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Effet Raman du monocristal Cr2O7K2 laser He-Ne
Dang Vinh Luu, Robert Lafont
To cite this version:
Dang Vinh Luu, Robert Lafont. Effet Raman du monocristal Cr2O7K2 laser He-Ne. Journal de
Physique, 1970, 31 (1), pp.85-92. �10.1051/jphys:0197000310108500�. �jpa-00206882�
EFFET
RAMAN
DUMONOCRISTAL Cr2O7K2
LASER He-Ne
Par MM. LUU DANG VINH et ROBERT
LAFONT,
Laboratoire de Spectroscopie I, Département de Physique Cristalline, Faculté des Sciences, Montpellier.
(Reçu
le 8juillet 1969.)
Résumé. 2014 L’étude
complète
de l’ion libreCr2O-7-
et du monocristal montre une bonne concordance avec la structureproposée
par Brandon[12] :
le dédoublementsystématique
desfréquences
cristallines dupont
Cr-O-Cr confirme laprésence
du centre desymétrie
et faitadmettre le groupe
spatial
P1 ou Ci.Abstract. 2014 The
complete study
of the free ionCr2O--
and of thesingle crystal
shows agood
concordance with thecrystal
structureproposed by
Brandon[12] :
thesplitting
observedof the
crystal frequencies
for thebridge
Cr-O-Cr corroborate the presence of a symmetry center andgives
the space groupP1
or Ci.JOURNAL PHYSIQUE 31, JANVIER
1. Introduction. - Les cristaux de
Cr.07K2,
variététriclinique
de couleur rougeorangée,
très stables à latempérature ambiante,
sont lesplus
faciles à obteniret
peuvent
atteindre des dimensions assezimportantes (5
à 6cm3) ;
les cristaux deCr,07K. présentent
souventdes défauts de croissance sur la face
(001) :
Shubnikovet ses collaborateurs
expliquaient
cette anomaliecomme
conséquence
de l’absence de centre desymé-
trie
[1], [2].
Cettehypothèse
d’hémiédrietriclinique
a soulevé de vives
répliques
dans les travaux de Ste-dehonder, Terpstra [3], Schoep [4], Ellings [5],
Greenwood
[6], Hettich,
Scheleede[7]
et Schnei-der
[8]
par étude desfigures d’attaque
et du défautde
piézoélectricité;
les résultats de ces travaux militenten faveur de l’holoédrie
triclinique.
Ce défaut de croissance n’est-il pas dû surtout aux
conditions
expérimentales ?
Eneffet, après
avoir étudié l’influence depH
de la solution mère sur laqualité
et la forme extérieure du
cristal,
nous avons obtenuen
ajustant
lepH
à environ2,50
un monocristal de 3 cm3environ, exempt
de tout défautapparent,
la face(001) paraît
tout à fait normale. Parconséquent, l’hypothèse
d’un centre desymétrie
nousparaît
laplus
vraisemblable et c’est dans cettehypothèse
quenous avons attribué nos résultats
expérimentaux qui
concordent bien avec les
prévisions théoriques [10], [11].
Enfin,
toutrécemment,
Brandon[12]
étudiant la structure par la diffraction de R. X confirme le groupespatial
PI ou Ci deCr,07K..
II. Méthode
expérimentale. - a)
DONNÉES CRISTAL-LOGRAPHIQUES ET OPTIOUES DE
Cr2o7K..
- Les don-nées
cristallographiques publiées
par Brandon sont les suivantes[12],
et les donnéesoptiques [13] :
système : triclinique;
groupespatial : Pl, Ci;
nombrede molécules par maille Z = 4.
FIG. 1.
b)
MONTAGE RAMAN. - Lemontage
est unmontage
transversalclassique.
Le faisceau incident vertical fourni par un laser de 3 mW traverseplusieurs
fois lecristal
grâce
à unsystème optique
de réflexions mul-tiples.
Le volume illuminé déterminé par le faisceau laser estparallèle
à la fente duspectrographe
àprismes
Huet
type
BII, réglé
pour 5 900-7 500À.
Lesspectres
obtenus dans des conditions apriori
peu favorables(source
de faiblepuissance, spectrographe
peu lumi-neux, faible sensibilité
chromatique
desplaques
com-merciales)
sontcependant
très intenses. Ces résultats sont obtenusgrâce
au concours de deux circonstancesspéciales : propriété
de la source, car la focalisation du faisceau laser augmente l’intensitédiffusée;
et uneexcitation
proche
de la résonanceoptique [14], [15~.
Pour l’excitatrice 6 328
Á,
le tauxd’absorption
deCr207K2
est de 65%.
Le maximumd’absorption 100 %
se trouve vers 5
000 A,
cequi explique l’augmentation
sensible de l’intensité des raies
positives.
Le cristal taillé en cube
parallèle
aux axes desindices, poli,
est fixé sur undispositif goniométrique
permettant
d’obtenir les 6 cas d’orientation parrapport
au trièdre de référence. La lumière diffusée est ensuite
décomposée
en deux composantes 1 et 1 par une bilame de mica(~
=0,324 pL)
suivie d’unanalyseur
enpolaroïd
dontta polarisation
est orientéeperpendi-
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:0197000310108500
86
~
PHOTO 2
culaire à l’arête du
prisme.
Lescomposantes
1 etI,
transmises
intégralement
par lesprismes,
sont enre-gistrées
sur le mêmespectre,
dans les mêmes conditions.Le
dépouillement
de 24spectres
se fait au micro-photomètre Chalonge (photos 1,
2 et3).
III.
Étude
de l’ion libreCr,07
- L’ionpeut
êtrereprésenté
par lepont °3Cr-0-Cr03
formépar la mise en commun d’un
oxygène
de deux tétra- èdresCr04.
Ilappartient
au groupe desymétrie C2v [9], [10], [16] :
l’axe binaireC2
suivantOZ,
deuxplans
am
(XZ)
et 6v(YZ).
Le dénombrement
( fig. 2)
donne 27 vibrations fonda- mentales :8A,
+5A, + 8B, + 6B2;
soit 21 vibrations fondamentales internes :7B,
-~-4A2 -~- 6B1
+4B2,
toutes actives en Raman.
On associe à
chaque
vibration fondamentale unecoordonnée d’un autre
type
que les coordonnées car- tésiennes dedéplacement.
Ces nouvelles coordonnéesseront au nombre de
(3n
-6),
ouplus
s’il existe uneredondance
cyclique
ou locale : soit 21 coordonnées internesqui
sont des variations de liaison ou des variations desangles valencielles,
soit 21 coordonnéessymétriques qui
sont des combinaisons linéaires des coordonnées internes.Toutes les coordonnées internes sont
indépendantes,
à
l’exception
des oc etdes ~ qui
sont liés entre euxpar les relations ~ :
^ ^
où A et B
représentent
lesangles OCrO;
etOiêroi
au repos.
Soumettons ee aux
opérations
du groupe, leur caractère est(2020).
Nous voyonsque -q
intro-PHOTO 3
FiG. 2.
duit
lAI
et1B1
entrop
entre lesfréquences correspondantes
à (x et~.
D’où on a l’attribution suivante(tableau 1) :
TABLEAU 1
Les 21 coordonnées
symétriques
définies par :(où s
= coordonnéesinternes;
N = facteur denormalisation)
sont :
88
Nous avons
également
élaboré un programme de calcul defréquences
par la méthode deWilson,
surl’ordinateur IBM 360.
L’énergie potentielle
utiliséeest du
type
U.B.qui
est une fonction des coordonnées internes décrites ci-dessus et desdéplacements sqij
entreles atomes non liés. La matrice G est déterminée par G = B. M-1
B’,
où M-1 est une transformation dia-gonale
des massesatomiques réciproques
et B latransformation des coordonnées cartésiennes en coor-
données internes. Les constantes de force
U.B., qui
ne sont pas connues à
l’avance,
sont évaluéesapproxi-
mativement par
comparaison
avec des structures ana-logues.
Parconséquent,
les racines del’équation
séculaire ne seront pas exactement
égales
aux fré-quences
expérimentales
observées. On cherche unecorrection sur les constantes de
force,
de telle sorteque vo - BJe = 0 en utilisant un raffinement par la théorie des
perturbations
depremier
ordre. Les détailsde calcul
largement exposés
dans[17]
et les résultats obtenus concordent bien avec les valeursexpérimen-
tales et
justifient
l’attributionprécédente.
IV.
Étude
dumonocristal.
- Le cristalappartient
au
système triclinique
dont le groupespatial
est Plou Ci avec Z = 4 par maille
[12].
La structure nousmontre que les atomes sont tous en
position
1(notation
de
Wyckoff).
Lesgroupements
K+ etCr,O, possèdent
la
symétrie
de siteCI,
On a : 11 X 4 X 3 - 3 = 129
fréquences
cris-tallines.
Les
fréquences
internesprovenant
descouplages
desvibrations fondamentales de 4 ions sont au
nombre de 21 X 4 =
84, réparties
comme suit :Seules les
42g
sont actives en Raman. Il reste donc45 vibrations externes
provenant
des translations desCr20i-,
desK+,
et despivotements
des24g +
21u. Le tableau de caractère du groupe Ci(tableau II) :
TABLEAU II
Les 45 vibrations Raman externes sont
réparties
en 18 translations et 6
pivotements,
detype
g. Toutes les vibrations actives en Raman sont de mêmetype g
dont les éléments du tenseur depolarisabilité
sont tousquelconques.
V. Attributions. - Les attributions des
fréquences expérimentales
seront immédiates si l’on considère que lapyramide 0-CrO,
est la déformation du tétraèdreCr04
en tirant l’un desoxygènes parallèlement
àl’axe La diminution de
symétrie
provoque l’écla- tement desfréquences
dedégénérescence :
les vibra-tions fondamentales de valence et de déformation de
Cr03 (avec
Cr-0 =1,63 Á, OCrO = 1060)
pro- venant de celles deCr04,
segroupent respectivement
dans les
régions
900 cm-1 et 360 cm-1.La forte individualité des
groupements Cr03
setraduit dans les
spectres
cristallins par desfréquences
extrêmement intenses. D’autre
part,
les vibrations de valence et de déformation dupont
Cr-O-Cr(Cr-0
=
1,79 À,
CrOCr =124°) correspondent
aux fré-quences nettement
plus faibles,
vers 500-700 cm-’ et220 cm-1.
Dans la maille
élémentaire,
les quatre « molécules » identifiées auxquatre
ionsCr20i- [1], [2], [3]
et[4J
sont
couplées
deux à deux :- les
groupements [1]
et[3]
par le centre i de coordonnées(0, 1/2, 1/2) possèdent
un mêmetenseur,
- les
groupements [2]
et[4]
par le centre i(1~2, 1/2, 1/2)
ont un autre tenseur,en
prenant
OXYZparallèles
aux axes del’ellipsoïde
des indices OZ
Il np.
Les
systèmes
d’axes o, u, v, w liés aux molécules sont définis par :Les formules de
changement
d’axe :nous donnent successivement :
A ,n
.
d’où les tableaux d’intensité
correspondants :
90
a)
VIBRATIONS INTERNES. - Les vibrations internes cristallinesprovenant
descouplages
entre deux oscil-lations fondamentales de même
fréquence
des ionsCr207 - peuvent
être attribuéessystématiquement
par lacomparaison
des tableaux d’intensitéexpérimentaux
avec ceux
prévus
ci-dessus.Pour le
pont
Gr- 0-Gr. - Les vibrationssymétriques
de valence Cr-0
provenant
de l’oscillation fondamen- tale detype AI
se dédoublent en deuxfréquences
internes actives en Raman de
type
g.Les mesures d’intensité sur
plaques photographiques
sont assez
imprécises,
ainsi nouspréférons
mentionnerl’ordre de
grandeur
par les lettres : FF(très forte,
d =
Log (Et)
de la raie >2,50), F (forte 2,50), f (faible d 1), ff (d « 1).
La vibration
antisymétrique
de valenceCr-0, B1
donne deuxfréquences
internesrapportées
auxmolécules
[1, 3]
et[2, 4] :
La vibration de déformation du
Cr-O-Cr, Ai
sedédouble en deux
fréquences :
Pour les
groupements Cr03’
- Les vibrationssymé- triques
de valence Cr-0provenant
de -~-1BI
donneront 4
fréquences
cristallines suivantes :891 cm-1 très faible
épaulement
sur 916.Les vibrations
antisymétriques
de valence Cr-0 :1A1 + 1A2 --~- 1B1 + 1B2
se dédoublent en 8 vibra-tions 9 :
Les vibrations de déformation
symétrique lAI + 1BI
donnent 4
fréquences ;
deux seulement sont identifiéesvu la faible
dispersion
duspectrographe :
Les vibrations de déformation
antisymétrique
donne deux vibrations g. L’identification par le tableaulAi
--(-lA2
-~-~B2
donnent 8fréquences; 4
sont d’intensités nouspermet
les attributions à :identifiées :
Pivotement autour de 0 W :
Les vibrations de balancement
parallèles
et perpen- diculaires auplan
am, deCr03 provenant
de1 Ai + lA2
-~- -~- 1B2
devront donner 8fréquences.
Sur lesspectres,
on n’observe pas des raies bien définies maisplutôt
une «pléiade »
de raies dont les maxima sont :280-290-302-320-335 et 340 dans les six cas d’orien- tation du cristal. Par contre, les vibrations de torsion de
Cr03 provenant
de1A2
et1B2
se dédoublenten 4
fréquences :
b)
VIBRATIONS EXTERNES. - Les vibrations externess’obtiennent en associant les mouvements d’ensemble des ions
Cr,O- -
et K+ soitsymétriquement
parrapport
au centre de
symétrie,
soitantisymétriquement.
Ellessont au nombre de 24 de
type g
actives en Raman.Ces mouvements se
décomposent
en despivotements
des
groupements polyatomiques
autour deleurs axes et en des translations de centre de
gravité.
En
général,
lespivotements
donnent des raiesplus intenses,
car les forces mises enjeu
sont d’un autreordre de
grandeur
que celles intervenant dans les mouvements detranslation,
d’où les attributions sui- vantes : le dénombrementprévoit
6fréquences
depivotement provenant
des torsions de faibleamplitude
des
Cr20i-
autour de leurs axes et 18fréquences
detranslation des ions.
Le
pivotement
autour de OW provenant de1 A,
Pivotement autour de 0 v :
Pivotement autour de OU :
En ce
qui
concerne les vibrations externes de trans-lation,
il a étéprévu
18fréquences,
6 seulement ontpu être
identifiées;
vu la faibledispersion
duspectro-
graphe,
l’identification de 18fréquences
dans un do-maine restreint du
spectre
devient aléatoire.Translation
parallèle
à 0 W :Translation
parallèle
à 0 V :1 1
Translation
parallèle
à OU :d’où le tableau
synoptique.
92
TABLEAU
SYNOPTIQUE
Conclusion.
- Les dédoublementssystématiques
des
fréquences
observées sont en bonne concordanceavec les
prévisions théoriques
basées sur la structuredonnée par Brandon
[12] :
laprésence
d’un centrede
symétrie
est donc indiscutable comme nous l’avonsproposée [11].
Les résultatsexpérimentaux
révèlentque les
groupements CrO 3conservent
une forte indi- vidualité et que lepont
Cr-O-Crpossède
bien lasymétrie C2V.
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