Wiedemann's annalen; t. LXVI, nos 9 et 10 ; 1898

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Wiedemann’s annalen; t. LXVI, nos 9 et 10 ; 1898

B. Brunhes

To cite this version:

B. Brunhes. Wiedemann’s annalen; t. LXVI, nos 9 et 10 ; 1898. J. Phys. Theor. Appl., 1899, 8 (1),

pp.37-58. �10.1051/jphystap:01899008003700�. �jpa-00240377�

37

WIEDEMANN’S ANNALEN;

T. LXVI, ^{nos 9 et} 10 ; ^1898.

A. WINKELMANN. - Ueber electrische Strüme, die durch Rüntgen’sche ^X

Strahlen erzeugt ^werden (Sur les courants électriques, qui ^sont produits par les rayons X de Rôntgen).

^{P. 1.}

L’auteur a retrouvé en partie les résultats que M. J. Perrin a

publiés ^{dans sa thèse sur le même su,jet, et auquel il reconnaît la} priorité.

En particulier, ^{les métaux se} chargent ^sous l’action des rayons X, jusqu’à ^{un certain} potentiel différent d’un métal à l’autre : les métaux

se rangent, ^au point ^{de vue de ces} potentiels, suivant la loi des ten- sions de Yolta; ^{il est} possible ^de produire ^{ainsi des courants continus}

d’une intensité de 6,7 ^10-9 ampères.

Outre ces résultats communs avec ceux de M. Perrin et obtenus par ^une méthode différente, ^M. Winkelmann s’attache à déterminer la résistance électrique d’une couche d’air traversée par les rayons de Rôntgen; ^mais la méthode qu’il emploie ^ne semble pas ^à l’abri de

critiques.

Les rayons X traversent normalement une première plaque métallique

mince M, transparente pour ^ces rayons ^et unie au sol, puis frappent

une deuxième plaque ^M parallèle ^{à la} première ^{et réunie au} plateau

isolé P d’un condensateur de grande capacité dont l’autre est au

sol.

1° On fait les hypothèses suivantes : l’intensité du courant de

charge ^{est à} chaque ^instant proportionnelle ^à la différence de poten- tiel entre la plaque ^{:VI et le} plateau ^{P :}

Q ^{étant la} charge ^du condensateur; V, ^le potentiel ^{de la} plaque M ; P, ^le potentiel ^du plateau ^isolé P ; a, ^un facteur de proportionnalité.

2° Le potentiel ^V reste constant pendant l’action ; ^{on trouve alors}

avec la condition Q = ^o pour t

^{o :}

C étant la capacité ^du condensateur ; t, la durée de l’action des rayons ;

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01899008003700

38

ce qui ^donne:

et pour ^t

^o ( 4) :

D’après ^{l’auteur, le} facteur 1 a serait la résistance de la couche d’air, comprise ^{entre les deux} plaques ^{M et} M1.

En admettant l’exactitude de l’équation (3), ^cette dernière conclu- sion semble au moins hasardée; d’ailleurs l’équation (3) ^{ne me semble}

pas exacte ; ^en effet, ^l’action des rayons X ^est forcément intermit- tente, ^{car le tube n’est} actif que pendant ^la décharge ^{de la bobine :} chaque décharge qui l’actionne est séparée ^de la suivante par ^un intervalle de temps qui ^en général ^est notablement plus grand que la durée de ^la décharge elle-même; or, pendant ^ce temps, ^les potentiels

du plateau ^{et de la} plaque ^{ont le} temps ^de s’égaliser, ^{et V ne} peut pas rester constant ; l’équation (3) ^est incompatible ^{avec ces considéra-}

tions.

On calcule ensuite le nombre minimum de molécules ionisées contenues dans l’unité de volume ; ^{on trouve} ponr rapport ^{du nombre} des molécules ionisées au nombre total : 4,6.10-12 pour l’air.

J.-J. Thomson avait trouvé 3,3.10-13 pour l’hydrogène.

R. SW’YNGEDAUW.

F. NIETHAMMER.2013 Einige experimentelle Untersuchungen ^über magnetische Hysteresis (Quelques recherches expérimentales

l’hystérésis magnétique).

-

P. 29-48.

L’auteur a étudié l’hystérésis ^{sur un même} échantillon de fer en le soumettant successivement ^aux trois modes suivants d’aimantation : 1° Variation lente et bien déterminée de la force magnétisante ;

c’est le procédé employé couramment, ^ce qu’on peut appeler ^la

méthode magnéto-statique. ^{Dans ce} cas, la variation d’induction peut

être mesurée par la méthode balistique ^ou par la méthode magnéto- métrique ;

2° Aimantation cyclique rapide, par ^courants intermittents ou

alternatifs. Le travail d’aimantation, ^{croissant avec la} fréquence,

39 devient plus considérable ; ^on peut ^en faire soit une mesure électrique

par le wattmètre, ^{soit une mesure} calorimétrique ;

3° Aimantation cyclique par ^rotation de l’éclzantillon dans un

champ magnétique ^constant.

Voici les résultats les plus saillants obtenus par M. Niethammer : 1.

La relation de Steinmetz

qui représente ^{le travail} d’hystérésis par cycle ^et par centimètre cube,

A en fonction de l’induction maximum atteinte B, ^n’est applicable qu’entre ^des limites très resserrées de la force magnétisante, ^le

coefficient d’hystérésis "t¡ ^variant notablement avec B.

2. - Pour une méme valeur de B, ^la perméabilité ^est plus grande

dans le premier procédé que dans le deuxième ; maiq ^{elle ne semble}

pas influencée par des modifications de forme du ^courant alternatif

emplové. Le travail d’hystérésis ^{est aussi} plus grand ^{dans le} premier

cas que dans le second.

3.

Par rotation dans un champ magnétique, ^{A croît d’abord}

avec B, puis ^{décroît à} partir d’une certaine valeur de B, voisine de la saturation.

4.

Les secousses n’influent pas d’une façon ^{notable sur} l’hysté-

résis dans ^ce troisième procédé, pourvu que B soit supérieur ^{à 4.000.}

H. BAGARD.

H. sTARiiE. - Ueber die Reflexion der Kathoden Strahlen (Sur la réflexion des rayons cathodiques). - ^{P. 49.}

Un ballon sphérique porte deux tubulures dont les axes AO et BO

passent par le ^{centre O. Au} centre est placée ^une plaque métallique, M,

mobile autour d’un axe perpendiculaire ^au plan ABO. On fait le vide dans le ballon. Une cathode envoie suivant l’axe d’une des tubulures des _rayons cathodiques ^sur 1B1; ^un cylindre ^de Faraday placé ^dans

l’autre tubulure reçoit les rayons réfléchis ^sur M ; la base du cylindre

de Faraday est recouverte d’une substance fluorescente ; ^le cylindre

est entouré par ^{un écran} protecteur, ^{et il est réuni au} sol par l’inter- médiaire de la bobine d’un galvanomètre ^sensible.

Par ces deux moyens (fluorescence ^et galvanomètre) ^{on constate}

la réflexion diffuse.

Si la plaque ^{M est isolée au} lieu d’ètre ’au sol, ^sa fluorescence

40

reste la même ; ^{mais le} galvanomètre ^dévie davantage, ^ce qu’on explique ^{de la} façon suivante : la plaque ^se charge, et, ^{le vide étant}

plus ^{ou moins} conducteur, ^une partie ^{de la} charge passe dans ^le

cylindre ^de Faraday ; ^{on a} vérifié que, malgré ^le cylindre protecteur,

il entre des lignes de force dans le cylindre ^de Faraday. ^Le galvano-

mètre indique ^{un courant} plus ^{fort ou} plus faible, ^suivant que la

plaque M est unie au pôle --- ^{ou au} pôle + d’une batterie d’accumulateurs dont l’autre pôle ^{est au} sol, ^{dans une} expérience ^{où la} plaque ^{M est} isolée; ^{celle-ci se} _comporte ^comme si elle était chargée ^au potentiel

de 50 à 60 volts ; ^ce potentiel dépend ^des conditions ambiantes ; ^il augmente ^en valeur absolue quand ^la pression ^diminue.

En accolant deux à deux des plaques ^{de nature} différente, ^on _peut

substituer rapidement, par simple rotation de 180°, ^{un métal à} l’autre;

on constate ainsi que les pouvoirs réflecteurs sont très différents et

proportionnels, ^en général ^du moins, ^{à la} densité ; ainsi, ^{si le} platine

a un pouvoir représenté par 21,6, l’aluminium a un pouvoir repré-

senté par 2,6. Pour une même intensité des rayons incidents, ^les charges réfléchies et absorbées sont complémentaires ; ^{on mesure les}

dernières en réunissant le miroir au sol par la bobine d’un galvano-

mètre. R. S.

E. WIEDEMANN. - Unwandlung ^der Energie

^{Kathoden Strahlen in} diejenige

von

Lichtstrahlen (Transformation ^de l’énergie ^des rayons cathodiques

énergie des rayons lumineux). - ^{P. 6i.}

Dans l’espace vide annulaire formé par deux tubes cylindriques ^et concentriques, ^on produit des rayons cathodiques.

Ce tube intérieur est recouvert d’une substance fluorescente et contient quelques centimètres cubes d’alcool et un thermomètre de

façon ^à servir de calorimètre. Le tube extérieur est recouvert des

plaques secondaires de l’excitateur du système de fils de Lecher, qui

émettront les rayons cathodiques ; ^ces plaques ^sont percées ^{de fenêtres} permettant ^{de mesurer} l’intensité de la lumière émise par la substance fluorescente.

On trouve que, par le j eu ^{des rayons} cathodiques, ^{la lumière émise}

a une intensité de 1 25 de l’étalon à acétate d’amyle, ^{et le} dégagement

de chaleur est de 0,025 calorie-gramme par seconde ; c’est-à-dire, pour

une intensité égale ^{à 1 25} étalon, il y ^{a un} dégagement ^{de 0Cai,62.}

41 Or l’étalon à acétate d’amyle ^lui-même dégage, d’après Turmlirz, 0,0454 calorie-gramme par seconde.

La lumière produite par électro-luminescence ^est donc loin d’être aussi économique que celle de la lampe ^et des lumières ordinaires.

R. SWYNGEDAUW..

J. RITTER

GEl’I’LEII. - Leber die Verschiedenheit der physikalischen ^Natur der Kathodenstrahlen und der Rontgen ^strahlen (Sur la différence de nature

physique des rayons cathodiques ^{et des} rayons de Rôntgen). - ^{P. 65.}

L’auteur montre, par quelques expériences, que les rayons X ^sont des égaliseurs ^de potentiel, ^comme M. Perrin l’avait déjà ^démontré auparavant, tandis que les rayons cathodiques ^{sont des courants}

d’électricité négative.

R. SwYNGEDAUW.

WALTER. - Ueber Natur der Rôntgenstrahlen (Sur ^la nature des rayons

cathodiques). - ^{P. 74.}

Les rayons de Rôntgen seraient constitués par les particules ^des

rayons cathodiques qui seraient réfléchies d’une manière diffuse dans tous les sens par l’anticathode, après avoir cédé à cette dernière leur

charge électrique.

Ce dernier point ^est fondamental, _parce qu’il ^{servira à} expliquer ^les différencies ^des deux genres de rayons.

Les particules ^mobiles qui constituent les rayons X n’étant pas

chargées, ^{il en} résulte immédiatement qu’elles ^{ne seront} pas déviées par les champs magnétiques ; pour la ^méme raison, les rayons X traverseront plus facilement les corps que les rayons cathodiques,

parce qu’ils ^{ne seront} pas attirés ^{comme ces} derniers par les parti-

cules matérielles des corps qu’ils traversent.

Les ressemblances s’expliquent ^{avec la même} facilité : phosphores-

cence, ^action photographique ^et chimique.

L’absence de polarisation, diffraction et réfraction découle natu- rellement de cette hypothèse pour les deux ^sortes de rayons.

Les rayons cathodiques ^{ont une} vitesse d’autant plus grande ^que

les, ^{tubes sont} plus raréfiés ; ^{il en} résulte, pour les rayons X, ^des

propriétés analogues ^{et un} pouvoir ^d’autant plus considérable pour

traverser; ^on comprend, ^{dans le même ordre} d’idées, ^les expériences

42

de M. Sagnac ^montrant que les rayons X réfléchis ^sont plus ^facile-

ment absorbés que les rayons directs.

L’ionisation du gaz provoquée ^{par les rayons X ne serait} qu’une

dislocation par suite du choc des particules ^contre les molécules du gaz.

Des considérations du même ordre ont été émises par MM. Vos- maer et h. Ortt (1).

R. SWYNGEDAUW.

D.-E. TOLLENAAR. 2013 Bemerkungen

der Arbeit des Hrn- E. Wiedemann über die gegenseitige Beeinflussung verschiedener Theile einer Kathoden (Remarques

sur

le travail de M. E. Wiedemann

l’influence réciproque ^{des diverses} parties ^d’une cathode).

^{P. 83.}

L’auteur explique ^les expériences ^{de M. E. Wiedemann} (2): ^{: chines} l’hypothèse ^de Crookes, la déflexion des rayons cathodiques, par ^une cathode voisine est une conséquence ^{de l’action} répulsive ^{d’une sur-}

face électrisée négativement ^{sur les} projectiles électrisés négative-

ment des rayons cathodiques.

W . STEWART. -- Ueber die Zerstaübung electrisch geglühter Platin und Palladiumdrähte (Sur ^la pulvérisation de fils de platine ^{et de} palladium, ^rendus

incandescents par le courant).

^{P. 88.}

Le résultat principal ^{de ce travail est} que ^cette pulvérisation ^est

presque insensible ^ou nulle dans l’hydrogène, l’azote; ^{elle est} plus

considérable dans l’air et l’oxygène.

R. SWYNGEDAUW.

0. WIEDEBURG. - Vergleichende 1B’Iessungen ^der wârmestrahlung

^Metallen (Gomparaison ^{entre les} rayonnements calorifiques ^des métaux). - ^{P. 92-119.}

Le but de ce travail est la comparaison ^des pouvoirs émissifs de différents métaux et alliages portés ^{à la} température ^de 100". La méthode employée ^est celle du cube de Leslie. Sur une même face du cube sont disposées ^{deux lames} métalliques ^aussi identiques ^que possible ^comme dimensions, ^{mais de natures} différentes : : l’une de

(1) Nature, p. 316; ^1897.

(2) ^Wied. Ann.., ^t. LXIII, p. 248 ; 1897;- ^{J. de} Phys., ^3e série, ^t. VII, ^358.

43 ces lames est formée du métal qui ^{sert de terme de} comparaison ; ^le rapport ^des pouvoirs ^{émissifs est donné} par le rapport des déviations du galvanomètre ^{en relation avec la} pile thermo-électrique.

Le métal qui ^{sert de terme de} comparaison ^est l’argent poli ; ^les

autres métaux (également polis) qui ^{ont été étudiés sont le cuivre,}

l’or, etc., ^{et le} laiton, l’acier, ^la manganine, ^le rhéotane, l’alliage manganèse-cuivre ^{à 30} 0/0 ^de manganèse.

1° Les différents métaux purs (à ^l’état solide) ^se rangent, ^au point

de vue des pouvoirs ^émissifs croissants, ^comme ils le font au point

de vue de leurs conductibilités électriques ^et thermiques décroissantes;

2° Pour les alliages ^et pour le nickel, ^{de la} grandeur ^{de la résis-}

tance électrique ^{on ne} peut pas conclure ^à la grandeur ^du pouvoir émissif; la remarque précédente ^ne s’applique pas dans ^{ce cas.}

L. MAHCHIS.

L. SOHNCKE. - Ueber die Aenderung ^der specifishen Wärme mit der Temperatur (Sur ^{la variation} des chaleurs spécifiques

^la température).

^P.111-115.

Lorsqu’on ^fournit de la chaleur à ^un corps, ^une partie ^seulement

sert à élever ^sa température, c’est-à-dire augmenter l’énergie ^vibra-

toire des molécules ; ^{une autre} partie ^est employée pour produire

du travail extérieur et du travail intérieur. Pour les solides et les

liquides, le travail extérieur est négligeable ; pour les gaz, il ^est sensiblement le même pour ^{un même} gaz ^aux différentes tem-

pératures. ^{Or c’est un fait bien connu} que la variation de la chaleur

spécifique d’un corps lorsque ^la température s’élève. On peut ^dire

que ^cette variation est due à ce que le travail intérieur ^ou travail de

désagrégation correspondant ^{à une élévation de} température ^{de 1° n’a}

pas la ^même valeur dans toute l’échelle des températures. ^{Ce travail}

intérieur se divise lui-même en deux parties : le travail nécessaire pour vaincre dans la dilatation ^les attractions réciproques ^{des molé-}

cules (travail extérieur de désagrégation) ^et le travail employé ^au déplacement des molécules et à l’augmentation ^des mouvements des atomes à l’intérieur de la molécule (travai! intérieur de désagréga- tion). Ce dernier travail a seul une valeur appréciable dans les gaz

réels ; ^{ce sont ses} variations avec la température qui produisent plus particulièrement ^les changements des chaleurs spécifiques. ^L’auteur

va plus ^{loin et admet} qu’il ^{en est de même} pour ^tous les corps, pourvu

qu’ils ^soient suffisamment éloignés ^d’un changement ^d’état.

44

Il résulte immédiatement de là que les chaleurs spécifiques ^du

mercure liquide ^et du cadmium solide ne doivent pas varier ^avec la

température, si l’on admet que les molécules de ^ces corps ^à l’état

liquide pour l’un, ^à l’état solide pour l’autre, ^sont monoatomique

comme à l’état de vapeur; il suffit pour cela de remarquer que dans

ces conditions l’énergie intérieure de ^ces molécules ne peut ^être augmentée et, par suite, que le travail intérieur de désagrégation ^est égal ^{à zéro. Mais} l’expérience ^montre que, si la chaleur spécifique

du mercure liquide ^{reste très} sensiblement indépendante ^{de la tem-} pérature, elle décroît cependant légèrement. ^M. Sohncke rend compte

de cette anomalie en remarquant que le travail extérieur de désagré- gation (qui existe seul dans les corps ^à molécules monoatomiques) ^va

en diminuant lorsque ^la température s’élève, ^{les centres de} gravité

des molécules étant alors plus éloignés ^{les uns des autres.}

1,. MARCHES.

A. ABT. - Vergleichung einiger Stahlsorten untereinander, ^{mit dem Nickel und}

dem Moraviczaer Magnetit bezuglich ihres remanent Magnetismus (Comparaison

de quelques espèces ^{d’acier entre} elles, ^ainsi qu’avec le nickel et la magnétite

de Moravicza

point ^de

^{de leur} magnétis me rémanent). - P. 116-120.

L’acier au tungstène prend ^une aimantation rémanente beaucoup plus grande que les aciers employés jusqu’ici pour les aimants peur- manents. Quant ^{à la} magnétite, ^{elle ne} l’emporte ^{à ce} point ^{de vue}

que ^sur l’acier ordinaire, ^{l’acier Bessemer et l’acier} puddlé ; ^{elle reste}

inférieure aux aciers de creuset raffinés et notamment à l’acier au

tungstène.

il. BAGAIID.

K. WESENDONCK. - Einige Beobachtungen ^{über das} Leitvermögen ^{der Flam-} mengase (Quelques observations

le pouvoir conducteur des gaz des

flammes). - P. 121-135.

Plusieurs physiciens ^{ont étudié, dans ces derniers} temps, ^{les cir-}

constances dans lesquelles les gaz perdent ^leur électrisation ou la

propriété ^de décharge des corps électrisés.

J.-J. ’rhomson (1) ^{avait observé} que ^l’air rôntgénisé ^semble perdre

(1) ^J.-J. THOMSON, l’hil, Mag., ^5° série, ^t. XLH, p. 3J2 ; ^1896.

45 toute trace de conductibilité, quand ^{il est traversé} par des gouttes

d’eau ou quand ^on le fait filtrer à travers de la ouate et du coton de

verre.

Mais des expériences, dirigées par lord Kelvin (’ ), ^{ont montré} qu’il

est très difficile de décharger complètement les gaz. La filtration ^à travers la ouate est plus active que les gouttes d’eau, ^{mais ne suffit}

pas pour obtenir la neutralisation.

Enfin Townsend (2) ayant ^constaté que les gaz nouvellement formés conservent une très grande partie ^{de leur} électricité, quand ^{on les}

soumet à ces traitements, ^{a émis cette} opinion qu’il ^{y a deux} espèces

de gaz électrisés, ^{les uns} perdant facilement leur charge, ^{dans les}

circonstances précédentes (air rôntgenisé), ^{les autres} difficilement

(gaz nouvellement formés).

M. Wesendonck ^{a étudié à ce} point ^{de vue} les gaz issus des flammes . Il a constaté que la filtration ^{à travers} la ouate leur enlève facilement et complètement ^leur pouvoir conducteur.

Mais, ayant ^{soumis ces} gaz ^à l’action des gouttes ^d’un grand

nombre de liquides (eau, ^{mercure, acide} sulfurique, permanganate

de potasse, térébenthine, glycérine), ^{il a observé} qu’aucun ^{de ces} liquides ^n’était capable ^de produire ^{le même effet.}

Il mentionne particulièrement ^{l’action très faible} de la térében- thine dont la vapeur diminue considérablementle pouvoir ^conducteur

de l’air rendu actif par les étincelles, d’après ^les expériences ^de

Naccari (3).

Au contraire, ^l’acide sulfurique ^{chaud diminue très} considérable- ment le pouvoir conducteur des gaz des flammes, agissant ^{dans la}

même proportion ^sur l’électricité positive ^{et sur} l’électricité négative.

Ces gaz conservent la propriété ^de décharger ^un électromètre après

avoir _parcouru de longs ^tubes métalliques. ^Cette propriété ^semble indépendante ^{de leur} degré d’humidité.

D.

GULIh. - Ueber die Ursache der

Branly entdeckten Widerstand-

sânderungen (Sur ^{la cause} des variations de résistance découvertes par

Branly).

P. 136-145.

Discussion des diverses explications qui ^{ont été} proposées pour (1) Lord KELVIN, Nature, LII, p. 609,§ 10; ^1896.

(2) To"rXSEND, ^Phil. illag., YLV, p. 125; ^1898.

(3) NACCARI, ^{Atti cli} Torino, XXV, p. 388 ; ^1890.

46

expliquer ^le phénomène découvert par Branly ^et description d’expé-

riences qui confirment la théorie du contact de Lodge.

H. BAGARD.

E. DORN. - Einige Beobachtungen

Frittrohren (Quelques observations

sur

les tubes à limaille).

P. 146-161.

i. - L’auteur ayant recherché si les rayons X ^{ont une} influence

sur la résistance de feuilles ou de fils métalliques ^{a reconnu} que la diminution de résistance observée est due non aux rayons X, ^{mais à}

la décharge électrique qui leur donne naissance, ^et que le siège ^de

cette variation de résistance est au contact des métaux ; l’effet dis-

paraît quand ^{on soude entre elles toutes les} pièces métalliques ^du

circuit.

2.

M. Dorn a étudié des tubes à limailles constitués avec diffé- rents métaux ; ^{il a observé ce} qui ^se passe quand ^on fait le vide dans

ces tubes, ^en les échauffant ^en même temps pour les dessécher, puis quand ^{on y laisse rentrer} différents gaz.

Il semble résulter de ses expériences que ^{ce sont} les couches

superficielles mauvaises conductrices des limailles qui opposent ^le plus grand ^{obstacle au} passage du ^courant.

Le platine, l’argent, ^{le nickel, ne} présentent qu’une faible résis- tance. Pour le cuivre et le zinc, la résistance croît d’abord avec le

temps. Les ondes électriques ^ne produisent qu’une faible augmen- tation de conductibilité dans le cas de ces métaux.

Le gaz ^{intérieur a une influence} marquée ; ainsi, pour le platine,

le vide produit un abaissement de résistance, ^en l’absence des ondes

électriques.

L’aluminium ^se montre insensible à l’action des ondes électriques.

Le fait peut s’expliquer d’après la théorie de Lodge, ^{en admettant}

que la couclle superficielle d’aluminium reste inaltérable, ^{et ne} peut

être brisée par les ondes électriques pour livrer passage ^au métal.

Il ne pourrait ^{donc se} produire ^de ponts conducteurs.

La rentrée de gaz tels que l’hydrogène ^et l’anhydride carbonique

secs influe peu ^sur la résistance. L’air atmosphérique plus ^{ou moins} humide, produit, ^au contraire, ^une augmentation ^{notable et} rapide ^de

la résistance ^en général. ^Ceci s’explique facilement dans la théorie de

Lodge ; ^les petits ponts formés seraient très subtils et facilement

attaquables par l’air.

47

En résumé, ^toutes les observations de l’auteur semblent confirmer la théorie de Lodge, ^alors qu’elles seraient difficilement explicables

en admettant ^une simple modification du milieu dans lequel ^{sont bai-} gnés ^les grains de limaille.

H. BAGARD.

H. BAGARD.

0. NEOVIUS. - Ueber das vermuthliche Vorkommen eines bis jetzt ^unbekann-

ten Stoffes in der Atmosphäre (Sur ^la présence probable ^dans l’atmosphère

d’une substance inconnue jusqu’ici).

^{P. 162-169.}

L’auteur étudie par la photographie ^les spectres de l’azote extrait de l’air, ^et préparé par la méthode classique ^du passage d’air dé- pourvu d’acide carbonique ^{et de} vapeur d’eau ^sur du cuivre au rouge ; le spectre ^est produit par ^un spectrographe ^à prismes, ^{et les élec-}

trodes du tube à décharge ^{contenant l’azote sous la pression atmo-} sphériqiu03BCe ^{sont en} cuivre. Des recherches préliminaires danslesquelles,

‘au _{moyen du} même instrument, ^{M. Neovius a} produit ^les spectres

de l’air et de l’oxygène, ^ont permis ^de séparer dans le cliché relatif

au spectre ^{de l’azote toutes les raies} qui proviennent des électrodes.

Le spectre de l’azote étant obtenu, l’auteur remarque d’abord qu’il

ne contient _pas le spectre rouge de l’argon; ^{un tel} spectre ^ne peut être obtenu dans ces conditions. Mais la plupart des raies coïncident

avec le spectre ^{bleue de} l’argon. ^{En somme,} les raies du spectre ^de

l’azote peuvent ^{se diviser en} trois groupes.

Premier groupe.

Les raies les plus brillantes du spectre ^de

l’argon pur coïncident ^avec des raies beaucoup plus faibles du spectre

de l’azote ; les raies de ^ce groupe ^sont donc celles de l’argon.

Deuxième groupe.

Les raies brillantes du spectre de l’azote coïncident ^avec des raies beaucoup plus faibles du spectre ^de l’argon;

les raies de ce groupe ^sont donc celles de l’azote.

Troisième groupe.

Il existe dans le spectre ^de l’argon ^{des raies}

de faible intensité qui coïncident avec des raies du spectre ^de l’azote,

ces dernières ayant ^{la même intensité ou seulement une intensité} légèrement plus petite que les premières.

Selon M. Neovius, les raies de ce troisième groupe appartiennent

à un corps ^nouveau, quise ^trouve dans l’air à peu près ^{dans les mêmes} proportions que l’argon. Une seule des raies qui caractérisent ce

corps coïncide ^{avec une} des raies caractéristiques ^du krypton; quant

à la seule raie connue du spectre ^du néon, ^{elle est en dehors des}

limites des recherches de M. Neovius.

48

L’auteur termine son mémoire en comparant ^les longueurs d’ondes,

mesurées par Baly pour les bandes du spectre ^du métargon, ^avec

les nombres donnés par Kayser pour les bandes du spectre ^{du car-} bone ; la coïncidence entre les deux séries de nombres est aussi com-

plète que possible.

1.1. MARCHIS.

J. ZENNECK. - Ein Versuch mit lLreisformigen Klangplatten (Etude

^les plaques ^vibrantes circulaires).

^{P. 1i0.}

L’auteur reprend ^et précise ^les expériences entreprises ^{par Savart}

et étudiées théoriquement depuis par lord Rayleigh ^{et M. Maltézos}

sur les vibrations des plaques circulaires. Il constate l’existence de deux systèmes ^de lignes diamétrales des noeuds parfaitement ^stables lorsque ^la plaque ^{vibre sous l’action d’un archet, ou bien} lorsqu’elle

est abandonnée à elle-même. Il montre comment, ^en général, ^les lignes diamétrales des noeuds oscillent autour des positions ^stables,

et il indique ^{les lois} qui régissent ^de pareilles oscillations. Ces

phénomènes ^{observés avec une} plaque circulaire fixée en son centre se compliquent ^encore lorsque ^la plaque peut ^{librement tourner}

autour d’un axe vertical ; ^on observe alors non seulement un mouve- ment de rotation de la plaque, ^{mais encore} des oscillations. Tous ^ces

phénomènes complexes ^{ont été étudiés avec} grand soin par l’auteur, qui ^{termine son} mémoire par ^un essai théorique ^{encore bien im-} p arfait.

L. MARCHAIS.

Franz RICHARZ und Otto KRIGAR-MENZEL. - Gravitationsconstante und nitt- lere Dichtigkeit ^der Erde, bestimlnt durch Wâgungen (Constante ^de gravitation

et densité _moyenne de la terre déterminée par ^des pesées).

P. 117-193.

Les auteurs décrivent une

balance double

formée de deux séries de plateaux ^{situés à} 226 centimètres les uns des autres. Dans une

première ^série d’expériences, ^les plateaux ^sont chargés ^{de masses}

sensiblement égales disposées ^{à droite et à} gauche, ^{mais à des hau-}

teurs différentes ; ^{on écrit} l’équation d’équilibre ^{dans un sens ;} puis, lorsque ^{les masses ont été} changées ^de plateaux, ^{comme dans la}

méthode des doubles pesées, ^on obtient les valeurs de g ^{au niveau}

du plateau supérieur ^{et au niveau du} plateau ^inférieur.

49 Dans une deuxième série d’expériences, ^{on fixe} une masse de

plomb, ^{entre les} plateaux ; ^{cette masse de} plomb attire le plateau supérieur ^{dans un sens et le} plateau ^{inférieur en sens contraire.}

En opérant ainsi, ^les auteurs ont trouvé pour densité moyenne de la terre

L. MARCHIS.

PAHL VOLKMANN. 2013 Studien iiber die Oberflachenspannung ^des 1"assers in engen CapillarrÕhren (Etudes

la tension superficielle ^{de l’eau dans des}

tubes capillaires étroits).

P. 104-206.

L’auteur a mesuré la tension superficielle de l’eau dans des tubes

capillaires étroits faits de verres très différents, ^{notamment des}

différents ^verres d’léna.

Le résultat positif ^{de ces} recherches est le suivant :

Dans les tubes capillaires fraîchement étirés et utilisés soit immé-

diatenlent, ^soit après conservation sous l’eau, ^{la constante} capillaire

de l’eau (a2) ^{est d’environ} + 0,044 (mm2), ^{et la tension} superficielle

est d’environ + 0,022 (mgr.mm) _mm. plus grande que ^ces mêmes quantités

mesurées avec de vieux tubes larges, ^{lavés à la} potasse ^{et bien} nettoyés ^{à l’eau.}

L. MARCHIS.

F.-A. sCHULZE. - Ueber eine Methode

Bestimmung ^der Warmeleitung ^fester Korper (Sur

^méthode de détermination de la conductibilité des corps

solides). - P. ^207-223.

Considérons un barreau de longueur suffisante à la température

de l’air ambiant. A une distance de quelques centimètres (4 ^{à 10} environ) ^d’une extrémité, ^{un élément} thermo-électrique ^{est introduit}

dans un trou percé dans la barre. A l’instant t

_o, la surface termi- nale considérée est mouillée _par un fort courant d’eau dont la tempé-

rature est 0, ; après t1 secondes, ^{l’élément} thermo-électrique indique

une variation de température figurée par ^un déplacement ^{de n divi-}

sions sur l’échelle du galvanomètre ; supposons qu’un ^même dépla-

cement de n degrés ^se produise après t2 secondes, quand ^la tempéra-

ture du courant d’eau est égale ^à fJ2. ^La connaissance des valeurs O1,

50

021 to t2 permet d’obtenir le coefficient de conductihilité thermomé-

trique.

L. MARCHIS.

WILBEL-M HOFFMANN. 2013 Bestimmung ^des Spannungscoefficienten ^{und der}

Differenz des Ausdehnungscoefficienten ^und Spannungscoefficienten ^{der Luft} (Détermination pour l’air du coefficient de dilatation à volume constant et de la différence entre le coefficient de dilatation à pression constante et le coefficient de dilatation à volume constant).

P. 224-236.

On a employé deux thermomètres à air ayant ^{la forme} adoptée

par Jolly, légèrement ^modifiés.

Les expériences ^{ont lieu à 0° et 100".}

Les résultats sont les suivants :

Coefficient de dilatation à volume constant

2p

0,00366957.

Moyenne ^{de «v}

2p

0)00000123, ^av désignant ^le coefficient de dilatation à pression ^constante (pression ^de 1 ’atmosphère) ^{entre 0°}

et 1000.

L. MARCHAIS.

U. BEIIN. - Ueber die specisfiche ^Warme einiger Metalle bei tiefen Temperatu-

ren

(Sur ^{la chaleur} spécifique ^de quelques ^{métaux aux basses} températures).

-

P. 237-244.

La méthode employée ^est la méthode des mélanges. ^{Les métaux}

étudiés sont refroidis soit dans de l’air liquide (- 186°), ^{soit dans un} mélange ^d’acide carbonique ^{solide et d’alcool} (- 80°). ^{L’auteur a}

vérifié par des expériences ^directes qu’au bout de soixante minutes le métal était bien à la même température que le bain refroidissant. Il s’est également préoccupé ^des gains ^{de chaleur dans le} transport ^du

mélange réfrigérant ^au calorimètre..

Les expériences, qui ^ont porté ^{sur un très} grand ^{nombre de} métaux,

ont conduit à la conclusion suivante :

.

La chaleur spécifique ^{va en diminuant avec la} température, ^{et cette}

.diminution est d’autant plus grande que la chaleur spécifique ^{est clie-}

même plus grande.

L. MARCHIS.

51

J. STARK. - Ueber Stromverzweigung

Zwischenkôrpen (Sur la distribution du courant entre deux électrodes).

^{P. 245.}

L’auteur résume les travaux antérieurs ainsi que des recherches

personnelles et montre comment ^on peut ^en expliquer simplement

les résultats au moyen de considérations théoriques difficilement

résumables. Ch. MAURAIN.

J.-A. ERSKINE. - Ueber die gegenseitige Wirkung ^zweier Stromkreise und ihre

Anwendung ^{auf die} Bestimmung der Dielectricitâtsconstanten (Sur l’influence réciproque ^{de deux} circuits ; application ^à la détermination des constantes

diélectriques ^des liquides).

^{P. 269.}

Le principe de la méthode consiste à mesurer une capacité ^inter-

calée dans le circuit secondaire en la remplaçant par ^une capacité

Inesurable qui produise le même effet. Le circuit primaire ^com- prend ^un condensateur chargé par ^une machine de Holtz ou de Voss,

un micromètre à étincelles et une bobine ; ^le secondaire, ^{une bobine} induite, ^{une autre} petite bobine dans laquelle ^on place ^une aiguille aimantée, ^{et un} condensateur de capacité C. On fait passer ^un nombre fixe de décharges (six), ^{et on mesure} la désaimantation de

l’aiguille ^{aimantée. Si on} fait varier C, ^{les autres} conditions restant les mêmes, la désaimantation varie. La capacité ^étant constituée par

un condensateur cylindrique ^{à air, on observe une} certaine désai-

mantation ; ^on remplace ^{alors ce} condensateur par ^un condensateur à plateaux ^de Iiohlrausch j ^on fait varier la distance des plateaux jusqu’à ^ce que la désaimantation observée soit la ^même que précé- demment ; ^on calcule la capacité d’après la distance des plateaux,

et on a ainsi la capacité du condensateur cylindrique ^{à air. On 1ne-}

sure de mème la capacité ^{du même} condensateur après ^avoir placé

un liquide ^{entre les} armatures. Le rapport des nombres trouvés dans le deuxième et le premier ^{cas donne la constante} diélectrique ^du liquide.

L’auteur discute d’abord les conditions théoriques ^du problème ^de

manière à chercher les conditions les plus favorables aux expériences ;

il trouve ainsi que M2 doit ^être faible _par rapport ^à L,L,, pour qu’à

une certaine variation de C corresponde ^{une notable} variation de

l’amplitude ^{du courant oscillant} secondaire; il réalise ceci ^en plaçant

la bobine induite non pas ^à l’intérieur cle la bobine inductrice, ^mais

sur le prolongement de celle-ci.

52

L’amortissement doit être sensiblement le même dans les deux

expériences ^de comparaison, ^ce qui empêche d’appliquer ^{la méthode}

à des liquides absorbants.

L’auteur renvoie pour les détails ^sur l’emploi ^de l’aiguille ^aimantée

conme « indicateur » du courant secondaire à un travail antérieur (1);

il obtient une aimantation assez forte de ^ces petites aiguilles (lon-

gueur : ^1. centimètre environ), ^{en les} plaçant ^entre deux fils de fer

qui ^diminuent énormément le champ démag nétisant.

Voici les résultats obtenus :

Ch. MAURAIN.

E. ASCHKINASS. - Theoretisches und Experimentelles iiber den Coharer

(Recherches théoriques ^et expérimentales

^le cohârer).

^{P. 284.}

Après ^avoir passé ^{en revue les} principaux ^{travaux relatifs à cette} question ^et rappelé qu’il ^{a trouvé le} phénomène fondamental indépen-

damment de M. Branly quelques ^années après ^lui (2), l’auteur discute les dif’férentes explications qui ^{en ont été} proposées ^en exposant, ^à propos de chacune d’elles, ^ses propres expériences. ^{Il trouve ces} explications peu satisfaisantes.

On a d’abord pensé, d’après Lodge, ^à l’action de petites ^étincelles produites, ^sous l’influence de la décharge extérieure, ^entre les par- ticules rnétalliques ; ^ces petites étincelles pourraient soit améliorer les contacts en changeant ^la position ^des particules, soit établir (1) ^E. BRANLY, C. R. de l’Acad, des Se., ^t. CX1, p. 785; 1890A;

^E. ASCHKINASS, Verh. cl. Phys. gesellsh.

Be2,lin, Jahrg. XIII, p. 103 ; ^1894.

(2) ^J.-A. EpSKiNE, ^Wied. Ann., ^t. LXIl, p. 145; 1891;

Journal de physique,

3" série, ^t. VII, p. ’l’12 ; ^1898.

53 entre elles des communications _par les poussières métalliques ^arra-

clées aux particules. ^{Or M.} Branly(’) ^a observé, ^dans quelque expériences ^{faites avec du verre} platiné, ^une augmentation ^{de résis-}

tance sous l’action des décharges extérieures (dans ^d’autres expé- riences, la résistance du dépôt ^de platine n’était pas modifiée) ; ^avec

du bioxyde ^de plomb ^il obtenait dans tous les cas une augmentation

de résistance ; M. Aschkinass trouve un autre corps, le sulfure de cuivre, donnant lieu au même phénomène. Ces faits lui semblent ne

pas s’accorder ^avec l’explication ^de Lodge, ^-non plus qu’avec ^celle

d’Auerbach (1) qui fait intervenir des vibrations mécaniques ^{et une}

sorte de force d’adhésion maintenant de nouvelles positions d’équi-

libre pour lesquelles ^{le contact} serait meilleur.

Une autre objection ^à l’explication ^de Lodge provient ^{de ce} que le

phénomène ^n’est pas modifié quand ^on place ^le

^cohârer

^{dans un}

espace ^{où on a} fait un vide suffisant pour que les décharges électriques

ne passent plus.

On pourrait songer ^à expliquer l’augmentation de résistance observée avec le bioxyde ^de plomb par exemple, par ^une action chi-

mique superficielle, produite ^à la faveur de l’élévation de température

due ^aux étincelles ; ^le bioxyde ^de plomb ^se transforme, ^en effet, ^sous

l’action de la chaleur, ^en minium, qui ^est moins bon conducteur que

lui ; mais M. Aschkinass montre, par des expériences ^directes, qu’il

faut ^une élévation de température considérable et de longue ^durée

pour produire ^une variation notable de la résistance, ^effet qu’on ^ne peut guère ^{attribuer aux} étincelles.

L’action fondamentale observée dans le cohârer, c’est-à-dire une

diminution de la résistance, pourrait ^encore s’expliquer par la des- truction de la couche mauvaise conductrice d’oxyde qui ^{se trouve à}

la surface des particules métalliques; ^{on ne} doit pas alors pouvoir

obtenir cette action avec des métaux non altérables ; ^en effet l’auteur n’a obtenu aucune variation, ^sous l’influence des décharges, ^{dans la}

résistance de poudres d’argent ^{ou de} platine; ^{mais, d’autre} part, ^il obtient un bon cohârer avec de la limaille de cuivre dont la surface venait d’être bien purifiée par immersion dans l’alcool méthylique après chauffage ^au rouge ; ^de plus, ^{il a construit un cohârer au}

moyen ^{de deux} pièces ^{de cuivre} dont les surfaces sont amenées très

(1) ^E. BRANLY, ^LU1n. El., ^t. XL, p. 511 ; ^1891.

(2) AuERBACH, ^Wied. Ann., ^t. LXIV, p. 611 ; 1898;

Journal de physique,

3e série, t. VII, p. 439; ^1898.

54

près ^{l’une de} l’autre; ^dans l’air, ^{ces surfaces} paraissent ^nettement oxydées ; ^{mais on ne} saurait attribuer à cette couche d’oxyde ^un

rôle prépondérant ; ^car l’effet était exactement le même quand ^les

deux pièces de cuivre étaient maintenues dans de l’alcool méthylique

où on les avait plongées ^aussitôt après les avoir chauffées.

1B1. Aschkinass décrit ensuite quelques expériences ^montrant que les gaz qui peuvent ^{se trouver condensés à} la surface du métal ne

jouent ^{aucun rôle dans le} phénomène.

Il étudie ensuite, après plusieurs phô.siciens 1’), l’influence d’une élévation de température : le cohârer fonctionne aussi bien à une

température plus élevée que la température ^ambiante qu’à ^cette température même ; l’effet d’une élévation de température ^suffisante

est de _ramener, comme le ferait un choc, le cohârer à son état primi- tif, lorsqu’il ^{a été} impressionné par ^une décharge ; ^{c’est d’ailleurs}

seulement l’amplitude de la variation de température qni importe :

supposons que la température ambiante étant to, ^une élévation de

température jusqu’à t1 > to ^soit insuffisante _pour ramener le cohârer à son état primitif; ^on pourra obtenir ^cet effet en le refroidissant d’abord à t2t0, pourvu que l’intervalle ti - t, soit suffisant.

Dans des expériences ^{faites avec un} cohârer formé de petites

larnelles d’étain, ^M. Aschidnass a observé que l’action des étincelles

ne se produit que si la force électromotrice existant dans le circuit du cohârer est supérieure ^{à une} certaine valeur.

M. Aschkinass rappelle ^enfin que 1B1. Branly ^{a montré la} production

d’une action analogue ^{à celle} des étincelles sous l’action de chocs faibles et répétés, ^{un choc} trop ^fort ramenant, ^au contraire, ^{la résis-}

tance de la limaille métallique ^{à sa valeur} primitive, ^et indique ^des expériences analogues ^{de MM. Auerbach et} Drude, ^et de lui-même.

Il resterait à préciser, par l’expérience, les différences et les ana-

logies ^entre le mode d’action des ondes électriques ^{et celui des}

ondes acoustiques. Ch. MALRAIN.

R. WAITZ. 2013 Wirkung ^eines Spaltes ^auf Hertzs’che Wellen (Action d’une fente

sur

les ondes hertziennes).

^{P. 308.}

Ce travail est une extension des résultats obtenus par M. Latriljeo- On a vu en particulier que si, ^{entre un} excitateur et un résonateur, ^on (1) ^Voir LEPPIN, ^Wied. Ann., ^t. LXV, p. 888 ; 1898 ;

Journal de physique.,

3P série, ^t. YH, p. 787; ^1898.

55

place ^une fente normale à 1’axe de l’excitateur, l’énergie électrique

reçue par le résonateur augmentait ^{avec la} longueur ^{de la} fente ;

l’auteur a montré que ^cette énergie passait par des maxima ^et des

minima, quand ^{on faisait croître la} longueur. de la fente.

Il explique ^{ce fait en} admettant que, ^sur les bords de la lame, ^il

se forme une onde stationnaire qui ^est déterminée par les ^dimensions

de ^la fente ; ^elle produit ^son effet maximum quand ^la longueur ^{de la}

fente est égale ^{à la} longueur ^{d’onde du} résonateur, ^{un minimum} sensiblement nul quand ^{elle a une} longueur ^{double, ce} qui ^cor- respondrait ^{à un} noeud des deux ondes stationnaires au milieu de la fente, c’est-à-dire au voisinage ^{de la} région ^{où le résonateur}

est placé.

D’après ^cette explication ^et dans le dernier cas, le résonateur doit

indiquer ^{une onde} plus ^intense quand ^{on le} déplace ^vers le 1 de la

longueur totale de la fente, c’est-à-dire vers un ventre de l’onde sta- tionnaire.

L’expérience ^{confirme cette} conclusion ; ^de plus, quand ^on jette ^un pont ^vers le 1 ^{de la longueur de la fente, on annule} l’action ; ^{si on} jette ^le pont ^{vers la} moitié, ^{l’action ne} change pas.

Une surface métallique percée d’une fente a aussi pour effet de

supprimer les actions perturbatrices ^{de la bobine de} Ruhmkorff; ^le

résonateur employé ^{était le} résonateur rectangulaire ^{avec électro-}

mètre à quadrants ^de Bjerkness.

R. SWYNGEDAUW.

R. S’VYNGEDAUW.

E. WIEDEMANN et G.-C. SCHMIDT. 2013 Electrische und thermische Messungen

an

Entladungsrôhren (Mesures électriques ^et thermiques

des tubes à

décharge). - ^{P. 314.}

On se demande d’abord si, ^{en faisant traverser un tube à vide}

par le ^courant d’une batterie d’accumulateurs à haute tension ou

par le courant d’une machine à influence, ^on obtient des résultats

comparables ^{entre eux.}

En mesurant le potentiel ^{V en} différents points ^{du tube à} décharge

à Az et dans la région de ^lumiére positive- (positive Lichsaüle) par

des sondes convenables en platine ^{réunies à un} électromètre à qua-

(1) Wied. Ann., ^t. XLV, p. 408 ; 1898; ^{- J. de} Phys., ^3e série, ^t. VII, p. 560; ^1898.

56

drants et la distance e de deux sondes consécutives, ^on peut ^évaluer les gradients ^du potentiel (potentialgradient) V e ^{en diverses} régions

du tube.

On obtient des résultats identiques ^{avec une} batterie d’accumula- teurs de 1..00 éléments et une machine de Toepler à ²⁰ plateaux, ^les légères différences observées sont imputables ^aux variations inévi- tables du courant de la machine à influence.

On peut déduire le gradient ^du potentiel ^{dans un} tube par des

mesures calorimétriques, ^{en écrivant} que le travail produit par la chute d’une quantité d’électricité q ^{de V volts se convertit} intégrale-

ment en chaleur; ^on obtient ainsi des résultats entièrement compa- rables à ceux fournis par la méthode électrométrique.

Le gradient ^du potentiel ^{dans un gaz de} pression ^{donnée, déduit}

par l’une ^ou l’autre de ces méthodes, ^est sensiblement indépendant

de la largeur ^{du tube et de la} forme de la décharge.

En éclairant les sondes et l’espace qu’elles comprennent par la lumière ultra-violette, ^{au travers} de la fenêtre de quartz ^{d’un tube à} vide, ^on n’observe pas de variation du gradient (une variation de

1 100 ^{aurait été} visible).

On sait, par des recherches antérieures de E. Wiedemann, que, dans un tube à décharge ^à pression suffisamment faible, ^le dégage- gement de chaleur est très variable, quand ^{on va} de la cathode à

l’anode ; ^{il est très intense à la} cathode, ^{diminue et} passe par ^un minimum dans l’espace ^obscur, puis augmente ^{de nouveau et atteint}

un maximum dans la première ^{couche brillante} qui ^suit l’espace

obscur (Glimmlicht), diminue ensuite pour augmenter ^{de nouveau}

dans la lumière positive,

Le gradient ^du potentiel ^{varie suivant une loi toute} différente ; ^il

passe par ^un minimum dans la couche brillante (Glimmlicht) ; ^des

mesures sont faites sur le même tube.

Si donc, ^{dans la lumière} positive, ^le dégagement de chaleur pro- vient uniquement du travail électrique qui s’effectue dans cette

région, ^{dans la} première couche brillante (Glimmlicht) ^le dégage-

ment de chaleur est plus grand que celui qui correspond ^{au travail} électrique ^{consommé en cette} région ; ^il provient, ^{en outre, de} l’absorption des rayons émis par la cathode.

(1) ^Wied. Ann., ^t. Xx, _p. 777; ^1883.