Sur la biréfringence par compression de la silice amorphe et du quartz cristallisé, et sa dispersion dans l'ultra-violet

HAL Id: jpa-00233079

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00233079

Submitted on 1 Jan 1932

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Sur la biréfringence par compression de la silice

amorphe et du quartz cristallisé, et sa dispersion dans

l’ultra-violet

G. Bruhat, J. Thouvenin

To cite this version:

LE

JOURNAL

DE

_PHYSIQUE

ET

LE RADIUM

SUR LA

BIRÉFRINGENCE

PAR COMPRESSION DE LA SILICE AMORPHE ET DU

_QUARTZ

_{CRISTALLISÉ,}

ET SA DISPERSION DANS

L’ULTRA-VIOLET

Par MM. G. BRUHAT et J. THOUVENIN.

(Laboratoire

de

_Physique

de l’Ecole Normale

_{Supérieure.)}

Sommaire. 2014 Nous étudions, dans cet _article, la _dispersion dans le _spectre visible et dans l’ultra-violet de la _{biréfringence} que prennent, quand on les _comprime, la silice fondue et le quartz cristallisé. Nous avons étudié deux échantillons de silice fon-due et nous avons éliminé l’effet du _pouvoir rotatoire du _quartz cristallisé en

compri-mant ensemble un bloc droit et un bloc _gauche.

Le domaine exploré s’étend de 03BB = 5 780 à 03BB = 2 500 Å pour les longueurs d’onde et de 30 kg à 200 kg/cm2 pour les pressions. La pression est fournie par un _poids et un levier.

Les _{biréfringences} sont mesurées par deux méthodes : 1° la méthode de Stokes; le

quart d’onde est formé de deux lames de _quartz normal à l’axe droite et gauche qui sont accolées, l’ensemble est incliné sur le faisceau d’un angle i convenable ; 2° on cherche la _{pression nécessaire pour rendre la lame onde}

ou 1/2

onde.

Les _pointés sont exécutés par la méthode photographique de Bruhat et Pauthenier. Sur les valeurs données nous admettons des erreurs relatives

du 1/100

Nous avons _{pu déterminer que tous les échantillons comprimés} deviennent _négatifs, c’est-à-dire que la vibration parallèle à la _compression est avancée. Nous avons observé que, pour une longueur d’onde donnée, la _{biréfringence ~°}

=360 (n02014ne) e/03BB

est proportion-nelle à la _pression. Nous donnons le tableau et les _courbes, en fonction de _)., des coeffi-cients _{angulaires 03A6 degrés} cm: _kg des droites obtenues _{ainsi que des valeurs} des retards

en brewsters. Les deux échantillons de silice fondue produisent des _{biréfringences}

diffé-rant entre elles d’environ 5 pour 100 et supérieures d’environ 40 pour 100 à celles du

quartz cristallisé.

Nous comparons nos résultats avec ceux prévus par la formule de Havelock : celle-ci donne bien l’ordre de grandeur de la _dispersion sans toutefois donner sa valeur avec une

approximation suffisante; les écarts _atteignent 2 à 3 pour 100.

Nos résultats concordent avec ceux donnés par d’autres auteurs dans le visible.

SÉRIE VII.

- TOME III.

1932.

N° 1..

1. Introduction. -

_Lorsqu’on

ferme un tube

_{polarimétrique}

_{par des}

_galets

de

_quartz

à faces

_{parallèles, constitués,}

_{soit par des lames de}

_quartz

cristallisé

_{perpendiculaires}

à

l’axe,

soit par des lames de silice fondue bien

dépourvue

de

_{biréfringence,}

on

_{s’aperçoit}

immédiatement que la moindre

pression

exercée sur l’un de ces

_{galets produit}

une

biré-fringence parfaitement appréciable.

C’est là un

_phénomène

très

_gênant

pour les mesures

polarimétriques

de

_précision;

il est encore

_{plus gênant}

dans l’ultra-violet que dans le

spectre visible,

puisque

la

_{biréfringence}

_produite

par une

_pression

donnée

_augmente

quand

la

_longueur

d’onde diminue.

On ne _{trouve dans la littérature que peu} d’indications sur la

_grandeur

de ce

phéno-mène. Il n’a certainement

_jamais

été étudié dans l’ultra-violet. Dans le

_{spectre visible, il}

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. - SÉRIE

VII. - T. III. - N° 1. - _JANVIER 1932. 1..

n’existait,

à notre

_{connaissance,}

aucune mesure _{pour la} silice fondue

_lorsque

nous avons commencé nos

recherches ;

une série de mesures a été

_publiée

depuis

_{par Filon} et Harris

_(1).

Pour le

_quartz

cristallisé les mesures les

_{plus importantes}

sont celles

_qui

ont été

faites par Beaulard

(’2)

et _par

_{Dongier (3).}

Ces mesures _{ont montré que l’effet combiné de la}

biréfringence

et du

_pouvoir

rotatoire

_peut

être correctement

_prévu

_{par la théorie de}

_Gouy,

et que la

biréfringence

est bien

_{proportionnelle}

à la

_{pression. Dongier}

_{n’a pas pu mettre}

en évidence des différences

_{appréciables}

entre les différents échantillons de

_quartz

_qu’il

a

étudiés,

mais il conclut à l’existence de

_légères

variations de l’ordre de 1 à 2 _{pour 100}

sui-vant la direction de

_compression.

Nous avons réalisé récemment un

_quart

d’onde

_réglable

_(~),

_{constitué par} une double

lame de

_quartz

_{perpendiculaire disposée obliquement}

sur le faisceau

_{lumineux, qui}

_permet

de faire des mesures de

_{biréfringences}

dans l’ultra violet. Il nous a _{paru intéressant}

d’utiliser cet

_appareil

_{pour rechercher dans}

_{quelle proportion}

la

_{biréfringence}

_par compres-sion

_augmente

dans l’ultra-violet _{et pour comparer, à} ce

_point

_{de vue, la silice fondue et le}

quartz

cristallisé.

La

_{précision qu’il}

_permet

d’obtenir est certainement insuffisante _{pour la recherche}

des faibles variations

_signalées

_par

_Dongier,

et

_qui

ne

_pourraient

être reconnues avec

sûreté que par

l’emploi

d’un

_compensateur

sans réflexions intérieures. Mais il nous a 1

permis

néanmoins de mesurer, avec une

_précision

du 1

environ,

_{pour la silice fondue}

100

comme _{pour le}

_quartz

_{cristallisé,}

la

_dispersion

du coefficient de

_{proportionnalité}

de la

biré-fringence à

la

_compression

dans l’ultra-violet. 2.

_Montage

_{polarimétrique.}

- Le

montage

utilisé a

_déjà

été décrit dans un article

précédent

(4).

Rappelons

brièvement de

_quoi

il se _compose

_(Planche

1 et

_figure

1).

. 4 1

Fig. i. -

Echelle 2ë

en

longueur; .

en hauteur.

,

2°

Trou de sortie du

monochromateur (1),

construit

_{par Bruhat}

et

_Legris

(5), de -

de

10 min de

diamètre ;

2° .A.9 cm de ce trou une lentille

_{quartz-fluorine}

_{(o =}

i _cm,

_{f .- ~ cm)}

en donnant une

image

à

(1) L.-N.-G. FïLON et I1 -C.

HARRis,

Proc. _Roy. Soc. London. 130 A (1931), p. 410. (’) F. BEAULB.RD, Journal de _Physique, 2 _{(1893), p.} 459.

(3) R. HONGIEIt, Ann. de Chirnie et de _Phys., 14 (IS9S), p. 448.

(4) G. BRLlI.B.T et J. _{TiiOUVE-,NIrî,} Revue

_d’Optique,

11 (1932), p. 49. C) G. BRUHAT, Revue

d’Optique,

9(1930), p. 193.

(*) Le monochromateur est éclairé par un brùleur à mercure _Gallois, modèle spécial à grand éclat

3

3° Un

_{glazebrook polariseur,}

collé à la

_glycérine,

porté

par un cercle divisé

définis-1

sant l’azimut P de la vibration

qui

en sort

au À

de

_degré

_près.

5U

4° _{La presse contenant le}

_quartz

_{(Îig. 2 ) ;}

50 Le

_{système quart d’onde ;}

6° Un

_glazebrook

analyseur,

collé à la

_glycérine,

monté sur un cercle divisé

définis-sant l’azimut ~4 de la vibration éteinte à une demi-minute

près ;

PLANCHE 1.

’1°

_{L’objectif quartz-fluorine}

_(o

= 1 cm,

f = 6

cm),

donnant sur la

_plaque

_photogra

phique

une

_image

dutrou de sortie du

_{monochromateur,}

et

_permettant

de faire les mesures

polarimétriques

par la méthode décrite par Bruhat et Pauthenier

_(6).

8° Un

_microscope,

_{pour les}

_pointés

en lumière

_visible,

mis au

_point

sur

_l’image

objec-tive du trou de sortie du monochromateur. 3. La Presse

_{(fig. 2).}

- Elle est

analogue

à celle dont s’est servi Boissier

_(’).

La

dis-1

Fig. 2. - Ecchelle

10.

10

tance de

l’axe du

roulement à billes au centre de la bille d’acier

_qui

transmet les forces

à une lame de laiton se

_cléplacant

sans frottenlents dans une

glissière,

est de 5 cm. Le (6) G. et)I. Revue 6 _{(192-1), p. 163.} 1

poids,

reposant

sur _{le levier par} l’intermédiaire d’un couteau

d’acier,

est

_appliqué

à une

distance 1 de l’axe de

_rotation;

les valeurs 1 lues sur une

_{règle graduée}

sont déterminées. au

_1-/2

mm

_près.

Les

_poids

dont nous nous sommes servis sont voisins de 5 ou 10

_kg

en

général;

la valeur maximum de 1 est de 45 cm.

4.

_Objets

étudiés. - Nous avons étudié

_{soigneusement}

un morceau de silice fondue

provenant

de la maison «

Quartz

et Silice fondus » et que nous

_appellerons

Silice n°

_{I ;}

puis, plus rapidement,

un morceau de silice fondue fourni _{par la} maison Schmidt et

I-Iaensch

_(Silice

n°

_{II) ;}

_enfin,

brièvement un échantillon

_(ou

_plutôt

l’ensemble de deux

échantillons)

de

_{quartz cristallisé,}

taillé normalement à

_l’axe,

venant de chez Jobin et Yvon.

Silice fondue.

5.

_Réglage

des

_appareils.

Mise en

_place

de la Silice sous la presse. -Les.

glazebrooks

sont

_réglés

normalement au faisceau

_(ou

tout au _{moins pour travailler}

_toujours

sous la même

_incidence)

à l’aide des faisceaux réfléchis sur les faces.Le

_quart

d’onde est

réglé

comme il a été

_indiqué

dans un autre article

_(~).

Le morceau de

silice,

sous la _presse,

est

_placé

normalement au faisceau en faisant coïncider le faisceau réfléchi sur les faces avec

le faisceau incident. Il est

_disposé

dans _{la presse entre deux} lamelles de

_{plomb ayant}

chacune un millimètre

d’épaisseur

environ. Nous avons

_préféré

le

_plomb

à toute autre matière

_élastique

ou

_molle,

car avec une matière

_trop

_élastique

comme le caoutchouc ou

trop

molle comme le

_carton,

le morceau de silice fondue

_bouge

_quand

on

supprime

la

pression

et l’on ne

_peut

_affirmer,

par la

suite,

une remise en

_place

fidèle. ~1u

_contraire,

après quelques

minutes de

_compression,

la silice s’incruste dans le

_plomb

et on a un bloc

peu

déformable,

facile à orienter sous _{la presse et}

_gardant

ensuite une

_position

_{à peu}

_près

fixe,

même

_quand

on

_supprime

la

_pression.

On

_peut

affirmer ainsi que la

silice

reste normale 1

au faisceau

au 300

de radian

_{près pendant}

toute une _{série de mesures,} ce

_qui

est

_largement

300

suffisant pour la

précision

que nous voulons obtenir.

Nous avons vérifié d’autre

_{part (§ 6)}

_{que les} lamelles de

_{plomb employées}

donnaient

une bonne

_répartition

des

_pressions,

ce _que

_permettent

moins bien des lamelles

_plus

_dures,

en cuivre mou _par

_exemple.

6.

_Qualité

_optique

de la Silice fondue 1

_(Quartz

et Silice

_fondus).

- La

silice ainsi

_placée

est

examinée,

d’abord non

_comprimée,

entre Glazebrooks croisés

_(le

quart

d’onde est

_supprimé

en annulant

l’inclinaison,

sur le

faisceau,

du

_système

des deux

lames,

c’est-à-dire en faisant i ~. =

0).

On met au

_point

sur la silice à l’aide du

_microscope;

la

_plage

est tachée _{par de la lumière}

_qui

_passe; la

_planche

II donne

_l’aspect

_{que l’on} a en

lumière violette du mercure _{pour différentes}

_positions

de

l’analyseur

autour de la

_position

glazebrooks

croisés.

Quand

on

_comprime

_{et que} l’on

_cherche,

sans

_changer

la mise au

_point,

à

_pointer,

comme on le verra

_plus

loin

_(§

_{7), l’ellipse qui}

sort,

on observe une _grosse

_frange

floue

_qui

se

_déplace

tout en

_{s’estompant}

_quand

on modifie les azimuts de

_{l’analyseur}

ou du

_quart

d’onde. C’est cet

_aspect

_qui

_permet

de

_juger

la

_répartition

des

_pressions

dans la silice

comprimée ;

elle est d’autant

_plus

uniforme _{que la}

_frange

est moins nette.

Quant

au

_premier

_aspect,

il

_provient

des tensions

_{internes ;}

sur la

_planche

_II,

on

_peut

évaluer à p = 2° ou 3° les

biréfringences

, 360 (r~e ~ - 720) e

qui

leur

_{correspondent.}

Mais la

_partie

éclairée a une surface inférieure à la

_{partie obscure,}

ce

_qui

fait

que l’ellipticité

résiduelle moyenne

qu’on

peut

observer dans les mesures, où l’on met au

_point

à 1

infini,

Les _{angles indiqués} en face de _{chaque plage} sont les azimuts A de _{l’analyseur;} les _{glazebrooks sont croisés pour A} = 39°53’ ; ), == 4 _358.

Silice n° I.

Ces inconvénients ne _{sont pas}

_{incompatibles}

avec de bonnes mesures; les courbes de

noircissement

_{microphotométriques (§}

₇₎

_sont,

_pour

_parler

un

_{langage imagé,}

bien

poin-tues. Ce _{que l’on}

_pointera

_sera, à

_{chaque instant,}

_{l’ellipticité}

_{actuelle, provenant}

à la fois de la

_compression

et des tensions

internes,

et

_{correspondant}

à une combinaison vectorielle de forces

_qui

ne

_permet

de faire aucune correction relative aux

_{ellipticités}

résiduelles. Sur la

_sphère

de

_Poincaré,

les

_{points représentatifs}

des

_ellipses

E sortant de la silice

_comprimée

seront

_répartis

sur une

_petite

surface d’environ 1

_{degré carré;}

les

_pointés

se feront

auto-matiquement

sur le centre de

_gravité

de cette surface. Nous ne mesurerons _{que des}

ellipticités

de l’ordre

_{due 9}

= 30° à _p

_{= 3GO°,}

de

_façon

_{que les}

_{biréfringences}

résiduelles

1

soient,

en _moyenne, inférieures

au £

des

_{biréfringences}

cherchées.

10

7. Mesures des

_{biréfringences.}

- La méthode de

pointés photographiques

employée,

soit dans les

_réglages,

soit dans les mesures, est

_toujours

celle de Bruhat et Pauthenier

_{(~) :}

elle consiste dans la construction d’une courbe de noircissement en fonction

de

_l’angle

de rotation de

_l’organe

mobile et dans la détermination du diamètre de cette courbe.

La silice

_{comprimée possède}

un axe

_{optique qui}

est

_parallèle

à la direction de

com-pression ;

cette direction étant normale au _{rayon moyen du faisceau}

_lumineux,

la lame

possède

deux

_lignes

neutres

_Q

et

_{Q’ qui}

sont

_parallèle

et normale à cet axe; leur

_position

ne

dépend

pas de la valeur de la

pression,

ni de la

_longueur

d’onde de la lumière

_employée.

Première méthode. - C’est la méthode

_classique

de Sénarmont. Les

_opérations

sont les suivantes

_{(figure 3).}

1° La silice non

_comprimée

et le

_compensateur

à l’incidence

_nulle,

on croise les

glaze-brooks ;

les

_points

P et A

_qui

_{représentent}

leur orientation sur la

_sphère

de Poincaré sont confondus. On

_comprime

la

silice;

on

tourne

P et A

_(toujours

_confondus)

de

_quantités

égales;

le minimum d’intensité lumineuse que laisse _passer

_{l’analyseur}

a lieu

_quand

P et

A viennent

_{en Q}

_(ou

en

_Q’).

_Alors,

à

_partir

de cette dernière

_position,

on tourne P de 45°

(de

90° sur

_{l’équateur}

de la

_sphère),

et on

_place

ainsi la vibration sortant du

_polariseur

à 45° des

_lignes

neutres de la silice

_{(fig. 3);}

cette dernière la transforme en une vibration

elliptique

E située sur le méridien de P. La

_{biréfringence}

du morceau de silice fondue est

-mesurée par

EoE

=

Cf

l’on

_place

ses

_lignes

neutres BB’ suivant

OEo

(cette

_opération

est réalisée

quand

l’azimut 0

du

_quart

d’onde a _{la valeur pour}

_laquelle

l’intensité lumineuse sortant de

_{l’analyseur}

-lequel

est croisé avec le

_{polariseur -}

est

_minimum).

On

_comprime

à nouveau ; le

point

E est alors rahattu en

_{E’ ;}

PE

mesure la

_{biréfringence p}

cherchée.

Fig. 3.

Fig. 4.

Quand

on fait varier la

_pression

ou la

_longueur

_d’onde,

le

_point

E se

_déplace

sur le

méridien de

Eo;

si _{bien que les}

_{réglages préliminaires,}

-

à savoir : 1°

_placer

P à ~~° des

lignes

neutres de la silice

_comprimée

et 2°

_placer

les

_lignes

neutres BB’ du

_quart

d’onde

paral-lèlement et

_{perpendiculairement}

à la vibration sortant du

_polariseur

- sont à faire : _une

fois _{pour toutes pour le}

_premier

et unc fois seulement à

_{chaque longueur}

_{d’onde pour le}

deuxième.

Ainsi

donc,

en

_principe,

il suffit de

_pointer

_E’,

avec

_{l’analyseur}

dont l’azimut

vient alors en A’ et l’on = AA’. =

Mais en

_pratique,

dans le deuxième

_{réglage, quand}

la silice n’est pas

_comprimée,

à cause de sa

_{biréfringence}

_résiduelle,

le

_point

P se transforme en une vibration

légèrement

elliptique

d’axe

Eo.

Il s’en suit que l’on

_pointe

un minimum de

_lumière,

non _pas

_{quand B}

coïncide avec

Eo

mais pour une

_position

de B située à une distance

EoB

de

_Eo

_égale

à la moitié de cette

_ellipticité

résiduelle

_(figure

_4).

Il est clair sur la

_{figure 4}

_{que l’arc}

EoA’

ne mesure _pas

_{l’ellipticité}

EoE.

On élimine cet

inconvénient,

en même

_temps

_{que les} erreurs

_{qui proviennent}

du

_{compensateur,}

_par

l’emploi

de la méthode de Stokes : la

_première

mesure étant

faite,

on tourne Q de

_90°,

B et

B’ se

_permutent,

E se rabat en E" que l’on

_pointe

avec A

(qui

vient en

A") ;

on a au second

ordre

_près

_par

_rapport

à

EoB :

Les arcs

_portés

sur

_{l’équateur}

de la

_sphère

_{ont pour} mesure le double des

_angles

lus sur les cercles

_divisés;

la différence des lectures ~.’ -

A" donne c~.

Précision obtenue. - Diverses mesures recommencées

_plusieurs

fois nous font estimer les erreurs de

_pointés

à des valeurs

_comprises

entre -1-- i ~’ et ±

_{30’ ;}

ce

_qui

entraîne,

en

7

Il est _{facile de voir que les} erreurs

_provenant

des défauts de

_{réglages (P}

_pas exacte-ment à 900 de

Q

et

_Q’),

sont

_{négligeables}

_par

_rapport

à ces erreurs de

_pointés.

Deuxième méthode. - Au lieu de chercher la

_{fonction a}

de la

_pression,

on

_peut

chercher la

_pression

_qu’il

_{faut mettre pour avoir un y} donné. Deux valeurs de _q se

_prêtent

bien à ce _{genre de mesures ; ;} =180° pour

_laquelle

E vient en

P1

(fig. 3)

et _Cf = 3600 pour

laquelle

E revient en P.

Pour

_appliquer

la méthode

_{photographique}

de Bruhat et

Pauthenier,

nous _remarquons

que des variations

égales

de

_pression

entraînent des

_{déplacements égaux}

du

_point

E sur le méridien

_(ou

l’arc de

_{cercle) qu’il}

_décrit,

car la

_{biréfringence}

_q est fonction linéaire de la

pression

(cf §

8,

fig. 6~,

et nous

_opérons

donc de la

_façon

suivante

_{(pour j}

_ 180, par

exemple) :

On

_supprime

le

quart

d’onde en faisant i ~

0 ;

on met les

_{glazebrooks parallèles}

(A

à 180° de P sur la

_sphère);

on construit la courbe de noircissement en faisant varier

₁

(dis-tance du couteau à l’axe du

_levier)

_de quan-tités

_{égales ;}

le minimum de lumière

_qui

sort de

_{l’analyseur correspond}

à l’arrivée de E sur

l’équateur,

donc

_{à cp}

_--_ 180°. Si le

point

P

n’est _{pas exactement à 90° de}

_Q

_(la

vibration sortant du

_polariseur

_{n’est pas exactement à} 45° des

_lignes

neutres de la silice

_comprimée)

E,

au lieu de décrire un

méridien,

décrit un

arc de

_petit

cercle de

_{pôles QQ’ (fig. 5) ;}

cepen-dant le minimum de

_lumière,

quand

la pres-sion

varie,

correspondra

exactement à l’arrivée

de E sur

_{l’équateur,}

donc encore = 1R0°.

Le minimum de la courbe de

noircisse-ment donne donc - avec seulement l’erreur du

_{pointé photographique -}

la _{valeur 1 pour}

laquelle

le

_poids

rend la silice fondue demi-onde.

opère

de même _{pour o} 360° en se

D. ’"

plaçant

entre

_glazebrooks

croisés.

Précision obtenue. - Diver&es mesures recommencées

_permettent

d?aiùrmer

+ 1

sur

les l,

donc sur les

_pressions.

°

100

Mesures visuelles. -- Une _mesure est

toujours

la moyenne de 4 à 5

pointés,

ce

_qui

donne une

_{approximation}

relative de

150

environ

_{sur ,}

150

,

En résumP nous avons, sur le _par

_{l’une quelcQnque}

.

une relative de tordre de

+ ;

- ., dans la

première

méthode les

pressions

sont

100

toujours

réalisées avec une

_précision

relative

_supérieure

au 1 .

200

Résultats des mesures.

8. Silice n° 1

_(Quartz

et silice

_fondus).

-- Ses dimensions mesurées

au palmer

sont :

Epaisseur : 5

mm,

09 ; largeur :

10 mm, ~0 : hauteur : 14 mm, 95.

donne la deuxième méthode. Nous

_indiquons

les valeurs

_{brutes 9}

fonction de la

_force

F

s’exerçant

sur la silice.

(La pression

exercée est environ

’

TABLEAU 1.

... ,

Ces résultats sont aussi

_{représentés}

_{par les courbes de la}

_figure

6 où les valeurs de F sont

_portées

sur l’échelle inférieure des

_abcisses;

l’échelle

_supérieure

des abcisses

repré-sente la

_pression

donnant à une lame de 1 cm

_{d’épaisseur}

la

_{biréfringence}

~. Ces courbes

sont des droites

passant

par

l’origine :

la

_{biréfringence}

est

_{p>.oportionnelle}

à la

_pression.

?

Nous donnons dans le tableau II leurs coefficients

angulaires ?

en fonction de la

_longueur

F o

(Tonde. En

_multipliant

ces nombres

G

_{par la}

_largeur

du morceau de silice

_exprimée

en

cm, on obtient la

_{biréfringence fi}

d’une lame de 1 cm

_{d’épaisseur comprimée}

sous une

pres-sion de 1

_kg/cm2.

Cette valeur 4$ est

_exprimée

en

_{degrés,’kg.}

TABLEAU II.

4> _représente la _{biréfringence} en _degrés d’un bloc de 1 cm _{d’épaisseur comprimé} sous 1 _kg/em2. C _représente 1013 _(no -

ne), no -

9

Dans la dernière

_ligne,

_pour nous conformer à

_l’usage

établi en

_{photoélasticité,}

nous 1013 X4)

avons

_porté

la

_quantité

C =

qui

est

égale

à 9 0° 3 et

1Ie

étant

les 360 m 98i

indices ordinaire et extraordinaire de la silice

_comprimée

sous une

_pression

de une

_barye]

t est ainsi

_expriiné

en Brewsters

_(*).

Fig. 6.

s

1

’

Les valeurs de C et m sont données avec une

_{approximation}

relative d’environ

I00

et

100 sont

_{représentées}

_{par les courbes} en traits

_pleins

de la

figure 7.

9. Silice n° II

_(Schmidt

et

_{Haensch). -}

Les dimensions mesurées au

_palmer

sont :

épaisseur

14 mm,

03 ;

largeur

12 mm,

02 ;

hauteur 4 mm, 99.

Cette silice est nettement moins bonne que la

précédente;

sa

_{biréfringence}

résiduelle est 2 ou 3 fois

plus grande.

Nous avons mesuré seulement la

pression

nécessaire pour lui

donner la

_{biréfringence}

_{9 = 180°,} ô Nous nous contenterons de donner le tableau des

(*) Le Brewster est un retard d’un _angstrom, par mm de substance traversée et _comprimée sous une

valeurs W

_{(biréfringence}

d’une lame

_{d’épaisseur}

1 cm _pour une

_pression

de 1

_kgjcm2);,et

C= 101

_(différence

des _{indices pour} une

_pression

de une

_barye).

~°

Fkg, i..

TABLEAU III.

~D = _{biréfringence degré/kg} d’un bloc d’un cm d’épaisseur. C = _{1013 (nl} -

11

Les valeurs de 4S et G’ sont

_{représentées}

_{par les courbes} en

_pointillés

de la

_figure

7. Les deux silices 1 et II ne _{sont pas}

_{identiques, cependant}

leur

_dispersion

de biréfrin-gence dans l’ultra-violet est très

comparable.

Il est à remarquer que les valeurs de C obtenues pour la silice 1 dans le

spectre

visible sont très voisines de celles données par Filon et Harris

_{(1) qui}

vont de

_{3,52 à}

_3,64

_pour ~ _ 5780 et de

3, i0

à

_3,82

pour 4358 et _{de celles obtenues par}

_Heymans

et Allis

₍₈₎

_qui

se

groupent

vers

_3~7.

10.

_Comparaison

avec la formule de Havelock. -

_D’après

la formule de Have-lock nous _{devons avoir pour} chacune des deux silices :

n étant l’indice de la substance non

_comprimée.

Cet

indice,

_pour

_{chaque longueur}

d’onde,

nous a _{été donné par les tables de Trommsdorff}

₍₁₎

et Gifford

_(10).

iVTous avons

vérifié,

avec

un réfractomètre

_d’Abbe,

_que nos deux échantillons

_possédaient

les mêmes indices que

ceux _que donnent les _{tables pour le}

_jaune,

_{et que leur}

_dispersion,

dans le

_visible,

était bien ,

celle

_{qu’elles indiquent.}

Nous

_porterons

dans le tableau IV les indices de la

_silice,

_{et pour}

_chaque

échantillon les

quantités

10’

2 ):;

_pour

_chaque

silice nous _{ferons la moyenne de} ces

_quantités

et q

(n2

-1

’ q

nous ferons

_figurer

aussi les écarts à cette moyenne. TABLEAU IV.

(8) P. HEYMANS et W.-P. ALLIS, Journal Math. et _Phys. Inst. _{Massachussetts,} 2 (1923), p. ~’~6.

(9) H. TROMMSDORFF, Physikal. Zeitsc.h., 2 (1900-1901), p. ~’~6.

Les

_{biréfringences}

observées

_présentent

par

rapport

à celles _que fournit la formule de

Havelock

des écarts

_{qui peuvent}

_{atteindre 2 à 3 pour 100. Il} nous semble difficile d’attribuer ces écarts à des erreurs

_{d’expériences;}

il serait

_{peut-être imprudent}

d’affirmer leur réalité sans avoir mesuré les indices sur les échantillons mêmes de silice

_employés

aux mesures de

_{biréfringence;}

il faut

_pourtant

_remarquer

_qu’une

_{variation de 2 pour 100 de la constante}

d’Havelock

_correspond

à une variation d’indice de

_plusieurs

unités de la troisième

déci-male,

et que la concordance

parfaite

de nos mesures dans le

_spectre

visible avec celles d’autres auteurs rendent de tels écarts bien

_improbables.

Nous pensons devoir tirer de nos mesures la _{conclusion que la formule de Havelock} n’est

_{qu’une première approximation.}

C’est aussi ce

_qu’ont

trouvé Reeb

_Ci)

_{pour la}

biré-fringence

par déformation de lames de

gélatines

et

Szivessy

et Dierkesmann

(12)

pour la

biréfringence électrique

de divers

_liquides

dans l’ultra-violet : ces derniers auteurs ont

même observé des écarts allant

_jusqu’à

_{10 pour 100. La formule de Havelock} n’en

_présente

pas moins un intérêt certain en

_permettant

de

_prévoir

la

_grandeur

de la

_dispersion

de la

biréfringence d’après

celle de la

_dispersion

de réfraction.

C’est ainsi que pour les

liquides

étudiés par

Szivessy,

le

_rapport

des retards C _pour

X == 3128 À et A = 57801 _a varié de

_1,10

_à

_1,36,

_{tandis que pour la silice il n’est que de}

1,09 :

ces _{différences de l’ordre de ~0 pour 100 sont}

_prévues

à

_quelques

centièmes

_près

_par la formule de Havelock.

Quartz

cristallisé.

L’étude de la

_{biréfringence}

du

_quartz

_{perpendiculaire}

à

_l’axe,

_comprimé

normalement à cet axe, se

_complique

de l’existence de la rotation.

11. Cas d’une seule lame. Etude

_{théorique. - Représentons}

l’effet

_qu’elle

pro-duit sur une vibration sur la

_sphère

de Poincaré. Nous

_{n’explicitons}

_{pas les constructions}

analogues

à celles

_indiquées

à _propos de l’étude du

_quart

d’onde

_(,).

On compose une

rota-tion 2p (fig. 8)

indépendante

de la

_{pression (pour}

une

_longueur

d’onde

_donnée)

avec une

,

biréfringence

9, de direction fixe OH mais dont la

grandeur

varie à la fois avec la

pression

~et la

_longueur

d’onde.

La lame

_{comprimée possède}

deux

_{ellipses privilégiées représentées}

_{par les}

extré-mités du diamètre

_QOQ’;

son

_effet,

sur une vibration

_quelconque,

est une rotation 2.r =

~c~2 -~- ~~2

autour de

_{Q’Q ;}

et l’on a

Si l’on

_place

la vibration P sortant du

_polariseur

_{(fig. 9)}

à 45° de l’azimut H de

Q (ce

qui correspnnd

sur

_{l’équateur}

à un arc PH =

90°),

la lame

comprimée

transforme

P,

_par

une rotation 2x autour de

_Q’Q,

en une vibration M située sur le

grand

cercle d’axe

Q’Q.

Appelons

Mo

le

_pied

du méridien de M sur

_{l’équateur,}

et _posons

MoM

=

2~

et

PMo

=: ~!0.

On a immédiatement les formules de

_{trigonométrie sphérique}

d’où l’on tire

(11) 0. _REEB, Ann. der

_Phys.,

71. _(1923), p. 427.

13

Comme la rotation _{p est connue,} cette dernière formule

_permet,

comme nous le verrons.

tout à

_l’heure,

de déduire la

_{biréfringence 9}

de la lame de la mesure de

_’~.

Le

_problème

consiste donc à

_pointer

une vibration

_elliptique

M d’axes inconnus. Comme nous le montrerons dans un autre

mémoire,

les méthodes

_{photographiques}

se

prêtent

assez facilement à la résolution de ce

_problème;

il

_{exige pourtant}

un nombre

d’opérations plus grand

que celui de

l’analyse

d’une vibration

_elliptique

d’axes connus.

~ Fig.

9.

D’autre

_part

les

_calculs,

_que nous ne

_{développerons}

_pas

ici,

montrent

_qu’un

déplace-ment 5

du

_polariseur

_P,

_par

_rapport

à l’azimut H de

_compression,

entraîne une variation

à Ç

de

_{l’ellipticité}

_qui

est du

_premier

_{ordre par}

_rapport

à

_~.

Or l’azimut de

_compression

H

n’est déterminé par aucune

_{propriété optique;}

il n’est pas

_possible

de

mettre,

avec

préci-sion,

le

_polariseur

à 4Õ() de cet

_azimut;

on ne

_peut

_pas

_garantir

_{que l’arc PH de la}

_sphère

ne

diffère pas

de ~ de

plusieurs degrés.

Dans ces conditions

_l’emploi

de la formule

peut

entraîner,

pour certaines valeurs

de x,

une erreur _{sur ,}

_supérieure

à 10 pour 100.

Deux

lames,

droite et

_gauche,

accolées.

1~. Théorie du

_{système. -}

Au lieu

_d’employer

la méthode

_{précédente,}

nous avons

préféré

compenser la rotation de la

première

lame par celle d’une seconde lame

d’égale

épaisseur

mais de rotation

_opposée.

La théorie du

_{système, quand}

il est

_comprimé,

est

_identique

à celle _que nous avons faite pour deux lames travaillant

obliquement

sur le faisceau

_(,).

La cause de

biréfrin

-gence cp seule

diffère,

et la rotation p d’une lame est

_{indépendante}

de la

_pression

_pour une

_longueur

d’onde donnée.

Les deux lames

_produisent

deux rotations =

V «2 + 4 p2

_{(fig. ~ 0)}

_{autour des}

_points

Bi

et l’effet de tout le

_système,

sur une vibration

_quelconque,

est une rotation

_4y

En

_prenant

les mêmes _{notations que pour le}

_système

_{compensateur quart d’onde,}

à savoir :

_HQo

=

2o);

B10H

= _x;

l’angle sphérique QoBiH

= x =

p2

--- ’ ;

_l’angle

sphérique

==

4y l

on a les formules :

d’où l’on tire :

Fig. 10.

Pour

_{chaque longueur d’onde, ?}

_peut

être mesuré

directement ;

pour

chaque pression

.

on

_{mesurera 4 y}

et la formule

₍₁₎

_permettra

de calculer la

_{biréfringence 9}

_{d’une lame par}

approximations

successives en mettant son

_expression

sous la forme :

calcul assez

_rapide

car _{varie peu}

_{quand ,}

varie.

15

14. lVtise en

_place

sous _{la presse}

_{(fig. 11).}

- Pour obtenir _une

égale

répartition

des pressions

entre les deux

_lames,

bien

_qu’elles

_{n’aient pas} exactement la même

hauteur,

nous intercalons des couches de

_plomb

de 2 mm au-dessous et de 1

_{mm, 5}

au-dessus des lames.

_{Après quelques}

heures de

_pression

à 100

_{kg/em"- chaque}

morceau de

quartz

a fait

son

_empreinte

dans le

_{plomb. Cependant}

dans un

_premier

essai le

_plomb

avait coulé entre

les lames

_et,

faisant

coin,

les avait écartées

_légèrement

l’une de l’autre. Nous avons

_paré

à

cet inconvénient en

_intercalant,

entre le

_plomb

et les lames de

quartz,

une très mince feuille d’aluminium on _{évite ainsi que les lames} ne se

_séparent

avant d’avoir

_pris

leur

place

dans le

_plomb.

Pour donner

_plus

de

_rigidité

à

l’ensemble,

les deux lames sont

collées,

sur leur

côté,

par deux

gouttes

d’arcanson.

r’lg.

La mise en

_place

des lames normalement au faisceau lumineux et le

_réglage

de tout le

montage

se font exactement comme _{pour la silice fondue}

_{(~ 5).}

15.

_{Qualité optique}

des

_{quartz. -}

_Si,

en lumière verte et entre deux

_glazebrooks

croisés,

on met au

_point

sur les

lames,

la

_{plage apparaît, quand}

on ne

_comprime

_{pas, très}

obscure et très

uniforme,

ce

_qui

_{montre que le}

_quartz

est bien

_homogène

_{et que les} axes

optiques

sont bien

_parallèles

aux _{rayons lumineux.}

Si l’on

_comprime

_{et que} l’on

_{pointe l’ellipse}

_{rabattue par la méthode que} nous indi-querons

plus loin,

l’extinction est moins

_nette;

_cependant

_{elle est bien meilleure que pour} le

_quartz

fondu. On voit encore la grosse

_frange

floue

_indiquant

certainement les

_lignes

d’équi-compression.

i6 Exécution des mesures. - Les

pointés photographiques

se font encore _{ici par la} méthode de Bruhat et Pauthenier.

coïncidence avec la

_ligne

neutre

_Qo

_(ou

du

_{système comprimé (cette opération}

se réalise

en

_déplaçant

P et A

_{simultanément).}

On tourne le

_polariseur

de 45~

_(P

se

_déplace

de 90v

sur

_{l’équateur}

de la

_sphère)

ainsi que

_{l’analyseur.}

On

_supprime

la

_pression;

on

_place

le

compensateur

à l’incidence i

_qui

le rend

_quart

d’onde et l’on fait coïncider une de ses

_lignes

neutres,

B,

avec P. On remet la même

_pression;

le

_point

P est transformé en une vibration

elliptique

E,

située sur le méridien de

_P,

que le

quart

d’onde rabat sur

_{l’équateur.}

On mesure

_{ainsi 4y}

et on en

_{déduit ,.}

En

fait,

pour l’élimination des erreurs de

réglages

et des erreurs

_provenant

du

com-pensateur,

nous

_employons

encore la méthode de

_Stokes,

_{c’est à-dire que} nous

_répétons

la mesure

_après

avoir tourné le

_quart

d’onde de

90°;

la valeur admise

_{pour 4}

_{y est la} moyenne des deux valeurs ainsi déterminées.

Nous avons ainsi un

_point

de la

_droite

fonction de la

_pression

_et,

en même

_temps,

nous _{pouvons calculer le 2} w

_{correspondant}

_{par la formule}

Pour la même

_longueur

d’onde,

quand

on

_change

la

pression,

le

point

Qo

se

_déplace;

il faut donc

_déplacer

P. Mais nous savons

_{déjà qu’une}

erreur sur la

_position

de P

n’en-traîne que des erreurs du second ordre sur 4 _{y. Il suffira donc de calculer la nouvelle}

valeur 2w,

par la même formule mais en donnant

_{à :~}

la valeur très

_approchée

_que nous pouvons

prévoir

connaissant

déjà

un

_point

de la

_droites

fonction de la

_pression.

On

dépla-cera P de la différence entre les deux valeurs de 2 to. Les _{rotations p ont été mesurées directement par rotation de}

_{l’analyseur (le quart}

d’onde étant

_enlevé)

pour la lame droite. En lumière verte du mercure la lame

_gauche

pré-sente une rotation

_supérieure

de

I

en valeur relative à la lame droite. Nous avons

tou-1000

ours

_pris

_{la valeur moyenne des deux rotations.}

i i . Précision des mesures. - Dans les mesures

_{photographiques}

_{de 4 ,y} nous avons des

_pointés

_{meilleurs que dans le} cas du

_quartz

_amorphe,

la définition

_{polarimétrique}

du

faisceau sortant du

_système

étant meilleure.

En

_{répétant plusieurs}

fois la même mesure on se rend

_compte

_que l’erreur

_possible

sur un

_{pointé photographique}

est en _{moyenne de ± i0’. Comme 4 y} est la différence entre

deux déterminations nous aurons donc des erreurs de ± 20’ environ.

Dans les mesures

_visuelles,

résultats de 4 à 5

_pointés,

on

_peut

estimer les erreurs

moyennes

sur 4 y

à ± _{‘~U’ pour le vert et ±} 40’ dans le violet.

Nous

_indiquerons

les erreurs

_{correspondantes}

sur _{’0 dans le tableau des résultats.}

Sur la mesure

_{de p}

nous _{pouvons affirmer que l’erreur absolue est inférieure à 2} ou 3 minutes.

En dehors des erreurs de

_pointés

il faut

_envisager

les erreurs de

_{réglages qui}

_{font que} l’on mesure autre chose que les

quantités

cherchées. Nous retrouvons ici les mêmes erreurs que pour la silice

amorphe ;

-, elles entraînent des erreurs

négligeables

par

rapport

à celles

qui

proviennent

des

_pointés.

Il faut

_{ajouter cependant}

l’erreur

_qui

_{peut provenir}

d’une

inégale répartition

des

_pressions

entre les deux

_{lames ;}

c’est cette erreur

_qui

est la

_plus

à

craindre.

La

_pression

_{moyenne est} nécessairement celle

_qui

est calculée

_d’après

la valeur et la

position

du

_{poids ;}

si l’on

_désigne

_{par Cf} la

_{biréfringence}

_que

_produirait

cette

_pression

moyenne, les

biréfringences

des deux lames -

do.

Il est facile de se rendre

compte

que cette

inégalité

a _pour effet de

_remplacer

les vibrations

_{rectilignes privilégiées}

QoQ’Q

de l’ensemble des deux lames par des vibrations

_elliptiques

_{privilégiées}

QQ’

(fig.

12),

17

par

rapport

à

_{d 9,}

mais dont

_{l’ellipticité 2e(QoQ}

=

_2e)

_{est de l’ordre de}

_grandeur

_de

d

ou

_plus

précisément

de l’ordre de d

_sinp.

’ N

’,

’,

, 1

f

)o’

__ , o

, ,

1

1

Q’ f ,

1

i

l’

1 » _ Fig. 12.

La rotation résultante

_4y

est modifiée de

_{quantités qui}

sont _{du second ordre par}

rap-port à

d p

ou à e, et la mesure _{même de cette rotation par la méthode de} Stokes n’est

affecté,

du fait de l’existence de

_l’angle

de

_QQ’

avec

QoQ’o,

_{que de}

_quantités

du second ordres. Les mesures effectuées et les formules

_employées

au calcul

_{de p}

donnent donc la

biréfringence

moyenne ?

avec une erreur

_qui

est _{certainement du second ordre par}

_rapport

à d’P et à ê.

-

Il nous a _{paru toutefois nécessaire de vérifier que} ces

_angles

étaient assez

_petits

_pour que les erreurs

_{correspondantes}

soient

_{négligeables.}

Pour

cela,

nous avons mesuré les

ellipticités 2 F-

des vibrations

_{privilégiées : lorsqu’on pointe}

les

_lignes

neutres des

_quartz

comprimés,

on amène en réalité les

_glazebrooks

croisés aux

_positions

_que

_représente

le

point Qo

de la

_sphère

de Poincaré

_{(fig. 12).}

Dans ces conditions la vibration

_qui

sort des

quartz

comprimés

n’est

_{plus représentée}

par le

point

P,

mais par le

point

P’ déduit de P par la

rotation 4 y

autour de

_QQ’.

Si l’on

_pointe

P’ en tournant

_{l’analyseur}

seul,

on amène A en

_{A’ pied}

du méridien de P’. En assimilant les

_{petits triangles sphériques}

à des

_triangles

plans

on a

On a ainsi _{trouvé que pour des}

_pressions

de 80

_kg/cm2

et X ~ ~

_{537 Á,}

_QoQ

était de

Fordre

de

2°,

ce

_{qui correspond}

à une

inégalité d q;

_{de l’ordre de 7 pour 100}

_{qui permet}

, i

bien de

_négliger

les erreurs du second ordre

_qu’elle

entraîne.

18.

Résultats

des mesures. -- Nous donnerons d’abord le tableau des

_{rotations p}

des lames de

_quartz.

TABLEAU V.

Dans le calcul

_{de ~}

_{par la formule}

nous avons

_poussé

le calcul

_{d’approximation jusqu’à}

obtention de deux valeurs

_{de ~}

diffé-rant en valeur relative de moins de

Nous donnons dans le tableau VI _{les résultats bruts 4 y}

_{et q}

fonction de la

_force

F

s’exerçant

sur l’ensemble des deux morceaux de

_quartz.

Dans la dernière colonne nous

_indiquons

l’erreur

_{qu’entraîne}

_{sur 9} une erreur de

pointé

de ~- 20’

_{sur 4 ?/}

_{pour toutes les}

_longueurs

_{d’onde sauf pour ~,} ~ 4358 pour

laquelle

nous _{prenons -~- 40’.}

TABLEAU VI.

-

Ce tableau est aussi

_représenté

_{par les droites de la}

_figure

I3 ;

l’échelle inférieure des

abscisses

indique

la

_force

F

s’exerçant

sur l’enseIl1ble des deux morceaux de

_{quartz ;}

on a

porté

sur l’échelle

_supérieure

des abscisses la

_pression

en

_{kg/cm2 qui}

donne à une lame de i cm

_{d’épaisseur}

la

_{biréfringence}

_9.

_(Il

se _{trouve que cette}

_pression

est exactement la moitié de F car la

largeur

_moyenne

des

lames est de i cm au

_1/5000

_près).

19

une

_pression

de 1

_kg/CM2.

Cette valeur

_(P,

_exprimée

en est conniie

1 ’ , au

100

. . Fig.13. X

Nous donnons aussi dans le tableau VII les

_quantités

q C =

1013

360 X !t81

qui

repré-obu X

981

sentent les valeurs

_(no-nJ

_[ne

et n° étant les indices relatifs aux vibrations

_parallèles

à la direction de

_compression

et à la direction normale dans le

_plan

_{d’onde pour} nne

pres-sion de une

_barye].

Ce tableau est

_représenté

_{par les courbes} en traits mixtes de la

_figure

7.

Les résultats sont moins satisfaisants que pour la silice

fondue;

les

_{points présentent,}

par

rapport à

la courbe moyenne, des écarts de 5 à 6 pour 100

qui

ne

_{s’expliquent}

_{pas par} les erreurs

_{d’expériences.}

Quoique

ces mesures soient destinées à être

_reprises,

nous avons

_préféré

donner dès

maintenant ces résultats

_qui

_permettent

une

_{première comparaison}

des

biréfringences

_par

compression

de la silice

_amorphe

et du

_quartz

cristallisé,. Celle de la silice

_amorphe

est

supérieure

d’environ 40 pour 100 à celle du

quartz

cristallisé et les courbes de

_dispersion

présentent

une marche

_analogue.

En

_extrapolant

les courbes de la

_figure

7 relatives au

_quartz

nous _pouvons

_prévoir

pour la raie

jaune

du sodium une valeur m

_{~ 10,64 environ ;}

ce résultat est bien du même

échantillons

_qu’il

a étudiés les valeurs 4S ==

10,44

et ~ =

i Q ,62;

les nombres du

second,

pour le

quartz

normal à

_l’axe,

se

_groupent

autour de I> ==

11,50.

*

TABLEAU VII. ’

4Y _représente la _{biréfringence} en _degrés d’un bloc de 1 cm _{d’épaisseur comprimé} sous 1 _kg/cm2. C représente 1013 _(no -

ne), no - _ne étant la différence des indices pour _une

pression de une _barye.

~9.

_Signes

de la silice et du

_quartz

_{comprimés. -}

Notre

_montage

nous

_donnait,

en même

_temps

_{que le}

_rapport

de leurs axes, le sens des

_ellipses

sortant des différents

échantillons _que nous avons

_comprimés;

le

_compensateur

constitué par un

_quartz

_oblique

a en effet

_l’avantage

_{que l’on sait}

_quelle

est la vibration

_qui

y est

retardée ;

-, nous avons d’ailleurs

_comparé

directement le sens de la

_{biréfringence}

à celui que donne un bloc de

erown

_{comprimé :}

_{pour les deux} morceaux de silice

_fondue,

_{pour le}

_{quartz cristallisé,}

ainsi que pour le bloc de verre, nous avons trouvé que les corps étaient

_négatifs,

c’est-à-dire

n - no

0 ;

la vibration

_parallèle

à la direction de

_compression

est avancée.

20. Conclusion et Résumé. - Nous avons mesuré la

_{biréfringence}

_par

_compression

entre 6000 1 et 2 400 À de deux échantillons de silice

_fondue,

et de l’ensemble de deux lames de

_quartz

cristallisé. Tous ces

_objets

deviennent

_négatifs,

_{c’est-à-dire que la} vibra-tion

_parallèle

à la direction de

_compression

est avancée. Nous avons

_trouvé,

_{pour des}

pressions

allant de 30

_kg

à 200

_kg

_{par cm2 que la}

_{biréfringence}

est

_{proportionnelle}

à la

pression

pour une

_longueur

d’onde donnée.

Les divers échantillons de silice

_amorphe

ne _{donnent pas exactement la} même

biré-fringence,

mais tous donnent une

_{biréfringence supérieure}

_{d’environ 40 pour 100 à celle du}

quartz

cristallisé.

Pour une même

_pression

_{l’ellipticité}

obtenue est naturellement

_{beaucoup plus grande}

da.ns _{l’ultra-violet que dans le}

_spectre

_{visible : pour la silice}

_amorphe,

comme _{pour le}

quartz

cristallisé elle est environ 3 fois

_{plus grande}

verts 2 500 Á

_qu’elle

ne l’est dans le

jaune ;

la variation

_{correspondante}

de la différence no -

ne des indices n’est

pourtant

que de l’ordre de 20 _{pour 100.} L’ordre de

_grandeur

de cette variation est correctement

_prévu

par la formule de

Havelock,

mais la courbe de

dispersion

ne _{semble pas coïncider}

exacte-ment avec _{celle que}

_prévoit

cette

_formule,

_{les écarts étant de l’ordre de 2 à 3 pour 100.}