Appareil à écoulement pour l'enregistrement continu de la déperdition électrique de l'atmosphère

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Submitted on 1 Jan 1905

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Appareil à écoulement pour l’enregistrement continu de la déperdition électrique de l’atmosphère

Charles Nordmann

To cite this version:

Charles Nordmann. Appareil à écoulement pour l’enregistrement continu de la déperdition électrique de l’atmosphère. J. Phys. Theor. Appl., 1905, 4 (1), pp.258-260. �10.1051/jphystap:019050040025801�.

�jpa-00240996�

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l’appareil fonctionne constamment. Il _y a avantage ^à garder ^{en ~1~.}

de l’acide qui ^a longtemps séjourné ^{au contact du mercure.}

Il est bon de débarrasser l’air aspiré ^{en b de son} humidité par

un barboteur à acide sulfurique.

APPAREIL A ÉCOULEMENT POUR L’ENREGISTREMENT CONTINU DE LA DÉPERDITION ÉLECTRIQUE ^DE L’ATMOSPHÈRE ;

Par M. CHARLES NORDMANN.

Deux méthodes très différentes sont actuellement employées pour l’étude de l’ionisation de l’atmosphère : ^{10 la méthode de courant}

gazeux d’Ebert, qui ^{consiste à} observer la vitesse avec laquelle ^sc charge l’armature interne, primitivement ^au potentiel ^{zéro, d’un con-}

densateur cylindrique ^où passe ^{un courant} d’air et dont l’armature externe est reliée à des piles ^de charge; 20 ^la méthode de déperdi-

tion d’Elster et Geitel, qui ^{consiste au contraire à étudier la} rapidité

avec laquelle ^se décharge, ^sous l’influence des ions de l’air, ^{un con-}

ducteur dit corps déperditeur, ^{isolé et} primitivement porté ^{à un haut} potentiel.

Ni l’un ni l’autre de ^ces procédés ^{ne se} prête ^{à un} enregistrement,

comme il est facile de le voir.

J’ai décrit récemment 1) ^{une méthode} qui permet d’obtenir sim-

plement l’enregistrement continu du degré d’ionisation de l’air par

une méthode de courant gazeux.

Je me propose aujourd’hui d’indiquer brièvement comment on peut

réaliser également l’enregistrement par la méthode de déperdition, grâce ^au dispositif suivant, qui ^ne comporte ^{ni mouvement d’lrorlo-}

gerie, ⁿⁱ mécanisme d’aucune sorte, et fournit ^un enregistrement

absolument continu :

Les organes essentiels de l’appareil ^{sont : un} corps déperditeur,

de forme sphérique, ^{isolé; une} pile ^de charge ^{d’environ 200} volts;

et, ^{comme dans mon} précédent appareil, ^{un vase} de Mariotte en

métal contenant un liquide conducteur, ^et qui fournit, par ^un ajutage particulier placé ^{à sa base, un} écoulement régulier ^{de n} gouttes ^de

rayon ^r par seconde. Ce ^{vase est relié} métalliquement ^aux piles ^de

(1) ^C. R., 13 février 1905.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019050040025801

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charge ^de potentiel E, ^et fournit donc un écoulement constant d’élec- tricité égal ^à nrE par unité de temps (puisque chaque goutte ^em- porté ^une charge rE) ; ^ces gouttes tombent- dans ^un petit tube métal-

lique ^{isolé, relié au} corps déperditeur, ^et terminé par ⁱⁱⁿ ajutage identique ^{à celui du vase de Marotte, et} disposé ^{de sorte} que, lorsque 1’appareil ^{est en marche} depuis quelques ^{instants, les} gouttes ^d’eau

s’en échappent régulièrement ^{à mesure} qu’elles tombent du vase de Mariotte.

Soit V le potentiel ^{variable du} corps déperditeur, indiqué par ^m électromètre Curie amorti. On peut écrire que l’augmentation ^dans

le temps di ^{de la} cliarge ^du système ^{isolé «} corps déperdileur-a,ju-

tage », ^de capacité ^{c, est} égale ^à l’apport d’électricité dû au vase de Mariotte, diminué, ^d’une part ^{de la} perte nrVdt due aux

gouttelettes qui s’échappent du second ajutage, ^d’autre part ^{de la}

décharge Q du corps déperditeur ^{due aux} ions de l’air et propor- tionnelle au deg ré d’ionisation de celui-ci :

Conformément au calcul, ^{dans la} pratiqne l’équilibre ^{s’établit au bout}

d’un temps ^{très court entre} l’apport d’électricité qui ^{tend à} charger

le système ^{isolé, et la double} déperdition par les gouttelettes ^et par

l’air, ^{de sorte} que

ou

C’est-à-dire que la différence ^entre le potentiel ^{de la} pile ^de charge

et celui du système déperditeur ^{est à} chaque ^instant proportionnelle

au degré d’ionisation de l’air. On joint ^la pile ^de charge ^{à l’une des} paires ^de quadrants ^de l’électrométre, ^le corps déperditeur ^{à l’autre} paire, ^et les déviations de t’ az’gu£lle, enregistrées ^{sur un} cylindre ph 0- tographique à fente horizontale au moyen d’un pinceau ^lumineux (1) 11 n’est pas essentiel que le nombre par seconde et le rayon des gouttelettes

du deuxième ajutage ^soient respectivement égaux ^{à ceux n et r des} gouttelettes

du vase de Mariette.

S’ils étaient par exemple ^{n’ et} ~~’, ^{de sorte} que n’ t ~ 7iî-’, la relation ci-dessous deviendrait, ^{comme on} peut le voir facilement:

où K est une constante facile à déterminer.

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réfléchi ^{sur le} 1niroir, ^{sont alors} sans cesse proportionnelles ^{à E -} V,

c’est-à-dire au degré d’ionisation de l’air.

Les conditions de réglage ^et de sensibilité sont facilement réali- sables, ^{et du même} genre que dans ^mon précédent appareil (’) .

J’y reviendrai prochainement plus ^en détail, ^et je ^{n’ai voulu au-} jourd’hui qu’indiquer sommairement le principe d’une métllode qui,

en raison de sa simplicité, pourra peut-être ^rendre quelques ^ser-

vices.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ; Janvier, février et mars 1904.

ARTHUR SCHUSTER. - A simple explanation of Talbot’s bands

(Explication simple des bandes de Talbot).

^{P. 1.}

« Comme les bandes sont vues en « lumière blanche _», une simple pulsation lumineuse doit être suffisante pour les produire, ^{et la distri-}

bution de l’intensité dans le spectre n’étant pas ^un facteur essentiel,

on pourra la choisir de la forme ^et de la durée qu’on ^{voudra. » Par-}

tant de là, l’auteur considère alors un réseau formé de bandes réfléchissantes parallèles séparées par des bandes ^ne réfléchissant pas la lumière. ^On observe, ^{dans une direction} oblique par rapport

au réseau, ^au foyer principal F d’une lentille convergente. ^{Il arri-}

vera en F des pulsations ^{à des} époques ^{distantes d’un} temps égal

à la période ^{de l’onde} homogène qui, partie ^{du même} point ^lumineux

et réfléchie par ^le réseau, aurait, ^en I’, ^son premier ^maximum princi- pal ; ^les pulsations ^ne pourront visiblement interférer que si ^on établit

au moyen d’une lame ^un retard sur les pulsations parties de la moitié du réseau la plus rapprochée de F. C’est l’explication ^{de la condi-}

tion de production des bandes de Talbot. Le même procédé permet

de dire quel ^est le retard qu’il ^faut introduire pour obtenir les bandes les plus noires : c’est 2013~-3 ^{N étant} le nombre de traits du

réseau.

Si on appelle ^la longueur d’onde pour laquelle il y ^{a un} maximum de lumière, a" ^celle qui ^{a un minimum tout de suite} après ^{du côté du vio-}

(1; ^{Loc. cit.}