Le spectre bêta et électronique du RaD

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Submitted on 1 Jan 1958

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Le spectre bêta et électronique du RaD

J. Tousset, A. Moussa

To cite this version:

J. Tousset, A. Moussa. Le spectre bêta et électronique du RaD. J. Phys. Radium, 1958, 19 (1), pp.39-40. �10.1051/jphysrad:0195800190103900�. �jpa-00235759�

39.

LE SPECTRE BÊTA ET

ÉLECTRONIQUE

^{DU RaD}

Par J. TOUSSET ^{et A.}

MOUSSA,

Institut de Physique Nucléaire, Lyon.

Résumé. ²⁰¹⁴ On a étudié au spectromètre magnétique ^le spectre d’électrons du RaD au-dessus de 3 keV. Les deux spectres nucléaires de 15 et 61 keV ont été séparés ^du spectre

d’électrons Auger ^{L. On a} mesuré les rendements de fluorescence et Auger de la couche L.

Abstract. ²⁰¹⁴ Study ^{of the electron} spectrum of RaD above 3 keV. The two nuclear beta- spectra ^{of 15 and 61} keV have been separated from ^the Auger ^L electrons. The fluorescence and

Auger yields ^{of the L} shell have been measured.

LE ’JOURNAL "DE ’PHYSIQUE ^{ET LE} 1,RADIUM :TOME 1"9, JANVIER :1958,

L’emploi

^{de sources très} minces obtenues

par évaporation

^{sous vide et d’un}

spectromètre

^à

double focalisation

équipé

^d’un compteur ^{G. M.}

possédant

^{une fenêtre} dont le cut-off mesuré se

situe ^vers

1,5

^{keV a}

permis l’exploration

^du spectre

électronique

^{du RaD}

(21oPb)

^en

équilibre

^{avec ses}

descendants,

^sans correction sensible _pour

l’absorp-

tion

jusque

^{vers 5 keV avec un}

pouvoir séparateur

FIG. 1.

de l’ordre de

1,7.10-2 (fig. 1).

^{Cette étude a été}

poursuivie jusque

^vers

3,5 keV,

^sans

absorption,

^à

l’aide d’une

post-accélération

de 1 500 volts. Nous

nous sommes

proposé

^une estimation des rende- ments

Auger

^L moyennant ^certaines

suppositions indispensables

^{en ce}

qui

concerne en

particulier

^la

séparation

^{des électrons}

Auger LI

^et

Auger LII.

Nous devons d’abord estimer

l’importance

^du

fond continu

qui comprend

^en fait trois spectres

nucléaires :

spectre

^du

RaE, spectre

^{beta du RaD}

correspondant

^à la transition directe de 61 keV dont l’existence ^et l’estimation a fait

l’objet

^d’un

travail

précédent [1]

^{et enfin}

spectre

^{beta mou}

d’énergie

maximum voisine de 15 keV.

L’impor-

tance de ce dernier

spectre

^est

primordiale

^dans

cette

région,

^{mais il est} presque entièrement

masqué

et on ne

dispose

pour ^son observation _{que de la}

région 4-5,4

^keV

(entre

^les spectres

Auger

^{L et}

Auger M).

^Notre

précédente

^{étude du} spectre ^beta

de 61 keV fournissait _pour celui-ci la

proportion 0,19 + 0,04, d’où,

pour le spectre ^mou

0,8i + 0,04.

On obtient un meilleur ^{accord avec}

l’expérience

dans la

région précitée

^en

prenant

^une

proportion de 0,85.

Faute d’informations

plus précises,

^et

Fm. 2.

étant donné la faible influence des facteurs de forme _pour Wo

faible,

^nous supposons le

spectre

de forme

permise

^{et nous}

négligeons également

l’effet d’écran. Le spectre ^{de 61}

keV,

d’intensité

complémentaire,

^est

supposé

^{de forme}

permise également. Enfin,

^le spectre ^{du RaE est construit}

avec

l’hypothèse

que la formule donnant le facteur de forme C de Plassman et

Langer [2]

^{est valable}

dans cette

région

^{de basse}

énergie ; l’importance

de ce

spectre

^{est en fait assez minime}

(fig. 2).

Les raies

Auger

^{L du RaE forment un ensemble}

très

complexe

^{dont le}

dépouillement paraît

^très

délicat..Plusieurs

analyses

^{de ces} raies furent données _par

Kobayashi [3] puis

par M. A. S. Ross et al.

[4]

^ces derniers utilisant le

spectre

^établi

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0195800190103900

40

par Bashilov ^{et al.}

[5].

^On

peut

^{aussi se} reporter

à

l’analyse

^{des raies}

Auger

^{L du}

dépôt

^{actif du}

thorium. Une étude détaillée fut faite _par A. Moussa et J. B. Bellicard

[6], puis

par Burde ^et Cohen

[7].

^La

superposition

inévitable des raies

impose

certaines réserves quant ^{à une estimation}

quantitative

^des différents groupes. Nous admet- tons dans certaines limites

l’analyse

^de

M. A. S. Ross et al.

Une étude

préliminaire

^{des raies de conversion}

du _{gamma de}

46,5

^{keV avec un}

pouvoir sépa-

ratçur ^de

5,2.10-8

^{nous a}

permis

^{de fixer les}

rapports

^de conversion

4/IIIILIII

^{comme suit}

1 j0,088/0,008

^{soit en} prenant ^les notations de Ross :

Ct

⁼

0,088

^et

Ca

⁼

0,008.

D’autre part, nous avons tracé une droite de Kurie du

spectre

^{du RaE à} l’aide du facteur de forme C de Plassman et

Langer [2],

^ce

qui

^nous

permet

d’établir le nombre d’électrons de conver-

sion par

désintégration

que ^{nous trouvons}

égal

à

0,77

^{d’où nous tirons}

également

^{le facteur}

I,

nombre d’électrons L de conversion _par désinté-

gration,

^soit

0,60.

^{La mesure de l’aire sous le}

spectre Auger

^{L conduit à} la détermination du facteur

A,

nombre d’électrons

Auger

^L par désinté-

gration ;

^{nous trouvons}

0,38, d’où,

pour

F,

^nombre

de

quanta

^XL par

désintégration : 0,22.

^Nous

obtenons donc

FII

⁼

0,37.

Nous donnons un tableau

récapitulatif

^des

prin- cipaux

^résultats

acquis

par différents auteurs :

Le spectre

Auger

L que ^{nous avons} tracé est en

bon accord avec ceux de

Kobayashi

^{et de}

Bashilov,

mais les spectres ^{de ces} auteurs montrent une

absorption

^sensible en-dessous de 8 keV environ.

En suivant

toujours

^{les notations de}

Ross,

^c’ust-à-

dire en

appelant 1, Aa, A3

les nonlbres relatifs d’électrons

Auger produits

^à

partir

^{des 3} niveaux,

et en admettant

l’analyse approchée

^de

Ross,

pour les électrons

Auger d’énergie supérieure

^à

8,5 keV,

nous trouvons :

A3/(1

+

A2)

⁼

1,5 puis A 2

⁼

1,6

soit

A3 = 3,9,

^{et si nous}

appelons

^{col, W2,} 6)3’ les rendements de fluorescence des 3 niveaux

L ;

a1 a2,

a3les

rendements

Auger

^{des 3}

niveaux ; f 12 et f 13

les rendements de la transition

Coster-Kronig

pour le transfert de l’ionisation de la couche 1 aux

couches 2 et

3,

^{nous trouvons :}

en faisant

l’hypothèse

que

f 23

^{= 0 et en}

prenant

les valeurs

F2

⁼

0,79

^et

F3

⁼

2,12

^admises par Ross comme nombres de

quanta

^X

produits

^à

partir

^{des niveaux 2 et 3} relativement à ceux de la couche 1

pris

^{comme unité.}

Tableau

récapitulatif.

Kinsey...

M. A. S. Ross ....

Burde et Cohen ...

Présent travail ....

Les divers résultats

dépendent

^{fortement des}

hypothèses

faites dans

l’analyse

^du spectre

Auger

^L

sauf _{pour a 3} dont la détermination est

plus sûre,

comme le montre la discussion du

système d’équa-

tions. Nous n’avons pu suivre Burde ^et Cohen dans leur

analyse,

^{surtout en ce}

qui

^{concerne l’attri-}

bution au groupe

Lm

^{d’une raie}

importante (appelée A’)

^de

10,2

^{keV et} que ^nous attribuons

plutôt

^{au groupe}

^Lu.

^Cette

divergence

^{ne se}

réper-

cute vraiment d’une manière très sensible _que

sur a2.

BIBLIOGRAPHIE

1] ^TOUSSET (J.) ^{et MOUSSA} (A.), ^{C. R. Acad.} Sc., 1957, 245,

1617.

[2] PLASSMAN et LANGER. Phys. Rev., 1954, ^{96, 1593.}

[3] ^KOBAYASHI (Y.), ^J. Phys. ^Soc., Japan. ^{1953, 8, 440.}

[4] ^Ross (M. ^A. S.), ^COCHRAM (A. J.). ^HUGUES (J.) ^et FEATHER, ^Proc. Phys. Soc., 1955, ⁶⁸ A, ^612.

[5] ^BASHILOV, DZHELEPOV et CHERVINSKAYA, Izv. Akad.

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[6] ^MOUSSA (A.) et BELLICARD (J. B.), ^{C. R. Acad. Sc.,} 1956, 242, 1156.

[7] ^{BURDE et COHEN,} Phys. Rev., 1956, 104, ^1085.