Le mouvement circulaire

Le mouvement circulaire

NGC 2997b

4

F

= -m(v

/r)r

Mouvement circulaire .1

v

a

a_r : accélération centripète (vers le centre)

a

= v

/r

r

a

= -(v

/r)r

Q.: prouver cette formule par analyse dimensionnelle

Mouvement circulaire .2

rayon de courbure en p

p

r

a

(p) = v(p)

/r(p)

a

v

Les angles

θ

s

θ radians = s / r

r

exemple: s = 2 π r ⇒ ^{θ = 2 π} r / r = 2 π

donc 2π radians

≡

Mouvement circulaire .3

Vitesse angulaire : ω = dθ / dt

Cas important: mouvement circulaire à vitesse constante v sur un cercle de rayon r :

L'objet parcourt le cercle en un temps

T = 2πr / v (T est la période) la vitesse angulaire est alors (en radians/s):

ω = 2π / T = 2π v / 2πr = v / r Accélération angulaire : α = dω / dt

Mouvement circulaire .4

Conventions pour une représentation vectorielle:

Le vecteur

ω

Le sens est celui du pas de vis (ou du tire-bouchon).

ω α

ω

p. ex., dans la figure

ω

positif, parallèle à z.

α

ω

augmente avec le temps

α

est aussi // à l'axe de rotation

z

x y

α non nul <=> mouvement non uniforme

Mouvement circulaire .5

cas où le mouvement n'est pas uniforme α≠0

v = ω r est toujours valable instantanément avec v = v(t), ω = ω(t).

Nous avons alors une accélération "tangentielle"

Q.: montrer que

a

= α r

v(t) ω (t)

€

a

= d v r

dt = dv dt

α

€

v r ≠ cte

a

Mouvement circulaire .6

cas où le mouvement est uniforme, on a

v = ω r

que l'on remplace dans

a

^{= -( v}

^{/ r )} r a

^{= -} ( ω

r

/ r )r ^{= -} ω

r r

^

^ ^

v

a

ω

€

v r = cte

Attention: ne pas confondre

a

avec l'accélération tangentielle

a

que l'on observe quand la vitesse de rotation change, ω ≠ cte.

Mouvement circulaire .7

Démontrer que dans un mouvement circulaire uniforme

a

= - ω

r r

par la méthode des

"petits accroissements"

δθ

v₂

v₁

^

Calcul de l'accélération dans un mouvement circulaire de rayon r, à vitesse cte = v

δθ

v₂

v₁

r

δθ est l'angle parcouru dans le temps δt

€

a r

=

t₂→t₁

lim

v r

− r v

t

− t

=

δt→0

lim ^δ

r v δ ^t

(t

)

(t

)

Calcul de l'accélération

.2

δθ

v₂

v₁

€

a r

=

t₂→t₁

lim

v r

− r v

t

− t

=

δt→0

lim ^δ

r v δ ^t

δ v

transport parallèle

de v

vers v

:

δ v anti// r

12

Calcul de l'accélération

.3

δθ

v₂

v₁

δ v

€

δθ ≈ δ v

v ⇒ δ v ≈ v δθ

avec ω la vitesse angulaire

€

ω = δθ / δ t et v = ω r

€

a

≈ δ v

δ t = v δθ

δ t = v ω = = ω

r = v

r transport parallèle

de δ v au milieu

angles en rad !

Moment des forces τ , accélération angulaire α et moment d'inertie I

C

r

m

F

F_t Force F appliquée à une tige fixée en C

F_t est la composante qui agit sur la rotation du point de masse m F_t est ⊥ au rayon r

F

= m a

a

= r α

=> F

= m r α

multiplier par r :

r F

= m r

α

τ

= I α

m r

(analogue à F = ma)

attention au carré

14

Moment d'inertie .1

m

m

r

r

I = m

r

+ m

r

x

tige de masse m

(densité uniforme) et de longueur l =2a

masse d'un élément de longueur

dx

(m/2a)dx

-a a

I = x

(m / 2a) dx = (m/2a) x

/ 3 = ma

/3

-a

a a

-a axe de rotation

( ou I = m(

l

l

dx

Moment d'inertie .2

I = m l

/12 l

I = m l

/3 l

tube (mince) de rayon R: I = mR

disque de rayon R: I = mR

/2 sphère homogène I = 2mR

/5

attention à la position de l'axe de rotation !

enveloppe sphérique I = 2mR

/3

16

Moment des forces et rotation

Un τ positif induit un α positif (cas de la figure).

Si l'objet est initialement au repos,

il acquiert un ω positif (une rotation anti-horaire)

r F

τ ω

i) f)

τ / Ι = α

α

17

Exemple

Une meule de r=0.08 m et M=2 kg I = Mr

/2 = 2 x 0.08

/2 = 0.0064 kg m

r

moment de la force qui fait passer le disque du repos → ω=120 rad/s en 8 secondes ?

€

α = Δ ω

Δ t = 120

8 = 15 rad /s

τ = I α = 0.0064 × 15 = 0.096 kg m

s

m = 0.096 Nm

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Exemple 2

R

m₁

m₂ M

poulie de masse M et rayon R qui tourne sans frottement

Calculer l'accélération tangentielle de la roue si m₂=M et m₁=M/2

a = module de l'accélération des deux masses = ?

a a

T₁ et T₂ = tensions:

T₁ T₂

€

T

= m

(g + a) = M

2 (g + a)

T

= m

(g − a) = M(g − a)

19

Exemple 2 .2

R

m₁

m₂ M

a a

T₁ T₂

€

T₁ = m₁(g+ a) = M

2 (g+ a) T₂ = m₂(g− a) = M(g−a)

moment total des forces sur la poulie:

€

τ = T₂R − T₁R = (T₂ − T₁)R = M (g −a) − 1

2 (g + a)

⎡

⎣ ⎢ ⎤

⎦ ⎥ R = MR 1

2 (g − 3a)

on a aussi

€

τ = Iα = I a

R I = 1

2 MR²

€

τ = Iα = 1

2 MR² a

R = 1

2 MRa ⇒ MR 1

2 (g − 3a) = 1

2 MRa a = g /4