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Submitted on 1 Jan 1961
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Contribution à l’étude du schéma nucléaire du samarium 151
R. Chéry
To cite this version:
R. Chéry. Contribution à l’étude du schéma nucléaire du samarium 151. J. Phys. Radium, 1961, 22
(10), pp.665-668. �10.1051/jphysrad:019610022010066501�. �jpa-00236538�
665
Remarque.
---Le temps de vie du premier état
excité de 141pr étant relativement long :
on
ne peut pas écarter avec certitude une certaine
perturbation éventuelle des corrélations mesurées.
Si une atténuation reste possible, il nous paraît cependant exclu que cet effet puisse être respon- sable de la corrélation directionnelle pratiquement
nulle que nous avons trouvée. (En supposant un
moment magnéti.que maximum donné par les lignes de Schmidt, on y devrait avoir des champs magné- tiques locaux de l’ordre de 106 gauss). Nos conclu- sions concernant l’applicabilité de
«l’approxima- tion- § » ne
setrouvent donc pas affectées par
ces considérations. Une information quantitative
sur
des atténuations éventuelles pourrait être
obtenue par des mesures de corrélation direction- nelle gamma-gamma sur Nd141.
BIBLIOGRAPHIE
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LE JOURNAL DE
PHYSIQUE
ET LE RADIUM ’ TOME22,
OCTOBRE1961,
PAGE665.
CONTRIBUTION A L’ÉTUDE DU SCHÉMA NUCLÉAIRE DU SAMARIUM 151
par R. CHÉRY
Faculté des Sciences, Lyon.
Résumé.
2014L’étude par la technique des compteurs à scintillations des rayonnements 03B2 et 03B3 émis lors de la transition 151Pm
~151Sm conduit
auxrésultats suivants :
2014
La décomposition du spectre 03B3 fait apparaître-des composantes à 65,100,170, 205, 240, 27,5, 340, 440, 650 et 775 keV.
2014
Le spectre 03B2 est complexe
avec5 composantes d’énergie maximum 1 300, 1 115, 960, 860, 485 keV.
2014
L’étude des coïncidences 03B203B3 et 03B303B3 conduit à situer les niveaux excités du 151Sm à 65, 100,
165, 340, 440, 750 et 815 keV.
2014
La
mesurede vie moyenne des niveaux 65 et 100 keV donne
03C465 keV ~ 5 .10201410
s.03C4100 keV ~ 1020149
s.2014 La
mesuredes corrélations angulaires directionnelles donne, pour les séquences suivantes : 275
201465 keV : A2 = 0,090
±0,011 A4
= -0,078 ± 0,011
240 2014 100 keV : A2 = 0,080
±0,017 A4
=0,062 ± 0,018
1752014165 keV: A2 = 0,180 ± 0,080 A4 = 2014 0,057 ± 0,081
En conséquence, les spins 7/2, 9/2,9/2, 7/2, 7/2 sont proposés pour les niveaux 0,65, 100, 165,
340 keV du Samarium 151.
Abstract.
2014Study by scintillation counters of 03B2 and 03B3 radiation of transition 151Pm
~151Sm
give following results :
2014
The 03B3 spectra décomposition indicates components of 65, 100, 170, 205, 240, 275, 340, 440, 650 and 715 keV.
2014
The 03B2 spectra is built up of five components of maxima energy 1 300, 115, 960, 860, 485 keV.
2014
The study of 03B203B3 and 03B303B3 coïncidences leads to the following results for excited levels of 151Sm.
65, 100, 165, 340, 440, 750 and 815 keV.
2014
The lifetime of levels at 65 keV and 100 keV is 03C465 keV ~ 5 10201410 s.
03C4100 keV ~ 1020149
s.2014
The angular correlation coefficients of the following sequences
are :2752014 65 keV : A2 = 0.090 ± 0.011 A4 = 2014 0.078 ± 0.011
240 2014 100 keV : A2 = 0.080 ± 0.017 A4 = 0.062 ± 0.018 175 2014165 keV: A2
=0.180
±0.080 A4 = 20140.057 ± 0.081
Finally, for levels 0, 65, 100, 165, 340 keV of samarium 151, the spins proposed
are7/2, 9/2, 9/2, 7/2, 7/2.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010066501
A notre connaissance le spectre nucléaire du samarium 151 (27,5 heures) a été peu étudié jus- qu’ici. La figure 1 indique les schémas de désinté-
FIG. 1.
Schéma 1 : l5lSm ,d’après Rutledge, Cork et Burson.
Schéma 2 : l5lSm d’après Rutledge, Cork et Burson.
Schéma 3: 151sm d’après Hans, Saraf et Mandeville.
gration proposés par Rutledge Cork Burson [1]
(1952) au terme d’une étude des raies de conversion
interne au spectrographe magnétique et celui donné
par Hans Saraf et Mandeville [2] (1955) à la suite
d’une étude du spectre y et des coïncidences (yy)
par la technique des compteurs à scintillations.
Des divergences apparaissent nombreuses entre
ces schémas (position des niveaux supérieurs,
ordre des niveaux de 65, 100, 165 keV
nonétabli expérimentalement, présence discutée d’un gamma de 1 500 keV). Il n’y a aucune information sur
les transitions P.
Nous avons repris cette étude par la technique
des compteurs à scintillations. Les sources de i5iPm étaient obtenues par irradiation aux neu-
trons de 15°Nd enrichi à 95 %. Nous avons étudié
les spectres y et p directs, les coïncidences py, les
coïncidences yy, déterminé les loglo f t des transi- tions p, effectué les mesures de vies moyennes des niveaux de 65 et 100 keV et réalisé une étude de corrélations angulaires des séquences (yy) pouvant aider à une attribution de spin aux niveaux excités basse énergie.
Le spectre y direct (fige 2) révèle l’existence de
FIG. 2.
-Spectre y direct du 151Pm.
transitions de 65 keV, 100 keV, 170 keV, 240 keV,
275 keV, 340 keV, 440 keV, 650 et 715 keV dont
les intensités relatives sont respectivement 20-33-
57-23-28-100-28-10-3. Le spectre g direct donne
l’énergie maximum de la transition la plus énergique.
L’étude des spectres g obtenu en coïncidences avec chacun des 8 groupes y met en évidence 4 autres spectres
A titre d’exemple, la figure 3 montre le spectre
obtenu en coïncidences avec les y de 170 keV et 340 keV. Le tracé des graphiques de Kurie permet
une détermination de l’énergie maximum du spectre à 5 % près par excès.
Finalement, nous établissons que la branche
Po (1 300 keV) alimente l’état fondamental alors
que les branches Pl (1 135 keV) P2(960 keV) (33F (860 keV) B4 (485 keV) alimentent respective-
ment des niveaux à 170, 340, 440 et 815 keV.
Un programme de coïncidences (yy) permet de
FIG. 3a.
FIC. 3b.
placer les différentes transitions y entre ces niveaux.
A titre d’exemple, la figure 4 montre les résultats obtenus dans deux cas. La figure 5 représente le
schéma nucléaire cohérent avec toutes ces données.
Notons la présence de trois transitions d’énergie
N
65 keV, deux d’énergie voisine de 100 keV,
deux d’énergie voisine de 170 keV (165 et 175 keV)
que la technique des compteurs à scintillation ne
permet pas d’étudier séparément. Nous sommes
conduits à prévoir l’existence d’une transition de 35 keV et à placer les niveaux supérieurs à 750
et 815 keV.
A partir des coïncidences py et,
enl’absence d’informations plus précises, moyennant l’hypo-
thèse simplificatrice que les coefficients de conver-
sion interne sont petits, nous avons pu estimer les vies moyennes relatives des divers embranchements
P et calculer les log10 f t correspondants.
FIG. 4a.
-Coïncidences yi
----100 keV et Y2 400 keY.
FiG. 4b.
-Coïncidences Yl
=100 kev et y> , 400 keV.
La mesure des vies moyennes des niveaux 65 et 100 keV obtenues à l’aide d’un convertisseur
temps-amplitude en utilisant les séquences y. de
275-65 keV et 240-100 keV conduit aux résultats
suivants (fig. 6).
Entre autre, ces mesures confirment l’ordre d’émission des y et l’existence des niveaux 65 et 100 keV.
Un ensemble d’enregistrement automatique de
corrélations angulaires nous a permis d’étudier les séquences 275-65 keV ; 240-100 keV 175-165 keV.
Les résultats sont les suivants :
L’étude de la corrélation angulaire 175-165 keV
a
nécessité des précautions particulières du fait
de la présence dans le spectre d’un gamma de 340 keV
cequi entraine
uneperturbation impor-
tante liée à la probabilité non négligeable d’une absorption d’un électron Compton d’énergie
N