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Submitted on 1 Jan 1975
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Spectre dans l’infrarouge lointain d’un monocristal de parabenzoquinone
B. Wyncke, F. Brehat, A. Hadni
To cite this version:
B. Wyncke, F. Brehat, A. Hadni. Spectre dans l’infrarouge lointain d’un monocristal de parabenzo-
quinone. Journal de Physique, 1975, 36 (2), pp.159-162. �10.1051/jphys:01975003602015900�. �jpa-
00208240�
SPECTRE DANS L’INFRAROUGE LOINTAIN D’UN MONOCRISTAL DE PARABENZOQUINONE
B.
WYNCKE,
F. BREHAT et A. HADNIUniversité de
Nancy I,
Institut dePhysique (*), 2,
rue de laCraffe,
54000Nancy,
France(Reçu
le 13juillet 1974)
Résumé. 2014 Le spectre
infrarouge
lointain de laparabenzoquinone
(PBQ) en solution à 300 Kne présente qu’une bande
d’absorption
large centrée à 108 cm-1 qu’on attribue à la vibration interne 03BDi de plus basse fréquence. Dans le cristal, sous l’influence du champ statique, lafréquence 03BDi
augmenteet se situe à 130 cm-1 sans présenter de dichroïsme (couplage faible entre les deux molécules). Les
trois
fréquences
de translation du réseau devraient être actives en infrarouge (2 Au + 1Bu).
Les spectres où le champélectrique
de l’onde estperpendiculaire
à l’axemonoclinique s’interprètent
bien en donnant la fréquence de translation Bu, soit 03BD1 = 40 cm-1 (300 K) et la fréquence interne
03BDi = 130 cm-1 (300 K) ; à 80 K les deux bandes se
déplacent légèrement (03BDi
= 134 cm-1 et03BD1 = 42,5
cm-1).
Par contre le spectre E // b pose desproblèmes.
A 300 K, on observe 03BDi = 130 cm-1et une seule fréquence de translation soit 03BD2 = 89
cm-1;
la deuxième fréquence de translation 03BD3expliquerait peut-être
un légerpoint
d’inflexion et conduirait à écrire : 03BD3 ~ 75 cm-1. A 80 K onobserve 03BDi = 134
cm-1,
et un triplet03BD’2
= 87cm-1,
03BD’3 = 102 cm-1 et03BD’4
= 118 cm-1. On l’inter-prète par le déplacement rapide de 03BD3 vers les hautes fréquences lors du refroidissement à 80 K
qui produirait
un couplage intense entre 03BD2 et 03BD3. Il faut un troisième résonateur pourexpliquer
le triplet.La combinaison
Bg
+ Bu = 40 + 40 = 80 cm-1(Au)
qui augmente aussi fortement lors du refroidis- sement donnant 49 + 42,5 = 91,5 cm-1 est active en infrarouge et serait la seule pouvant convenir.Abstract. 2014 The far infrared
absorption
spectrum of parabenzoquinone (PBQ) in solution at 300 K shows one broad band at 108 cm-1 which is ascribed to the lowest internal frequency 03BDi.In the crystal the static field increases the frequency 03BDi to 130 cm-1 without dichroism (weak coupling
between both molecules). The three translational lattice modes are infrared active (2 Au + 1 Bu).
The spectra obtained for an infrared electric field
perpendicular
to the monoclinic axis gives the translational lattice vibration 03BD1(Bu)
= 40cm-1,
and the internal vibration 03BDi = 130cm-1,
at300 K. At 80 K both these bands are slightly
displaced (03BD1
= 42.5cm-1;
03BDi = 134cm-1).
Somedifficulty
occurs for an electric field parallel to the b axis : at 300 K, both 03BDi = 130 cm-1 and onetranslational lattice frequency
T’ac
(03BD2 = 89cm-1)
are observed. There is some evidence of the other latticefrequency T’ac
as a shoulder in the absorption curve at 03BD3 ~ 75 cm-1. At 80 K we observe 03BDi = 134 cm-1 and a triplet :03BD’2
=87 cm-1, 03BD’3
=102 cm-1 and 03BD’4
= 118 cm-1. This can beexplai-
ned by strong coupling
between 03BD2
and 03BD3 due to an important shift of 03BD3 towards highfrequencies
when the temperature decreases down to 80 K. The third vibrational level of the
triplet
isprobably 03BD(Au)
= 03BD1(Bu) +03BDR(Bg)
located at 40 + 40 = 80 cm-1 for 300 K, and at 49 + 42.5 = 91.5 cm-1for 80 K.
Classification Physics Abstracts
8.822
1. Introduction. - La
parabenzoquinone (PBQ)
cristallise dans le
système monoclinique
etpossède
le groupe
d’espace C2’h (P21/a)
avec deux molécules par maille[1]. D’après
la structure du cristal onprévoit
neuf modes de réseau
optiquement actifs,
six le sonten Raman
(3 Ag
+3Bg)
et les trois autres(2 Au + 1 Bu)
enabsorption infrarouge.
La
PBQ
a faitl’objet
de nombreuses études et lestravaux
publiés
à cejour
ne concernent que les vibra- tions internes de la molécule. C’est ainsi que J. Des-champs et
al.[2]
ont calculé lesfréquences
propres de la molécule et ont observé lafréquence
laplus
basse en
infrarouge
à 108cm -1 (mouvement
hors duplan
ayant un caractère detorsion).
Aucun résultatrelatif aux modes de réseau actifs en
infrarouge
n’aété
publié.
Nous avonsrepris
l’étude de lapoudre
à basse
température,
mais surtout nous avons étudié la transmission d’un monocristal dePBQ
dansl’infrarouge
lointain en lumièrepolarisée
afin dedifférencier les
modes Au
etBu.
Un article récent[3]
donne pour T = 80 K les 6
fréquences
de réseauactives en Raman : 49 et 57 cm-1
(Rx) ;
75 et 82 cm-1(Ry) ;
107 et 135cm-1 (Rz).
(*) Equipe de Recherche associée au C.N.R.S., no 14.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01975003602015900
160
2.
Expérimentation.
- Les monocristaux dePBQ
ont été obtenus par fusion et refroidissement lent d’un creuset
scellé,
suivant la méthode deBridgman.
Malgré plusieurs purifications
successives par fusion de zone les cristauxgardent
une couleurjaune
due àdes
impuretés qui présentent
des transitions électro-niques
dans le spectre visible et que nous n’avons pas pu éliminer. Le cristalpossède [4]
unplan
declivage parfait
suivant la direction[201].
Les lames16 x 16 mm’ que nous avons taillées sont
parallèles
à ce
plan
declivage
et contiennent l’axe b. La lumière incidente estpolarisée
suivant b et normalement à cet axe. Nous avonségalement
mesuré la trans-mission de 2 mm de solution saturée de
PBQ
dansdu tétrachlorure de carbone.
3. Résultats et discussion. - Les
figures
1et 2
donnent le coefficient
d’absorption
d’une lame(201)
de
PBQ,
à 300 et 80 K. Ces résultats sont rassemblésdans le tableau 1 avec nos mesures concernant la
poudre (Fig. 3)
et la solution(Fig. 4).
FIG. 1. - Coefficient d’absorption dans l’infrarouge lointain d’une lame
(20Ï)
de parabenzoquinone de 150 pn d’épaisseur, en lumière polarisée. Le champ électrique E est perpendiculaire à l’axebinaire b.
FIG. 2. - Coefficient d’absorption dans l’infrarouge lointain d’une lame
(201)
de parabenzoquinone de 150 pxn d’épaisseur, en lumière polarisée. Le champ électrique E est parallèle à l’axe binaire b.FlG. 3. - Coefficient d’absorption dans l’infrarouge lointain de
la parabenzoquinone en poudre à 300 et 80 K.
FIG. 4. - Transmission d’une solution de parabenzoquinone dans
le tétrachlorure de carbone :
- solution saturée, concentration [1] ,
- solution non saturée, concentration [0,5] - - - - -, concen- tration [0,3] 2013 2013.2013. 2013
3.1 SUR LA VIBRATION INTERNE DE PLUS BASSE
FRÉQUENCE
v i. - Nous observons bien dans lapoudre (Fig. 3)
la bande à 108 cm-1 observée par Des-champs et
al.[2],
et nous la retrouvons en solution(Fig. 4)
cequi
confirme bien son attribution à la vibration interne deplus
bassefréquence
v;. Nous voyons sur le tableau 1 que la bande de lapoudre
observée à 108
cm-1
pour T = 300K,
se résout en4 composantes à 80 K : 85
cm -1 ; 101 cm -1 ; 114 cm -1
et v; = 133
cm-1.
La coïncidence à 300 K du centre degravité de, ces
4 bandes avec lafréquence
interne v;apparaît
donc accidentelle.La vibration interne v;,
correspondant
à un mouve-ment de déformation hors du
plan
de lamolécule, possède
lasymétrie Blu
dans le cas de la molécule libre(symétrie D2h).
Le site de la molécule dans le cristal estC;.
Le groupe facteur étantC2h
il en résultequ’une
vibration interne detype Blu
se dédoubleraen deux vibrations
(1 Au
+ 1Bu) lorsque
l’on passera de l’étatliquide
à l’état solide. On voit sur lesfigures
1TABLEAU 1
Fréquence d’absorption
de laparabenzoquinone. Tb
translation des molécules lelong
de l’axebinaire, Tac
translation des molécules dans le
plan (010) qui
contient les axes a et c de la maille.et 2 que la
fréquence
v; est située à 130 cm-1 dans les deux spectres E 1 b et E//
b. L’effet duchamp statique
est doncd’augmenter
lafréquence
de vibra-tion,
mais l’effetdynamique
est insuffisant pour dédoubler les deux composantesqui
devraient appa- raître à desfréquences
différentes dans les spectres E//
b et E 1 b. L’abaissement detempérature
à80 K se réduit à une
augmentation de
lafréquence qui
passe à 134 cm-1 dans les deuxspectres.
3.2 SUR LE SPECTRE DU MONOCRISTAL EXCITÉ
AVEC E 1 b
(Fig. 1).
- On trouve à 40 cm-1 lavibration
Tb,
safréquence
augmente de 6%
par refroidissement du cristal. On trouve à 130 cm-1 lafréquence
de déformationinterne,
elle augmente de 2%
par refroidissement. La bandelarge
et faiblesituée à 182 cm-’ voit sa
fréquence
augmenterbeaucoup plus
par refroidissement(18 %)
et onl’attribue à une combinaison de
fréquence
externeet de la vibration
interne vi
soità 300
K,
età 80 K.
3.3 SUR LE SPECTRE D’ABSORPTION DU MONO- CRISTAL EXCITÉ AVEC E
Il
b(Fig. 2).
- 3. 3. 1 Labande à 130 cm -1
correspond
aucouplage
de lavibration
interne vi
des deux molécules de la maille.3.3.2 Les deux vibrations de translation
Tac. -
A 300 K on n’observe
qu’une
banded’absorption
à89 cm-1 = V2 alors
qu’on
en attend deux. Onpourrait
situer l’autre sur un
point
d’inflexion faible de la courbed’absorption
et poser V3 ~ 75 cm-1.A 80 K la bande se résout en un
triplet
où les composantes sontéquidistantes
de 15 cm-1 soitvi
= 87cm-1; v3
= 102cm-1; v’ 4
= 118 cm -1.On peut
l’interpréter
par une résonancequi
renforcel’intensité de
l’absorption
mais il faut compter3 oscillateurs. On
prendra
les 2 oscillateurs de trans- lationTac
et une, combinaison active eninfrarouge
soit
49 cm-1 (Bg) + 42,5cm-l (Bu)
=91,5cm-l (Au).
On remarque
qu’à température ordinaire,
on aurait40 cm-1
(Bg)
+ 40 cm-1(Bu)
= 80 cm-1(Au),
et d’autre
part v3
= 75cm -1 ;
ces 2fréquences
sont trop basses pour donner une résonance notableavec v2 = 89
cm-1.
C’est donc le refroidissementqui
amène les 3 vibrations en coïncidence et permet la
résonance. v2
etv’ 4 apparaissent
à destempératures
différentes
(Fig. 5).
FIG. 5. - Variation des fréquences v2, v’3, v’4 et vi de la paraben- zoquinone en fonction de la température entre 80 et 300 K.
3. 3. 3 La bande
large
à 200cm-1.
- Cette bande faible voit safréquence
augmenter de 10%
par refroi- dissement. On l’attribue à la combinaison d’une vibration externe et de la vibrationinterne v; :
soitetà 80 K :
162
4. Conclusion. - Le spectre d’une lame cristalline de
PBQ
en lumièrepolarisée
dansl’infrarouge
lointainnous permet de montrer :
a) couplage négligeable
entre les deux molécules de la maillemonoclinique ;
b)
détermination de lafréquence
de translationTb
soit V1 = 40 cm-’
(300 K);
c)
intensité très faible à 300 K de l’une des deux vibrations de translationTac
comme dans le casdu
naphtalène [5].
On ne peut situerqu’une fréquence
de translation
T’ac
avec certitude soit V2 = 89 cm-1(300 K).
L’autre aurait unefréquence plus
faible(V3 -
75cm-’)
et donnerait uneabsorption
àpeine visible ;
d)
le refroidissement du cristal augmente bienplus
vite lafréquence
de V3(T’ac)
et d’une combinaisonactive en
infrarouge
et les amène en coïncidence avec v2 d’où résonance donnant trois composantes
Il serait intéressant dans le cas de
plusieurs
cris-taux
monocliniques
étudiés au laboratoire[5]
où l’unedes vibrations
T’ac
donne une banded’absorption
trop faible pour être située
(Naphtalène), d’essayer
de l’amener en coïncidence avec l’autre vibration
T,,,,,
pour réaliser une résonance
qui
feraitapparaître
deux composantes. Une
pression
uniaxiale biendirigée pourrait
êtreenvisagée
etproduirait
le mêmerésultat que l’abaissement de la
température
dans lecas ici étudié de la
parabenzoquinone.
Bibliographie [1] TROTTER, J., Acta Cryst., 13 (1960) 86.
[2] DESCHAMPS, J., LAFORE, M. F., ETCHERARE, J. et CHAILLET, M.,
J. Chim. Phys. 67 (1970) 722.
[3] DUNN, T. M. and FRANCIS, A. H., J. Mol. Spectrosc. 50 (1974) 1.
[4] ROBERTSON, J. M., Proc. R. Soc. A 150 (1935) 106.
[5] HADNI, A., WYNCKE, B., MORLOT, G. et GERBAUX, X., J. Chem.
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