Mesure du module de rigidité du nickel jusqu'à 1000 °C

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Submitted on 1 Jan 1956

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Mesure du module de rigidité du nickel jusqu’à 1000 °C

C. Susse

To cite this version:

C. Susse. Mesure du module de rigidité du nickel jusqu’à 1000 °C. J. Phys. Radium, 1956, 17 (10),

pp.910-911. �10.1051/jphysrad:019560017010091002�. �jpa-00235579�

910

[3] MCGOWAN, Phys. Rev., 1950, 80, ^482.

[4] MCGOWAN, Phys. Rev., 1954, 93, 169.

[5] ^GRAHAM (R. L.) ^{et WALKER} (J.), ^{B. A. P.} S., 29,

^n°

1, 57.

[6] ^CORBÉ (G.), ^LANGEVIN (M.), ^REIDE (F.) ^{et J.} Physique,

Rad. (à paraître).

[7] NEWTON, Phys. Rev., 1950, 78, ^490.

DÉSIGNATION

DES MOUVEMENTS VIBRATOIRES DES ATOMES

A L’INTÉRIEUR D’UNE MOLÉCULE

Par J. CABANNES.

Les physiciens ^{donnent à}

^ces

vibrations des

noms

anglais ^alors qu’il ^existe

^en

langue française ^{des noms}

aussi valables _que devraient connaître les physiciens français.

Ci-joint ^le

^nom

anglais ^{et la} désignation française

que je propose.

En réalité les différents types ^{de vibration}

^{se carac-}

térisent uniquement ^{par les éléments de} symétrie ^du

groupe d’atomes _que

conserve

la vibration. Dans le

cas

(que

^nous

considérons actuellement) ^d’un groupe XY2

-

avec un axe

de symétrie ^{C2 et deux miroirs a, la}

vibration peut ^soit

^conserver

^la symétrie ^totale (type A1), soit

ne conserver

que l’axe C2 (type A2),

soit

conserver

l’axe et l’un des deux miroirs (le plan

de la molécule, type B,

^ou

^le plan ^{normal à la molé-} cule, type B2). ^Aucune des vibrations

ne

peut ^être considérée soit

comme une

extension pure, soit

^comme

une

flexion pure, mais suivant les

^cas

c’est l’une

ou

l’autre des déformations qui prédomine, ^{les dési-} gnations ci-dessus font image ^{et il serait} regrettable

de les abandonner.

Manuscrit reçu le ⁶ juillet ^1956.

MESURE DU MODULE DE RIGIDITÉ

DU NICKEL JUSQU’A ^{1000 °C}

Par C. SUSSE,

Laboratoire des Hautes Pressions, ^Bellevue.

Nous

avons

adopté pour

^ces mesures une

méthode de résonance déjà employée

^au

^{N. P. L. à} Teddington [1]

qui ^utilise la transmission des vibrations

au

moyen de

fils de nickel très fins. Ceci permet ^{de reporter les}

transducteurs

en

dehors de l’enceinte chauffée et

a

l’avantage ^{de laisser} l’échantillon pratiquement ^libre.

Fic.1 (en haut à droite) ^{et 2.}

Le principe ^{de la méthode est illustrée} figuré ^{1. La}

bobine b excite _par magnéto ^striction dans le fil de nickel f des vibrations de compression qui sont trans- mises à l’échantillon E

sous

forme de vibrations de

torsion grâce ^à

^une

^fixation tangentielle ^{réalisée ici} par ^{soudure par} résistance ( fig. ¹ a). La réflexion des vibrations à l’extrémité du fil est évitée

en

l’entourant de matière absorbante

a.

Lorsque ^la fréquence ^exci-

tatrice est égale ^à l’une des fréquences propres de vibration de l’échantillon,

^on

^détecte

^aux

^{bornes de la}

bobine b’

^une

f.

e.

m. maximum. Ce maximum est

observé, après amplification,

^{sur un}

oscilloscope ; ^la fréquence de résonance est mesurée par l’ensemble de deux compteurs électroniques ^du type ^{D. R. T. du} Laboratoire Central de l’Armement dont l’un sert de base de temps. ^{Le module de} rigidité ^{G est} alors donné par ^la formule :

d’où l’on tire :

. .

oc

étant le coefficient de dilatation linéaire du nickel.

A l’intérieur du four

nous avons

utilisé des fils de

platine ^iridié (plus rigide ^{et moins} oxydable que le nickel) de 0,2

^mm

^{de diamètre} prolongés ^{hors du four}

par des tubes de nickel de 0,3

^mm

^{de diamètre extérieur.}

L’échantillon

^a

la ^{forme d’un barreau} cylindrique

de 40

^mm

de long et 10

^mm

de diamètre ; ^{il est} percé

d’un trou axial de 3

mm

de diamètre permettant ^le passage d’un tube bifilaire

^en

alumine de 2,4

^mm

^de

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019560017010091002

911 diamètre extérieur contenant les soudures de thermo-

couples. Il repose

^sur

des pointes ^de molybdène

^en

^des points qui ^sont dés noeuds de vibration _pour l’harmo- ni que ^trois.

La

mesure

de la température

^se

^fait

^au

moyen d’un

couple Pt/Pt ^{Rh. Un ensemble} de trois soudures

réparties ^le long du barreau permet ^{de connaître la} répartition ^{de la} température ^{et d’en réaliser l’uni-} formité à mieux que 0,5 ^{OC à} 1 000 °C, ^la température du centre étant

connue avec une erreur

maximum

de ± ^1° à 1 000 OC.

La précision ^{dans la}

^mesure

^{de la} fréquence ^est

limitée _par l’amortissement de la courbe de résonance et

non

par la précision ^du fréquencemètre qui ^est

de 5.10-6. L’erreur absolue

sur

C(T) /G(2Qo) ^est partout inférieure à 4.10-4 sauf dans les

cas

où l’amortissement devient trop important, c’est-à-dire au-dessus de 900°C et, après ^{la montée à 1 000} OC, au-dessous du point

de Curie. Dans

ces cas

l’erreur est

au

maximum de 1,5.10-3.

Les résultats représentés figure ^{2 ont été obtenus}

avec un

barreau de nickel pur (fourni par le Comptoir Lyon Allemand) ^{recuit à 850°C} pendant

^une

^heure

et répondant ^à l’analyse ci-dessous :

Mn 0,01 Fe 0,05 Mg 0,06 à 0,15 C 0,03 Cu 0,05 Si ^{0,05 S 0,005 Co néant.}

Dans l’équation (2)

nous avons

fait la correction qui correspond

^au

^facteur (1

^-

ocAT)

^en

^tenant compte de la variation de oc

avec

la température. ^C (200) ^{est le}

module de rigidité ^{initial à 20°C.}

On remarque

^sur

^la figure ²

^un

léger hystérésis ^et

surtout l’allure anormale de la courbe

aux

températures décroissantes au-dessous du point ^{de Curie} qui marque la discontinuité. Nous

avons

observé que si le nickel est porté ^à

^une

température inférieure à 900°C, ^le

minimum relatif n’apparait pas. Le même phénomène

a

été observé pour ^le module de Young par Zachârias [2].

FIG. 3.

^-

1. Kikuta (1921).

^-

^2. Tokibé, Sakai (1921).

3. Koch, ^Danneker (1915).

^-

^4. Travail actuel.

Nous

avons

représenté ^aussi figure ³ les résultats des travaux antérieurs. Malheureusement les auteurs

n’indiquent pas toujours ^la pureté de leur nickel ni les traitements thermiques ^et mécaniques ^{subis avant les}

mesures.

C’est pourquoi ^la comparaison ^{des résultats}

est difficile. Koch et Danneker [3] qui ^{ont utilisé} la

méthodes des oscillations de Coulomb ont atteint 1 300 OC

en

faisant passer

^un

^courant électrique ^dans

leur fil de nickel, ^{mais leurs}

^mesures

^sont peu précises

surtout

en ce

qui

^concerne

^la température ;

^on

peut déduire des considérations précédentes

^sur

l’allure des courbes que le fil avait dû être recuit au-dessus de 900°C

ou

bien que les

^mesures

furent faites à température décroissante ; ^le déplacement ^{de la} discontinuité qui

est à 320°C

au

lieu de 355 OC semble montrer que le nickel n’était pas très pur. Iokibé et Sakai [4] ^{ont recuit}

leur fil à 800°C. Leurs résultats ^et

^ceux

de Kikuta [5]

obtenus aussi par la méthode des oscillations de Coulomb présentent

^avec

^{les nôtres des} différences qui

ne

sauraient provenir uniquement ^{de la} détermination de la température ^mais plutôt de la méthode utilisée.

Manuscrit _reçu le

11

juillet ^1956.

BIBLIOGRAPHIE

[1] BRADFIELD, Proceedings ^of the Ist I. C. A. Congress,

1952.

[2] ZACHARIAS, Phys. Rev., 1933, 44, ^116.

[3] ^{KOCH et} DANNEKER, ^Ann. Phys., 1915, (4), 47, ^197.

[4] IOKIBE, ^et SAKAI, ^Sci. Rep. ^Tohoku Imp. Univ., 1921, 10, 1.

[5] KIKUTA, ^Sci. Rep. ^Tohoku Imp. Univ., 1921, 10, ^139.

APPLICATION DE LA MÉTHODE DE BORN A DIVERS PROBLÈMES DE PROPAGATION

Par Maurice JESSEL,

Laboratoire d’Électricité Générale de l’École de Physique ^{et Chimie.}

La méthode établie par Max Born [1] pour résoudre les problèmes de collisions atomiques ^est susceptible

d’une généralisation ^très étendue, ^basée

^sur

^des équa-

tions fonctionnelles d’un type déterminé. Nous l’avons appliquée ^{à la} propagation des ondes électro-

magnétiques ^dans

^un

^{milieu de} permittivités

^e

^et IL

variables, ^et spécialement

^aux

problèmes ^{de la dif-}

fraction de la lumière _{par les} ultrasons ^et de la pro-

pagation troposphérique ^{des ondes} hertziennes.

1. Énoncé du problème général.

^-

^{Soit à trouver le} champ C(P) rayonné

^au

point P par ’la distribution de

source

K°(P), ^suivant l’équation

^,

Sans savoir résoudre (1) directement,

^on

^connaît

solution de l’équation

^«

plus simple »

Le point d’observation P est le point ^{courant d’un}