Recherches expérimentales sur l'émission secondaire du tantale

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Recherches expérimentales sur l’émission secondaire du

tantale

R. Warnecke

To cite this version:

RECHERCHES

EXPÉRIMENTALES

SUR

L’ÉMISSION

SECONDAIRE DU TANTALE

Par R. WARNECKE.

Laboratoire de Recherches de la Société « La

_{Radiotechnique ».}

Sommaire 2014 On a étudié la variation du nombre d’électrons secondaires émis par électron primaire

à partir d’une cible de tantale, en fonction de la vitesse des électrons primaires, entre 0 et 1 000 volts. Les cibles ont été examinées dans des conditions de _{propreté aussi bonnes que possible} et sous une

pression excessivement basse _(1020148 mm _Hg).

1° On a recherché s’il existait des potentiels critiques caractérisant une variation _brusque de l’émis-sion secondaire. Neuf de ces potentiels ont été trouvés et semblent caractériser le Tantale. Certains coïncident

avec des potentiels critiques trouvés dans les courbes d’émission X, mais aucune conclusion ne peut être

développée d’une manière certaine au _sujet de la relation _possible entre les deux phénomènes.

2° On a obtenu des courbes de _{répartition de vitesses des électrons secondaires pour différentes} vitesses _primaires. Elles montrent que ces vitesses se _{répartissent} entre 0 et la vitesse _primaire On admet donc que, quelle que soit celle-ci, un groupe d’électrons primaires réfléchis existe _toujours et _qu’il constitue

une fraction de plus en _plus faible de l’émission secondaire totale au fur et à mesure que la vitesse

primaire augmente.

1. Introduction. ----

Lorsque,

dans le

_vide,

un

élec-tron vient heurter une surface

_métallique,

il est réfléchi ou il

_éprouve

une collision non

_élastique

dans

_laquelle

il

_perd

une

_{partie plus}

ou

moins

_grande

de son

_énergie

initiale,

dont on retrouve une

_fraction,

à l’extérieur de

la cible

_bombardée,

comme

_{énergie cinétique}

d’élec-trons secondaires. La

_prorluction

_{d’électrons,}

à

_partir

de métaux soumis à un bot-nbardement

_{électronique,}

par

l’intermédiaire d’un mécanisme

_qui,

_{partiellement}

au

moins,

est tout autre

_qu’une

réflexion

_plus

ou moins

complexe,

a fai

_{t l’objet pendant}

ces dernières années de

nombreuses recherches

_{expérimentales.}

A

_partir

des résultats

_obtenus,

le

_professeur

Richardson

_{(’) (2)}

a

donné une théorie du

_phénomène

dans

_laquelle

sa

relation avec

l’émission

et

_{l’absorption}

_de rayonne-ment

_X,

_{par le métal}

_bombardé,

intervient en

_premier

lieu. D’autre

_part,

_quelques

_auteurs,

dont Farns-worth

_(~),

ont

_trouvé,

dans des

_expériences

récentes,

un

rapport

entre les accidents de l’émission secondaire totale et les sommets de diffraction de Davisson et Germer.

ExpPrimentalement,

on a basé la relation des

phéno-mènes d’émission secondaire et _{d’émission de}

rayonne-ment

X,

sur le fait que, dans les courbes

_donnant,

d’une

_part,

le nombre d’électrons secondaires

_produits

par électron

primaire

et d’autre

_part,

l’intensité du

rayonnement

X

_rapporté

au

nombre

d’électrons le

produisant,

en fonction de la tension d’accélération des électrons de

bombardement,

il existe des

_potentiels

critiques

en accord étroit.

Ce résultat est

_{particulièrement}

_important,

_parce

que, preuve d’un mécanisme commun dans les deux

phénomènes,

il

_est,

d’une

part,

l’une des bases fonda-mentales des

_explications

_théoriques

_{données par}

Richardson

_{(t) (2)}

et _par

_Rudberg

_(~)

_pour l’émission

secondaire et d’autre

_part,

_parce.que,

comme le montre

Chalkin

₍₁₎

l’examen des courbes de l’émission

secon-daire totale constitue alors un _moyen

_{d’investigation}

précieux

dans le domaine de la

_{spectroscopie}

_du rayon-nement X mou des

_métaux,

_{peu commode à étudier par}

les méthodes habituelles.

Ceci

_pouvant

montrer l’intérêt de l’observation des

potentiels critiques

d’émission secondaire et de la connaissance de leurs _{valeurs pour}

_chaque

_métal,

nous

devons

_constater,

à l’heure

_actuelle,

en laissant

mo-mentanément de côté le mécanisme

_{qui peut}

_agir

_pour

les provoquer et leur

origine

réelle,

et en nous

_plaçant

uniquement

au

_point

de vue de leur réalité

expérimen-tale comme

_{caractéristique}

du

_métal,que

leur existence

montrée _par

_Pétry

₍₆₎

_(’i,

discutable

_après

certaines

expériences

de Farnsworth

_(8)(9)(1°),

confirmée par les

recherches

_précises

de Krefft

₍₁₁₎

et de Ramachandra Rao

₍₁₂₎

a été mise en doute _par Ahearn

_(1~)

_{qui, après}

une étude effectuée dans des conditions

_paraissant

excellentes,

admet que l’on doit

attribuer,

au

_moins,

un

_grand

nombre des

_{potentiels critiques}

trouvés dan les courbes d’émission

_secondaire,

_plutôt

à une conta-mination de la

surface,

qu’à

un

_phénomène

caracté-ristique

du métal pur et propre.

Bien que

publié

pour la

première

fois

_(*),

seulement il y a

_quelques

_mois,

le travail résumé ici fut

_entrepris

bien avant la

_publication

de celui de

_Ahearn,

en

_ayant

t comme but l’étude

_générale

de l’émission secondaire du tantale et la recherche de ses

_{potentiels critiques}

réels dans la

_région

_{étudiée par Krefft pour le}

Tungs-tène et par Ramachandra Rao pour le nickel. A notre

connaissance,

nos résultats constituent les

_premières

données

_précises

sur le

_{phénomène physique}

d’émis-sion secondaire du Tantale dans la

_région

de 10 à 1 000 V

_{**).

(x) R. WARNECEE. _Thèse, Paris _(juin 1933).

(**) Quelques renseignements sur l’émission secondaire du Tantale, d’ailleurs peu précis au point de vue considéré ici, peuvent ètre _{trouvés pour la région} des vitesses plus élevées dans uni travail _déjà ancieu de BALiRuscuAT et STARKE (14).

2.

_Appareils

_{employés. -}

La

_figure

1 donne le schéma de

_principe

de

_{l’appareil employé}

et de l’ins-tallation de mesure. La cathode

F,

émet des électrons

qui

sont accélérés vers le

_{disque A,}

snus l’effet de la

dif-férence de

_{potentiel appliquée}

entre ces deux électrodes.

Quelques-uns

de ces électrons sont

_lancés,

à travers l’orifice du canon

_B,

vers la

cible,

avec la vitesse

cor-respondant

à la différence de

_potentiel

existant entre celle-ci et la

cathode,

le canon étant lui-méme au

po-tentiel de la cible. Un

_champ

retardateur est

_produit

entre _{A et B par} une différence de

_potentiel

Il sert à retenir l’émission secondaire de A lors du choc des électrons du faisceau constituant le courant

_IA.

Fig. 1.

En donnant des dimensions convenables aux

ouver-tures de A et de B et en

_prenant

un canon très

_court,

le nombre des

_trajectoires

d’électrons

_primaires

se

ter-minant sur la surface interne du canon est très

_petit

et l’on obtient par suite un faisceau

_qui

le traverse et arrive sur la cible en ne _{contenant que très peu}

d’élec-trons secondaires lents venant de ce canon, c’est-à-dire en

_quantité

bien insuffisante pour masquer les

acci-dents

_{caractéristiques}

du métal étudié

_qui

_peuvent

être rencontrés dans la variation de l’intensité de l’émission secondaire avec la vitesse des électrons

_primaires

ou,

pour en introduire de nouveaux d’intensité

_comparable.

S est la cible

_étudiée;

elle constitue le fond d’un

cylindre

D,

au milieu

_duquel

on

_place

le filament

F

2

qui

sert pendant

le pompage pour la chauffer par bom-barùement et

_pendant

les mesures _{pour la} chauffer _par

rayonnement.

On a donné à l’électrode collectrice C une forme

_sphérique

afin

_qu’il

soit

_{possible d’obtenir,}

entre elle et le

_{point d’impact}

sur la

cible,

un

_champ

symétrique

uniforme dans toutes les directions et non

déformé sur les bords

_quand

un

_champ

retardateur est

appliqué

entre elle et la

_sphère

pour les mesures de vitesse. Ce

_champ

_est,

en

_général,

rendu faiblement

accélérateur,

pour rassembler tous les électrons

secon-daires

_éparpillés

autour de la normale à la cible

S,

pendant

les mesures du nombre d’électrons secondaires

produits

par électron

primaire

en fonction de la vitesse

primaire :

n2

=

f

(V

primaire : - - f

1).

ni

Réalisation

des

électrodes des-

_appareils.

- Le

disque

A est en

_{molybdène d’épaisseur}

_0,3

_mm, son

diamètre est de 29 mm et il est

_percé

en son centre d’un trou circulaire de

_2,2

mm. L’électrode B est un

cylindre

en nickel de 35 mm de hauteur et de 40 mm

de

diamètre,

dont le fond

_supporte

un canon de dia-mètre intérieur de

2,8

mm et de

_longueur

1 cm. L’ex-trémité de ce

_petit

canon, taillée en

_biseau,

_pénètre

de

1,5

mm à 2 mm à l’intérieur de la

_sphère

C. Sa surface

interne est rendue rugueuse par

sablage

pour dimi- J nuer son émission secondaire. La

sphère

C

_également

sablée

_{intérieurement,}

est en nickel

_{d’épaisseur}

_{0,2 min,}

son diamètre est de 55 mm. Le

_cylindre

D est en tan-tale de

_0,15

mm

_{d’épaisseur,}

Con diamètre est de 12 mm

et sa hauteur de 35 mm ; il

supporte

la cible à étudier S. Cette cible a été

_découpée

dans une

_{plaque polie}

de métal pur à cristallisation fine fournie par la Société

Siemens et

_Halske,

elle a une

_épaisseur

de

0,12

mm,

son diamètre est de 14 mm et elle est maintenue sur le

cylindre

D par

quelques

points

de soudure

_électrique

sur les bords. Les cathodes

Fi

et

F2

sont en tantale de

façon

à _{éviter la contamination de la cible par}

_{évapo ~}

ration. Les diamètres de

F,

1 et de

F 2

sont

respective-ment

_0,300

et

0,375

mm,

Fi

a la forme d’un solénoïde

et

_F2

d’une

_{spirale plate.}

Imperfections

et erreurs

_{systématiques. -1°}

Quel-ques électrons secondaires émis

par S peuvent

retour-ner vers B

_malgré

le

_champ

faiblement accélérateur en

faveur de C existant entre cette électrode et la cible étudiée. Leur nombre est faible car

_l’angle

solide inté-ressé par le trou dans

lequel

débouche le canon est

petit

devant la surface de la

_sphère

et _{parce que,}

_malgré

sa faible

_valeur,

le

_{champ produit}

entre S et C est suf-fisant pour que C attire la

plus grande partie

des élec-trons venant de S et

_partant

de cette électrode dans la direction normale à sa surface.

2°

_Malgré

le

_champ

retardateur

_produit

entre A et

B,

quelques

électrons secondaires émis par le

disque

A

s’ajoutent

au flux

_{électronique}

constituant le faisceau

primaire,

ainsi que

quelques

autres

_qui

sont dus à l’émission secondaire de la surface intérieure du canon.

Le nombre des

_premiers

diminue si on

_augmente

_vA-vB

et celui des seconds

_peut

être baissé en

_prenant

les dimensions convenables pour les ouvertures et un

canon court. En

fait,

dans

_l’appareil

utilisé,

le nombre de ces électrons secondaires

_parasites

venant des écrans est très

_faible,

comme cela est _{montré par l’examen des}

n2

- -

de

la

figure 2. Bien

que

courbes 2013

== de la

figure

2. Bien que

ni

’

faible,

cette diminution de

n2,

_{quand n1}

_croît,

déforme

1/1 1

légèrement

les courbes

obtenues,car

par construction nI i

croit avec

_{Vi :}

cela n’a

_{qu’une importance négligeable,}

car cette action est

_pratiquement

continue à l’échelle à

n2

laquelle

elle

_peut

_agir

sur-.

Il en serait tout

autre-ni

d’intensité

_brusques

et

_importants,

introduits,

soit par

une

_{caractéristique}

du tube

_{(répartition}

du

_champ)

soit par une cause accidentelle

_(variation

du

_chauffage

de la

cathode,

de

_{VA - V B, etc.).}

La

_première

cause n’existe

pas avec la

_géométrie

de

_l’appareil

et pour éliminer les

conséquences

de la

_seconde,

_{toujours possibles,}

nous

avons

toujours

examiné

_{soigneusement}

toutes les

courbes Ut -

f( vl)

parallèlement

à celles de

n2

=

ni

Fig. 2.

3. Détails

_{expérimentaux. -}

A.

_Production,

me-sure et

entretienduvide(*). - Lepompageest

effectué

au _{moyen d’un ensemble de 2 pompes à}

_palettes

dans

l’huile et d’une _{pompe à diffusion de vapeur de} mer-cure à

grand

débit. Deux

pièges

à mercure avec

con-denseurs à air

_liquide

sont

_employés,

l’un

_pendant

toute la durée du pompage, l’autre seulement

pendant

les dernières heures. La canalisation _{reliant la pompe}

à

_l’appareil

est de _{très gros diamètre}

₍₅

cm

_intérieur)

et est faite en verre _{dur pour}

_permettre

son

_dégazage

par

chauffage

au _{chalumeau à gaz. Bien}

_entendu,

il

n’y

a ni vanne, ni robinet sur cette canalisation très

courte. En-dessous de

_{l’appareil lui-même,}

on a

dis-posé

le tube contenant le charbon activé. L’air

_liquide

est

_placé

autour du charbon

_pendant

le dernier

traite-ment de la

_cible;

on

_l’y

maintient

_pendant

et

_après

le

scellement sans arrêt

_jusqu’à

la fin des mesures. La

pression

est _{mesurée par} une

_{jauge électronique}

éta-(*) Au _sujet du degré de _{vide nécessaire pour} pouvoir trouver des résultats corrects, nous _{renvoyons le lecteur} aux travaux des auteurs cités dans l’introduction, en _particulier à celui de Krefft.

lonnée constituée _par une triode

_{calibrée ;}

on admet

que le courant d’ionisation

(courant

inverse de

_plaque)

donne la

_pression

_{par la relation p} = k.

i ;

le vide est

conservé,

après

scellement,

au _{moyen de 8 gr de}

char-bon activé et

_dégazé

comme nous le dirons

_{plus loin (*).}

Après

scellement,

la

_pression

_tombe,

en

_quelques

heures,

à environ 3 X 10-8 mm

_{Hg (**)}

et conserve

cette valeur aussi

_longtemps

_{que durent les} mesures,

la cible étant froide ou chaude.

B.

_Préparation

et

_nettoyage

des

électrodes.

-Avant toute autre

_{préoccupatfon,}

on s’est

efforcé,

dans la construction des

_appareils,

d’obtenir un ensemble

dont toutes les

_{parties puissent}

être,

autant que cela est

_possible,

très bien

_dégazées,

de telle

_façon

_que, un

degré

très élevé de vide _{étant obtenu par} un _pompage

prolongé,

la contamination de la

cible,

due à

_l’échange

de gaz entre celle-ci et les autres

_parties

solides,

soit la

_plus

réduite

_possible.

Le tube lui-même est en verre

dur,

ce

_qui

_permet

_l’étuvage

de l’ensemble à haute

température

(500°C) .

Les écrans A et B ont été

_{préparés séparément}

et suivant le schéma suivant :

La durée totale du

_{dégazage préliminaire}

a été

d’envi-ron 80

_h,

il était effectué à J 150PC _{pour le nickel et}

1 _{300°C pour le}

_molybdène.

Huit cibles ont été étudiées

_{complètement.}

Avant

d’être

_placées

sur le

tube,

elles furent

_nettoyées

aussi suivant le schéma

_précédente

mais sur

_quelques-uns

le

_nettoyage

_chimique

_(FH

₊

_NO~H)

ne _{fut pas effectué}

et aucune différence

_appréciable

ne fut

trouvée,

de ce

fait,

dans les mesures. Le traitement

_thermique

préli-minaire de la

_plupart

des cibles a consisté en un

chauf-fage,

dans une

_{ampoule séparée,}

_{par bombardement}

(’) Ce charbon nous a été fourni par la Société «

L’Air-Liquide ». Avant d’être _employé il avait été dégazé dans un

très bon vide _{pendant plus} de cent heures par chauffage à 450uC. Le charbon a été choisi de préférence à d’autres corps parce

qu’il est un absorbant à froid et que par suite il n’y a _pas

crainte de contamination par évaporation (thorium, tungstène

thorié, baryum, magnésium, etc...).

(**) Cette faible valeur de la pression est tout à fait de l’ordre de celle obtenue dans les _{expériences semblables par KREFFT,}

AHEAR1’i, etc... et est en bon accord avec _{les résultats cités par}

DUSHMAXN (J. Frarill. litsi.. 11’° 1 255, vol. 211., juin 19~1) :

électronique (à partir

d’une cathode incandescente auxiliaire en

_tantale),

d’une durée totale effective

d’en-viron 70 h, Une

_température

maximum due 20000K

était atteinte

_{graduellement}

sans _que la

pression

ne

montât au delà de 10-5 mm

_Hg.

Le pompage définitif fut conduit comme il suit :

a) chauffage

-

pendant plus

de

quarante

heures au

total- du charbon activé servant

_{d’absorbant,}

à une

température

atteignant rapidement

460,C;

b)

chauf-fage

de l’ensemble du tube et de la

_{jauge électronique}

qui

lui est raccordée avec

_{l’appendice}

contenant le charbon

_activé,

dans un four à 500~’C

_pendant

une

durée totale de

_{quarante heures;}

_{c) chauffage}

de toutes les électrodes

_métalliques

du tube à aussi haute

tem-pérature

que cela était

pratiquement possible

tout en

évitant la contamination de la _{cible par}

_{évaporation :}

pour le

molybène :

1 400-t

_500°C,

_{pour le} nickel :

950"C. Ce

_chauffage

est

_réalisé,

_{soit par bombardement}

électronique

intense des

électrodes,

soit par induction

haute

_fréquence.

On alterne toutes ces

_opérations

en

élevant

_{progressivement}

la

_température

et en

s’impo-sant la condition de ne

_{jamais dépasser}

une

_pression

de 5.10-5 mm

_Hg;

d)

_chauffage

de la cible

(alternati-vement avec les autres

électrodes,

puis

simultanément)

pendant

une durée effective totale de 60 à 70 heures

pour les cibles

ayant

subi un traitement

_thermique

pré-liminaire

₍₇₀

à 90 _{heures pour les}

_autres),

en

augmen-tant

_{progressivement}

la

_température

sans

_dépasser

au

maximum 3 X 9 0-5 mm

_Hg.

Pendant la moitié de ce

temps,

la

_température

atteinte était voisine de 2 3000K

(pour

certaines

cibles,

on a même atteint 2

420"K).

La

_pression

finale était pour le maximum due

tempéra-ture :

_{3.10~’Hg (*),}

sans air

_liquide

autour du charbon de bois. A la _{fin du pompage,}

_qui

a demandé environ dix

_{jours (jours}

et nuits sans

_arrêt),

le

_dégazage

des électrodes étant

terminé,

la

_pression

tombait à 1U-h mm

_Hg

environ, la cible étant à 1

_500°K,

les

autres électrodes au _{rouge et} la

_partie

la

_plus

froide

du tube étant à une

_température

d’environ 150"C

_(et

cela

toujours

sans air

_liquide

autour du charbon de

_bois).

Pour trouver le traitement convenable de la

cible,

de nombreux essais

_{préparatoires}

avaient été effectués. Il fut

_jugé

satisfaisant

_lorsque

sa

_prolongation

n’a

plus

apporté

de modification sensible aux résultats.

On a ainsi

empiriquement

déterminé _que, dans les

conditions de nos

_{expériences,}

le fait de

_pouvoir

_porter

la cible

à ~! 300oK,

sans _{que la}

_pression

monte dans

_l’appareil

à

_plus

de 3.10-û mm

_{Hg (l’air}

_liquide

n’étant pas mis autour du

charbon), correspondait

à

un état de surface tel

_qu’une

_prolongation

de

_quatre

heures du

_chauffage

à cette

_température

ne fasse pas

varier

1t2

de

_plus

de 2 pour 100

pour Vt

= 1»0J V et il

1ti

1’ ) Il fut d’ailleurs vérifié que la pression de 3.40-6 mm llg,

sur _pompe, en fin _{d’opération pendant} que la cible était à une

température voisine de 2 300° _{K, n’était pas due} aux

dégage-ments gazeux du _Tantale, mais il ceux d’autres _parties solides des appareils difficilement _{purgeables (entrée} de _courant,

sup-port d’électrodes, etc.. ) à cause de la valeur très _importante de

l’énergie rayonnée par la cible : i 000 watt.

fut constaté, en même

_temps,

_qu’à

_partir

de cette

époque,

les courbes

n2

_{= f (}

_{Vj )}

étaient tout à fait

sem-nt

blables entre elles et que même examinées dans le détail elles conservaient la même forme

_(les

mesures

étant toutes faites à 1

_200°K).

Mesures

_{électriques.}

- Les courants

primaire

et

secondaire

_(de

l’ordre du

_{microampère)}

sont mesurés par une méthode de

_{compensation partielle}

_(dans

la-quelle

le

_{galvanomètre indique}

la différence entre le courant à mesurer et un courant

_connu)

au _moyen

d’un

_{galvanomètre}

à haute sensibilité Hartmann et Braun. Ce

_{galvanomètre}

est

_placé

alternativement dans le circuit

_primaire

et dans le

_secondaire,

_grâce

à un

commutateur à mercure

_{qui change}

en même

_temps

le

courant de

_compensation

de la

_quantité

nécessaire pour chacune des circuits. La sensibilité du

système

était _{telle que l’erreur relative maximum}

_possible

sur

le

rapport 2013

était de

_6/10

000 environ de sa valeur et

îl 1

nous verrons

_plus

loin que le

_plus

faible des

acci-dents

_pris

en considération

_(fig.

10,

courbe

₁₅₁₎

a une

existence _{montrée par} une

_augmentation

du

_rapport

qui,

seulement entre 2

_{points successifs,}

est

_déjà

de

3~2 Q00,

soit 5 fois

_plus

_{que l’erreur la}

_{plus grande}

_que l’on

_puisse

commettre à

_partir

des lectures. Un

con-densateur

_{électrolytique}

K,

de 10

_{000 ~F,}

est destiné à éliminer les fluctuations du courant de

_chauffage

fourni

par une batterie d’accumulateurs de très

_grande

capa-cité. Une différence de

_potentiel

_{V, porte}

le filament

Fz

à un

_{potentiel supérieure}

à celui de la

cible,

de

_façon

que les électrons de cette cathode ne

_puissent

_pas

s’immiscer dans les mesures à chaud. Cette

_précaution

fut trouvée

_{insuffisante,}

car on a

_{constaté, lorsque}

le filament

F2

était

allumé,

qu’un

courant

_{électronique}

important atteignait

l’électrode collectrice C. Ce

cou-rant doit être dû à des _{électrons émis par}

_Fa

et

_qui,

repoussés

par le

cylindre, parviennent

à la

sphère.

Au cours des mesures à des

_{températures}

élevées,

l’émission

_{électronique}

ordinaire du tantale chaud fut

_également

trouvée. Des corrections furent effectuées pour tenir

compte

de ces sources d’erreurs

_qui

venaient

troubler les mesures de l’émission secondaire.

Y~1

est la différence de

_{potentiel primaire}

mesurée par

rapport

à l’extrémité

_négative

du filament

F,

au

moyen d’un voltmètre à cadre de

grande

sensibilité.

v3 =

VA -

l~B

est la différence de

_potentiel

_qui

pro-duit le

_champ

retardateur entre A et B.

Y~

est la

diffé-rence de

_{potentiel qui produit}

le

_champ

_{accélérateur,}

pour les électrons

secondaires,

entne S et C. Dans la

plupart

des

_expériences

les valeurs de ces

_paramètres

étaient :

Température

de la cible. - On _a déterminé les

températures

vraies de la cible à

_partir

des

tempéra-tures de brillance

_{grâceâ l’échelle}

donnée

_parWorthing

au _{moyen d’un}

_pyromètre

_optique

à

_disparition

de

filament

Foster,

en visant à lt5l la

_cible,

_par un

_petit

trou

_percé

à cet effet dans la

_sphère

collectrice.

4. Résultats obtenus. - Courbes du nombre d’électrons secondaires par électron

primaire

en

fonction de la vitesse

_primaires

:2013~

-

f

_{( Vi),}

ni

~

Classification

et tracé des courbes. - Pour suivre l’influence de la

_charge

en _gaz de la cible sur son

émis-sion

secondaire,

des courbes

n2= f

_(Vi)

ont été

rele-111 i

vées,

toutes choses

_égales

_par

_ailleurs,

à des

_époques

éloignées

et à différentes

températures.

Suivant les conditions où les mesures furent

effectuées,

nous

avons classé les courbes de la

_façon

suivante :

10 Courbes A : Ces courbes furent relevées

_après

scellement du

tube,

la cible étant froide

_{(température}

de

_{l’appareil)}

et sans

_qu’elle

ait subi aucun traitement

supplémentaire.

°

2° Courbes Elles furent relevées

_après

la dernière des courbes

A,

la cible étant

_portée

à une

_température

de 1.100° K.

3° Courbes

C;

Une courbe C fut relevée immédiatement

après chaque

courbe

_B,

la cible étant froide.

1,0 Courbes D : Ces courbes furent relevées

_après

la

dernière courhe

_C,

la cible étant à une

_température

de 1.400 K,.

5° Courbes E : Une courbe E fut relevée

immédiate-ment

_après

_chaque

courbe

D,

la cible étant froide.

Dans

_{chaque catégorie, plusieurs}

courbes furent

_prises

dans le même, intervalle _{pour avoir} une certitude

_plus

grande

des accidents rencontrés. Pour

_chaque

intervalle

on s’est efforcé de faire les mesures avec les mêmes

courbes ni

1 = Néanmoins des différences existent

toujours

entre elles. Les écarts

_proviennent

principale-ment de l’insuffisance _{des moyens de}

_réglage

et de

contrôle de la

_température

de la cathode.

En

_passant

d’un intervalle de tensions

_primaires

au

suivant,

nous avons baissé la

_température

de la cathode de

_façon

à ce _{que n, reste dans les limites} relativement

rapprochées quand

on

_augmente

_Vi.

Cela a

_l’avantage

d’empêcher

un

_trop

_grand

nombre de chocs contre

l’intérieur du canon. Le faisceau conserve alors une

homogénéité

sensiblement constante au cours de toutes

les mesures, de telle

façon

que celles-ci sont

effectuées,

à peu de choses

près,

avec la même sensibilité et _par

suite avec la même exactitude. Par

_contre,

cela a

l’in-~convénient

_{d’empêcher}

les courbes de se raccorder mais

ceci est _peu

_important

_{pour notre travail.}

Allure

_générale

des courbes et

_possibilité

de les

reproduire. -

Nous

_pensions

_{obtenir pour le}

_tantale,

à cause de ses

_{propriétés remarquables}

de fixation des

gaz, des variations

importantes

d’émission secondaire

avec le

_temps

et avec la

_{température.}

Contrairement à

ceci,

la

_comparaison

de

_plusieurs

courbes d’une même

_catégorie,

relevées à des

_époques

assez

_éloignées

et le

_{rapprochement}

des courbes des diverses

_{catégories indiquées plus}

_haut,

ne montrent

Fig. 3.

aucune différence

_importante

de forme et de

_grandeur

des ordonnées. Cela

_résulte,

_par

_exemple,

de l’examen

Fig.4.

des courbes obtenues avec une cible

_désignée

Si. i 8 dans un

appareil

numéroté I(

_(voir

_plus

loin cette

désigna-tion).

Pour

_permettre

d’en

_{juger, plusieurs}

courbes A

cette faculté relative de

_reproduction

ainsi trouvée à

froid,

nous

_indiquerons,

à titre

_d’exemple,

_{que les}

ordonnées

_{correspondantes}

des courbes 128 et 129 de la

_fig.

3 ne _{diffèrent pas} au maximum de

_plus

de

0,88

pour 100 de celles de la courbe 1~?1 alors

qu’elles

ont été

relevées

_{respectivement}

48 et 52 heures environ

_après

celles de cette courbe. Des résultats

_analogues

sont t trouvés sur la

_{fig. 4 (0,2}

_{pour 100 de différence}

maxi-mum entre les ordonnées de 122 et 130 pour un

inter-valle de

_temps

de

_48h)

sur la

_{fig. 5 (0,88}

_{pour 100 de}

différence)

et sont

_obtenus,

de

_même,

dans la

_région

des

_potentiels

accélérateurs

_plus

élevés.

_Lorsque

la cible

est chauffée,

soit à 1.100« K

_(B),

soit à

_1..400oK(D),

les différences maxima trouvées entre les ordonnées sont du même ordre.

Une évaluation de

_{l’importance}

des modifications

apportées

à l’intensité de l’émission secondaire de la cible par le

temps

et _{par les}

_chauffages

à 1100-K et à 1.400 K est

_{approximativement}

chiffrée par le tableau 1

qui

donne la différence relative maximum des ordon-nées des courbes des différentes

_catégories.

La colonne 6 résume l’effet

_global

du

_temps

et la

conséquence

des traitements

_thermiques

sur la cible

froide,

par

rapporta

l’état initial de

celle-ci,

après

que le tube a été détaché de la pompe. Etant donné que

cette différence n’est _pas au maximum de

_plus

de

_2,78

pour 100alors

qu’elle

est relative à des courbes relevées à froid à des

_époques

distantes de 15

_jours

environ et

séparées

par de nombreux

chauffages

successifs à

Fig. 5.

1 100’ K et à 1 400,

_K,

on

_peut

conclure _{que l’état de la}

surface de la cible est resté sensiblement le même

pen-dant toutes les mesmes,

TABLEAU 1. - Variation relative des ordonnées _avec le

Accidents de variation dans les

courbes -

_{= j}

ni

- Nous avons constaté

plus

haut

qu’aucun

chan-gement important

n’a été introduit dans l’allure des

courbes par le

temps

et

_{parla température.}

Néanmoins,

leur examen détaillé et

_précis

montre des

_petites

diffé-rences

_qui

doivent être

_imputées

_{à l’action des gaz}

rési-duels. Des accidents de très faible

_importance

sont

quelquefois

visibles sur certaines courbes mais ne sont pas

reproduisibles.

En

général après

le

chauffage

à

K,

ils ont

_disparu

et celui à 1.~~04° 1~

_n’apporte

pas de

changement plus important.

A côté de ces acci-dents

_{qui perdent}

de leur

_{importance jusqu’à disparaître}

complètement,

d’autres sont visibles sur les

courbes,

qui

semblent s’accentuer avec le traitement

_{thermique :}

c’est à ces _{derniers seuls que} nous accorderons une

signification physique

réelle.

Fig. 6.

Après

une croissance

linéaire,

un affaiblissement de la

pente

est

_indiqué

nettement sur toutes les courbes de

la

_fig.

3 vers

_Vi

= 25 V environ dans les

figures

3 et 4 on trouve une

_{première augmentation}

de

_pente,

pour les courbes

A,

à

_{laquelle le}

_temps

et les traitements

ne

_changent

absolument rien. Il en est _{de même pour} les

_{changements brusques}

de

_pente

voisins de 38 V et

de 50 V. Les courbes de la

_{fig. 5 possèdent}

toutes une

augmentation

de

pentes

vers 88 V. Dans l’intervalle

illustré par la

fig.

6,

une variation de

_{pente brusque}

est

indiquée

nettement vers 146

V,

sur toutes les courbes. De

_plus,

on

_{peut situer,}

_d’après

les

_points

expérimen-taux sur la

_première

courbe A relevée la cible étant

froide,

un

_léger

accident vers 11$ ~T. Comme il nous fut

impossible

de le retrouver _{par la}

suite,

nous avons

Fig. 7.

pensé qu’il

s’agissait

ici d’un accident _{introduit par des} gaz

présents

à la surface de la cible au moment de la

mesure. Une _remarque semblable

_peut-être

faite pour une très

_légère

variation de

_pente

trouvée vers 2UU V

sur la courbe 1 ~6

_{qui, également,}

ne

_peut

être retrouvée

après

le

_chauffage.

Aucun autre accident n’est montré

sur les

courbes,

dans les intervalles étudiés

_{jusqu’àune}

cassure faiblement

_marquée

dans toutes les

_catégories,

sur la

_fig.

10 aux environs d’une tension

_primaire

de 512 V.

En

_principe,

nous avions limité à 600 V le domaine

de notre

_étude;

néanmoins

_quelques

valeurs furent relevées au _{delà pour} situer le maximum d’émission

secondaire. Ces mesures moins

_précises

et moins

com-plètes

que les

précédentes

montrent unecassure à 750V

environ,

nettement

_marquée

et

_qui

_peut

être retrouvée sur les 3 seules courbes relevées dans cette

_région.

Le

rapprochement

des courbes des

_fig.

10 et 11

_permet

de situer le maximum de l’émission secondaire vers 600 V. Ce maximum fut trouvé dans les mêmes

_conditions,

voisin

de

_1,275

_{pour les courbes à froid}

A,

de

_1,30

_pour les courbes relevées à 11U0°K et de

1,305

pour les

courbes relevées à 1400° K.

Fig. 8.

Reproduction

des

résultats sur la

même

cible

et

sur _{d’autres cibles de tantale de même provenance.}

- Les résultats

qui précèdent

sont tous relatifs à _une

cible

_Si.18,

traitée comme nous l’avons

_{indiqué plus}

haut,

et ont été obtenus avec un

_appareil

numéroté II. Avant ces _mesures, d’autres avaient eu lieu sur la même cible dans un autre

_{appareil (tube}

_I)

dans les conditions de vide et de

_propreté

_{déterminées par} un traitement

analogue.

Des mesures avaient été effectuées avec la

cible maintenue à la

_température

du tube et leurs résul-tats montrent une

_{grande possibilité}

de

_reproduction

analogue

à celle que nous venons de

_signaler.

D’autres

cibles,

constituées avec du tantale de la même

prove-nance, furent étudiées dans des

appareils

semblables

après

des traitements

_analogues

et il ne fut trouvé aucune différence

_importante

entre les chiffres obtenus

et les

_{précédents.}

Pour illustrer

_ceci,

nous donnons

rapidement

ici

_quelques

résultats obtenus avec une

cible numérotée

Si.1g,

placée

dans un

_appareil

111.

Dans les

_{f ig.}

12 13 et 1 ~ nous avons dessiné

_quelques

courbes des tubes 1 et III avec des courbes du tube II. Pour en rendre la

_{comparaison plus}

immédiate,

ces

courbes ont été

tracées,

non _{pas par}

_rapport

au

_négatif

des cathodes

_Fl,

_{mais par}

_rapport

au

_potentiel

des milieux de ces filaments. Entre les courbes des tubes

I,

II, III,

il

_n’y

a

_pratiquement

aucune différencede forme

importante,

surtout si l’on tient

_compte

de ce _{que les}

courbes 111 = dessinées pour les trois tubes _en

pointillés

dans les cas les

_{plus caractéristiques,}

sont

totalement différentes.

Les accidents de

_pente

_{trouvés pour les courbes A}

Fig. 9.

Fig. 10.

Fig. 11.

dans

_l’appareil

1 _{furent retrouvés pour le tube}

II,

sauf toutefois ceux de 118 V et 200 V. En

_particulier

un flé-chissement de la

pente

est très nettement

_marqué

sur

tou-tes les

_courbes).

Sur la

_fig.

_12,

à l’accroissement de pour le tube

II,

correspond également

pour 1 un

Fig. 12.

accident

_analogue;

les variations de

_pente

de

_région

de

tension

_plus

élevées sont retrouvées de la même

façon

Fir. 13.

et il est tout à fait

_important

de

_signaler

_qu’aucun

autre accident d’intensité

_pratiquement

_appréciable

ne

_figure

sur les courbes A

_{de I,}

sauf ceux

_qui

sont

_indiqués

_pour le

_{tube- Il.}

TABLEAU II.

L’allure

_générale

des courbes du tube III est

égale-ment celle des courbes du tube II à froid et à

_chaud,

on

_retrouve,

_pour cette nouvelle cible et dans cet

appa-reil

différent,

les accidents

_signalés

dans les

_expériences

précédentes

et seulement ceux-ci. Les autres cibles étu-diées n’ont fourni aucun

_{renseignement}

différent.

Dans le tableau

_II,

nous avons

_indiqué

les valeurs

autres corrections seraient _{nécessaires pour}

_préciser

la vitesse des électrons

_primaires;

l’une est relative à la

différence de

_potentiel

de contact

_qui

existe entre la cathode et la

cible,

car bien que les électrodes soient

constituées toutes les deux par du

tantale,

cette force électromotrice n’est pas nulle à cause des traitements

thermiques

différents

_quileur

ont été

_imposés

et à cau-se de leur différence de

_{température.}

L’autre

_provient

de la vitesse initiale de sortie des électrons de la

catho-de ;

ceux-ci ne se

_présentent

_{p as} tous d’une

_façon

sem-blable à l’influence du

_champ

créé

_{par Vi}

car, ils sont

ém 1 s à une

_température

donnée avec des vitesses différen-tes

_groupéps

avec une valeur moyenne suivant la loi de

Maxwell. Nous _{n’avons pu tenir}

_compte

expérimentale-ment des erreurs introduites de ce

_fait,

mais nous

pen-sons

_qu’elles

sont faibles et vraisemblablement au

total,

de l’ordre de

_quelques

dixièmes de

_volt,

au maximum

d’un demi-volt.

Fig. 14.

4. Discussion des résultats

_{précédents. -}

A. Influence du

_{chauffage. -}

La conclusion

_logique

des

expériences

précédentes

est que nous avons trouvé et

reproduit

un état de surface

_stable,

_pour une cible de

tantale,

qui

est _{tel que le}

_temps

et la chaleur sont sans

action notable sur l’émission secondaire de cette cible,

Les courbes sont

_{reproduisibles}

sur la cible elle-même

dans des

_expériences

semblables et sur des cibles

iden-tiques,

dans des

_{appareils analogues.}

Elles caractéri-sent donc un état

particulier

bien déterminé de la

sur-face du métal étudié. Ce

_{que l’on}

sait à l’heure

actuelle,

de l’occlusion et de la fixation _{des gaz} par les métaux et

plus particulièrement

les faits connus à ce

_sujet

pour le

tantale,

ainsi que les données que l’on

possède

sur sa

dégazéification

("),

nous _{font admettre que,}

_malgré

le traitement

_énergique

_que nous avons _{pu faire subir} aux

cibles et le très bon

_degré

de vide dans

_lequel

le métal a

pu être

conservé,

on ne

_peut

_songer et de

_beaucoup,

àcon-sidérer la surface comme étant

_{complètement}

_exempte

de gaz; mais néanmoins on _{doit penser que la}

_plus

grande partie

de

ceux-ci,

retenue à l’état _{ordinaire par} le tantale a été

_éliminée,

_puisque

le

_chauffage

ne modi-fie pas sensiblement la valeur de

n2.

_Rien,

dans les

ni

hypothèses

que l’on

peut

faire à la base des théories de l’émission

_secondaire,

ne conduit à trouver ce

phéno-mène fonction de la

_température

_(du

moins dans les limites accessibles

_ici)

pour un métal

_parfaitement

dégazé,

mais l’invariabilité de l’émission secondaire

n’est

_qu’une

_{condition nécessaire pour prouver la}

pro-preté

d’une

_{cible ;}

_{elle n’est certainement pas}

_{suffisante ;}

elle caractérise

_simplement

la stabilité de l’état créé et

elle

_dépend

des

_propriétés

de fixation _{des gaz par le}

mé-tal dans les conditions où il se trouve

_pendant

l’expé-rience.

Pour tous les

_métaux,

la fixation des gaz sous très

faible

_pression

est un

_problème

très mal connu,

sur-tout

_lorsque

l’on considère des

_degrés

de vide tels que ceux atteints dans les

_{expériences présentes.}

La contamination de la cible au moment des mesures

est due en

_premier

lieu aux _gaz non éliminés

_parle

trai-tement,

et en second lieu à 1

_échange

incessant des molécules entre les différentes

_parties

_solides,

les

tra-ces _{des gaz résiduels trouvant leur}

_origine

dans les

parties

les moins bien

_purgées

de

_{l’appareil.}

La fixa-tion _{des gaz de cette dernière}

_catégorie

_{par le tantale} est _{relativement peu solide}

_{lorsqu’elle}

s’effectue aux

températures

basses et sous faible

_{pression ("*);}

il

_s’agit

évidemment de gaz adsorbés ou absorbés

superficielle-ment

_qu’il

est

_possible

_{d’éliminer par} un

_chauffage

tel

que ceux _que nous avons

_employés

au cours de nos

expé-riences. Nous pensons donc

pouvoir

conclure,

à cause du

degré

de vide élevé entretenu

_{par le}

_{charbon de notre}

ap-pareil,

que la surface était relativement propre,

lorsque

les courbes

_A,

C etE et surtout

_lorsque

les courbes à

tem-pérature

élevée B et

_D,

furent relevées et

_qu’elle

était contaminée seulement par des molécules de gaz fixées si solidement

_qu’il

est

_{pratiquement impossible}

de les éliminer.

Nous terminerons avec les

_hypothèses

faites au

_sujet

de l’état

_probable

des cibles en _{disant que la} structure

confuse et mal déterminée

_qui

est celle de la surface

après

sa

_métallurgie

et son

_polissage

a fait

place,

au

moment des mesures, à nne structure

_{polycristalline}

bien

_indiquée

_{par suite de} son traitement

_thermique

intense et

_prolongé.

Les cristaux étaient tout à fait visi-bles à la

_loupe.

(’) Les travaux de CARDR’ELL ₍₁₆₎ fournissent une preuve tout à fait remarquable de l’action excessivement importante de

traces de gaz, même excessivement faibles, sur des phénomènes

électroniques superficiels.

(**) On peut avoir _{quelques renseignements} à ce sujet à partir

B.

_Comparaison

avec des travaux similaires. -Pour avoir une idée de la

_qualité

relative des

_{ren sei}

gne-ments donnés

ici,

il y a un certain intérêt à examiner

brièvement les _{chiffres trouvés par}

_quelques

_auteurs,

dans des études du même genre, pour d’autres métaux.

Krefft

_signale

que, pour une cible en

_tungstène,

préa-lablement chauffée à 1

_200°K,

refroidie et

_portée

à

11,2

1

_450oK,

_passait

en

_quelques

heures de

1,2725

à

ni

1,3975

pour une tension accélératrice de

_600V,

c’est-à-dire variait d’environ 9 pour 100 de la valeur à froid. I)ans une

_{expérience identique}

effectuée avec

_l’appareil

II,

la cible Si

_18,

_après

avoir été chauffée à 1 100°K pen-dant 4

_heures,

_puis

refroidie

_pendant

15

heures,

fut

portée

1380°K,

il fut alors

_trouvé,

_après

1 h. 15 de

?2 Z

chauffage

à cette

_{température,}

que --

_{n’augmentait plus,}

ni

de

1,272

le

_rapport

était

_passé

à

_1,297,

c’est-à-dire

qu’il-avait subi une variation d’environ 2 _{pour 10(1 de} sa

va-leur à froid. Un

_chauffage

ultérieur de 20 minutes à i 420’K

_{n’apportait}

aucun

_changement

_appréciable

pen-dant

_qu’il

était effectué.

Dans leur étude de l’émission secondaire du

molvb-dène,

faite d’ailleurs par uneméthode et avec _un

appa-reillage

tout à fait

_différents,

_Hyatt

et Smith

₍₁₈₎

ont constaté une variation

_analogue

mais d’un ordre de

grandeur plus

voisin de celui que nous avons

_{indiqué :}

ils

_signalent

en effet une

_augmentation

de

_3,6

_pour 100

pour une tension

_primaire

de 300 V

_quand

on chauffe

la cible à 1 600"K.

Bien que les variations trouvées dans nos

expérien-ces soient très faibles _{et que, par}

suite,

il soit un _peu

aléatoire de

_prendre

leurs

_signes

en

_{considération,}

il

faut remarquer,

néanmoins,

qu’en

chauffant la

_cible,

rémission secondaire semble diminuer pour les

petites

vitesses et

_augmenter

pour les

grandes,

ce

_qui

est

exac-tement le sens de variation

_indiqué

_{par Krefft. Un}

phé-nomène

_{plus complexe}

fut trouvé au refroidissement

du métal : immédiatement

_{après chauffage,nous}

avons

en

_effet,

constaté et vérifié

que n2

ne diminuait pas,

ni

mais au contraire croissait encore

_{légèrement pendant}

20 à 30

minutes,

puis

reprenait

lentement le sens

indi-qué plus

haut. Nous n’avons trouvé aucune

_explication

convenable de ce

_phénomène

_net,

mais de faible

impor-tance. Pour terminer avec les

_{rapprochements}

de tra-vaux

similaires,

nous

_signalerons

_que

Ramachandra-Rao,

dans son étude du nickel n’a observé aucun

chan-gement

introduit _{par le}

_chauffage

de la cible sur la

for-me de la courbe. Mais on doit remarquer

qu’il

n’avait

employé

que des

températures

relativement basses

(550°C).

Cetteréserve,

au

_sujet

de l’insuffisance de

_température

de la cible

_pendant

les mesures,

peut être

faite

_également

au

_sujet

de nos résultats. Des

_{températures}

_plus

élevées

ne _{furent pas}

_employées

_{par suite} des

_{complications}

qu’elles

auraient amenées dans nos

_{expériences.}

En

premier

lieu,

l’émission

_{thermoélectronique}

ordinaire

devient

_rapidement

très

_{importante quand}

on

augmen-te la

_température

et les corrections deviennent de

_plus

en

_plus

délicates si l’on veut

_garder

une

_grande

_précision

pour comparer les

résultats

avec ceux _{trouvés pour la}

cible froide

_{(l’émission}

est de 1 ordre de 4 à 5

microam-pères/em2

vers 1

_500,K).

D’autre

_part

_l’énergie

rayon-née par la cible

augmente

très

_rapidement

et nous

étions limités par la crainte de libérer ainsi des gaz à

partir

des

_parties

solides difficilement

_purgeables

telles que les entrées de

courant,

les

_supports

d’électrodes...

etc.

C. Accidents et discontinuités dans la variation de

n’l

avec

Vi.

-

ltapprocherrtent

avec les

_potentiels

criti-ni

quesdes rayons X. -

Parmi les accidents mentionnés dans le tableau

II,

plusieurs possèdent

la forme

particu-lière d’une

_{augmentation brusque}

de

_pente.

La forme

de

_pareils

accidents,

traduisant un

_phénomène

discon-tinu dans la

_production

des électrons

_secondaires,

a

suggéré

à certains auteurs

_(Pétry

semblant être _le

pre-mier)

un

_{rapprochement}

avec les

_{potentiels critiques}

des rayons X Au

sujet

du

tantale,

les résultats

d’expé-riences sont peu

nombreux, néanmoins,

C.

Boyce

(1°)

a tracé les courbes

donnant,

en fonction de la ten-sion

_excitatrice,

l’effet

_{photoéiectrique}

de radiation X par unité de courant

électronique.

Les variations de

pente

de ces courbes furent

_prises

_pour

_indiquer

les

potentiels critiques

d’émission X.

Pour la

_comparaison

des

_potentiels

_critiques

d’émission X et d’émission

secondaire,

on _remarquera

que, pour un accident

_ayant

_{lieu pour} une vitesse

de V volts sur une courbe d’émission secondaire

(cor-rigée

bien _{entendu pour la} différence de

_potentiel

de contact entre la cible et la

_cathode),

s’il existe une

dis-continuité

_{correspondante}

dans les courbes d’émission

X,

on doit la trouver dans ces _{dernières pour} une

tension. V

_{+ f’ q>}

étant le travail de sortie de la cible

en tantale.

Dans le tableau

III,

nous avons donné les résultats de

Boyce corrigés

et non

_corrigés

en

_regard

des valeurs

des

_{potentiels critiques}

observés dans nos courbes. La valeur

_{de ?}

admise ici est 4V.

_(Ce

chiffre

corres-pondant

approximativement

à la moyenne des valeurs très voisines de la fonction de travail du

_tantale,

trouvées par différentes méthodes et

signalées

par

S.

_Dushmann,

Rev.

_Phys.,

19.10,

vol.

_2,

p.

381,

dans sa dernière étude de l’émission

électro-nique).

Les deux

_premiers

chiffres

_indiqués

_par

_Boyce

s’accordent avec des vaieurs de

_{potentiels critiques}

trouvées ici et il existe

_également

un accident dans les deux

_phénomènes

vers 512V

_(encore

faut-il noter que

les valeurs de

_Boyce

non

_corrigées

conviennent mieux

que les valeurs

corrigées).

Les autres diffèrent très sérieusement et il n’est

_possible,

_par

_suite,

de tirer

au-cune conclusion

_utile,

bien que, si l’on

_excepte

les