H. HAGA et C. WIND. — Die Beugung der Rontgenstrahlen (Diffraction des rayons de Röntgen, 2e mémoire).— Drude's Ann. der Physik , t. X; p. 305-313

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Submitted on 1 Jan 1903

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H. HAGA et C. WIND. - Die Beugung der

Rontgenstrahlen (Diffraction des rayons de Röntgen, 2e mémoire).- Drude’s Ann. der Physik , t. X; p. 305-313

J. Guinchant

To cite this version:

J. Guinchant. H. HAGA et C. WIND. - Die Beugung der Rontgenstrahlen (Diffraction des rayons de

Röntgen, 2e mémoire).- Drude’s Ann. der Physik , t. X; p. 305-313. J. Phys. Theor. Appl., 1903, 2

(1), pp.636-640. �10.1051/jphystap:019030020063601�. �jpa-00240812�

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diées par l’auteur ^avec des solutions d’or dites colloïdales, ^l’amènent

à conclure que ^le métal est à l’état de suspension :

1 ° La lumière qui a traversé le liquide ^est polarisée elliptiquement,

comme le fait prévoir la théorie pour ^un faisceau de lumière ayant subi des réflexions et diffusions sur les particules métalliques plus petites que les longueurs d’onde ;

~° Les solutions sont colorées pour diverses raisons : la différence d’indice entre les particules ^en suspension ^et l’eau, les diffusions et

réflexions, l’absorption par le métal. Les teintes rouges doivent

appartenir ^{aux solutions où les} particules ^{sont les} plus petites, ^les

teintes violettes aux solutions où les particules ^{sont les} plus grandes.

Ces prévisions ^sont confirmées par les propriétés ^des dissolutions;

3° Par le passage d’un ^courant électrique ^{dans la} solution, ^{l’or se}

rassemble en poudre ^au pôle positif. ^Toute poudre ^en suspension

dans l’eau se comporte ^{de même} (soufre, gomme laque, soie, ...) ; ^elle

se porte ^{au contraire au} pôle négatif ^en suspension dans l’essence de térébenthine; ^ce transport ^{est dû aux} charges statiques que

prennent ^les particules par leur frottement ^contre le liquide ^entraîné

par le ^courant.

Observations analogues ^sur les solutions colloïdales de sulfures

métalliques.

J. GUINCHANT.

H. HAGA et C. WIND. 2014 Die Beugung ^der Rontgenstrahlen (Diffraction des rayons de Röntgen, 2e mémoire).2014 Drude’s Ann. der Physik, ^t. X; p. 305-313 (1).

Â

Dans un premier ^{mémoire, MM.} Haga ^{et Wind} décrivaient des

expériences ^{tendant à} prouver l’existence de la diffraction des rayons de Rôntgen.

Pour répondre ^aux critiques ^{formulées contre ces} expériences, ^ils

les ont reprises ^en perfectionnant ^leur dispositif.

En premier ^{lieu, ils se sont} efforcés de s’assurer la fixité des dif- férentes pièces.

(1) Cf. HAGA et Wmn, ^Ac. Amste1’dam, p. li26; ^Inars 1899; - ^Wied.

t. LXIII, p. 884; - J. de ³¹ série, ^t. VIII, p. 332, ^{434 et} 642;

^Wied. Ann.,

t. LXIX, p. 327 ;

Physik. Zeilsch., ^t. 1, p. 105 ; ^t. II, p. 189, 265, 292 ; - ^SOMMER- FELD, Phys. Zeztscla., ^t. l, p. 105; ^t. II, p. 58; ^{et Zeitscfa.} filn 111ath. und 1’liys.,

t. XLVI, p. II ; - WALTER, Pays. Zeitsch., ^t. III, p. ~13’7;

^{J. de} Phys.,

3° série, ^t. Y1II, p. 333.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019030020063601

Une poutrelle ^en fer, ^{haute de 12} centimètres, ^{en forme de}

double T, ^avec des ailes larges ^de 5Cm,5 longues ^{de 2} mètres, supporte ^trois équerres ^{en fer, l’une à son} extrémité, ^{les autres} respectivement ^{à 75 et 150} centimètres de distance. L’une des branches de ces équerres ^{est vissée sur la} poutrelle; l’autre, longue ^{de 3~m,~,}

est disposée verticalement. Sur chacune de ces dernières est vissée

une plaque ^{de cuivre 0,4} centimètres) : ^la première porte ^{une fente} (fente I), la deuxième porte ^{la fente} diffringente (fente II) ; ^{la troisième reçoit la} plaque photographique.

l,a poutrelle ^{est fixée au} plâtre ^sur deux tablettes de pierre por- tées par ^un pied; ^ces pieds reposent ^{sur un} pilier ^en maçonnerie.

Sur ce même pilier repose aussi le pied qui supporte le tube de

Rôntgen. ^{Le tube est enfermé dans une caisse en} plomb de 2 milli- mètres d’épaisseur. ^{Le fond de la caisse reste} libre pour donner passage ^aux fils ; le fond antérieur est percé ^{d’une ouverture rec-} tangulaire ^de petites dimensions, ^{à travers} laquelle ^{passent les}

rayons. La deuxième ^et la troisième plaque de cuivre sont aussi enfermées dans une caisse en plomb ^{de forme} allongée, ^{afin de pro-} téger ^la plaque ^{sensible contre} les rayons diffusés.

La fente 1 est formée par deux lames de platine épaisses ^{de 2 mil-}

limètres et hautes de 2 centimètres, ^{vissées sur la} plaque ^de cuivre,

au préalable ^bien dressée; la hauteur de la fente est réduite à 4 millimètres par ^un diaphragme ^de plomb; ^sa largeur ^{est 15 IL. La}

fente II est en forme de coin : fermée à son extrémité inférieure, ^elle

atteint à sa partie supérieure ^une largeur ^de 25 p. Elle est formée par deux lames de platine épaisses ^{de 0--,5 et} longues ^{de 4 cen-}

timètres.

Le réglage des fentes doit être fait avec beaucoup d’exactitude. Il est impossible d’utiliser pour ^ce réglage la lumière ordinaire, ^{à cause}

de l’extrême étroitesse des fentes et de l’épaisseur ^des joues. ^{Il faut}

recourir aux rayons de Rôntgen. Le faisceau qui ^{a traversé la}

fente 1 peut ^{encore être décelé au} voisinage de la fente Il à l’aide d’un écran fluorescent, ^à la condition de se placer ^{dans une obscurité} complète. ^{Mais, au} delà de la deuxième fente, ^{il faut} employer

la photographie, ^en prolongeant ^la pose pendant quatre ^heures.

Pour repérer l’orientation de la deuxième fente, ^une étroite bande de laiton est amenée très près ^{de la} première ^{fente, un} peu ^au-

dessus ; ^{cette bande de} laiton, ^{fixée à un} _{bras que porte} ^la plaque ^de

cuivre II, ^est percée ^{de trous} disposés par rangées verticales ; ^le

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nombre et la grosseur des ^trous varient d’une rangée ^à l’autre. Un tube de Rôntgen ^est disposé derrière la plaque ^{II et une} plaque pho- tographique ^entre la bande de laiton et la plaque I. Sur la radio-

graphie apparaissent ^{une ou deux des} rangées ^{de trous. Il est aisé}

de voir d’après ^cela quelle ^est la direction sur la bande de laiton qui

se trouve justement ^{dans la} direction de la deuxième fente. Grâce à un léger jeu ^{laissé aux vis} qui ^fixent l’équerre ^{II sur} la pou- trelle, ^on peut ^faire tourner cette pièce ^{de façon} que ^la direction, ainsi déterminée sur la bande de laiton se trouve exactement au-

dessus de la première ^fente.

La plaque qui porte ^{cette dernière est mobile autour d’un axe} coïncidant avec la fente elle-même. Ce mouvement permet ^de l’orienter de manière que les rayons émis par ^{un tube} placé ^derrière

tombent sur la deuxième fente ; ^{on s’en assure à} l’aide de l’écran fluorescent.

Les largeurs des fentes sont mesurées d’après ^les radiographies.

Les tubes employés ^{sont des tubes} Mûller, du dernier modèle, ^à réfrigérant. Quoique ^ces tubes soient de très bonne construction et

~

conviennent très bien aux usages médicaux, ^un petit ^{nombre seu-}

lement ont pu ^être utilisés. Il est nécessaire, ^en effet, qu’ils puissent

fonctionner très longtemps ^{sans devenir} trop ^durs.

Dans les expériences ^de diffraction proprement dites, ^MM. Haga

et Wind ont obtenu trois clichés très bons : le premier, après ^une

pose de neuf heures ^et demie, pour la plus grande partie, ^{avec un}

tube très mou.

Le deuxième, après ^une pose de ^{trente et une} lleures, ^{avec un tube}

mou pendant quatre heures, ^dur ensuite, ^{et un autre tube cons-}

tamment dur.

Le troisième, après ^une pose de quarante heures, dix heures

avec un tube assez dur, ^{le reste du} temps ^{avec un autre tube très}

mou.

Ces trois clichés sont à peine ^voilés.

Il est nécessaire de pouvoir ^{mesurer la} largeur de la fente diffrin- gente ^{dans la} région correspondant ^à chaque point ^de l’image. ^A

cet effet, ^{on a} percé ^{dans l’une des} joues ^{de la fente} diffringente ^trois

trous fins, ^{l’un au} milieu, ^{les deux autres aux} extrémités. Les rayons

qui ^{ont traversé ces trous donnent sur la} plaque l’image ^au sténopé

de la portion efficace de l’anticathode limitée par la première ^{fente :}

d’après ^les dimensions de ces images, la hauteur de cette portion

utile se réduit à 2 millimètres. Au moyen d’une machine ^à diviser,

on partage ^en parties égales la distance qui sépare ^{les centres de}

ces images, ^ce qui permet ^de i°econnaître les points qui ^{se corres-} pondent ^{sur la fente et sur son} image.

Les mesures de longueur s’effectuent au moyen d’un microscope

muni d’un oculaire micrométrique.

Les valeurs absolues de ces chiffres ne peuvent prétendre ^{à une} grande exactitude, parce que l’image n’est pas ^nettement délimitée

ce qui ^{i rend la mesure assez} incertaine.

’

Dans la partie large ^{de la} fente, ^{on trouve} pour la largeur ^de l’image des valeurs plus petites que la valeur théorique. Cette der- nière est calculée en supposant que la plaque photographique ^{a été} impressionnée jusqu’à l’extrême limite du faisceau, et, ^d’autre part,

qu’il ^{ne s’est} produit ⁿⁱ diffraction, ^{ni secousse, ni} déplacement, ⁿⁱ

irradiation photographique. Ces trois dernières causes auraient

agi ^{surtout dans les} régions larges de la fente. Comme les clichés

ne montrent dans ces régions ^aucun élargissement ^de l’image, ^{il ne}

semble pas qu’on puisse ^{attribuer à ces causes} l’épanouissement ^de l’image ^vers l’extrémité fermée de la fente, ^{où la} largeur ^{devient 2 à}

3 fois plus grande que la largeur théorique. Jusqu’à ^{nouvel ordre; on}

est donc autorisé à considérer ces clichés comme une preuve de la diffraction des _rayons de Rôntgen.

De ces expériences, ^{on ne} peut ^tirer qu’une ^valeur grossièrement

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approchée ^{de la} longueur d’onde, car, entre ^autres raisons, ^{on ne}

connaît pas la ^nature des _rayons de Rôntgen, ^{et on ne sait pas à} quel type d’image par diffraction ^{on a} affaire. On ne peut ^{donc calculer}

que l’ordre de grandeur, ^{et il est} indifférent par suite de prendre ^tel

ou tel procédé.

En donnant _{à v,} (1) ^{la valeur} 1,3 ^au point ^où l’image ^commence

à s’élargir, ^{on a:}

où

Dans les expériences décrites, ^{a = b - ~ ~} centimètres; d’après ^le tableau, s ⁼ 7, ^{4ou 6} fil, suivant le cliché En admettant que les rayons de Rôntgen ^{fussent un mouvement} ondulatoire à période simple,

leur longueur d’onde serait :

Les différences entre ces nombres proviennent ^sans doute des dif- férences de dureté des tubes. La valeur absolue des nombres n’a pas

beaucoup d’importance ; cependant ^{il est à} remarquer qu’ils ^{sont du}

même ordre de grandeur que les nombres ^trouvés dans les premières expériences.

M. LAMOTTE.

HUGH The spectra ^of Potassium, Rubidium and c0153sium and their mutual relations (Les spectres ^du potassium, du rubidium et du coesium, ^et

leurs relations mutuelles).

Jou1’n., XVI, p. 43-52, juillet ^I902.

Les mesures de l’auteur lui permettent de dresser le tableau des

longueurs d’ondes des raies de ces trois corps, ^et de calculer les for- mules des deux séries secondaires. Les dpublets de la deuxième série sont plus séparés que ^ceux de la première, ^{et les deux séries ne con-}

vergent pas ^vers la même limite. Cependant la différence entre les limites diminue dans ces métaux quand ^on les range par poids atomiques croissants.

B. BAILLAUD

(l) Cf. ^le premier mémoire : J. de Phys., ^3° série, ^t. VIII, p. 6~2 ; ^I~’~9.