Distribution des vitesses d'émission des photoélectrons des couches minces d'aluminium et d'argent

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Submitted on 1 Jan 1962

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Distribution des vitesses d’émission des photoélectrons des couches minces d’aluminium et d’argent

Roger Garron, Jean Lejeune

To cite this version:

Roger Garron, Jean Lejeune. Distribution des vitesses d’émission des photoélectrons des couches

minces d’aluminium et d’argent. J. Phys. Radium, 1962, 23 (11), pp.953-954. �10.1051/jphys-

rad:019620023011095301�. �jpa-00236728�

953

FIG. 2.

,

La figure ^{2 montre le} spectre ^{obtenu à} partir ^d’un

échantillon de 300 mm3 de DtBN en solution benzé-

nique ^{à Mil 500 000 avec une} amplitude ^{de modu-}

lation de 0,3 gauss ^à 300 Hz et une constante de temps

de 1 s. Le nombre de centres correspondant ^{à cha-}

cune des trois raies est de 4.1013. La sensibilité est donc d’environ 1012 centres paramagnétiques pour ^une

largeur ^{de raie de 1 Gauss.}

Lettre reçue le 4 juillet 1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^FEHER (G.), ^Bell Syst. ^Techn. J., 1957, 36, 449.

[2] ^TEANEY (D.), ^KLEIN (M.) ^{et PORTIS} (A.), ^{Rev. Sc.}

Instr., 1961, 32, ^721.

[3] ^HOLTON (W.) ^{et BLUM} (H.), Phys. Rev., 1962, 125, 89.

[4] ^LEMAIRE (H.), SERVOZ-GAVIN (P.) ^{et UCHIDA} (T.), ^Rev.

Sc. Instr. (à paraître).

DISTRIBUTION DES VITESSES D’ÉMISSION

DES PHOTOÉLECTRONS DES COUCHES MINCES D’ALUMINIUM ET D’ARGENT

Par MM. Roger ^{GARRON et Jean} LEJEUNE,

Lukirsky et Prilezaeev [1], par la méthode des poten-

tiels retardateurs, ^{et Kollath} [2], par la méthode du

champ magnétique, ^{ont pu montrer que les fonctions}

de répartition ^des photoélectrons dépendent ^de l’épais-

seur de la couche métallique cathodique. ^{Nous avons} repris ^{les mesures relatives aux} distributions des éner-

gies ^des photoélectrons ^de l’argent ^{et de} l’aluminium d’une manière plus complète pour essayer de préciser

les variations des fonctions de distribution en fonction de l’épaisseur des couches.

La méthode utilisée est celle du potentiel ^retar-

dateur et le montage ^est décrit dans une précédente

note [3]. Rappelons seulement que la cathode ^est obte-

nue par ^une projection thermique ^{du métal} étudié ;

cette cathode est reliée à un appareil ^{de mesure} par l’intermédiaire d’une différence de potentiel ^variable.

L’anode entoure complètement ^la photocathode ^{et est}

maintenue au potentiel ^{zéro. La} lumière incidente natu- relle fait un angle ^{de 450 avec} la normale à la cathode.

La construction de l’appareillage (cathode ^{centrale et} potentiel ^{de contact faible entre anode et} cathode) permet d’atteindre le courant de saturation pour des valeurs du potentiel appliqué de l’ordre du volt.

Nous avons déterminé les distributions des vitesses pour des films minces d’argent ^et d’aluminium _{par déri-} vation graphique ^des caractéristiques ^{en volts} [1]. ^Les

mesures ont porté, pour l’argent, ^{sur des} épaisseurs comprises ^{entre 2 et 100} my pour des longueurs ^d’onde comprises ^{entre 297 et 244} my ; pour l’aluminium, ^sur

des épaisseurs comprises ^{entre 20 et} 100 imi pour des

longueurs d’onde variant entre 366 et 244 my.

Nous donnons ( fcg. ^{1 et} 2) quelques exemples ^des

FIG. 1.

Variations des fonctions de répartition ^éner- gétique ^des photoélectrons ^de l’aluminium ^avec l’épais-

seur d des couches en millimicrons pour 1

^{302 mv.}

FIG. 2.

Variations des fonctions de répartition ^éner- gétique ^des photoélectrons ^{de l’argent avec} l’épaisseur d

des couches pour 1

²⁶⁵ my.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019620023011095301

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variations des répartitions d’énergie, ^se rapportant, ^les premières ^à l’aluminium pour X

³⁰² my, les secondes à l’argent pour À

²⁶⁵ mti.

:. ^@

La considération de l’ensemble des fonctions de

répartition que nous avons tracées conduit aux re-

marques suivantes :

1. La dépendance fonctionnelle entre les fonctions de répartition ^et l’épaisseur des couches confirme l’existence d’un effet de volume pour les métaux ^autres que les alcalins. Cet effet de volume a d’ailleurs été mis

en évidence par les variations du rendement photo- électrique ^avec l’épaisseur ^{des lames} [3].

2. L’énergie ^la plus probable (abscisse ^{du maximum}

des courbes de répartition) dépend ^{de la} longueur

d’onde comme prévu par la théorie de Du Bridge [4].

Mais on peut ^constater aussi, ^{sur les} figures ^{1 et} 2,

que pour ^une longueur ^d’onde donnée, l’énergie ^la plus probable dépend ^de l’épaisseur des couches. Nous don-

nons (fig. 3) quelques exemples ^{de ces} variations rela-

FIG. 3.

Variations de l’énergie ^la plus probable (unités arbitraires) ^des photoélectrons de l’aluminium en fonc- tion de l’épaisseur d ^{des couches en mp..}

tives à l’aluminium. Les courbes correspondantes pré-

sentent un maximum très net au voisinage ^d’une épais-

seur de l’ordre de 50 my. Ces variations sont sans doute liées aux variations correspondantes ^du potentiel ^de

sortie dont la valeur est minimale pour ^une épaisseur

de l’ordre de 52 my [5]. ^{Pour cette} valeur, ^la perte d’énergie subie par l’ensemble des photoélectrons ^{à la}

traversée de la surface sera minimale.

3. L’allure des courbes de répartition énergétique

autour de l’énergie ^la plus probable ^{est liée à} la diffusion des photoélectrons dans le métal lui-même. Pour carac-

tériser cette .diffusion _par un paramètre simple, ^nous

utiliserons la

largeur » ^AE des courbes de répartition.

Nous définirons cette

largeur

^{AE comme la diffé-}

rence des abscisses des deux points ^{situés sur} chaque

courbe à mi-hauteur du maximum. Poui une longueur

d’onde donnée, ^{la diffusion sera d’autant} plus impor-

tante que ^la largeur ^{AE sera} plus grande.

Les variations de la largeur ^AE pour quelques ^lon-

gueurs, d’onde sont représentées (fig. 4) pour l’alumi- nium. Ori peut constater que la diffusion passe par ^un

maximum pour des épaisseurs dépendant ^{de la lon-}

gueur d’onde de la lumière incidente.

FIG. 4.

Variations de la largeur AE des courbes de

répartition ^des photoélectrons de l’aluminium en fonc- tion de l’épaisseur d des couches en mu.

4. L’énergie ^la plus probable ^{et la} largeur ^{AjS sont}

deux paramètres dépendant ^{de la} longueur ^d’onde.

Nous développerons prochainement ^cette dépendance.

Lettre _reçue le 14 septembre ^1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^{LUKIRSKY et} PRILEZAEEV, ^Z. Physik, 1928, 49, 236-258.

[2] ^KOLLATH (R.), ^Ann. Physique, 1941, 39, ^59-80.

[3] ^GARRON (R.), ^{C. R. Acad.} Sc., 1962, 254, ^243-245.

[4] ^{Du BRIDGE} (L. A.), Phys. Rev., 1933, 43, ^727-741.

[5] ^GARRON (R.), ^{C. R. Acad.} Sc., 1962, 254, 4278-4280.

PROPAGATION D’IMPULSIONS ULTRASONORES DANS LES MONOCRISTAUX MÉTALLIQUES

Par P. BIQUARD , ^{J. N.} AUBRUN,

A. BOURRET et D. LAUNOIS,

1. L’étude de la propagation des ondes ultrasonores dans les monocristaux -métalliques ^a déjà fourni des

renseignements importants ^sur les réactions entre les électrons de conduction et les vibrations élastiques ^du

réseau. Un exposé théorique ^et exnérimental d’en- semble a été publié par R. W. Morse [1].

Nous avons déterminé la vitesse et le coefficient

d’absorption des ultrasons dans des monocristaux

d’argent, d’aluminium, ^de germanium, d’antimoniure

d’indium et de gallium pour des températures com- prises’entre ^la température ^{ordinaire et 1} DK, ^en pré-

sence ou non de champ magnétique.

II. Dispositif expérimental.

L’échantillon à étu- dier reçoit ^d’un quartz piézoélectrique ^des impulsions

ultrasonores brèves (0,5 ^{à 2} microsecondes) répétées