Quelques observations sur la croissance des trichites de fer

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Submitted on 1 Jan 1963

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Quelques observations sur la croissance des trichites de fer

M. Régis

To cite this version:

M. Régis. Quelques observations sur la croissance des trichites de fer. Journal de Physique, 1963, 24

(6), pp.413-415. �10.1051/jphys:01963002406041301�. �jpa-00205499�

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Si nous appelons Sx ^et S2 ^{les distances} respectives

entre les pics ^{1 et 2 d’une} part, ^{5 et 6 d’autre} part, ^le deplacement ^{e due a} l’interaction entre le moment

quadrupolaire Q du noyau de 5?Fe et le gradient ^de champ 6lectrique, q, peut ^s’écrire

0 repr6sentant l’angle ^{entre la} direction du gr,adient

q ^{et le} champ magn6tique ^{interne. Nous trouvons ainsi}

pour le compose ^d’holmium (tableau II).

TABLEAU II

On peut supposer qu’il y ^a corr6lation entre le chan-

gement ^de signe ^{de e et} la rotation bien connue de l’axe d’antiferromagnetisme qui, ^{selon a de la maille} orthorhombique ^{a la} temperature ambiante, s’aligne

suivant C aux basses temperatures [5], [7].

La determination de la temperature ^{exacte de tran-}

sition par des mesures magn6tiques ^d’une part, ^{et par} l’observation de renet Mossbauer en fonction de la

temperature ^d’autre part, ^sera certainement int6res- sante.

Nous remercions vivement le Professeur E. F. Bertaut

qui ^{nous a} conseill6s et guides pendant ^{ce travail.}

Lettre regue le ²⁶ avril 1963.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^GELLER (S.), ^{J. Chem.} Physics, 1956, 24, ^1236.

[2] ^GELLER (S.), ^WOOD (E.), ^Acta Cryst., 1956, 9, ^563.

[3] ^BERTAUT (E. F.), ^FORRAT (F.), ^J. Physique Rad., 1956, 17, 129.

[4] ^FORRAT (F.), Thêse, Institut Fourier, ^Grenoble.

[5] ^KOEHLER (W. C.), ^WOLLAN (E. O.), ^WILKINSON (M. K.), Phys. Rev., 1960, 118, ^58.

[6] ^HANNA (S. S.), ^HEBERLE (J.), LITTLEJOHN (C.), ^PER-

LOW (G. J.), ^PRESTON (R. S.), ^VINCENT (D. H.), Phys. ^Rev. Lett., 1960, 4, 177.

[7] ^BOZORTH (R. M.), ^KRAMER (V.), ^REMEIKA (J. P.), Phys.

Rev. Lett., 1958, 1, 3.

QUELQUES OBSERVATIONS

SUR LA CROISSANCE DES TRICHITES DE FER Par Mme M. RÉGIS,

Laboratoire de Physique des métaux.

Faculté des Sciences de Montpellier.

La preparation de trichites metalliques par r6due- tion d’halog6nures ^{a haute} temperature ^{est devenue}

une methode classique d’obtention de ces cristaux [1].

Le m6canisme de formation de ces trichites propose

par Brenner implique ^une croissance par le ^sommet.

Les atomes m6talliques gazeux viennent ^se condenser

aux points d’émergence de dislocation-vis. D’autre

part, ^{Brenner a obtenu} experimentalement la preuve d’une croissance par le ^{sommet en} prenant ^des photo- graphies successives d’une meme trichite au cours de sa

croissance.

Par ailleurs, ^{Coleman et Sears ont} observe, ^{au cours}

d’une preparation ^{de trichites de zinc} par condensation de vapeur metajlique, que lorsqu’ une ^{trichite rencontre}

un obstacle au cours de sa croissance, ^{la croissance}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01963002406041301

414

Irichites ayant ^{ld forme Leur} estremite est blouuee ^{ontre 1111 tr}

qui II t i supposer ^Ullt’ croissair

par la base

415

s’arr6te immediatement. C’est une preuve dirccte que la croissance a lieu par le ^sommet.

Nous avons prepare des trichites de fer par reduction de chlorure ferreux par l’hydrogène ^{a des} temperatures

variant de 6000 a 7000, ^{selon la} m6thode de Brenner.

A la suite de reductions effectuées a des temperatures

voisines du point de fusion de l’halogénure, ^{nous avons}

observe de nombreuses trichites ayant ^{la forme} d’arcs,

leur extremite libre 6tant bloqu6e ^{contre un obstacle.}

Ces trichites se redressent tres bien lorsqu’on d6gage

leur extremite a 1’aide d’une mince tige ^{d’acier montee}

sur des micromanipulateurs. ^{Elles ont} conserve leurs bonnes propri6t6s mecaniques.

11 est diflicile d’expliquer ^la presence ^{de ces trichites}

en forme d’arcs autrement qu’en ^faisant l’hypothèse

d’une croissance par la base. En effet, ^{ces trichites ne}

sont pas naturellement courb6es puisqu’elles repren- nent toujours ^{leur forme} rectiligne lorsqu’on ^enleve

l’obstacle qui ^les gene. ^D’autre part, ^{il est extreme-}

ment improbable, ^{dans les} conditions ou s’effectuent les reductions, qu’un ^{obstacle vienne s’abattre sur}

1’extremite d’une trichite qui ^a fini de pousser, ^et lui donne une forme d’arc.

Ce travail a b6n6fici6 du soutien financier accordé par ^la Direction des Recherches et Moyens ^d’Essais

du Ministere des Armees.

Lettre _regue le 9 avril 1963.

BIBLIOGRAPHIE [1] BRENNER, ^Acta Met., 1956, 4, ^62.

RÉPARTITION DES ÉNERGIES DES PHOTOÉLECTRONS

DES COUCHES MINCES DE MAGNÉSIUM

Par MM. Roger ^{GARRON et} Guy GIRAUD,

Laboratoire de Physique Expérimentale.

Faculté des Sciences de Marseille.

Nous avons 6tudi6 par ^la methode du potentiel

retardateur ^et a partir ^d’un montage ^{a cathode cen-}

trale [1] ^la r6partition ^des energies d’emission des

photoelectrons ^{des couches minces de} magnesium, ^et

ies variations de cette r6partition ^en fonction de

l’épaisseur ^{des couches et de la} longueur ^d’onde.

Cette etude porte ^{sur un} intervalle spectral ^du proche ultra-violet, depuis ³⁶⁶ jusqu’A 240 mu, pour des 6paisseurs variant de 10 a 125 mu. Les couches

metalliques ^de magnesium ^{sont obtenues} par projec-

tion thermique ^{sur une} plaque ^de quartz, ^{sous un vide}

de l’ordre de quelques ^10-6 torr, ^{et 6tudi6es sous le}

vide meme qui ^{a servi a leur} preparation. Les distri- butions des vitesses sont determinees par derivation

graphique ^des caractéristiques ^{en volts} [2].

.

Nous donnons ici quelques exemples des variations des courbes de distribution en fonction de 1’epaisseur

des couches (fig. ^{1 et} 2) ^a longueur ^d’onde constante,

ainsi qu’en fonction de la longueur ^d’onde (fig. ^{3 et} 4)

a 6paisseur ^constante.

L’évolution des fonctions de distribution avecl’epais-

seur des couches confirme pour le magnesium ^Fcxis-

tence d’un effet de volume, deja ^{mais en evidence sur}

d’autres m6taux [3], [4]. ^D’autre part, ^comme pour l’aluminium et l’argent [4], ^les grandeurs que ^nous

avons choisies pour caract6riser les fonctions de distri-

bution, ^{a savoir} 1’energie ^la plus probable ^{et la (( lar-}

geur ⁾⁾ des courbes, dependent ^de 1’epaisseur ^des

couches :

-

L’énergie ^la plus probable (abscisse ^{du maximum}

des courbes de repartition) ^{est fonction} d’apr6s ^la

theorie de Du Bridge [5] ^{de la} longueur ^{d’onde et du} potentiel ^{de sortie. Ses} variations, _{que l’on} peut ^cons- tater sur les figures ^{1 et} 2, ^avec 1’epaisseur ^des couches,

sont sans aucun doute liécs aux variations correspon-

dantes du potentiel ^{de sortie} [6] : qualitativement, ^la perte d’énergie subie par 1’ensemble des photoelec-

trons a la travers6e de la surface du metal sera d’autant

plus ^faible que le travail de sortie sera plus petit.

-

La largeur ^{AE des courbes de} r6partition (diff6-

rence des abscisses des points ^{situ6s sur} chaque ^courbe

a mi-hauteur du maximum), qui caractérise pour ^une