Caractéristique photoélectrique d'un multiplicateur d'électrons en alliage cuivre-beryllium dans l'ultraviolet jusqu'à 1500 Å

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Submitted on 1 Jan 1952

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Caractéristique photoélectrique d’un multiplicateur

d’électrons en alliage cuivre-beryllium dans l’ultraviolet

jusqu’à 1500 Å

Vladimir Schwetzoff, Simone Robin, Boris Vodar

To cite this version:

369 Nora Wooster

_[2]

déduites de

_diagrammes

X sur

des cristaux

_{beaucoup plus}

_gros

₍₂

X i X

o,oo5

_mm).

Toutes

_proportions

_gardées,

nos cristaux de 2 à

_{5 p.}

auraient une

_épaisseur

suivant b

_comprise

entre 50

et 200 À en

_parfait

accord avec leur

_transparence

aux _électrons.

Grâce à la même

_méthode,

nous avons _{pu montrer}

que les

_franges

en arête de

_poisson’

de

_MoO3

sont

orientées suivant les

_plans

203 et

_{203 qui}

font entre’

eux un

_angle

de 108052’. Plus

_{exceptionnellement,}

les

_franges

sont

_parallèles

aux

_plans

voisins 305

et

305

avec un écart

_angulaire

de

II4032’.

La moyenne de

39

mesures a _{donné pour}

_angle

des

Fig. 2 a et 2 b. -

Franges

électroniques

en arête de _poisson.

franges :

i og et

n5o,

la bissectrice de ces

_angles

étant le

_plan

001.

Dans le cas des cristaux minces d’iodure de

_plomb

dont les contours sont

_{difformes, l’application}

du même

_procédé

nous a

_permis

de débrouiller les

figures

de diffraction très

_{complexes qu’on}

_{y observe.} Elles se

_présentent

avec la

symétrie

6,

caractéristique

du

_{système hexagonal.}

Enfin,

les

_diagrammes

de

_points

réalisés au cours de l’observation au

_{microscope électronique}

ren-seignent

à

chaque

instant sur l’état du réseau cris-tallin

_{(déformation, distorsion,}

transformation

chi-mique)

qui

donne les

_{franges électroniques.}

Ils fournissent le moyen d’accéder au mécanisme intime du

_phénomène.

[1] BERNARD R. et PERNOUX E. -

Optik, 1952, 9, 1.

[2]

NORA WOOSTER. 2014 Z. _{Kristall., 1931, 80, 504.} Manuscrit reçu le 2 mai 1952.

CARACTÉRISTIQUE

PHOTOÉLECTRIQUE

D’UN MULTIPLICATEUR

D’ÉLECTRONS

EN

_ALLIAGE

CUIVRE-BERYLLIUM DANS L’ULTRAVIOLET

JUSQU’A

1500 Å

Par M. VLADIMIR

SCHWETZOFF,

Mme SIMONE

ROBIN

et M. BORIS VODAR.

Laboratoire de

_{Physique-Enseignement,}

Sorbonne.

Parmi les

_alliages

_qui

_présentent

_pratiquement

un coefficient d’émission secondaire suffisamment élevé et

stable,

le

_{cuivre-beryllium}

et

l’argent-magné-sium sont connus et _{étudiés par divers auteurs}

depuis

une

qninzaine

d’années.

L’Ag-Mg

a

acquis

un

_{développement pratique}

bien

plus

considérable que le

Cu-Be,

sans doute parce que ce dernier a un coefficient d’émission

qui

est moitié moindre et _parce

_qu’il

est

_peut-être

encore

plus capricieux

que le

_{premier [1], [2].}

Le Cu-Be connaît

cependant

ces dernières années un

_regain

de faveur dans certaines

applications

où

l’exposition

occasionnelle de la cathode et des cibles

multiplicatrices

au contact de l’air

_{atmosphérique}

est

_pratiquement

inévitable. En

effet,

sous ce

_rapport,

le Cu-Be est

plus

stable que

l’Ag-Mg.

Ce cas se

_présente

dans les

appareils

tels que les

spectrographes

de

masse ou les

_{spectrographes}

ou monochromateurs à _{vide pour l’ultraviolet lointain}

_{[3], [4], [5],}

où l’on doit

_supprimer

toute

_présence

de matière entre la

source de

_rayonnement

et le détecteur.

C’est en vue de la

_{spectrophotométrie}

dans

l’ultra-violet _{lointain que}

l’un

de nous a construit un

multi-plicateur

d’électrons au Cu-Be

_prévu

_pour fonc-tionner sans fenêtre immédiatement à la sortie d’un

monochromateur

à vide.

Cependant,

en vue d’ob-server l’influence éventuelle du contact de l’air sur la

_photocathode

ou les

_cibles,

ce

_{multiplicateur,}

soudé dans un tube _{de pyrex muni d’une fenêtre} soufflée en

_quartz

homosil

_[6],

a été

_{soigneusement}

dégazé

et vidé selon la

_technique

habituelle. des

tubes scellés. Les résultats de mesures _que nous

rapportons

ici sont ceux relatifs à ce tube

_scellé,

avant tout nouveau

contact

des surfaces avec

l’air. La

_{caractéristique}

_spectrale

est donc limitée vers 1500 À par

l’absorption

de la fenêtre de

_quartz.

Par

ailleurs,

cette courbe

_spectrale

n’est

_pas

_corrigée

en fonction. de la

_{répartition énergétique (encore}

inconnue)

de la lumière à la sortie du

monochroma-teur,

mais nous estimons

_cependant

_qu’il

est utile de la

_publier

_{parce que} la seule

_{publication qui,}

à notre

_{connaissance,}

donne la

_{caractéristique}

photo-électrique

du Cu-Be s’arrête à 2 ooo

_Â,

limite du

spectrophotomètre

Beckmann

_[7]

et aussi parce

qu’elle apporte

un certain nombre de

_{renseignements}

qui

seront énumérés

_ci-après.

Auparavant,

nous

_préciserons

_que ce

multipli-cateur,

du

_{type électromagnétique,}

_comporte

une

photocathode

et 12

_étages

de

_{multiplication}

en Cu-Be du

_type

«

Mallory 73

»

(Johnson, Matthey

et

Cie)

et

_présente

une

_{amplification}

de 3 000

_(a

=

2)

sous

_{175 V}

par

étage

et 40 000

(,7 =.

2,4)

sous 300 V par

étage.

Nous ne savons _pas encore si cette valeur

un _{peu faible de 7}

_{(habituellement : 2,5}

à

_3,5)

est propre à cet échantillon

d’alliage

ou bien si elle

_est

due à une

_oxydation

insuffisant. Le courant

370

curité

_(compensé

dans nos

_mesures)

est de 6. 10-13 A

sous 2

₂₇₅

V et de 6.10-12 A sous _{3 900} V.

La courbe

(1)

représente

le courant

_(mesuré

à l’électromètre A. 0. I.

P.)

débité par le

multiplica-teur éclairé à travers sa fenêtre de

quartz

homosil

et,la

courbe

₍₂₎

se

_rapporte

au cas où l’on

_interpose

un. _{filtre constitué par} un

_quartz

de mauvaise

_qualité

qui coupe à 1700 Á

afin de

_{supprimer l’apparition}

du

_spectre

de second ordre

qui

vient masquer le seuil

_{photoélectrique.}

Ces résultats

_(comparés

à ceux _que nous avons

précédemment

publiés)

permettent

de conclure que :

IoLe

seuil

_{photoélectrique}

de cet échantillon de

_{_Cu-Be}

se trouve vers foi eV

₍₃

ooo Â

_environ)

en . accord avec la

publication

déjà

citée

[7];

2° Le rendement

_{photoélectrique}

du Cu-Be

_comparé

à celui de

_Ag-0-Cs

est de 6 à 8 fois moindre entre 608 et 2

_{ooo À ;}

’

30

Le

_rapport

§fl

à I 608 Á est de l’ordre

de 100,

Id

valeur assez faible

_qui

fait penser que la lumière

diffuse est pour sa

_{plus grande parut,}

de courte lon-gueur d’onde. On voit que 4o pour 100 du courant dû à la

_lumière,

diffuse

_agissant

sur la

_photocathode

provient

de la bande

_1500-1700

À.

[1] WARNECKE R. - Brevet

français S. F. R. n° 824 365 du 23 octobre _1936.

[2] LE BOITEUX M. H. - Rev. Techn. C. G. C. T.-L. M. T.,

1941, 1,21.

[3]

ALLEN J. S. 2014 _{Rev. Sc. Instr., 1947, 18, 865.}

[4]

ROBSON. 2014 Rev. Sc. Instr., 1948, 19, 865.

[5] PIORE E. R., HARVEY G. G., GYORGY E. M. et

KING-STON R. H. - Rev. Sc.

Instr., 1952, 23, 8.

[6]

SCHWETZOFF V., ROBIN Mme S et VODAR B. - C. R.

Acad. Sc., 1952, 234, 426.

[7]

MORRISH A. H., WILLIAMS G. W. et DARLY E. K. - Rev.

Sc. Instr., 1950, 21, 884.

Manuscrit reçu le 3o avril 1952.

SUR UNE INTERDICTION DE CONFIGURATION EN

_{RADIOACTIYITÉ 03B2}

Par M. TROCHERIS.

Service de

_{Physique mathématique,}

Commissariat à

_l’Énergie

_atomique.

Une étude

_{systématique}

des

_{désintégrations fi}

des noyaux de A

impair

[1]

a

_permis

de mettre en évidence

quelques

transitions

_{particulières}

qui

sem-blent _{interdites par} autre _{chose que les}

_règles

de sélection sur le

_spin

et la

_parité.

En

_particulier,

certaines transitions à l’état fondamental ou à un état isomère du noyau

final,

qui

sont incontestable-ment

_permises

_d’après

le modèle nucléaire de Maria

Mayer,

ont des valeurs de

fi

nettement

trop

élevées. Celles

_qui

_{correspondent}

aux

_{cinq plus grandes}

valeurs de

_log

_fi

sont les

_{désintégrations}

de Ni63

_(6,4)

Ni65

_(6,6),

Zr89 m

_(6,8),

Zn8?

_(7,0)

et Y8?

_(7,6).

Les

cas de

_Ni63,

Ni65 et Zn65 ont

_déjà

été

_expliqués

_par

une

_règle

de sélection sur le moment

_cinétique

orbital

_[2].

Les deux autres cas

_{pourraient s’expliquer}

’ de la

façon

suivante par une sorte de

_règle

de sélec-tion sur les

configurations.

Avec la notation du

_spin

isotopique,

l’hamiltonien d’interaction pour la

désin-tégration p

est un

_{opérateur à}

une

_particule.

Il en

résulte

_que

son élément de matrice est nul entre deux

états initial et final

_{appartenant à deux configurations}

qui

diffèrent par les nombres

quantiques

de

_plus

d’une

_particule.

_{Ceci suppose que l’on}

_adopte

un

modèle de

_{particules indépendantes}

pour le noyau. Un tel modèle ne

_peut

_{pas être utilisé} sans

précau-tions,

mais il semble que le modèle de M.

Mayer

s’applique

bien au calcul

approximatif

des éléments de matrice

_P.

_D’après

ce

_modèle,

les

configurations

en

_protons

et en

neutrons

_peuvent

être les suivantes

dans les

_{désintégrations}

de 80 h

_{3,Yl" [3]}

et

_{4,4 m}

,,Zr89

[4] :

,

On voit que ces transitions ne

_peuvent

_pas se

faire par

changement

d’état

d’un

seul

proton

se transformant en neutron. Un autre cas

d’interdic-tion par les

configurations

serait

_{43 i}

_48Cdllâ

5

[5]