Les ouleurs dans les hamps FIRBACK

◦2

desurfa e)auxtroislongueurs d'onde,60,100et170

µm

,alamemer
esolution,apressoustra tiondelalumierezodia ale etdes irrus agrande
e helle (voirdes ription des donn
ees HI ala se tion 3.2.1.3).Pour soustraire es donn
ees HI, nous avons : 1) reprojet
e les artes HI sur les trois hamps FIRBACK, 2) onverti es artes aux longueurs d'onde 60, 100 et 170

µm

en utilisant l'
emissivit
e du spe tre d'
emission de Boulanger (2000), qui orrespond a des r
egions de densit
ede olonnede10

20cm−2

atomesd'hydrogene(Table2.1).L'eet de lasoustra tion a grande
e helle des irrus peut etre vu sur la gure 3.2. Les sour es de ux sup
erieur a 135 mJy a 170

µm

ont
et
e masqu
ees a toutes les longueurs d'onde. On observe que les bary entres des nuages de points des trois hamps (FN1, FN2 et FSM) se rappro hent apres la soustra tion du irrus a grande
e helle. Ce rappro hement nous onforte dans l'usage des
emissivit
esde Boulanger (2000), pour les irrus a grande
e helle. A e stade, nous avons dans les artes les r
esidusde irrus aplus petite
e helle (<37 minutes d'ar ), et le FDIE. On observe, sur la gure 3.1, en premiere approximation, que les meme stru tures sont visibles aux trois longueurs d'onde, et 'est
egalement le as pour les deux autres hamps FIRBACK. Les oe ients de orr
elation des artes entre les trois longueursd'onde onrment e onstat,ave des valeurs entre 0.45 et0.9.Les oe ients de orr
elation lesplus faibles sontobtenusentre 60

µm

et 170

µm

, etles plus fortsentre 100

µm

et170

µm

. Ce i peutetre expliqu
epar lefait que(1) les bandesa100

µm

et170

µm

sontplus pro hes quelesbandes a60

µm

et170

µm

,et quelesu tuations du FDIE sontattenduesetre plussimilairesentre deuxbandesvoisines,et(2) lespetitsgrainssont onnus pouretreen plusgrande proportion dansla bandea60

µm

quedans lesbandesa 100

µm

ou170

µm

, d'o u une di
eren ede la naturedu signal entre la bande a60

µm

et lesbandes a100 ou170

µm

.

3.2. MISE EN EVIDENCE DES FLUCTUATIONS 89

Fig. 3.1: Cartes a 60

µm

(haut), 100

µm

(milieu)et 170

µm

(bas)du hamp FIRBACK FN1, a la r
esolution d'IRAS; la lumiere zodia ale et les irrus a grande
e helle ont
et
e soustraits. La surfa e du hamp fait 1.98 degr
es arr
es, et la barre gris
ee indique l'
e helle de brillan e de la

Fig. 3.2: Corr
elation entre les artes a 60

µm

et 100

µm

(pour la s
erie du haut), les artes a 100

µm

et 170

µm

(s
erie du milieu), et les artes a 60

µm

et 170

µm

(s
erie du bas), pour les hamps FN1 (symboles plus), FN2 ( arr
es) and FSM ( roix). Les sour es ayant un ux plus grandque 135mJya 170

µm

ont
et
e masqu
ees aux trois longueursd'onde. Surlegraphe duhaut de haque s
erie, la ontributionHI n'est pas en ore soustraite des artes,alors qu'ellel'est pour legraphe dubasde haque s
erie. Les droitesrepr
esententl'ajustement faitdela ouleur pour les

3.2. MISE EN EVIDENCE DES FLUCTUATIONS 91 Cirrus (

>

37') R(60,100) R(100,170) R(60,170) in luded FN1 0.33 0.64 0.24 FN2 0.25 0.62 0.21 M1 0.25 0.55 0.17 M234 0.34 0.56 0.24 mean 0.31

±

0.04 0.61

±

0.03 0.23

±

0.02 Cirrus (

>

37') removed R(60,100) R(100,170) R(60,170) FN1 0.32 0.63 0.21 FN2 0.23 0.59 0.16 M1 0.28 0.39 0.18 M234 0.31 0.58 0.18 mean 0.29

±

0.04 0.59

±

0.06 0.19

±

0.02

Tab. 3.4: Couleurs B(60)/B(100), B(100)/B(170) et B(60)/B(170) al ul
ees a partir des graphes de la gure 3.2, pour les trois hamps FIRBACK, sans puis ave retrait des irrus a grande
e helle (

>

37'). Le hamps FSM a
et
e s
epar
e en deux sous- hamps : M1, et M234. Les ouleurs moyennes et leur d
eviation standard sont al ul
ees a partir des valeurs des quatres hamps, pond
er
ees par le nombre de pixels de ha un.

graphes de dispersion omme sur la gure 3.2. La meilleure pente est trouv
ee en mi-nimisant le

χ2

sur l'axe des y et nous devons don pla er sur et axe la variable ave la plus grande dispersion totale. Les ontribution du bruit et de la disperion naturelle ont
et
e dis ut
ees dans la se tion 2.2.1.2 de la premiere partie, et les hoix r
esultants sont : B(60)/B(100), B(100)/B(170) et B(60)/B(170). Les valeurs sont report
ees dans la table 3.4. On n'observe pas de di
eren e signi ative dans les ouleurs, d'un hamp a l'autre. Le hamp Marano(FSM) est s
epar
e en deux sous- hamps, M1et M234, ar M1 ontient sur un bord un irrus parti ulierement brillant, vu
egalement dans la grande arte IRAS orrespondante,tandisquelesous- hampM234ne ontientpasde ontamination laireen irrus.Onremarqueunepetitedi
eren eentre les ouleursde esdeux sous- hamps:M1 possede des ouleurs plus pro hes de elles des irrus queM234, ommeons'y attendait. Les ouleurs moyennes de la table 3.4 sont al ul
ees ave les ouleurs des hamps indi-viduels pond
er
ees par le nombre de pixels de ha un. On voit lairement que les valeurs obtenues ne sont pas
egales a elles des irrus. En fait, elles sont entre elles des irrus et elles de u tuations du FDIE; 'est e a quoi on peut s'attendre si on a un m
elange des deux signaux astrophysiques. Nous notons simplement que les ouleurs mesur
ees se rappro hentplusdes ouleurs pr
editespourlesu tuationsdu FDIE(di
eren es<15%) que elles onnues pourles irrus(di
eren es

≥

30%).Cen'estqu'unetendan emoyenne,

FDIE.

Au un irrus n'a
et
e d
ete t
e en radio-interf
erom
etrie ( omme indiqu
e a la se tion 3.2.1.3) a tres petites
e helles. Aux tres grandes
e helles (>37'), nous avons enlev
e la ontaminationdes irrus ave des donn
eeHI etn'avons pastrouv
ede di
eren e signi a-tive des ouleurs entre avant et apres le retrait du HI. Nousavons v
eri
e que es petites di
eren es syst
ematiques sont dans les barres d'erreur.

Nousanalysonsmaintenantles artesenprenantdes bandes,tellesquemontr
eessurla gure3.3,quel'onmoyennesurleurlargeur,d'environun demi-degr
e.Lessour esont
et
e masqu
ees. On ompare alors lesprols obtenus auxtrois longueurs d'onde (voir lagure 3.4). Nous remarquons des traits ara t
eristiques sur les prols aux memes lo alisations aux trois longueurs d'onde, omme elui du lament, marqu
e par la lettre 'F', et une tendan e globale similaire entre les trois. Sur la gure 3.5, les bandes moyenn
ees sont tra
ees apres avoirenlev
e leur valeur moyenne etles avoir ramen
ees alalongueur d'onde de 100

µm

, gra e aux ouleurs mesur
ees, pour pouvoir les omparer plus fa ilement. On observequelestra
essere ouvrentassezbien,ex ept
epour ertainesr
egionsquiontdon des ouleurs di
erentes. Ces graphes onrment alors les ouleurs globalestrouv
ees ave les graphes de dispersion ainsi que la orr
elation des stru tures entre les trois longueurs d'onde. Lelamentbrillant(not
e'F'), de ouleurs di
erentes, est analys
edans lase tion suivante.

Dans le document Les fluctuations du fond diffus extragalactique et ses avant-plans, de l'infrarouge au domaine millimétrique (Page 89-93)