Sur une interdiction de configuration en radioactiyité β

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Submitted on 1 Jan 1952

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Sur une interdiction de configuration en radioactiyité β

M. Trocheris

To cite this version:

370

curité

_(compensé

dans nos

_mesures)

est de 6. 10-13 A sous 2

₂₇₅

V et de 6.10-12 A sous _{3 900} V.

La courbe

(1)

représente

le courant

_(mesuré

à l’électromètre A. 0. I.

P.)

débité par le

multiplica-teur éclairé à travers sa fenêtre de

quartz

homosil

et,la

courbe

₍₂₎

se

_rapporte

au cas où l’on

_interpose

un. _{filtre constitué par} un

_quartz

de mauvaise

_qualité

qui coupe à 1700 Á

afin de

_{supprimer l’apparition}

du

_spectre

de second ordre

qui

vient masquer le seuil

_{photoélectrique.}

Ces résultats

_(comparés

à ceux _que nous avons

précédemment

publiés)

permettent

de conclure que :

IoLe

seuil

_{photoélectrique}

de cet échantillon de

_{_Cu-Be}

se trouve vers foi eV

₍₃

ooo Â

_environ)

en

. accord avec la

publication

déjà

citée

[7];

2° Le rendement

_{photoélectrique}

du Cu-Be

_comparé

à celui de

_Ag-0-Cs

est de 6 à 8 fois moindre entre 608 et 2

_{ooo À ;}

’

30

Le

_rapport

§fl

à I 608 Á est de l’ordre

de 100,

Id

valeur assez faible

_qui

fait penser que la lumière

diffuse est pour sa

_{plus grande parut,}

de courte lon-gueur d’onde. On voit que 4o pour 100 du courant dû à la

_lumière,

diffuse

_agissant

sur la

_photocathode

provient

de la bande

_1500-1700

À.

[1] WARNECKE R. - Brevet

français S. F. R. n° 824 365 du 23 octobre _1936.

[2] LE BOITEUX M. H. - Rev. Techn. C. G. C. T.-L. M.

T.,

1941, 1,21.

[3]

ALLEN J. S. 2014 _{Rev. Sc. Instr., 1947, 18, 865.}

[4]

ROBSON. 2014 Rev. Sc. Instr., 1948, 19, 865.

[5] PIORE E. R., HARVEY G. G., GYORGY E. M. et

KING-STON R. H. - Rev. Sc.

Instr., 1952, 23, 8.

[6]

SCHWETZOFF V., ROBIN Mme S et VODAR B. - C. R.

Acad. Sc., 1952, 234, 426.

[7]

MORRISH A. H., WILLIAMS G. W. et DARLY E. K. - Rev.

Sc. Instr., 1950, 21, 884.

Manuscrit reçu le 3o avril 1952.

SUR UNE INTERDICTION DE CONFIGURATION EN

_{RADIOACTIYITÉ 03B2}

Par M. TROCHERIS.

Service de

_{Physique mathématique,}

Commissariat à

_l’Énergie

_atomique.

Une étude

_{systématique}

des

_{désintégrations fi}

des noyaux de A

impair

[1]

a

_permis

de mettre en

évidence

quelques

transitions

_{particulières}

qui

sem-blent _{interdites par} autre _{chose que les}

_règles

de sélection sur le

_spin

et la

_parité.

En

_particulier,

certaines transitions à l’état fondamental ou à un

état isomère du noyau

final,

qui

sont incontestable-ment

_permises

_d’après

le modèle nucléaire de Maria

Mayer,

ont des valeurs de

fi

nettement

trop

élevées. Celles

_qui

_{correspondent}

aux

_{cinq plus grandes}

valeurs de

_log

_fi

sont les

_{désintégrations}

de Ni63

_(6,4)

Ni65

_(6,6),

Zr89 m

_(6,8),

Zn8?

_(7,0)

et Y8?

_(7,6).

Les

cas de

_Ni63,

Ni65 et Zn65 ont

_déjà

été

_expliqués

_par une

_règle

de sélection sur le moment

_cinétique

orbital

_[2].

Les deux autres cas

_{pourraient s’expliquer}

’ de la

façon

suivante par une sorte de

_règle

de sélec-tion sur les

configurations.

Avec la notation du

_spin

isotopique,

l’hamiltonien d’interaction pour la

désin-tégration p

est un

_{opérateur à}

une

_particule.

Il en résulte

_que

son élément de matrice est nul entre deux

états initial et final

_{appartenant à deux configurations}

qui

diffèrent par les nombres

quantiques

de

_plus

d’une

_particule.

_{Ceci suppose que l’on}

_adopte

un

modèle de

_{particules indépendantes}

pour le noyau. Un tel modèle ne

_peut

_{pas être utilisé} sans

précau-tions,

mais il semble que le modèle de M.

Mayer

s’applique

bien au calcul

approximatif

des éléments de matrice

_P.

_D’après

ce

_modèle,

les

configurations

en

_protons

et en

neutrons

_peuvent

être les suivantes

dans les

_{désintégrations}

de 80 h

_{3,Yl" [3]}

et

_{4,4 m}

,,Zr89

[4] :

,

On voit que ces transitions ne

_peuvent

_pas se

faire par

changement

d’état

d’un

seul

proton

se

transformant en neutron. Un autre cas

d’interdic-tion par les

configurations

serait

_{43 i}

_48Cdllâ

5

[5]

pour

lequel,

log

fi

=

8,7,

alors que

d’après

le modèle

371 des couches et la mesure du

_spin

final,

la transition

ne

_peut

être que

h 1-I

+

g9

. 2 2

Pour Zr89 et

_Cd115,

il faut admettre

_{qu’une paire}

de nucléons

_{de j petit}

_(1/2)

_{passe à} une couche

supé-rieure

_{de j}

_{élev 2}

· Cette

possibilité

et confirmée

par l’étude

systématique

du

_{remplissage progressif}

des couches à l’aide des mesures de

_spin

et des

désin-tégrations fi.

L’examen du schéma de

désintégra-tion de Y87

[3]

montre que

la

_règle

de sélection sur les

_{configurations}

ne

_joue

_{pas pour les transitions y.}

Ceci

_peut

être, dû aux courants

_{d’échange qui}

font intervenir des

_opérateurs

à deux

_particules.

On

peut

hasarder une

_explication

de la

désinté-gration

très interdite de C14 avec cette interdiction

sur les

_{configurations.}

Considérons les trois

possi-bilités suivantes pour les

configurations

dans la

transition C14 > N14 :

-Dans le

_premier

cas, A7 = _i, sans

_changement

de

parité, log f t N

5.

Dans

le deuxième cas, A7 =

i, avec

_changement

de

parité

et

_{log f t}

- 7 au

_plus,

sauf avec des formes d’interaction très

_{particulières}

[6].

Dans le troisième cas, A7 =

I, avec

changement

de

_parité

et il y a interdiction par les

configurations;

si l’on admet que cette interdiction

_augmente

le

_{f t,}

comme dans les cas

précédents

par un facteur de

l’ordre

de oo, on arrive à

_log

_{f t}

- ₉

qui

est la valeur

observée.

[1]

A

_paraître

au Journal de Physique. [2] MAYER et _al. - Rev. Mod.

Physico, 1951, 23, 315. [3] MANN et AXEL. - Phys. Rev., 1951, 84, 221. [4] SHORE et al. 2014 Phys. Rev.,

1951,

83, 688 _(L). [5] GILL et al. - Phys. Rev., 1950, 80, 284 (L).

[6]

WEISSKOPF et BLATT. - Ouvrage à _paraître. Manuscrit reçu le 23 avril

1952.

SUR LE SPECTRE INFRAROUGE DE L’ACIDE

FLUORHYDRIQUE

GAZEUX ENTRE 1400 cm-1 ET 700 cm-1

Par R. COULON.

Laboratoire des Hautes-Pressions, Bellevue.

On sait que diverses

propriétés

de l’acide

fluorhy-drique

gazeux montrent

qu’il

est associé à la

tem-pérature

ordinaire. Les

_{renseignements}

les

_plus

directs

proviennent

de l’étude du

_spectre

_{infrarouge [1],}

_{[2], [3],}

mais on n’avait

_jusqu’ici

aucune donnée sur les

basses

fréquences

des molécules

associées,

car on

n’avait

_exploré

que le

proche infrarouge.

Nous voulons

_signaler

ici les

_premiers

résultats

d’un travail en cours. Avec des cuves en acier

inoxy-dable munies de

_joints

de téflon

_{(cf. [2])}

et de fenêtres de- chlorure

_d’argent,

nous avons _{pu atteindre la}

longueur

d’onde

_{de 4 il}

à l’aide d’un

_{spectromètre}

Perkin-Elmer modèle 12 C à

_prisme

de chlorure de

’sodium, Nous pensons que l’acide était aussi propre que

possible,

il était

_préparé

de la manière décrite par

Safary [2].

La

figure

ci-dessus

_représente

la transmission

du gaz à 200 C sous une

épaisseur

de. I2I I mm et

sous des

_pressions

de go mm et 380 mm de mercure. On constate que trois bandes

apparaissent :