The American Journal of Science; 4e série, t. XV; janvier-juin 1903 (suite) ; — et t. XVI ; juillet-décembre 1903

(1)

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The American Journal of Science; 4e série, t. XV;

janvier-juin 1903 (suite) ; - et t. XVI ; juillet-décembre 1903

H. Bénard

To cite this version:

H. Bénard. The American Journal of Science; 4e série, t. XV; janvier-juin 1903 (suite) ; - et t. XVI ; juillet-décembre 1903. J. Phys. Theor. Appl., 1904, 3 (1), pp.326-334.

�10.1051/jphystap:019040030032601�. �jpa-00240887�

(2)

Soit _y l’élongation instantanée, w l’angle ^de torsion, 0 l’amplitude

de l’oscillation du côté on se produit ^la ^torsion, ^T ^la durée de l’os- cillation complète, ^Tg ^et ^°l’d ^les durées des demi-oscillations de

gauche ^et de droite :

Soit d’autre part 03B2 l’élongation produite ^par ^une variation 03B4H de

.

la composante horizontale H :

ces deux équations permettent de calculer les 03B4H qui correspondent àp==l,2,3,etc.

M. LAMOTTE .

THE AMERICAN JOURNAL OF SCIENCE;

4e série, ^t. XV; janvier-juin ¹⁹⁰³ (suite) ;

²⁰¹⁴

^{et t.} XVI ; juillet-décembre ^1903.

A.-B. PLOWMAN. 2013 Electromotive Furce in Plants

(Force électromotrice dans les plantes).

^-

^T. XV, p. 94-104.

Une plante ^bien portante présente ^entre ^ses différents points (des-

sus et dessous du limbe des feuilles, ^limbe ^et ^nervure centrale, etc.)

des différences de potentiel caractéristiques, de l’ordre de quelques

dix-millièmes de volt au plus, qui ^sont ^sous ^la dépendance ^{directe de}

l’état physiologique ^{de la} plante : ^l’auteur ^montre qu’elles ^sont

détruites par les coups, mutilations, brûlures, etc., qui compro- mettent l’existence de la plante. Il étudie surtout comment elles sont modifiées quand ^un ^courant ^a ^traversé temporairement ^la plante.

Les ^a courants secondaires » produits ^ne semblent pas dépendre ^du

caractère spécial ^du protoplasme ^{et ont} ^les ^mêmes caractères que

ceux que l’on obtient ^entre les deux points d’application ^{des élec-}

trodes, quand ôn â électrolysé ûne dissolution saline imprégnant

une feuille de papier ^buvard.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019040030032601

(3)

C. BARUS. 2013 The loniratien of Witer Nuolei (Ionisation ^des particules d’eau). -

T. XV, p. 105-120. 2013 ^Thé lonizaiionof Water and Phosphorus ^Nuclei (Ionisation

des noyaux de condensation d’eau et de phosphore). - ^T. XV, p. 217-223.

J.-J. Thomson ^a ^montré que ^l’air qui ^a barboté dans l’eau (prati- quement ^l’air ^recueilli ^à l’aide d’un robinet de distribution urbaine,

alimenté par des ^sources profondes) ^est conducteur, donc ionisé. Il

a attribué (’) ^cette conductibilité à la production continuelle d’ions autour de quelques noyaux de condensation introduits dans le gaz lors de ^son passage ^à ^travers l’eau ; ^{les ions} négatifs seraient d’ail- leurs détachés plus facilement et projetés ^au loin par le champ ^élec-

trique ^situé ^au voisinage immédiat des noyaux de condensation, ceux-ci étant polarisés superficiellement par ^{les ions} positifs

adhérents.

Dans ses expériences, ^C. Barns compare les données purement optiques déduites de l’observation 3es couronnes (2) (colorations ^et

diamètres apparent,s), ^sur le nombre des noyaux de condensation par centimètre cube et sur leur diamètre, ^avec les données déduites des mesures de conductibilité électrique.

L’air, chargé ^{de fines} particules d’eau, ^va décharger ^un ^condensa-

teur cylindrique ^de capacité ^{connue ;} la conductibilité de l’air est mesurée à l’électromètre avant et après l’introduction des noyaux de condensation.

Le courant de décharge ^entre ^{les deux} armatures est constant,

indépendant de la force électromotrice dès que ^le champ dépasse ¹⁵

ou 20 volts _par centimètre (courant de salui-atioîî de J .-J. Thomson).

L’auteur admet que les noyaux de condensation ont une vitesse

spécifique pratiquement indépendante ^du champ; ^mais ^comme, ^dans

cette hypothèse, le nombre des noyaux pénétrant ^dans ^le ^condensa-

teur, ^s’ils portaient ^chacun ^un ^seul électron, devrait être très supé-

rieur (101 par centimètre cube) ^au ^nombre (5 . 103 par centimètre cube)

fourni par ^la méthode optique, ^il ^est ^conduit ^à admettre que chaque

noyau porte ²⁰⁰ ^électrons.

Les noyaux ^et ^leurs charges ^subissent d’ailleurs des sorts très (1) Conduction of ^Electl’. through Gases, p. 327; 1903 ;

^-

^Phil. Mag., ^6e série,

t. IV, p. 352-367; 1902 ; analysé dans le J. de Phys., ^4e série, ^t. II, p. 70.

(2) G. BARUS, Experiments with Ionized Ait- (SnÛlhsonian Co îî tî,z’b 111 ions, ^n° 1309;

t901) ;

^-

^Phil. Mag., ^6e série, ^t. 111, p. 80-91; 1902 ; - et J. de Phys., ^4, ^série,

t. 1, p. 813.

(4)

différents : au bout d’une heure, ^les ^couronnes ^montrent qu’il ^subsiste

encore un tiers des noyaux primitifs ; ^tandis que la conductibilité

a disparu ^à peu près complètement. ^On ^trouve l’excès d’ions néga-

tifs déjà ^constaté par J.-J. Thomson.

L’auteur compare ^les deux modes d’ionisation par le phosphore (1)

et par les particules d’eau, qui présentent ^bien ^des analogies.

Dans la décharge par les noyaux du phosphore, ^le ^courant ^suit ^la

loi d’Ohm, ^au ^lieu ^de présenter ^un ^courant ^de saturation. Le nombre de noyaux, déterminés par les couronnes, de l’émanation saturée du

phosphore (2 . ¹⁰¹ par centimètre cube) ^est ^bien supérieur ^à ^{celui des}

noyaux d’eau (103 à 101), ^et ^ces ^nombres concordent avec ceux que l’on déduit des données électriques.

La mobilité des particules ^du phosphore, ^{0cm ,07} par seéonde, ^{dans le} champ ^{de 1} ^volt par centimètre (2), ^est ^du ^même ordre que celle des

particules ^d’eau, ^{Olm ,} ^015. ^Leurs dimensions, ^déduites ^de la vitesse de

chute, d’après les lois de la viscosité ^ou d’après ^la mobilité, ^sont _peu différentes, 10-a pour l’eau, 10-1 pour le phosphore.

Depuis la publication ^de ^ces mémoires de C. Barus, J.-J. Thomson

a découvert que la conductibilité acquise par l’air qui ^a ^barboté ^à

travers l’eau est due, âu ^moins ên grande partie, ^à ûn gaz radioactif dissous dans l’eau, ^ce qui jette ûn jour nouveau sur la question.

C. BARUS. - The Apertures ^of Coronas, in Relation to the Number of X’Nuclei and their Size (Les ^diamètres apparents ^des couronnes en relation avec le nombre et la dimension des noyaux). - ^T. XV, p. 335-341.

C. BARUS. - Note on the Constants of Coronas

(Note ^sur les constantes des couronnes). - ^T. ^XVI, p. 325-328.

Compléments ^et corrections aux indications déjà données par le même auteur sur le calcul du diamètre d et du nombre n des parti-

cules déduits des phénomènes ^de diffraction (couronnes) (3).

La mesure au goniométre de l’ouverture angulaire ^des ^couronnes

ne fournit de renseignement utilisable que si l’on connaît ^en ^même temps l’ordre de coloration de la couronne (cramoisie ^ou verte). ^Les

(1) ^{Ann. cler} Ph., ^t. XI, p. 1142; 1903;

^-

et J. de Phys., ⁴¹ série, ^t. II, p. 851.

(’’) ^1B1. Eugène Bloch trouve une valeur bien plus faible, 3 u par seconde, par la méthode de Zeleny (Soc. fr. ^de Phys., 20 février 1903).

e) Amer. Journ. of Meteorol., ^t. IX, p. 488 ; 1893 ; 2013 Amer. Journ. o f Sc.,

41 série, ^t. XIII, p. 81; 1902;

^-

^Phil. Ma,q., ^6e série, ^t. IV, p. ?6; t!-JO:2;

^-

^et ^J. ^de

Phys., ^4° série, ^t. I, ^{p. 813.}

(5)

observations en lumière homogène ^sont impossibles, l’intensité étant trop faible. La méthode consiste à produire des raréfactions

successives; de la variation ^connue de pression ^et des données ther-

modynamiques, ^on ^{déduit la} ^masse ^de liquide précipité par centi- mètre cube m =

6 ^{a une} température ^{donnée .}

Pour se mettre à l’abri d’erreurs inhérentes ^à la méthode optique (chute du brouillard pendant ^la ^courte durée de visibilité des cou-

ronnes), ^l’auteur préfère ^à présent calculer les diamètres des parti-

cules d’après leur vitesse de chute, puis leur nombre d’après ^l’ouver-

ture des couronnes.

Ce sont les noyaux de condensation de l’émanation du phosphore qui ^ont servi dans cette série de recherches sur les couronnes, ^et ^ce sont les valeurs corrigées qui donnent n - 106 par centimètre cube pour l’émanation saturée du phosphore, ^nombre concordant avec

celui que donne la méthode électromagnétique.

C. BARUS. - The Diffusion of Vapor ^into ^Nucleated ^Air (Diffusion ^de ^la vapeur dans l’air chargé de noyaux de condensation). - ^T. XV, p. 472-476.

L’air filtré emplissant ^un cylindre ^vertical ^est ^d’abord ^saturé ^de

la vapeur d’un liquide ^volatil placé ^à ^la partie inférieure. On intro- dnit de l’air chargé de noyaux de condensation ^à la partie inférieure ; puis ^on opère ^une raréfaction brusque : ^{du niveau} auquel ^{s’élève le}

« banc de brouillard») formé, ^on déduit la vitesse de diffusion des noyaux. La méthode que l’auteur compte développer n’a pu donner dans ces premières expériences ^ce qu’il ^en attendait : la diffusion des _noyaux est beaucoup trop rapide comparée ^à celle de la vapeur pour que l’air reste saturé.

HIRAM-B. LOOMIS. - The Effects of Changes ^of Temperature ^on ^Permanent Magnets (Les effets des variations de température ^sur les aimants permanents).

-

T. XV, p. 179-194.

Ces expériences ^ne portent que ^sur la variation réversible du moment magnétique ^d’aimants ayant atteint leur état permanent.

i° Une première ^série ^a pour but de comparer les intensités d’ai-

mantation, ^{à 11° et} ^à 99’, de barreaux ayant ^même section, ^{mais des}

longueurs différentes, comprises ^{entre 5} ^et ²² centimètres. On

(6)

mesure les périodes d’oscillation des barreaux suspendus ^à ^un long

fil de cocon dans le champ terrestre, ^et maintenus successivement dans les deux enceintes ^am températures indiquées. ^La ^variation

relative a été trouvée plus grande pour des aimants ^courts que pour des aimants longs êt d’autant moindre que l’aimantation êst plus grande. Ce dernier résultat est plus ^contraire ^à ^ceux ^des ânciennes expériences ^{de G.} ^Wiedemann (’).

Le désaccord s’applique, d’après ^l’auteur, pour le résultat de ^sa deuxième série d’expériences, ^à savoir la déformation des lignes ^de

force du barreau sous l’action de la température, qui rend la méthode de G. Wiedemann inapplicable.

2° Une deuxième série de. recherches ^a pour but l’étude des varia- tions de distribution sous l’action de la température. l,e résultat

essentiel, ^contraire ^à celui de Poloni (2), ^est que la courbe de distri- bution ne reste pas semblable ^à elle-même aux différentes tempéra-

tures ; la variation relative d’aimantation est plus grande ^aux ^extré-

mités qu’au ^centre.

La méthode balistique différentielle employée ^a ^été indiquée ^à

l’auteur par Rowland ; ^deux ^courtes ^bobines identiques, placées ^en opposition ^{dans le} ^même circuit, glissent ^sur deux barreaux iden-

tiques, maintenus l’un à 14°, ^l’autre ^à 99°, ^de façon ^à toujours ^rester

en des régions correspondantes des deux barreaux. On étudie ainsi,

centimètre par centimètre, ^la différence des aimantations en des

points correspondants.

Les résultats sont facilement convertis en unités C. G. S. par la

graduation ^du galvanomètre balistique.

BEHGEN DAVIS. 2013 The Electrical COIlclllctlVlly ^and Absorption ^of Encrgy ^{in the}

Electrodeless Discharge (Conductibilité électrique ^et absorption d’énergie ^dans

la décharge ^sans électrodes).

^-

^T. XV, p. 202-206.

Le circuit primaire ^est parcouru par ^un ^courant alternatif à haute

fréquence produit par la décharge oscillante d’un condensateur (ce

condensateur est chargé êt déchargé quarante ^fois par seconde) : îl comprend ûne large ^bobine ^à faible résistance et un ampèremètre ^à

dilatation.

(’) Pogg. Ann., ^t. C, p. 255 ; 1852 ; 2013 ^t. CIII, p. 563 ; 1858

^-

^t. CXXII, p. 355; ^1864.

(2) ^Atti ^d. R.Acad. dei Lincei, ^t. V, p. 262; 1881 voir ,I. de Phys., ^ire série,

t. X, p. 458 ; ^{1881 ;} ²¹ série, ^t. 11, p. ¹⁸⁰ 1883.

(7)

Si l’on introduit à l’intérieur de la bobine un tube à gaz raréfié

sans électrodes, l’ampèremètre indique ^une diminution considérable de l’intensité efficace, ^et ^cela résulte, ^comme ^l’a ^montré J.-J. Thom- son, de l’absorption d’énergie par le gaz raréfié qui s’échauffe en

devenant conducteur, grâce ^à l’ionisation produite.

Un circuit secondaire comprend ûne ^source ^à potentiel ^constant (220 volts), ûn âutre galvanomètre, êt ^{le tube} ^à gaz raréfié âvec deux électrodes disposées ^de ^façon que le champ êntre ^{les deux} ^électrodes

soit perpendiculaire ^au champ ^oscillant produit par la décharge ^à

travers le gaz. Le second galvanomètre ^reste naturellement au zéro tant que la décharge ^ne passe pas dans le premier ^circuit.

On lit simultanément les deux galvanomètres ^à ^diverses pressions.

Le premier donne des indications inversement proportionnelles ^à l’énergie ^absorbée par le gaz. Le second ^mesure la conductibilité du gaz raréfié. La décharge ^commence ^à ^des pressions ^voisines de0mm,5

de mercure et la conductibilité du gaz raréfié ^cesse brusquement (air, ^COI êt H) âux ênvirons ^de 0mm,05 ^de ^mercure.

GEORGE-F. BARKER. - Radioactivity ^of ^Thorium ^Nlinerals (Radioactivité des minéraux contenant du thorium). - ^T. XVI, p. 161-168.

Cet article débute par ^un historique ^des ^travaux ^effectués ^sur ^la

radioactivité du thorium depuis le mois de février 1898, ^{date de} ^sa

découverte simultanée par Mme Curie, ^d’une _part, ^{et G.-C.} Schmidt,

d’autre part, jusqu’aux ^derniers ^travaux ^de Rutherford, ^en ^collabo-

ration avec Grier ^{ou avec} Soddy, parus dans le Philosophical Maga-

zone en 1903 et analysés ailleurs dans ce Journal.

Hofmann et Zerban avaient annoncé (’ ) les résultats suivants : Le thorium préparé ^à l’aide des minerais voisins de la pechblende, qui contiennent de l’uranium (broggerite, ^clévéite, sàmarskite), ^est radioactif; ^{mais le} thorium extrait de la monazite du Brésil, exempte d’uranium, ^est inactif. Ils en concluaient naturellement que ^la radioactivité du thorium est induite et due à l’uranium.

L’auteur a trouvé, ^au contraire, par la méthode électrique ^comme

par la méthode photographique, que ^tous les minéraux sans excep-

tion, qui contiennent du thorium, ^sont radioactifs, y compris ^la ^mona- zite, ^de laquelle, ên effet, ^l’uranium êst complètement âbsent.

(1) Ber. Berl. Chem. Ges., ^t. XXXV, p. 531 ; ^i9o2.

(8)

W.-G. MIXTER. - On the Ileat of Combustion of Hydrogen (Chaleur de combustion de l’hydrogène).

^-

^T. XVI, p. 214-229.

La méthode est celle de la bombe calorimétrique. ^{La valeur} ^trou-

vée est 33993c±16 pour la chaleur de combustion de 1 gramme d’hy- drogène ^à pression constante, ^et ^formation ^d’eau liquide ^{à 0°,} ^l’unité

étant la calorie à 20° .

Les autres déterminations récentes, ramenées par le calcul aux

mêmes conditions, ^en ^tenant compte ^des valeurs de la chaleur spéci- fique ^{de l’eau} ^à ^diverses températures, d’après ^Callendar ^et ^Barnes (1) ,

concordent bien avec celle de l’auteur.

J.-C. BLAKE. - On Colloïdal Gold : Adsorption Phenomena and Allotropy (L’or

colloïdal : phénomènes d’adsorption ^et allotropie).

^-

^T. XVI, p. 381-385. 2013 Behavior of Red Colloïdal Gold Solutions toward Electric Current and toward Electrolytes (Action du courant électrique ^{et des} électrolytes ^sur les solutions colloïdales d’or rouge).

^-

^T. XVI, p. 433-441.

On sait que l’addition d’électrolytes change les solutions colloïdales d’or rouge ên solutions colloïdales bleues (par transmission), puis précipite l’or. Pour d’autres colloïdes, ôn â signalé ^des phénomèneq d’adsorption, c’est-à-dire d’entraînement du cathion de l’électrolyte

dans le coagulum, ^avec combinaison ou pseudo-combinaison,ce qui,

dans la théorie de Whetham (2), s’explique ^très bien, puisque ^ces îons chargés positivement neutralisent les particules ên suspension chargées négativement. ^L’auteur â cherché, par l’analyse chimique

du coagulum d’or, ^si les colloïdes entraînaient le métal (Ba) ^de l’électrolyte coagulant. Le résultat a été négatif.

Les phénomènes produits par le passage du ^courant peuvent ^se

résumer ainsi :

1° Sans électrolyte (l’or ^colloïdal rouge ^est ^en ’solution éthérée et (1) Voir J. cle Phys., ^3e ^série, ^t. IX, p. 683; ^1900.

(2) ^l’hil. Mag. , ^t. XLVIII, p. 474;

^-

et J. de Phys., ^3e série, ^t. IX, p. U4.

(9)

provient de AUCI" entièrement réduit), ^le ^courant ^seul ^ne peut pas

opérer ^la transformation allotropique ^{de l’or} ^colloïdal rouge ^{en or} bleu ni le précipiter;

2° Une double migration ^des particules ^d’or qui s’éloignent ^d’abord

de ^la cathode, ^mais qui rebroussent chemin quand ^le ^contact ^avec

l’anode a changé ^le signe ^de ^leurs charges, ^aboutit ^à la formation d’un ^« nuage rouge ^» ^à mi-chemin entre les deux électrodes.

Relativement à l’action des électrolytes :

1° L’auteur confirme ce fait connu que le pouvoir coagulant ^des

divers électrolytes comparés ^entre ^eux augmente énormément avec la valence de l’ion basique ;

2° Quand ôn ajoute ^deux électrolytes ^de ^même ânion êt ^{de cations} différents, les activités ne s’ajoutent pas; elles ^sont plutôt ^soustrac- tives ;

3° Le passage du ^courant favorise l’action de certains électrolytes,

retarde celle de certains autres ;

4" Le changement de coloration est presque subit, ^et ^le temps n’y

fait rien ; ^il ^se produit quand ^{on a} ajouté ^la quantité requise ^d’élec- trolyte.

II.-A. BUMSTEAD et L.-P. WHEELER. - Note on a Radioactive Gas in Surface Water (Note ^{sur un} gaz radioactif dissous en eau non profonde).

^-

^T. XVI,

p. 328.

De l’eau d’un réservoir de la ville de New-Haven (Connecticut), ^ali-

menté uniquement par des ^eaux superficielles, ^on extrait par ébullition

un gaz fortement radioactif, plus radioactif que celui qui provient

d’une source profonde ^de 450 mètres située dans la même région, ^mais

moins radioactif toutefois que le gaz extrait du sol. La variation de la radioactivité avec le temps suit pour ^ces deux gaz ^une marche

analogue ^à ^{celle due} ^à l’émanation du radium : elle atteint son maxi-

mum en quelques heures, puis ^décroît exponentiellement ^de façon

à être réduite au bout de quelques jours ^à la moitié de sa valeur maximum.

J.-J. Thomson et Adams avaient trouvé (’ ) que le gaz radioactif rendant conducteur l’air qui ^a barboté dans l’eau n’existait presque

-

pas dans les ^eaux superficielles ^ou ^de pluie de diverses régions ^de l’Angleterre.

(1) ^J.-J. THOmsoN, ^Concl. ol Elecl1’. thiough Gases, p. ^55.

(10)

CHARLES BASKERVILLE. 2013 Action of ultra-violet Light upon Rare Earth Oxides

(Action de la lumière ultra-violette sur les oxydes des terres rares).

^-

^T. XVI, p. 465-466.

Les oxydes ^examinés ^sont ^ceux des métaux Gd, La, Nd, Pr, Ce,

Sa, Th, Y, Yb, U, Er, Ti, ^Zr.

Seuls, ^Th02 ^et ZrO2, qui ^sont d’ailleurs les seuls bioxydes ^{de la} série, ^se ^sont ^montrés phosphorescents ^sous ^l’action de la lumière ultra-violette : ils l’étaient fortement. La méthode électrique ^comme

la méthode photographique ^ont ^montré que ZrO2 n’est pas radio- actif.

Les minéraux suivants : samarskite, thorite, sipylite, ^columbite, monazite, xénotime, euxénite, aeschynite, polycrase ^et fergusonite, qui contiennent du thorium ou du zirconium, ^n’ont ^{montré ni} ^fluo-

rescence ni phosphorescence ^sous l’action de la lumière ultra- violette.

H. BÉNARD.

E. COHEM et T. STRENGERS. 2014 Poids atomique de l’antimoine

(Konink. ^Akad. Wetensch., Amsterdam, ^Versl. II, p. 632-640 ; 28 février 1903).

A propos d’une étude physico-chimique ^sur ^la ^nature ^{de l’anti-}

moine dit explosif, ^les auteurs ont été conduits à déterminer la valeur vraie du poids atomique ^de l’antimoine. Bien que beaucôup d’expé-

rimentateurs aient essayé de déterminer cette constante, êlle ^n’est pas encore connue avec une sûreté suffisante. En répétant êt ên ^éten-

dant les expériences ^de Popper, ^les ^auteurs observent que le poids atomique, ^{déduit de} l’électrolyse des solutions de trichlorure d’anti-

moine, ^s’accroît ^avec la concentration de ces dernières, ^variant ^entre 120,87 et 121,89 pour des concentrations allant de 2,2 ^à 83,3 0/0. ^Ce

fait met ^en évidence que la méthode employée par M. Popper, ^loin

de donner la valeur vraie du poids atomique, ^ne fournit que des valeurs purement accidentelles. Il résulte encore de ce qui vient d’être dit que, dans ^ces phénomènes, certaines réactions électrolytiques ^ou chimiques inconnues doivent jouer ^un rôle, ^réactions qui ^seraient

bien dignes d’une étude ultérieure en raison de l’importance qu’elles

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Soit y l’élongation instantanée, w l’angle de torsion, 0 l’amplitude

de l’oscillation du côté on se produit la torsion, T la durée de l’os- cillation complète, Tg et °l’d les durées des demi-oscillations de

gauche et de droite :

Soit d’autre part 03B2 l’élongation produite par une variation 03B4H de

la composante horizontale H :

ces deux équations permettent de calculer les 03B4H qui correspondent àp==l,2,3,etc.

M. LAMOTTE .

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et t. XVI ; juillet-décembre 1903.

A.-B. PLOWMAN. 2013 Electromotive Furce in Plants

(Force électromotrice dans les plantes).

T. XV, p. 94-104.

Une plante bien portante présente entre ses différents points (des-

sus et dessous du limbe des feuilles, limbe et nervure centrale, etc.)

des différences de potentiel caractéristiques, de l’ordre de quelques

dix-millièmes de volt au plus, qui sont sous la dépendance directe de

l’état physiologique de la plante : l’auteur montre qu’elles sont

détruites par les coups, mutilations, brûlures, etc., qui compro- mettent l’existence de la plante. Il étudie surtout comment elles sont modifiées quand un courant a traversé temporairement la plante.

Les a courants secondaires » produits ne semblent pas dépendre du

caractère spécial du protoplasme et ont les mêmes caractères que

ceux que l’on obtient entre les deux points d’application des élec-

trodes, quand on a électrolysé une dissolution saline imprégnant

une feuille de papier buvard.

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T. XV, p. 105-120. 2013 Thé lonizaiionof Water and Phosphorus Nuclei (Ionisation

des noyaux de condensation d’eau et de phosphore). - T. XV, p. 217-223.

J.-J. Thomson a montré que l’air qui a barboté dans l’eau (prati- quement l’air recueilli à l’aide d’un robinet de distribution urbaine,

alimenté par des sources profondes) est conducteur, donc ionisé. Il

a attribué (’) cette conductibilité à la production continuelle d’ions autour de quelques noyaux de condensation introduits dans le gaz lors de son passage à travers l’eau ; les ions négatifs seraient d’ail- leurs détachés plus facilement et projetés au loin par le champ élec-

trique situé au voisinage immédiat des noyaux de condensation, ceux-ci étant polarisés superficiellement par les ions positifs

adhérents.

Dans ses expériences, C. Barns compare les données purement optiques déduites de l’observation 3es couronnes (2) (colorations et

diamètres apparent,s), sur le nombre des noyaux de condensation par centimètre cube et sur leur diamètre, avec les données déduites des mesures de conductibilité électrique.

L’air, chargé de fines particules d’eau, va décharger un condensa-

teur cylindrique de capacité connue ; la conductibilité de l’air est mesurée à l’électromètre avant et après l’introduction des noyaux de condensation.

Le courant de décharge entre les deux armatures est constant,

indépendant de la force électromotrice dès que le champ dépasse 15

ou 20 volts par centimètre (courant de salui-atioîî de J .-J. Thomson).

L’auteur admet que les noyaux de condensation ont une vitesse

spécifique pratiquement indépendante du champ; mais comme, dans

cette hypothèse, le nombre des noyaux pénétrant dans le condensa-

teur, s’ils portaient chacun un seul électron, devrait être très supé-

rieur (101 par centimètre cube) au nombre (5 . 103 par centimètre cube)

fourni par la méthode optique, il est conduit à admettre que chaque

noyau porte 200 électrons.

Les noyaux et leurs charges subissent d’ailleurs des sorts très (1) Conduction of Electl’. through Gases, p. 327; 1903 ;

Phil. Mag., 6e série,

t. IV, p. 352-367; 1902 ; analysé dans le J. de Phys., 4e série, t. II, p. 70.

(2) G. BARUS, Experiments with Ionized Ait- (SnÛlhsonian Co îî tî,z’b 111 ions, n° 1309;

t901) ;

Phil. Mag., 6e série, t. 111, p. 80-91; 1902 ; - et J. de Phys., 4, série,

t. 1, p. 813.

différents : au bout d’une heure, les couronnes montrent qu’il subsiste

encore un tiers des noyaux primitifs ; tandis que la conductibilité

a disparu à peu près complètement. On trouve l’excès d’ions néga-

tifs déjà constaté par J.-J. Thomson.

L’auteur compare les deux modes d’ionisation par le phosphore (1)

et par les particules d’eau, qui présentent bien des analogies.

Dans la décharge par les noyaux du phosphore, le courant suit la

loi d’Ohm, au lieu de présenter un courant de saturation. Le nombre de noyaux, déterminés par les couronnes, de l’émanation saturée du

phosphore (2 . 101 par centimètre cube) est bien supérieur à celui des

noyaux d’eau (103 à 101), et ces nombres concordent avec ceux que l’on déduit des données électriques.

La mobilité des particules du phosphore, 0cm ,07 par seéonde, dans le champ de 1 volt par centimètre (2), est du même ordre que celle des

particules d’eau, Olm , 015. Leurs dimensions, déduites de la vitesse de

chute, d’après les lois de la viscosité ou d’après la mobilité, sont peu différentes, 10-a pour l’eau, 10-1 pour le phosphore.

Depuis la publication de ces mémoires de C. Barus, J.-J. Thomson

Soit _y l’élongation instantanée, w l’angle ^de torsion, 0 l’amplitude

de l’oscillation du côté on se produit ^la ^torsion, ^T ^la durée de l’os- cillation complète, ^Tg ^et ^°l’d ^les durées des demi-oscillations de

gauche ^et de droite :

Soit d’autre part 03B2 l’élongation produite ^par ^une variation 03B4H de

4e série, ^t. XV; janvier-juin ¹⁹⁰³ (suite) ;

^{et t.} XVI ; juillet-décembre ^1903.

^T. XV, p. 94-104.

Une plante ^bien portante présente ^entre ^ses différents points (des-

sus et dessous du limbe des feuilles, ^limbe ^et ^nervure centrale, etc.)

dix-millièmes de volt au plus, qui ^sont ^sous ^la dépendance ^{directe de}

l’état physiologique ^{de la} plante : ^l’auteur ^montre qu’elles ^sont

détruites par les coups, mutilations, brûlures, etc., qui compro- mettent l’existence de la plante. Il étudie surtout comment elles sont modifiées quand ^un ^courant ^a ^traversé temporairement ^la plante.

Les ^a courants secondaires » produits ^ne semblent pas dépendre ^du

caractère spécial ^du protoplasme ^{et ont} ^les ^mêmes caractères que

ceux que l’on obtient ^entre les deux points d’application ^{des élec-}

trodes, quand ôn â électrolysé ûne dissolution saline imprégnant

une feuille de papier ^buvard.

C. BARUS. 2013 The loniratien of Witer Nuolei (Ionisation ^des particules d’eau). -

T. XV, p. 105-120. 2013 ^Thé lonizaiionof Water and Phosphorus ^Nuclei (Ionisation

des noyaux de condensation d’eau et de phosphore). - ^T. XV, p. 217-223.

J.-J. Thomson ^a ^montré que ^l’air qui ^a barboté dans l’eau (prati- quement ^l’air ^recueilli ^à l’aide d’un robinet de distribution urbaine,

alimenté par des ^sources profondes) ^est conducteur, donc ionisé. Il

trique ^situé ^au voisinage immédiat des noyaux de condensation, ceux-ci étant polarisés superficiellement par ^{les ions} positifs

Dans ses expériences, ^C. Barns compare les données purement optiques déduites de l’observation 3es couronnes (2) (colorations ^et

diamètres apparent,s), ^sur le nombre des noyaux de condensation par centimètre cube et sur leur diamètre, ^avec les données déduites des mesures de conductibilité électrique.

L’air, chargé ^{de fines} particules d’eau, ^va décharger ^un ^condensa-

teur cylindrique ^de capacité ^{connue ;} la conductibilité de l’air est mesurée à l’électromètre avant et après l’introduction des noyaux de condensation.

Le courant de décharge ^entre ^{les deux} armatures est constant,

indépendant de la force électromotrice dès que ^le champ dépasse ¹⁵

ou 20 volts _par centimètre (courant de salui-atioîî de J .-J. Thomson).

spécifique pratiquement indépendante ^du champ; ^mais ^comme, ^dans

cette hypothèse, le nombre des noyaux pénétrant ^dans ^le ^condensa-

teur, ^s’ils portaient ^chacun ^un ^seul électron, devrait être très supé-

rieur (101 par centimètre cube) ^au ^nombre (5 . 103 par centimètre cube)

fourni par ^la méthode optique, ^il ^est ^conduit ^à admettre que chaque

noyau porte ²⁰⁰ ^électrons.

Les noyaux ^et ^leurs charges ^subissent d’ailleurs des sorts très (1) Conduction of ^Electl’. through Gases, p. 327; 1903 ;

^Phil. Mag., ^6e série,

t. IV, p. 352-367; 1902 ; analysé dans le J. de Phys., ^4e série, ^t. II, p. 70.

(2) G. BARUS, Experiments with Ionized Ait- (SnÛlhsonian Co îî tî,z’b 111 ions, ^n° 1309;

^Phil. Mag., ^6e série, ^t. 111, p. 80-91; 1902 ; - et J. de Phys., ^4, ^série,

différents : au bout d’une heure, ^les ^couronnes ^montrent qu’il ^subsiste

encore un tiers des noyaux primitifs ; ^tandis que la conductibilité

a disparu ^à peu près complètement. ^On ^trouve l’excès d’ions néga-

tifs déjà ^constaté par J.-J. Thomson.

L’auteur compare ^les deux modes d’ionisation par le phosphore (1)

et par les particules d’eau, qui présentent ^bien ^des analogies.

Dans la décharge par les noyaux du phosphore, ^le ^courant ^suit ^la

loi d’Ohm, ^au ^lieu ^de présenter ^un ^courant ^de saturation. Le nombre de noyaux, déterminés par les couronnes, de l’émanation saturée du

phosphore (2 . ¹⁰¹ par centimètre cube) ^est ^bien supérieur ^à ^{celui des}

noyaux d’eau (103 à 101), ^et ^ces ^nombres concordent avec ceux que l’on déduit des données électriques.

La mobilité des particules ^du phosphore, ^{0cm ,07} par seéonde, ^{dans le} champ ^{de 1} ^volt par centimètre (2), ^est ^du ^même ordre que celle des

particules ^d’eau, ^{Olm ,} ^015. ^Leurs dimensions, ^déduites ^de la vitesse de

chute, d’après les lois de la viscosité ^ou d’après ^la mobilité, ^sont _peu différentes, 10-a pour l’eau, 10-1 pour le phosphore.

Depuis la publication ^de ^ces mémoires de C. Barus, J.-J. Thomson

a découvert que la conductibilité acquise par l’air qui ^a ^barboté ^à

travers l’eau est due, âu ^moins ên grande partie, ^à ûn gaz radioactif dissous dans l’eau, ^ce qui jette ûn jour nouveau sur la question.

C. BARUS. - The Apertures ^of Coronas, in Relation to the Number of X’Nuclei and their Size (Les ^diamètres apparents ^des couronnes en relation avec le nombre et la dimension des noyaux). - ^T. XV, p. 335-341.

(Note ^sur les constantes des couronnes). - ^T. ^XVI, p. 325-328.

Compléments ^et corrections aux indications déjà données par le même auteur sur le calcul du diamètre d et du nombre n des parti-

cules déduits des phénomènes ^de diffraction (couronnes) (3).

La mesure au goniométre de l’ouverture angulaire ^des ^couronnes

ne fournit de renseignement utilisable que si l’on connaît ^en ^même temps l’ordre de coloration de la couronne (cramoisie ^ou verte). ^Les

(1) ^{Ann. cler} Ph., ^t. XI, p. 1142; 1903;

et J. de Phys., ⁴¹ série, ^t. II, p. 851.

(’’) ^1B1. Eugène Bloch trouve une valeur bien plus faible, 3 u par seconde, par la méthode de Zeleny (Soc. fr. ^de Phys., 20 février 1903).

e) Amer. Journ. of Meteorol., ^t. IX, p. 488 ; 1893 ; 2013 Amer. Journ. o f Sc.,

41 série, ^t. XIII, p. 81; 1902;

^Phil. Ma,q., ^6e série, ^t. IV, p. ?6; t!-JO:2;

^et ^J. ^de

Phys., ^4° série, ^t. I, ^{p. 813.}

observations en lumière homogène ^sont impossibles, l’intensité étant trop faible. La méthode consiste à produire des raréfactions

successives; de la variation ^connue de pression ^et des données ther-

modynamiques, ^on ^{déduit la} ^masse ^de liquide précipité par centi- mètre cube m =

6 ^{a une} température ^{donnée .}

Pour se mettre à l’abri d’erreurs inhérentes ^à la méthode optique (chute du brouillard pendant ^la ^courte durée de visibilité des cou-

ronnes), ^l’auteur préfère ^à présent calculer les diamètres des parti-

cules d’après leur vitesse de chute, puis leur nombre d’après ^l’ouver-

Ce sont les noyaux de condensation de l’émanation du phosphore qui ^ont servi dans cette série de recherches sur les couronnes, ^et ^ce sont les valeurs corrigées qui donnent n - 106 par centimètre cube pour l’émanation saturée du phosphore, ^nombre concordant avec

C. BARUS. - The Diffusion of Vapor ^into ^Nucleated ^Air (Diffusion ^de ^la vapeur dans l’air chargé de noyaux de condensation). - ^T. XV, p. 472-476.