E. WARBURG. — Bemerkungen über den Druck des gesättigten Dampfes ( Remarques sur la pression de la vapeur saturée); Wied. Ann., t. XXVIII, p. 394; 1886

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Submitted on 1 Jan 1886

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E. WARBURG. - Bemerkungen über den Druck des gesättigten Dampfes ( Remarques sur la pression de la

vapeur saturée); Wied. Ann., t. XXVIII, p. 394; 1886

E. Mathias

To cite this version:

E. Mathias. E. WARBURG. - Bemerkungen über den Druck des gesättigten Dampfes ( Remarques

sur la pression de la vapeur saturée); Wied. Ann., t. XXVIII, p. 394; 1886. J. Phys. Theor. Appl.,

1886, 5 (1), pp.467-468. �10.1051/jphystap:018860050046701�. �jpa-00238682�

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une augmentation ^de pression ^{s’il est} magnétique, ^{une diminution}

de pression ^{s’il est} diamagnétique. L’application ^du principe ^des déplacements ^{virtuels a} permis ^{à M. Adler de retrouver d’une fa-}

çon très simple ^{et sans nouvelle} hypothèse, ^en partant ^de l’expres-

sion de l’énergie ^de Maxwell, ^{la loi de cette} variation de pression

loi trouvée expérimentalement par M. Quincke, ^{retrouvée théori-} quenlent par Kirchhoff (1) ^et qui permet ^{de calculer la constante}

magnétique k quand ^on connaît p ^{et J. E. MATHIAS.}

E. WARBURG. 2014 Bemerkungen über den Druck des gesättigten Dampfes ( Re-

marques

la pression de la vapeur saturée); Wied. Ann., ^t. XXVIII, p. 394;

I886.

Sir W. Thomson a démontré (2) que ^la pression ^{de la} vapeur ^à la surface d’un liquide dépend ^{de sa} courbure. Le raisonnement de l’iilustre physicien s’appuie ^{sur la} relnarque que, quand ^un

tube capillaire plonge ^{dans un} liquide situé dans le vide, ^{il doit se} produire

^état d’équilibre ^{entre le} liquide ^{et la} vapeur, ^{et non}

un mouvement perpétuel. ^{On a,} d’après lui,

où po ^est la pression ^de la vapeur pour ^une surface de liquide plane, ^{T la tension} superficielle ^du liquide ^{au contact de sa va-}

peur, À et y ^{les volumes} spécifiques ^du liquide ^{et de sa} vapenr,

1

et r’ les rayons de ^courbure principaux ^aux points ^{de la surface}

où la pression ^{de la} vapeur ^est p.

M. E. Warburg ^{a démontré} (3), il y ^a quelque temps, pour le

cas de la sphère, ^{d’une façon toute} différente, ^la proposition ^de

Thomson. Il imagine ^deux sphères liquides ^de rayons difiérents,

(1) KIRC-HIIOFF, ^Wied. Ann., ^t. XXV, p. 606, ^formule (6); ^1885.

(2) ^{Sir W.} TnoMsoN, ^Phil. Mag., [4], ^t. XL, p. 448; 1871.

(3) ^E. WARBLRG, Tag eblatt, p. 358-359; ^1885.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018860050046701

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et il agrandit ^la première sphère ^aux dépens ^{de la seconde à tem-} pérature ^constante par deux opérations réversibles différentes :

d’abord, ^{sans formation de} vapeur, de façon que le travail soit effectué par les seules forces capillaires; ^{en second} lieu, ^{avec éva-} poration ^de la deuxième sphère ^et condensation sur la première.

Pour obtenir la proposition ^de Thomson, ^{il suffit} d’écrire que le travail fourni dans les deux cas est le même.

En appliquant ^{ce même} mode de raisonnement à un cas un peu

différent, ^{l’auteur retrouve un théorème} démontré par M. Blon- dlot dans le Journal de Physique (1) ^et qui ^{consiste en ce} que ^la

pression de la vapeur saturée ^à la surface d’un liquide ^{est dimi-}

nuée par l’électrisation d’une quantité qui ^est, d’après ^{M. Blondlot,}

(T après ^{M. E.} Warburg,

Iz étant la densité électrique ^à la surface du liquide.

Enfin, Sir W. Thomson a fait remarquer que la tension super- ficielle d’une lamelle liquide ^n’est indépendante ^{de son} épaisseur

que jusqu’à ^{une certaine} épaisseur ^{limite très} petite ^{xo, et} qu’elle

doit diminuer ensuite en même temps que l’épaisseur.

Le mode de raisonnement de M. E. Warburg permet ^{de démon-}

trer facilement qu’à partir ^de l’épaisseur ^{limite xo la} pression ^de

la vapeur ^saturée doit augmenter lorsque l’épaisseur ^{diminue, ré-}

sultat qui ^{était contenu dans} des recherches précédentes (2).

(1) BLONDLOT, ^{Journ. de} Phys., [2], ^t. III, p. 442; 1884.

(2) E. WARBCRG und Tu. Iiiiioni, ^Wiecl. Ann., ^t. XXVII, p. 482; ^1886.

....

Steinsalz zeigte einen viele Miiliontel Millimeter dicken Wasserbeschlag

bei Temperaturen, für welche der Dampfdruck ^über gesattigter Chlornatriumlii- sung grosseur war, als der Dampfdruck ^im Versuchraum.

E. MATHIAS.