Sur les mesures quantitatives de l'émanation du radium

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tion de l’Ac. Comme, ^{dans ce} cas, il faut tenir compte

de la diminution de l’activité du produit, ^les expé-

riences sont plus difficiles et moills précises qu’avec

le polonium. J’ai pu ^constater cependant ^{que la dimi-}

nution du nombre des scintillations, lorsque ^{la pres-}

sion augmente, ^{ne suit} pas la ^même loi avec les deux substances étudiées. Ainsi, pour ^une pression ^infé-

rieure de 1 cm de mercure à celle pour laquelle ^les

scintillations disparaissaient, ^le nombre des scintilla- tions par minute passait ^{de 55 à 25 dans le cas du} polonium, ^{de 55 à 10 dans le cas de} l’actinium.

Conclusion.

En résumé, ^si jusqu’ici ^aucune preuve irréfutable n’a été fournie de l’existence de l’Ac B’, ^cette hypo-

thèse reste à considérer.

Elle explique d’une manière simple ^{la forme} parti-

culière de la courbe de Bragg ^{obtenue avec l’activité}

induite de l’actinium, ainsi que la différence ^entre la loi de disparition des scintillations dans la fin du parcours pour le polonium ^et pour l’activité induite de l’actiniul11.

La baisse observée au début des courbes de décrois-

sance de l’Ac B rend cette hypothèse ^{assez vraisem-}

blable.

Les expériences ^de projection s’interprètent ^aussi

bien, que l’on suppose ^{ou non} l’existence de l’Ac n’ ; elles prouvent que si ^ce produit ^{existe, il} doit suivre l’Ac B et posséder ^une période de désactivation extrc- mement courte (quelques secondes).

Un argument d’une certaine valeur en faveur de

l’hypothèse ^{de l’Ac B’} peut ^être déduit de l’examen de nombres contenus dans un mémoire de MM. Gei- ger ^et Marsden1, ^{relatif à une autre} queslion. ^Ces

physiciens ^{ont mesuré la} proportion des scintillations doubles obtenues ^avec différentes substances, ^en par- ticulier avec le polonium (0,8 pour 100), ^{avec l’acti-}

vitré induite de l’actinium (10 pour 100). Le fait que

ce dernier nombre est notablerrient plus grand que l’autre est peut-être attribuable à l’existence _{d’un pro-} duit de courte vie dans l’activité induite de l’actinium.

On peut observer que la série du thorium renferme

un produit analogue ^{à l’Ac B’, et} dont l’existence ne

s’est révélée jusqu’ici que par la forme de la courbe de Bragg. ^Dans l’hypothèse de l’Ac B’, le parallélisme

entre la série du thorium et celle de l’actinium, déjà

très remarquable, ^{devient encore} plus complet.

A partir du radiothorium et du radioactinium, ^les constituants des deux séries se correspondent ^exac-

tement. D’autre part, ^{à diverses} reprises, ^le rapport

entre l’intensité du rayonnements

de l’émanation et celui de l’activité induite, ^a été mesuré pour le ^tho- r:um et pour l’actinium. Ce rapport ^est égal ^{à 2 dans}

les deux cas, ^ce qui ^{a conduit à} penser que chaque

atome d’émanation se détruisait en donnant 4 parti-

cules

dans le cas de thorium, ^{2 dans le cas de l’ac-}

tinium. Dans l’hypothèse ^{de l’Ac B’, les deux émana-}

tions se comporteraient ^{de la même façon en donnant}

toutes deux 4 particules x par ^Jton1e d’emanation détruit. L’hypothèse ^n’est évidemment pas, de ^ce fait, ^rendue plus probable, l’analogie étant néan- moins intéressante à noter.

Ces expériences ^ont été effectuées au laboratoire de Mme Curie. J’adresse mes meilleurs remerciements à Mme Curie et à M. Debierne qui ^m’ont beaucoup

aidée, ^{au cours de ce} travail, par leurs encourage- ments et leurs bons conseils.

[)Ianuscrit reçu le 20 Juin 1910].

Sur les mesures quantitatives de l’émanation du radium

Par W. DUANE et Albert LABORDE [Faculté des Sciences de Paris.

Laboratoire de Mme CURIE].

L’un de nous a étudié en 1905

les lois qui ^ré- gissent l’ionisation produite dans l’air par les rayons de l’émanation du radium qu’il ^{renferme, a} la pres- sion atmosphérique ^{et vers 15° C.}

Une partie ^{de ces} recherches a consisté dans l’étude de l’influence des parois ^d’un condensateur cylin- drique, ^sur la valeur des courants électriques ^{de sa-}

turation qui peuvent ^{le traverser sous} l’effet d’une

quantité donnée d’émanation du radium. Ces parois,

en effet, ^{absorbent une} partie ^du rayonnemcnt, ^celui-

1. Sur le nombre des particules émises par les émanations du thorium et de l’actinium, Phys. ^{Zeitsch., 11} (1909) ^7-11.

2. W. DrasE, C. R., 27 l’évrier (190» p. 561. Journal de

Physique, ⁴ (1905), ^{4e Série.} p. 603.

ci n’est donc pas totalement ulilisé pour l’ionisa lion de l’air du condensateur.

La conclusion de ce travail ^a été que dans diffé- rents condensateurs cylindriques, ^{dont les dimen-}

sions respectives ^étaient grossièrement proportion-

nelles (dans ^ces expériences ^la longueur ^des cylindres

était environ le double de leur diamètre), ^{la valeur} 10 ^{du courant} initial de saturation dû à la présence,

dans le condensateur, ^d’une quantité ^{donnée d’éma-}

nation dépendait ^de la surface intérieure S et du volume V de ce condensateurs suivant la loi sinlplc :

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:0191000706016201

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C et K étant deux constantes déterminées _{par l’ex-}

périence. ^{La constante C} exprime la valeur du cou- rant initial Io produit ^{dans un} condensateur tel _que sa

surface soit très petite ^par rapport ^{à son} volume, c’est-à-dire dans le cas où tout le rayonnement ^de l’émanation est absorbé dans l’air du condensateur.

Ces constantes C et K sont utiles à connaître, car

elles permettent ^{de mesurer} quantitativement ^une quantité d’émanation du radium par la ^seule déter- mination du courant initial de saturation qu’elle pro- duit dans un condensateur de dimensions connues.

Elles ont été déterminées par l’un de ^{nous en} 1905.

Malheureusement, ^{à cette} époque, ^la technique ^du titrage des solutions de radium était mal établie.

Nous nous proposons d’indiquer ^ici la valeur qu’il

convient d’attribuer aux constantes C et K, d’après ^des expériences ^{faites avec des solutions conservées}

actuellement comme étalons au laboratoire de :Mme Curie.

Il est évident, d’après ^la signification ^{même des}

deux constantes, qu’elles ^{ont été l’une et l’autre affec-}

tées d’erreur dans une même proportion. Leur rap- port ^{doit être considéré comme bien} déterminé par les expériences ^de :M. Duane. Si nous écrivons alors la formule A sous la forme

soit, d’âpres ^les données obtenues ^en 1905 :

il nous suffira de connaître la vraie valeur de C pour que la correction cherchée ^soit effectuée.

Le tableau ci-après ^{résume nos} expériences : ^ï

déduire de ces mesures, par extrapolation, ^{la valeur}

du courant initial. Cette valeur se calcule aisément à l’aide du tablcau suivant établi avec exactitude _par

Tableau II

M. Duane, ^en 1905, ^{lors de ses} premières expériences.

Ce tableau indique ^à chaque ^minute, pendant les pre- mières minutes, ^le rapport ^{entre le courant actuel et}

le courant initial.

Les courants initiaux calculés 10 du tableau 1

(10-e colonne) ^ont été obtenus en donnant à la con-

stante C de la formule (1) la valeur C - 5,19. ^Il semble donc _que les courants initiaux expérimentaux 10 du tableau 1 (9me colonne) ^{sont très bien} repré-

sentés par la formule :

Les expériences ^{de 1905 ont montré} que ^cette for- mule serait applicable ^{à des} récipients pliis grands

qne ^ceux qui ^sont mentionnés au tableau 1. D’autre part, ^{il est} évident que ^cette formule ne peut pas

s’appliquer ^{à de très} petits récipients, ^car, pour de

grandes ^valeurs de S V elle devient négative.

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La hauteur d’un tel cylindre n’est que les 6 10 de

son diamètre.

Pour calculer en gramme-seconde d’émanation de Ra la quantité x d’émanation du radium qui ^a produit

un courant initial mesuré de 1 unités électro-sia-

tiqueS) ^{il faut} employer la formule :

Dans chacune de nos expériences., nous avons du- terminé la valeur du courant maximum qui ^{sc pro-}

duit 5 heures environ après l’introduction de l’éma- nation dans le condensateur. Nous avons pu ainsi observer _que, pour ^des condensateurs dont le volume est compris ^entre les limites extrêmes des volumes des récipients étudiés par nous, l’efiet absorbant des

parois vis-à-vis des rayonnements ^de l’activité in- duite, qui traversent le condensateur au moment du courant maximum, ^{s’exerce suivant une loi} analogue

à celle qui ^existe pour les rayons de l’émanation seule.

Dans le cas du courant maximum, ^les constantes rela- tives à l’expression de la loi conduisent à la formule :

Nous estimons que, dans la pratique, lorsqu it

aura été difficile de déterminer la valeur du courant

initial, ^une quantité x d’émanation pourra ^{être assez} bien connue, ^en gr.-sec. d’émanation du Ra, après

avoir déterminé la valeur du courant maximum, Imax, ^{en unités} électro-statiques, par l’application ^{de la}

formule 5 ; ^{soit :}

Mme Curie ^a pu obtenir ^des données très précises

au cours d’un travail etrectué parallèlement ^{à la der-}

nière détermination du poids atomique du radium 1.

Elle a trouvé que l’unité d’émanation (1 gr. ^sec.

d’émanation de Ra) produit, ^{dans un} condensateur semblable au condensateur le plus petit que ^nous ayons employé, ^{un courant} maximum de 7,27 ^U. E. S.

Cette grandeur, déduite de nos expériences, prend

la valeur 7,25 (tableau 1) : ^{ceci montre} que ^notre solution étalon est bien dosée par rapport ^{au radium}

employé par ^Mme Curie lors de sa détermination du

poids atomique du radium : 226,5.

[Manuscrit reçu le 25 Juin 1910].

Contribution à l’étude de l’ionisation des gaz

en présence ^{des réactions} chimiques

Par Maurice de BROGLIE et L. BRIZARD.

La question ^du dégagement d’électricité dans les réactions chimiques ^est aussi vieille que la chimie moderne. Déjà ^{en 1782,} Lavoisier et Laplacc signalent

que l’hydrogène libéré par l’action de l’acide sulf’u-

rique ^{sur le fer est} chargé positivement, puis ^{ils notcnt}

des manifestations électriques dans la combustion du charbon. Pouillet étudie des phénomènes ^{de cette}

nature auprès ^{des flammes et trouve} négatif ^l’air qni

environne une flamme d’hydrogène.

Derzéhlius rapporte ^des expériences qu’il ^est parti-

culièrement intéressant de rappeler ^{ici. Se basant sur}

les phénomènes, ^{alors nouveaux, de} l’électrolyse ^on

les acides apparaissent ^{à un} pôle ^et les alcalis à l’autre, il remarque que le phosphore ^{en brûlant} produit ^des

fumées acides, tandis que le potassium donne dans les mêmes conditions ^un oxyde ^fortement basique ; puis ^{faisant passer ces fumées} auprès ^des plateaux

d’une machine électrique, ^{il lui} paraît que dans

cas il y

^{déviation vers le} pôle négatif, ^et dans l’autre

en sens contraire, conformément il ce qui ^se passe dans l’électrolyse.

Le cas n’est malheureusement _{pas aussi} simple ^et,

1. ENRICHT. Phil. Mag., 29 1890 16.

en réalité, les fumées de combustion dont il s’agit

contiennent toujours ^des charges cles deux signes, ^de

sorte que ^c’est probablement ^{à une} dissymétrie ^acci-

dentelle qu’était dù le résultat observé par Berzélius.

Ces recherches furent reprises ^{à une} époque ^récente

par Enright1 qui ^{mit en} évidence la conductibilité d’un grand nombre de gaz récemment préparés.

Townsend 2 examina l’électrisation de l’hydrogène produit par l’acide sulfurique ^{et le} fer ; ayant ^cons-

taté que l’électrisation persiste malgré ^un tampon ^de

coton de verre, il pensa avoir montré que la conducti- bilité n’est pas due à la présence ^de parcelles ^d’écume

ou de buée.

Il observa- également que le chlore produit par le

bioxyde ^de manganèse ^{et l’acide} chlorlydrique ^est chargé positivement ^et qu’il ^{en est de méme de} l’oxy- gène produit ^{en chauffant le} permanganate ^de potas- sium ; ^la charge ^{dont il} s’agit ^{ici est la} charge ^totale

du gaz, c’est-à-dire l’excès des charges d’un certain

signe

^{celles du} signe opposé, ^tel qu’on peut ^le

1. Mme CURIE, Le Radium Mars 1910.

2. TOWASEND. Proc. Canib. Phil. Soc., (1898) 545: Phil.

Mag., 45 (1898] ¹²⁵