron dans les champs magnétique et électrique
L'électron est maintenant soumis simultanément au champ magnétique de la Partie I et au champ électrique quadrupolaire de la Partie II.
III.A - Écrire les trois équations différentielles du mouvement en projection sur les axes , et . On utilisera les constantes et .
III.B - Montrer que le mouvement longitudinal suivant l'axe , déterminé à la question II.B.2) n'est pas modifié.
III.C - Pour déterminer le mouvement transversal dans le plan , on utilise la variable complexe .
III.C.1) Écrire l'équation différentielle vérifiée par .
III.C.2) Montrer que l'électron sera confiné autour de si la pulsation est supérieure à une certaine valeur que l'on exprimera en fonction de . En déduire la valeur minimale de qui permet le confinement de l'électron.
Exprimer en fonction de , , et .
III.C.3) On suppose dorénavant , ce qu'indiquaient les valeurs numéri- ques précédentes. Déterminer, dans ce cas, en fonction de deux pulsations et , du temps et de deux constantes d'intégration et qu'on ne cherchera pas à déterminer (la constante est associée à la pulsation et la constante à la pulsation ). Exprimer et en fonction de et (compte tenu de ).
III.C.4) Application numérique : calculer les fréquences et associées aux pulsations et .
III.C.5) Montrer qu'à chaque pulsation ou est associé un mouvement cir- culaire de l'électron.
III.D - Le mouvement de l'électron apparaît donc comme la superposition de trois mouvements : (1) un mouvement circulaire à la pulsation dans le plan ; (2) un second mouvement circulaire à la pulsation dans le plan ; (3) un mouvement sinusoïdal longitudinal à la pulsation le long de l'axe . Compte tenu des valeurs numériques des différentes pulsations et en supposant nettement plus petit que , tracer l'allure de la projection de la trajectoire de l'électron dans le plan , puis l'allure générale de la trajectoire dans l'espace.
B E
Ox Oy Oz ωc ω0
Oz
Oxy u = x+iy
u
O ωc
ωc0 ω0
B0 B
B0 V0 d m q
ωc»ω0
u ω1
ω2 (ω1<ω2) t A1 A2
A1 ω1
A2 ω2 ω1 ω2 ω0 ωc
ωc»ω0
f1 f2 ω1 ω2
ω1 ω2
ω1
Oxy ω2 Oxy
ω0 Oz
A2 A1
Oxy
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Partie IV - Amortissement du mouvement de l'électron par rayonnement
Toute particule chargée accélérée émet une onde électromagnétique. L’énergie de ce rayonnement étant prélevée sur l’énergie mécanique, il en résulte un amortissement des oscillations qu’on se propose de caractériser dans cette par- tie.
IV.A - On considère le mouvement longitudinal de l'électron suivant l'axe . IV.A.1) Montrer qu'à ce mouvement, de pulsation ,on peut associer une énergie mécanique
.
IV.A.2) L’amplitude des oscillations variant lentement, on définit l’amplitude quadratique moyenne des oscillations de l’électron par :
, avec .
Exprimer en fonction de , et ; puis en fonction de , et de la valeur quadratique moyenne de l’accélération longitudinale de l’élec- tron suivant , .
IV.A.3) La puissance moyenne rayonnée par l’électron est donnée par la relation :
.
De ce fait, l’énergie mécanique diminue lentement avec une constante de temps très grande devant la période d’oscillation de l’électron suivant . Écrire l’équation qui lie et et en déduire l’équation différentielle que vérifie l’énergie .
IV.A.4) Montrer que l’énergie décroît de manière exponentielle et exprimer la constante de temps en fonction de , , , et .
IV.A.5) Application numérique : calculer et comparer la valeur obtenue à celle de la période .
IV.B - On considère le mouvement transversal de l’électron dans le plan On admet (même si cela n’est pas tout à fait vrai, les ordres de grandeur sont respectés) que les résultats précédents sont transposables directement et indé- pendamment aux deux mouvements circulaires de pulsations et ; on sup-
Oz ω0
E
= 12---m⎝ ⎠⎛ ⎞dz---dt 2+12---mω02z2zm( )t zm2( )t 1
T0
--- z t( )′ 2dt′
t T0+t
∫
= T0 = 2π ω⁄ 0
E
( )t m ω0 zm( )t m ω0 am( )tOz d2z dt⁄ 2
Pm( )t
Pm( )t μ0 6πc ---q2am2( )t
=
E
( )tτ0 T0 Oz
E
PmE
( )tτ0 m q c μ0 ω0
τ0 T0
Oxy
ω1 ω2
pose donc que l’expression de la constante de temps en fonction de la pulsation (cf question IV.A.4) est inchangée.
IV.B.1) Application numérique : calculer les constantes de temps et asso- ciées respectivement aux mouvements circulaires de pulsations et . IV.B.2) Expliquer pourquoi on peut ainsi supposer que le mouvement circu- laire associé à la pulsation a un rayon nettement plus petit que celui associé à la pulsation (cf question III.D).
Partie V - Étude élémentaire de la détection du mouvement longitudinal de l’électron
Dans cette partie, on considère uniquement le mouvement longitudinal de l’élec- tron suivant et on ne tient pas compte de l’amortissement de ce mouvement dû au rayonnement.
L’oscillation de l’électron suivant provoque une variation des charges des électrodes et donc un courant dans le circuit électrique extérieur aux électrodes (tout comme une variation de charges des armatures d’un condensateur produit un courant dans le circuit extérieur au condensateur). Ce courant peut dissiper de l’énergie par effet Joule dans la résistance du circuit. Par suite, l’énergie mécanique de l’électron diminue, ce que l’on peut modéliser en ajoutant à la force électromagnétique qui agit sur l’électron (cf Partie III), une force supplémentaire , de frottement.
On considère le circuit de la figure 4 où on a ajouté une résistance et un générateur de tension sinusoï-
dale ; désigne
l’intensité du courant dans la résis- tance .
On admet que la force a pour expression
, avec ;
désigne un coefficient caractéristi- que de la forme des électrodes.
V.A - Quelle est l’unité du coefficient ? Justifier brièvement votre réponse.
τ ω
τ1 τ2 ω1 ω2
ω2 B A
ω1
Oz
Oz
mω0 2zez –
F
Figure 4 EA1
EB R
V2( )t V1( )t
V0 R I
V1 = V10cosωt I R
F
F αq
2d---(V1–RI)ez
= I αq
2d--- dz ---dt
= α
α
PHYSIQUE I Filière TSI V.B - Écrire la nouvelle équation différentielle qui régit le mouvement longitu- dinal de l’électron suivant .
V.C - On définit le facteur de qualité du système par .
En déduire l’équation différentielle que vérifie la tension aux bornes de la résistance . On fera apparaître les constantes et dans cette équation.
V.D - On se place en régime sinusoïdal établi. Dans ces conditions, la tension
peut se mettre sous la forme , et dési-
gnant deux constantes indépendantes du temps.
V.D.1) Déterminer, en notation complexe, la tension .
V.D.2) En déduire l’expression des amplitudes et en fonction de , , et de la pulsation .
V.D.3) Tracer l’allure des amplitudes et en fonction de la pulsation . L’étude de ces courbes permet d’avoir les informations sur le mouvement lon- gitudinal de l’électron suivant .
V.E - L’analyse des amplitudes et
est réalisée par détection synchrone.
Le principe de cette méthode est expliqué figure 5.
• Un circuit dépha- seur ajoute un déphasage à la
tension ( est identique à la tension délivrée par le générateur relié à l’électrode ).
• Un circuit multiplieur , alimenté par la tension que l’on souhaite analyser et par la tension issu du circuit déphaseur, délivre une tension , désignant une constante positive caractéristique du multiplieur.
• Un filtre passe-bas permet de filtrer la composante variable de la tension .
V.E.1) Un circuit déphaseur est représenté figure 6. L’amplificateur opéra- tionnel est supposé idéal et fonctionne en régime linéaire. Les résistances et
sont fixées et la capacité est réglable.
Oz
Q ω0
Q--- R
m--- αq 2d---
⎝ ⎠
⎛ ⎞2
= V2( )t
R ω0 Q
V2( )t V2( )t = V2ccosωt+V2ssinωt V2c V2s
V2( )t
V2c V2s V10
Q ω0 ω
V2c V2s ω
Oz
Figure 5 X PB
D V2
V1 V3
V4 V5
V2c V2s
D ϕ
V1( )t = V10cosωt V1( )t EA2
X V2( )t
V3( )t V4( )t = K V2( )t V3( )t K
PB V4( )t
D
R1
R2 C2
a) Déterminer, en nota- tion complexe, la fonction de transfert de ce circuit :
b) En déduire que la ten- sion est de la forme
. Pour une pulsation donnée, tracer l’allure du déphasage en fonction de la capacité .
V.E.2) Écrire la ten-
sion à la sortie du multiplieur sous la forme : où désigne la composante continue de et sa composante variable.
Exprimer en fonction de , , , , et en fonction de , , , , , et .
V.E.3) Un filtre passe-bas est représenté figure 7.
a) Déterminer, en notation complexe, la fonction de transfert
de ce circuit.
b) Représenter l’allure du diagramme de Bode en amplitude de ce filtre.
c) À quelle condition portant sur le produit , le filtre passe-bas est-il efficace ? On suppose que cette condition est réalisée par la suite.
d) Exprimer la tension de sortie en fonction , , , et .
V.E.4) Quelle valeur faut-il donner au déphasage pour que la tension de sortie soit proportionnelle à ? Comment faut-il choisir dans ce cas ? V.E.5) Quelle valeur faut-il donner au déphasage pour que la tension de sortie soit proportionnelle à ? Déterminer la valeur à donner à en fonction de et de la pulsation dans ce cas.
V.E.6) Compte tenu des valeurs numériques des différentes fréquences carac- téristiques du mouvement de l’électron, peut-on utiliser les circuits électroni- ques proposés dans cette partie ?
••• FIN •••
∞ +
–
Figure 6 R1
R1
R2
C2 V3
V1 HD( )ω V3( )t
V1( )t ---
=
V3( )t
V3( )t = V10cos(ωt+ϕ) ω ϕ
C2
V4( )t V4( )t = V40+V41( )t V40 V4( )t V41( )t
V40 K V10 V2C V2s ϕ V41( )t K V10 V2C V2s ϕ ω t
Figure 7 R4
C4 V5 V4
PB
HPB( )ω V5( )t V4( )t ---
=
R4C4ω
V5 K V10 V2C V2s ϕ
ϕ
V5 V2C C2
ϕ
V5 V2s C2
R2 ω
