HAL Id: jpa-00242608
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Submitted on 1 Jan 1913
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Sur l’équivalence de l’ionisation et de l’action chimique sous l’influence des rayons α. (Note additionnelle)
S.C. Lind
To cite this version:
S.C. Lind. Sur l’équivalence de l’ionisation et de l’action chimique sous l’influence des rayonsα. (Note additionnelle). Radium (Paris), 1913, 10 (5), pp.174-174. �10.1051/radium:01913001005017401�. �jpa- 00242608�
174
-Tableau p. 05. Groupe 11, il faut lirc : Th X, an lieu de Pln.
Groupe III, il faut lire AcD 20(i.:), an lieu de 201. L).
troupe V,il faut lire : ThC 212.4. au lieu de 212.3).
Groupe V, il Faut lire : RaC,. au licu de RaC1.
Dans plusieurs endroits Thfl.,. au lieu de ThE.
Sur l’équivalence de l’ionisation
et de l’action chimique sous l’influence des
rayons 03B11
(Note additionnelle)
Par S. C. LIND
[Université de Michigan, U. S. 2014 Laboratoire de Chimie-Physique.]
Dans mes récentes communications sur la relation deux par molécule d’ozone, changement qui mettra
entre l’ionisation et l’action chimique sous l’influence l’ozonisation en accord avec les prévisions de l’électro- des rayons J.., les valeurs données pour N, nombre lyse. Cette correction s’applique à mcs notes sur la
total d’ions (estime d’après les données de Geigcr, formation de l’ozone Le Radium, 9 (1912) ] 04; Mo-
l’roc. Roy., Soc., 82, p. 486) doivent se rapporter à des natshefte, 32-293; Amer. Chem. Journ. , 47-597] et paires d’ions. Cette correction n’affecte aucune des aussi à celles qui sont relatives à d’autres réactions conclusions générales touchant à l’équivalence de l’io- dans les systèmes gazeux et liquides. [Le Radium, 9 nisation et de l’action moléculaire, mais nécessite une (1912) 426; Journ. lhys. Chem., 16-564; Trans.
modification du mécanisme proposé de formation Anler. Electroch. Soc., 21-177J.
d’ozone, de manière à adopter quatre ions au lieu de
1. Voir le premier mémoire, Lr Radium. 9 (1912) 426. Manuscrit reçu le 15 mars 1913].
ANALYSES
Radiations
La loi photochimique de la théorie moléculaire du rayonnement. 2013 Ishiwara (J.) [Phys. Zeitschr., 13 (1912) 1142-1151]. - L’auteur introduit l’hypothèse
des sous la forme suivantes : l’énergie électroma- gnétique do l’réquence v ne peut exister que sous forme d’éléments indivisibles (atomes de rayonnement) localisés
dans l’éther et correspondant il des degrés de liherté en
’nombre finis. Lorsque certains de ces degrés de liberté
disparaissent ou apparaissent dans l’éther (absorption ou émission) un nombre équivalent de degrés de liherté (loi
apparaître ou disparaître dans la matière (dissociation ou recombinaison). Application aux effets photochimiqucs.
L’auteur fait un raisonnement un peu différent de celui d’Einstein. 1u lieu d’attribuer au rayonnement et an gaz deux températures différentes, il suppose qu’ils ont la
inème température et qu’on a affaire à un équilihre ther- modynamique proprement dit. L. BLOCH.
Sur les raies ultimes et les quantités de
matière qui produisent ces lignes dans le spectre de la flamme oxhydrique et de l’étin- celle. - HartleY (W. N.) et Moss (H. W.) ’Pi-oc.
Roy. Soc., 87 (1912) 38- 1-8.] 2013M. de Gramont a montré que les raies ultimes sont généralement les mêmes quel que soit le mode de production du spectre qui les fournit.
étincelle condensée ou non, avec ou sans self-induction,
arc ou flalnmes à haute température. Mais cette règle s’applique surtout quand la réaction spectroscopique de
l’élément est très sensible. Le travail de MM. Harlley et
Moss a pour lmt d’étudier les cas oit il B a une différence entre les raies ultimes suivant le mode de production du spectre.
Le mémoire contient peu de renseignements expérinlen-
taux. La méthode suivie a été la méthode photographique.
Pour obtenir, avec l’étincelle, des résultats cohérents, il esi
nécessaire d’employer pour toutes les posrs le même nombre d’étincelles, de 1 à 20 ou 50.
Il est curieux que les lignes de l’air apparaissent dans
ces conditions avec certains métaux, même en n’employant
que le nombre minimum de décharges nécessaires pour obtenir les raies uliimes des métaux, tandis qu’avec
d’autres métaux on n’aperçoit pas trace de ces raies même
nhrés an nombre de décharges beaucoup plus grand.
La quantité de matière perdue par Jes électrodes par
décharge a été déterminés en mesurant la perte de poids éprouvée par les électrodes pendant un temps déterminé (10 minutes) et en connaissant le nombre moyen de
décharges par seconde. La perte de poids de la cathode est
supérieure à la moitié de la perte de poids totale.
La méthode suivie pour déteriiiiner le poids de matière
utilisée dans la flamme oxhydrique n’est pas précisée. Les
raies ultime., des spectres de flamme oxhydrique sont
donnée par le tableau suivant :
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:01913001005017401
