F. KOHLRALSCH. — Ueber das elektrochemische équivalent des Silbers (Sur l'équivalent électrochimique de l'argent); Annales de Poggendorff, CXLIX, p. 170, 1873

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Submitted on 1 Jan 1874

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F. KOHLRALSCH. - Ueber das elektrochemische équivalent des Silbers (Sur l’équivalent électrochimique

de l’argent); Annales de Poggendorff, CXLIX, p. 170, 1873

E. Mascart

To cite this version:

E. Mascart. F. KOHLRALSCH. - Ueber das elektrochemische équivalent des Silbers (Sur l’équivalent

électrochimique de l’argent); Annales de Poggendorff, CXLIX, p. 170, 1873. J. Phys. Theor. Appl.,

1874, 3 (1), pp.351-356. �10.1051/jphystap:018740030035101�. �jpa-00236993�

tille

peut

par ^ses deux moitiés et aiit rem-

placer

^{deux lentilles}

identiques

¹

source de lumière celle qui est envoyer âr une

traversée par les rayons

parallèle.,-

^{du Soleil, et si l’en}

place trajer une lentille achromatique, on obtiendre facileament une

nette de la fente sur un éran

placé

^{au fover}

conjugue

^{de la}

Interposons

maintenant entre le lemilleet

tout pres de

cette dernière, deux

prismes

dont les arètes sont distingués

lement, l’un

^{servant de} support à l’autre il est

par llll morceau

de carton); puis

^{élevons ou abaissons} simultmément

ces

prismes,

^de

façon

que chacun deux recoive la moitié du fais-

ceau incident : ^cc dernier ^sera devié de sa direction

première

^{et une}

tombera

plus

^{sur la}

lentille.

^On

déplace

alors celle-ci

jusq’u ce que

le faisceau la traverse de _nouveau) tout en la maintenant à la même distance de la fcntc. On voit alors chacune des moitiés de la lentille éclairée par ^ul

petit

^spectre

qui

^deviendra

très-pur

^{sur un écran}

placé

^{dans la} nouvelle direction des rayons déviés ^{et a} la même distance de la lentille _que celui

qui

^{recevait au} commencement de

l’expérience l’image

de la fente. On continuera

alors à disposer 1 expérience

^en

interposant

^{l’écran au, dt’U’ fentes et lez}

prisme,

comme il ^a été dit tout d’abord.

F. KOHLRALSCH. 2014 Ueber das elektrochemische équivalent des Silbers (Sur l’équivalent électrochimique de l’argent); ^{Annales de} Poggendorff, ^CXLIX,

p. I70, I873.

L’intensité absolue d’un courant étant déterminée par ^une bous- sole des tangeiites ^et des observations d’intensité horizontale du

magnétisme

terrestre, ^{on a}

pesé l’argent déposé

d’une dissolution à 15 pour ¹⁰⁰ de bitrate

d’argent

^et

trouvé,

pour le rapport ^du

poids (en milligrammes)

^a

l’intensités

^les nombres

.,11360, 0,11365, o, i 1363.

En

adoptant 107,93 comme équivalent

^{de l’ugent, on arrive à}

0mm,009476

pour le

poids

^{de l’eau}

décomposée

par le ^{courant d in-} tensité ^{i en une} seconde. Examinant ensuite les nombres tiuuyés

autérieurement,

^et discutant les valeurs des iintensités magnetiques

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018740030035101

admises par les divers auteurs, ^M. Kohlrausch ratifie comme suit la liste donnée par M.

Terquem (t.

^{I de ce}

Journal) :

Il résulte clairement de ces chiffres que l’incertitude

qui règne

encore sur le nombrc véritable vient des erreurs inévitables sur

l’intensité du

magnétisme

terrestre, et montre la nécessité de les

contrôler,

^{comme l’a fait 31.}

Cazin,

par d’autres

procédés.

A. POTIER.

LUNDQUIST.2013 ^{Sur la} réflexion de la lumière à la surface des corps isotropes.

(Présente ^{à la Société} Royale des Sciences d’Upsal ^{le 6 décembre} 18,3.) Le

problème

de la réflexion de la lumière a été

déjà l’objet

^d’un

grand

^{nombre de travaux, tant au}

point

^{de vue}

théorique qu’au point

^{de vue}

expérimental ;

^c’est dire que la

question présente

^de

grandes

difficultés et n’a pas ^{encore été} résolue d’une

façon

^entiè-

rement satisfaisante. Le Mémoire de M.

Lundquist

^{renferme d’abord}

un

historique

^{étendu et} très-savant des différentes tentatives de tliéorie

proposées successivement,

^{et un} résumé des résultats fournis par l’obscrvation.

Il y

aurait bien certaines réserves à faire à propos de

quelques opinions

émises par M.

Lundquist

^{sur la}

théorie,

^{mais il}

faudrait,

_pour

cela,

^{entrer dans des} détails que ^ne

comportent

pas les limites d’une

analyse ;

^{néanmoins cette}

première partie

^{du Mé-}

moire

préscnte

^un

grand intérêt,

^{et sera lue avec}

profit.

On sait que la théorie de Fresnel rend

compte

d’une manière à peu

près complète

^du

phénomène

^{de la} réflexion à la

surface

^des corps

transparents

^et

isotropes ; mais,

^{sans insister sur} l’insuffisance de certains

raisonnements,

^on

pourrait prévoir,

par l’examen des

phénomènes, qu’il

^{doit rester dans la théorie}

quelques points

^dou-

teux. Si la lumière incidente est

polarisée

^autrement que dans l’un des azimuts

principaux,

c’est-à-dire dans un

plan qui

^{ne soit ni}

le

plan d’incidence,

^{ni un}

plan perpendiculaire,

la lumière réfléchie est, pour les rayons ^voisins de la

normale, polarisée

^{dans un}

plan

symétrique

^du

plan primitif

par

rapport

^au

plan

d’incidence. Les.

rayon

s écartant de

plus

^en

plus

^{de la}

normale,

^le

plan

^(le

prjaii-

sation des ravons réiléchis se

rapproche

^du

plan

d’incident jus-

qui a l’incidence

^de

polarisation compète

^{et s’en écarte ensuire de}

l’autre coté, de manière à se confondre avec

le primitif pour

la lumière rasante. A ^ce

point

de vue, le

phénomène

^est

^continu,

niais la discontinuité ce manifeste si l’on considère la différence de

pliase

des ray ons

polarisés

dans les deux directions

principales:

1 azimuts zéro et l’azimut yu

degrés,

^Il

résulte,

^en

etlet,

^{de cette ro-}

tation continue du

plan

^de

polarisation,

que la ditlërence de

phase

des rayons

polarisés

^{dans les} deux aazimuts

pricipaux

^{est d’abord}

nulle

jusqu’à l’angle

^de

polarisation,

^c’t devient ensuite

égaie

^{à une}

demi-circonférence

jusqu’à

l’incidence rasante. Cette variation

brusque

^de la différence de

phase

^ne

parait

pas conforme ^{aux lois} de continuité des

phénomènes

^{naturels. M. Jamin a}

montre,

^en

eilèt,

que la

polarisation

par réflexion n’est

jamais

^{absolue. et} que la différence de

phase varie,

^en

réalité,

d’une mùaniere

continue, quoique très-rapide

pour certaines

incidences, depuis

^zéro

jusqu’à x;

et il a

appelé

^incidence

principale celle correspond

^{à une diffé-}

rence de

phase égale

^{à z’ 2 la} reflexion étant

positive

^{ou négative}

suivant que le retard

porte

^{sur l’um ou} 1 autre des ray on

princi-

paux. Ces résultats de M. Jamin sont d’ailleurs entièrement con-

formes à ceux que donne la théorie de

Cauchy.

La réflexion

métallique

dillère de la réflexion sur les corps ^trans-

parents

par deux caractères : l’intensité des rayons réfléchis pour la lumiirc

polarisée perpendiculairement

^au

plan

d’incidence n’est

jamais très-faible,

^et la dinerence de

phase

^se manifeste dès que l’on

quitte

l’incidence normale pour varies d’une manière lente

jusqu’à

l’incidence rasante, ou elle est encore d’une demi-circon-

férence. Ici la théorie n’a encore atteint le même

perfection

que pour les _corps

transparents ,

mais par des considérations _que

bous ne pouvons

développer,

^{Cauchy a été conduit à attribuer aux}

métaux un indice de réfraction variable ^avec l’incidence, ^cet in-

dice,

pour l’incidence

principale,

^étant d’ailleurs un peu

plus petit

que

celuidue

donnerait la loi de Brexster M. Jannin a vérité aussi que la théorie de

Cauchy

pour la réflexion

métallique

^{rend un}

compte

suflisant des

phénomènes;

^{il a} constaté., ^en outre, ^ce que ^ne faisait pas

prévoir

la théori, _que l’incident

principale

^{va en} décroissant

354

du rouge ^au

v iolet,

c’est-à-dire _que l’indice de rétraction irait en

décroissant du rouge

au violet,

^et que les ^métaux

posséderaient

une

dispersion

^anormale.

Enfin certains corps, ^en

particulier

^ceux

qui présentent

^le

phé-

noniéne de la coloration

superficielle,

^se

comportent

^{comme les} corps

transparents

pour ^certaines couleurs et, pour

d’autres,

^comme

s’ils étaient

métalliques. Cettepropriété

^{a été}

constatée,

par

exemple,

sur le fer

oligiste

^et

l’indigo

par M. Van der

Willigen :

l’incidence

principale

pour les couleurs il faible réflexion

augmente quand

^la

longueur

^d’onde

diminue ;

^{mais cette incidence}

augmente

^{avec la}

longueur

^d’onde pour ^les couleurs vis-a-vis

desquelles

^{ces substances}

présentent

^un

grand pouvoir

réflecteur. 31.

Lundquist

^s’cst pro-

posé

^{d’étudier à ce}

point

^{de vue les couleurs}

d’aniline,

^{dont il a été}

tant

question

^{dans ces dernières}

années, depuis

que ^M. Christianscn

a annoncé leur

dispersion

^anormale.

Pour obtenir une surface

parfaitement polie

^{avec ces substances}

cristallines,

^M.

Lundquist

^les

dépose

par couches successives ^sur la face

hypoténuse

^d’un

prisme

^{de crown}

rectangle

^et

^isoscèlc.

^{Il a sur-}

tout

opéré

^{sur la}

fuchsine,

^en

déposant

^{sur le}

prisme

^{une solution}

concentrée d’acétate de

rosaniline, mélangée

d’une certaine

quantité

d’arsénite

de même base pour

empêcher

la cristallisation. Le

dépôt

était abandonné

quelque ^tcmps

^à

lui-même, puis

^{recouvert d’a il}

vernis.

Le

rapport

^des

amplitudes

^des rayons

principaux

^{et la différence}

de

phase

^{ont été} déterminés _{par la} méthode de M.

JaIlli11; l’appareil

était

d’ailleurs

éclairé par la ^lumière

prise

^{dans un}

spectre

^pur.

Voici

quelques-uns

^{des résultats} pour des raies définies dont les lon- gueurs d’onde Y, sont

exprimées

^en millionièmes de millimètre :

On

voit,

par ce

tableau,

que l’incidence principale A croit d’abord du rouge

au jaune

pour décroitre

ensuite,

^{et demeure à} peu

près

constante dans

l’indigo

^{et le violet. La}

ligne

^{sui, aiite donne les}

valeurs de

l’angle O,

^{dont le carré de la tanger}

port

^des

pouvoirs

réflecteurs pour la lumière

polarisée

^{àaii, un}

plan perpendiculaire

^ou

parallèle

^au

plan

d’incidence.

On

voit,

par

li1,

(lue la substance ^se comporte ^{comme un} d

transparentpour

^{les rayons}

les moins réfrangibles

^{et romme} un metal pour ^{lcs autres. La}

dispersion serait,

^{en effet}

normale pour

^{les raies}

B et

C,

^et anormale du

jaune

^{an violet.} Les valeurs de nn

qui donc

nent l’indice de réfraction par

rapport

^{an crown} pour les

normaux conduiscnt aux mêmes

conséquences.

^M.

Lundquist vérifié,

^en outre, que les résultats relatjis ^aux

raies D, ^E,

^{F. l. V.}

pour les incidences

comprises

^{entre zéro est 60}

^degrés,

^{peuvent être}

représentés

cxactement par les formules de la réflexion

métallique,

et que les lois de la réflexion ^sur les _corps

transparents

conviennent

parfaitement

pour les raies B et C. Enfin LI réflexion sur la surface

de

séparation

^{du crown et de la fuchsine est}

négative

pour les rayons rouges, tandis que,

quand

la réflexion ^a lieu dans l’air ^sur la

fuchsine,

^{elle est}

positive

pour ^toutes les couleurs. On peut ^d’ail- leurs

partir

des valeurs de A et de O obtenues à la réflexion dans l’air sur la fuchsine pour calculer les valeurs des ^mêmes

quantités

relatives à la rénexion dans lc _crown; la concordance des résultats ainsi obtenus avec ceux due donne l’observation ^{est aussi satis-} faisante que le

comporte

la diilérencc des coiiditioiis du ces deux

expéricnces .

M.

Lundquist

^{a mesuré encore le}

pouvoir

réflecteur de la fuchsine pour ^la lulniére

polarisée

^{dans la scction}

principale,

^{en modifiant}

un peu la méthode de M. Jamin. ^La lumière incidente passe d’abord par ^un collimateur muni d’un

prisme

^de Rochon, qui fournit deux faisceaux voisins : l’un d’eux tombe sur la surface nue du

prisme

de _crown, l’autre sur la fuchsine , et l’on détermine le

rapport

^des intensités des deux faisceaux réfléchis à l’aide d’un analyseur. Con- naissant l’Intensité de la lumière réfléchie totalement ou non snr le verre, ^{on en} déduit aisément ! l’intensité du faisceau réfléchi sur la

fuchsine,

^et par ^suite le

pouvoir

réflécteur.

Les résultats obtenus ainsi pour les raies

D,

^{E et F ont}

présenté

un accord très-satisfaisant ^{a,, ce} les formules

théoriques.

^{On voit,}

d’après

^les

^nombres,

que, pour la réflexion

normale,

^{il y aura}

pré-

dominance de la

lumière jaune

et verte, et que l’inv erse devra se

produire

pour ^une incidence voisine de 80

degrés .

^On

peut

^ainsi

prévoir

les colorations diverses que

présentent

^les rayons ^réfléchis sur la fuchsine

lorsquela

lumière incidente est de la lumière blanche.

Ces

expériences

^{de 31.}

Lundquist, déjà

^si

intéressantes,

^ne pa- raissent d ailleurs

qu’une

^{sorte de}

préambule

^{à des} recherches

plus

étendues.

E. MASCART.

E. VILLARI. 2014 Ricerche sperimentali intorno alcune proprietà fisiche del legno ^ta- gliato parallelamente ^e perpendicolarmente ^{alle sue fibre} ( Recherches expérimen-

tales sur quelques propriétés physiques du bois taillé parallèlement ^et perpendicu-

Iairement ^aux fibres ); ^{Atti della R.} Accademia delle Scienze fisiche ^e matematiche di Napoli, ^t. I II ; I867.

Les corps

qui

^ne

présentent

pas la même élasticité suivant les diverses directions autour d’un même

point

offrent dans leurs pro-

priétés physiques

des différences

correspondantes

^{suivant ces mêmes}

directions. M.

Villari,

^{dans une} série intéressante

d’expériences,

a étudié à ce

point

^{de vue diverses variétés de bois.}

Quoique

^ces

expériences

^soient

déjà anciennes,

^{ellcs ne nous semblent} pas être très-connues dcs

physiciens :

^nous croyons devoir les leur

signaler.

L’auteur s’est

occupé :

1 ° De la dilatation du bois par la

chaleur;

20 De la dilatation du bois par

l’action

de l’eau dont on l’im-

bibe ;

3° De la conductibilité du bois pour l’électricité

statique;

4°

^De la conductibilité du bois pour l’électricité

voltaïque.

La

première

^{série de} recherches a été faite au moyen ^d’un appa- reil dont voici le

principe.

La barre à étudier est

placée

verticalement dans une étuve à va-

peur d’eau

analogue à

^{celle de}

l’appareil

^{des chaleurs}

spécifiques

^de

1B1.

Regnault.

^Au

voisinage

^{est une barre verticale} de fer entourée d eau a

telnpérature

constante. Cette seconde barre

porte

^un

pla-

teau

susceptible

^{de se fixer à diverses}

hauteurs,

^et

qui

^{sert de} sup-

port

^{a une}

espèce

^{de fléau de balance en verre muni d’un couteau}

dont l’un des bras est

décuple

^{de l’autre. Le bras le}

plus

^{court est}

terminé par ^une

pointe

^{en bois}

qui appuie

^{sur le bout de la barre}

que l’on

étudie ;

^un

poids suspendu

^{au fléau du mème côté du cou-}