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Sur la stabilité du mouvement de rotation d'un corps autour d'un axe principal

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Academic year: 2022

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(1)

N OUVELLES ANNALES DE MATHÉMATIQUES

F INCK

Sur la stabilité du mouvement de rotation d’un corps autour d’un axe principal

Nouvelles annales de mathématiques 2

e

série, tome 1

(1862), p. 146-147

<http://www.numdam.org/item?id=NAM_1862_2_1__146_1>

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(2)

SUR LA STABILITÉ DU MOUVEMENT DE ROTATION d'an corps autour (Ton axe principal;

PAR M. FINCK.

On peut donner à cette question plus de précision de la manière suivante : Avec les notations ordinaires, l'é- quation du cône que décrit Taxe instantané dans le corps est, par rapport aux axes principaux,

(i) A[Ah-P)x]-hB{Bh-P) Les valeurs initiales de p , </, r étant

(2) B h — k* = (B — A) Api -h (B — C) O Ch — P= (C — B) Bq] + (C —A) Ap\.

Je suppose un corps tournant autour de Ox4 (O dé- signe le point fixe) ] je lui applique un couple d'impul- sion très-petit, p subira un changement très-petit-, 9, r

(3)

(

«47

)

qui étaient nulles, prendront de petites valeurs ; je de- signe par p^ ^0, r0 les valeurs de /?, 9, r initiales pour ce nouvel état. D'ailleurs je suppose A ^> B ^> C; il s'ensuit que Ah — k* ^> o ; Bh — k* peut être supposé <^ o, car r* étant très-petit, tandis que p\ ne Test pas, on peut admettre que (A —• B) kp\ > ( B — C) CrJ; il suffit de de donner pour cela au couple perturbateur une valeur convenable. Le cône elliptique (1) est donc décrit autour de Ox, ; les angles au centre de ses sections principales étant nommés a et (3, on a

* 2 ) * (A —

Bh) ~ B '(A — B)A/>; — ( B -

t a n. .f l-A (A

h? C ( A - C ) A ^ + ( B - C ) C r î

On peut supposer qQ, r0 assez petits par rapport à p0

pour que ces angles soient aussi petits qu'on veut. Le mouvement est donc stable autour de Oxt ; de même au- tour de Ozj.

Mais si le corps tourne autour de Oyt et qu'il sur- vienne une perturbation qui rende BA — #*^o, Taxe instantané décrira le cône (1) qui enveloppe l'axe zx ou l'axe .Tf Le mouvement autour de Oyx n'est donc pas stable, sauf le cas particulier où Bh — A2 = o.

Dans le cas où A = B, le cône (1) est de révolution au- tour deOzl. Le mouvement est stable autour de Oz, 5 il ne l'est pas autour de O xY. Car si le corps tourne autour de Ozi ou deO^t, une perturbation quelconque fera décrire à Taxe instantané le cône (1) dont l'angle au centre a pour tangente *ù •> de sorte que si /;0, q0 sont petits par

VPl + Çl

rapport à r0, cet angle est très-petit. Dans aucun cas Taxe instantané ne restera très-rapproché de Oxt.

10.

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