ANGELO BATTELLI. — Sol fenomeno Peltier à diverse température e sulle sue relazioni col fenomeno Tliomson (Sur le phénomène Peltier à diverses températures, et ses relations avec le phénomène Thomson); Il nuovo Cimento, 3 e série, t. XXVII, p. III; 1889

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Submitted on 1 Jan 1890

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ANGELO BATTELLI. - Sol fenomeno Peltier à diverse température e sulle sue relazioni col fenomeno Tliomson

(Sur le phénomène Peltier à diverses températures, et ses relations avec le phénomène Thomson); Il nuovo

Cimento, 3 e série, t. XXVII, p. III; 1889

Bernard Brunhes

To cite this version:

Bernard Brunhes. ANGELO BATTELLI. - Sol fenomeno Peltier à diverse température e sulle sue relazioni col fenomeno Tliomson (Sur le phénomène Peltier à diverses températures, et ses relations avec le phénomène Thomson); Il nuovo Cimento, 3 e série, t. XXVII, p. III; 1889. J. Phys. Theor.

Appl., 1890, 9 (1), pp.438-442. �10.1051/jphystap:018900090043801�. �jpa-00239131�

438

iV étant le déplacement nécessaire pour produire, ^à l’aide de ce

compensateur, ^un retard 2. _> ^{On aura ainsi rendu la} polarisation rectiligne, ^{et l’on aura un} champ ^{uniforme éclairé} qu’on ^{amènera à}

l’extinction sans toucher au compensateur, ^en agissant ^seulement

sur le nicol.

Lorsque la lumière est légèrement converbente, ^{si la} compensa- tion a été exactement établie, ^{on verra} apparaître ^{une croix noire}

dont les branches ^sont les asymptotes ^de JB1uller; ^{le centre du} champ, ^{où se trouve le} point ^de croisement, présente ^un aspect

assez uniforme _pour qu’on puisse ^bien juger ^{du moment de l’ex-}

tinction. J’ai vérifié que ^cette méthode était beaucoup plus pré-

cise _{pour la} mesure du rapport ^des amplitudes.

ANGELO BATTELLI. 2014 Sol fenomeno Peltier a diverse température ^{e sulle sue} relazioni col fenomeno Tliomson (Sur ^le phénomène ^{Peltier à diverses} tempé- ratures, ^{et ses} relations avec le phénomène Thomson); ^{Il nuovo Cimento,}

3e série, ^t. XXVII, p. III; I889.

Il y ^a grand ^{intérêt à mesurer} directement l’effet Peltier à di-

verses températures, pour contrôler les résultats indiqués par ^la théorie des phénomènes thermo-électriques. ^{L’auteur a étudié an-}

térieurement l’effet Thomson et a montré que, pour presque ^tous les métaux, la chaleur spécifique ^{c était} proportionnelle ^{à la tem-} pérature absolue. Si l’on _a, pour deux métaux

la force électromotrice d’un couple therino-électriqlie ^{de ces deux}

métaux est donnée par ^la formule d’Avenarius

et le phénomène ^{Peltier est} exprimé par

la constante A ayant pour valeur

°

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018900090043801

439 Les expériences ^faites jusdu’ici ^{en vue} d’étudier le phénomène

Peltier n’ont guère dépassé ^100°. ~1. Battelli les a reprises ^en

allant jusque ^vers 300°. La méthode consiste à prendre ^{deux tubes}

de 3oc- de long, ^{contenant du mercure} jusque ^{une hauteur de} 3cm; ^le couple ^{à étudier} présente ^{de ux} so u dure s, ^{dont chacune} plonge ^{dans le mercure} de l’un des tubes ; ^en faisant passer dans le circuit métallique ^{le courant d’un Bunsen, on} échauffera l.’une des soudures ^et l’on refroidira I’autre ; ^{on a eu} soin de recouvrir les fils qui plongent ^{dans le mercure d’un vernis} isolant. La dif- férence des températures des deux tubes est mesurée par ^{un se-} cond couple fer-maillechort, soigneusement ^{étudié à} l’avance,

et dont les soudures, recouvertes aussi de vernis isolant, plongent

dans le mercure des deux tubes : ce circuit secondaire est fermé

sur un galvanomètre Thomson. Les deux tubes passent ^{à frotte-}

ment dur dans deux trous pratiqués ^{dans un} bouchon de liège qui

sert de couvercle à une étuve à température constante. On obtient

cette étuve au moyen d’un cylindre de fer de 5cm de diamètres, qui

occupe ^la partie centrale d’un autre cylindre ^de i8l-, ^et l’espace

annulaire est rempli ^d’c.an liquide ^{maintenu à} l’ébollition, ^ce qui

fournit une température ^bien déterminée.

Les tubes à mercure sont ainsi de véritables calorimètres ; ^on

déterminera l’équivalent ^{en eau} de l’un d’entre _eux, en y faisant

brusquement ^{tomber un fil de} platine ^{chauffé à une} température

connue dans une étuve analogue ^{à celle} qui ^{sert dans le} calorimètre de Regnault. ^Les équivalents ^{en eau} des deux tubes étaient très sensiblement égaux, ^et compris toujours ^{entre 291 et 3~.}

On ^{a constaté} clu’avec ^le couple fer-maillechort employé ^la

déviation galvanométrique ^{était très bien} représentée par ^une formule

. ~ , ~ v

oû cc et ’t’ sont des coefficients numériques. ^{On en} tire, ^{en obser-}

vant que _It ~’ + ~2 ^{diffère tOUjours très} peu ~e la telnpérature ^{t de}

2

l’étuve,

La chaleur dégagée ^{dans une soudure est la soInine} algébrique

440

de l’efl’et Peltier ^et de la chaleur de Joule; ^{on en} élimine celle-ci

en renversant le sens du courant. La quantité de chaleur déga- gée ^dans l’unité de temps, ^et rapportée ^à l’unité de l’intensité de courante ^esu

pour Fun des calorin1ètres,

pour l’autre, ^{et la} dii~’érenee, que ^mesure le galvanomètre (les équi-

valents en eau étant les mêmes), ^est

Changeons ^{le sens du} courant, l’expérience ^{nous donne}

d’où

Si le courant était le même dans les deux _cas, on aurait simple-

ment

On calculera r ~°’, qui ^est toujours ^très petit, par l’équation

NI. Battelli a étudié, par ^cette méthode, sept couples, et, pour chacun d’eux, ^{il a déduit de ses} expériences les valeurs de A et de To qui ^{entrent dans la formule} (2). ^Il compare ^ces valeurs avec

celles qui ^sont déduites de l’étude de la force électromotrice du même couple ^et qui ^{vérifie la formule} (i). ^{L’accord est} généra-

lement satisfaisant.

On peut ^résumer ses mesures dans le Tableau suivant :

44I

Pour le couple fer-maillechort, ^i~I. Battelli réfute en passant ^une assertion de Gore, qui avait déclaré qu’on ^avait toujours ^échauf-

fement à la soudure, quel que fût le ^sens du courant. La chaleur de Joule lui avait masqué le refroidissement dans l’un des cas. Il est

aisé de montrer le changement ^{de sens de la variation de la tem-} pérature par ^une expérience ^{directe. On soude en croix deux bar-}

reaux, l’un de fer, l’autre de maillechort, ^{tous deux} recouverts de noir de fumée. Une ^des extrémités du fer et une du maillechort

sont reliées aux deux bornes d’une pile, ^{les deux autres à un} gal-

vanomètre. On ferme cinq ^{minutes le} circuit de la pile, ^{en lais-}

sant ouvert celui du galvanomètre, puis ^{ou ouvre} le circuit de la

pile, ^et l’on ferme une minute le second circuit ^sur le galvanomètre.

Suivant le sens dans lequel ^a passé ^{le courant de la} pile, ^{on a une}

déviation dans un sens ou dans l’autre, ^ce qui correspond ^{à une}

élévation ^ou à ^un abaissement de température, l’abaissement étant

toujours ^{inférieur en} valeur absolue à l’élévation produite par la même intensité de courant.

On peut déduire la valeur de la constante A, pour ^un couple donné, ^{de l’étude du} phénomène ^Thomson pour ^{les deux métaux}

qui ^le constituent. En effet

et, ^comme

442

On trouve ain~i, pour ^le couple plomb-cadmium, ^{le nombre}

tandis _que J’étude du phénomène ^Peltier avait donné

L’accord est satisfaisant eu égard ^aux difficultés _que présente ^la

mesure directe de l’effet Thomson. Pour le couple bismuth-plomb,

au contraire, ^la discordance est énorme; ^{on a i ,} ,660, ^{au lieu} de - 2, 168; ^{mais on sait} que ^{la mesure} de l’effel Thomson, ^dans

le cas du bismuth, présente ^des difficultés toutes particulières.

Les résultats obtenus sont, ^dans leur ensemble, suffisamment concordants. Une remarque ^{est à} faire au sujet ^{de la constante T} qui ^{entre dans les formules; elle peut} prendre ^{des valeurs} néga- uives, ^{elle ne saurait donc} représenter toujours ^une température absolue, ^{réelle. En faut-il conclure} qu’il n’existe pas de point

neutre pour ^les couples correspondants, ^ou que ^la formule para-

bolique ^est insuffisante pour représenter ^{la variation de la force}

électromotrice ? Ce que ^l’on peut dire, c’est que ^la formule para-

bolique, ^dont la nécessité n’est pas, d’ailleurs, ^une conséquence ^de

la théorie, représente ^{bien le} phénomène ^dans l’intervalle de tem-

pérature étudié, ^mais que, ^en attribuant aux coefficients une signi-

fication qui impliquerait que ^{la formule reste} stable entre des limites beaucoup plus étendues, ^{on ferait une} extrapolation illégi-

time. BERNARD BRUNHES.

R. THRELFALL et A. POLLOCK.

On the Clark cell as a source of small constant current (La pile de Clark considérée comme source de faibles courants);

Phil. Mag., ^5e série, ^t. XXVIII, p. 353; I889.

R. THRELFALL. 2014 On the application of the Clark cell to the construction of

a standard galvanometre (Application ^{de la} pile de Clark à la construction d’un galvanomètre étalon); Ibid., p. 4I6.

Les auteurs prouvent que ^l’on peut employer ^la pile ^{de Clark}

comme source de courants constants dont l’intensité ne dépasse

pas ^un millième d’ampère, avec une erreur relative de ⁱ pour ^100,

tout au plus, résultant de la polarisation ^{de la} pile ^{et des varia-}

tions de sa résistance intérieure.