Une étude des électrons Auger du niveau L émis dans la désintégration de 199Au

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Submitted on 1 Jan 1955

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Une étude des électrons Auger du niveau L émis dans la désintégration de 199Au

S.K. Haynes, W.T. Achor

To cite this version:

S.K. Haynes, W.T. Achor. Une étude des électrons Auger du niveau L émis dans la désintégration

de 199Au. J. Phys. Radium, 1955, 16 (7), pp.635-637. �10.1051/jphysrad:01955001607063500�. �jpa-

00235234�

635.

UNE ÉTUDE DES ÉLECTRONS AUGER DU NIVEAU L ÉMIS DANS LA DÉSINTÉGRATION DE 199Au Par S. K. HAYNES et W. T. ACHOR.

Summary.

^{The L} Auger yield of 199Au has been studied in

03B2-ray spectrometer. The ratio of L

Auger electrons to L vacancies

0.629± ^0.035. Insufficient resolution and uncertain L1 ~LIII Coster-Kronig yield prevented determination of precise L subshell Auger-yields. Approximate

values of 0.577 ^± 0.09 and 0.658 ±

^were obtained for the LII ^and LIII ^shushells respectively.

Note.

This work was partially supported by

contract with the United States Atomic Energy Commission.

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ^{ET LE RADIUM. TOME} 16, ^JUILLET 1955,

Dans les études des noyaux qui désintègrent par

l’absorption ^{d’un électron du} cortège électronique,

il est très important ^{de connaître le} rapport ^entre

le nombre des trous dans les couches K, L., Lu, LIII, ^etc. produit ^{dans la} désintégration ^{et les}

intensités ^des autres rayonnements émis’. Pour déter- miner le nombre des trous vides il faut mesurer ou

les rayons X ^ou les électrons Auger ^et aussi il faut connaître ^le facteur de fluorescence des rayons X.

Fig.

Spectromètre ^{ià lentille} magnétique

de l’Université Vanderbilt.

Beaucoup ^{d’études ont} été faites sur le rapport

entre les rayons X ^et les électrons Auger ^{de la}

couche K mais il n’y ^a que très peu d’études ^sur les couches L,, LI, ^et L,,i [1]. Ayant réussi de compter,

l’efficacité du compteur ^{étant connue,} les électrons

Auger de 7 ^keV qui suivent la désintégration

de 65Zn [10], nous avons voulu déterminer le ren-

dement Auger des couches LI, Lu et Lui _par ^une étude des rayonnements ^{de 199Au de 5} keV jus- qu’à ^{5oo keV dans le} spectromètre à lentille magné-

tique ^de l’Université de Vanderbilt (fig. I). ^Comme

nous avons voulu comparer ^avec précision ^l’inten-

sité des électrons de 5 à 5oo keV, ^nous n’avons pas pu jusqu’à présent ^{obtenir une} résolution assez

grande pour séparer ^les composants LI, ^{Lu et} Ljjj des électrons de conversion interne. Cependant ^le rapport ^{entre ces} composants ^a déjà été mesuré par Mihelich [7], [8] ^et bientôt pourra être obtenu des calcules de Rose et al. [11J. ^Mihelich [9] ^{a aussi}

mesuré les intensités relatives des électrons Auger

de la couche K de 199Au.

Fig.

Décroissance de 199 Au.

La figure ^{2 montre} le schéma de désintégration

de lssAu selon Sherk et Hill [12] qui ^{est en assez}

bon accord, avec d’autres chercheurs [3], [13]. ^Il

y ^a trois groupes ^de rayons p (460, 302 ^{et 251} keV.)

et trois rayons ^y (gog, 159 ^{et 5o} keV) dont les élec- trons de conversion donnent les couches vides K, L., LII, LIII, ^etc.

La figure ^{3 montre un} graphique ^{Fermi de notre} spectre ^{de l9sAu} aussi bien que pour chaque

groupe fi. ^{La courbe} expérimentale ^{est en accord avec}

la somme des trois groupes jusqu’à ^{environ 20 keV.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001607063500

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Cela indique que la ^source qui était faite de 199 Au presque pur par évaporation dans le vide comportait

très peu de matière. Nous évaluons l’épaisseur ^{à moins}

de

pg/cm2. L’intensité des groupes ^de rayons p (251 : ^{302 :} 460 : : o,243 : o,6g3 : o,o64) ^{est d’ailleurs}

en bon accord avec les intensités trouvés aupa- ravant.

Fig. ^3.

Diagramme ^{de Fermi.}

La figure ^{4 montre} les électrons de conversion

après la soustraction des spectres continus. Les

superficies ^{des sommets en} prenant ^en considération les intensités relatives des composants ^{de Mihelich} donnent les nombres des trous dans les couches K,

Fig. 4. - Raies de conversion.

Li, Ln, Lm, ^etc. produits directement par les élec- trons de conversion. On peut ^{calculer le nombre}

des trous dans LI, Ln, ^Lni produit par les trous dans les couches K, ^{en utilisant le} facteur de fluo-

rescence des rayons X pour le numéro atomique 80,

les intensités relatives des _rayons Koc, ^et K«2 ^de

Voth [14], ^et les intensités des composants ^{des élec-}

trons Auger ^du niveau K de Mihelich [9] ^{et de}

Ellis [5] pour le numéro atomique ^{83. Enfin on a}

le nombre total de vides VL1, V Ln ^et VLIII ^des

couches Lj , L,I ^et Lm ^{sauf ceux} produits par le processus Coster-Krônig [2]. ^{Pour ce} dernier pro-

cessus il s’agit ^{surtout des} transitions entre Li

14,8 5 keV ^et LIII, i2,2keV.

Fig. ^5.

Courbe de transmission. Fenêtre de 7 ^{U. G.}

La figure ^{5 montre} l’efficacité du compteur. ^La figure ^{6 montre le} spectre des électrons Auger ^de

la couche L corrigé ^{du facteur} d’efficacité. Les

quatre ^sommets représentent de droite à gauche

Fig. ^6.

^Raies Auger.

les électrons Ll,

^-+ A, B, ^{où A et B} représentent

les couches au-dessus de M, LI,

^{-+ M, A, et} LUI -+- A, E, LI,

^-+ MIv, ^v, MIv, ^{v, et LUI} ->- M, 49

et LUI -+ M1V, ^v, MIv,

^avec LI, ^{il -+} MI, II, ^III,

^M.

La superficie A1 ^à gauche représente ^les transitions LUI ^- Mi, il, il,, M. Malheureusement la résolu- tion n’est _pas assez grande pour séparer ^{les 45} lignes,

mais si l’on dit que les intensités relatives des compo- sants qui ^{ont leurs} origines ^dans les couches Li et Li,

sont les mêmes que celles qui ^{ont leurs} origines ^dans

la couche Lm, ^on peut ^{diviser la} superficie ^en parties appartenant ^{aux couches} Li, n ^{et LIII·}

Le nombre des trous Li ^{est assez} petit. ^{Ces couches}

637 sont remplis par trois processus [1] : émission des

rayons X; émission d’électrons Auger ^d’une énergie

7,7 à I4,85 keV [3]; ^émission d’électrons Coster-

Krônig ^d’une énergie ^{très basse.} Kinsey [5] ^donne

pour la probabilité relative de ces trois processus, o,og pour les rayons X, o,z5 pour les électrons

Auger ^et o,66 pour les électrons Coster-Krônig.

Si l’on accepte ^{ces valeurs on} peut ^obtenir l’intensité des électrons Auger de la couche Lu _par l’expres-

sion I LII

I GILII

ILI. L’efficacité d’émission des

.

ILII

électrons Auger ^{de la} couche Lu ^est 3. ^II

^Pour

obtenir l’efficacité Auger pour la couche Lm il faut ajouter les couches vides produites par le pro-

cessus Coster-Krônig de la couche. L;. Enfin ^on obtient pour l’efficacité Auger ^de la couche LI,,

0,577 ^± 0,086 ^et pour la couche LuI, o,658 ^± o,ogg.

Ou si l’on veut les rendements de fluorescence, ^ils

sont pour Lu, 0,423 ^z-- 0,086 ^et pour LUI; o,342, ^± 0, I .

Par comparaison Kinsey [5] ^{a obtenu o,4i et o,26}

et Küstner et Arends ont obtenu o, 268 et o, 2 g5.

Les valeurs données ne sont pas définitives mais le rapport ^{entre la} superficie complète des électrons

Auger de la couche L et le nombre total des places

vides dans les couches L vides, o,62g ^{± o,035 est}

assez précis. ^{Il faudrait faire une étude des électrons} Auger ^de la couche L seule avec une résolution très é!evée et il faut continuer ces études sur d’autres substances radioactives comme RaD et 198Au pour

pouvoir ^évaluer l’importance du processus Coster-

Krônig.

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