Désignation des mouvements vibratoires des atomes à l'intérieur d'une molécule

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Submitted on 1 Jan 1956

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Désignation des mouvements vibratoires des atomes à l’intérieur d’une molécule

J. Cabannes

To cite this version:

J. Cabannes. Désignation des mouvements vibratoires des atomes à l’intérieur d’une molécule. J.

Phys. Radium, 1956, 17 (10), pp.910-910. �10.1051/jphysrad:019560017010091001�. �jpa-00235578�

910

[3] MCGOWAN, Phys. Rev., 1950, 80, ^482.

[4] MCGOWAN, Phys. Rev., 1954, 93, 169.

[5] ^GRAHAM (R. L.) ^{et WALKER} (J.), ^{B. A. P.} S., 29, ^n° 1, 57.

[6] ^CORBÉ (G.), ^LANGEVIN (M.), ^REIDE (F.) ^{et J.} Physique,

Rad. (à paraître).

[7] NEWTON, Phys. Rev., 1950, 78, ^490.

DÉSIGNATION

DES MOUVEMENTS VIBRATOIRES DES ATOMES

A L’INTÉRIEUR D’UNE MOLÉCULE

Par J. CABANNES.

Les physiciens ^{donnent à ces} vibrations des noms

anglais ^alors qu’il ^{existe en} langue française ^{des noms}

aussi valables _que devraient connaître les physiciens français.

Ci-joint ^{le nom} anglais ^{et la} désignation française

que je propose.

En réalité les différents types ^{de vibration se carac-}

térisent uniquement ^{par les éléments de} symétrie ^du

groupe d’atomes _que conserve la vibration. Dans le cas

(que ^nous considérons actuellement) ^d’un groupe XY2

-

avec un axe de symétrie ^{C2 et deux miroirs a, la}

vibration peut ^{soit conserver la} symétrie ^totale (type A1), soit ne conserver que l’axe C2 (type A2),

soit conserver l’axe et l’un des deux miroirs (le plan

de la molécule, type B, ^{ou le} plan ^{normal à la molé-} cule, type B2). ^Aucune des vibrations ne peut ^être considérée soit comme une extension pure, soit ^comme

une flexion pure, mais suivant les ^cas c’est l’une ou

l’autre des déformations qui prédomine, ^{les dési-} gnations ci-dessus font image ^{et il serait} regrettable

de les abandonner.

Manuscrit reçu le ⁶ juillet ^1956.

MESURE DU MODULE DE RIGIDITÉ

DU NICKEL JUSQU’A ^{1000 °C}

Par C. SUSSE,

Laboratoire des Hautes Pressions, ^Bellevue.

Nous avons adopté pour ^ces mesures une méthode de résonance déjà employée ^{au N. P. L. à} Teddington [1]

qui ^utilise la transmission des vibrations au moyen de

fils de nickel très fins. Ceci permet ^{de reporter les}

transducteurs en dehors de l’enceinte chauffée et a

l’avantage ^{de laisser} l’échantillon pratiquement ^libre.

Fic.1 (en haut à droite) ^{et 2.}

Le principe ^{de la méthode est illustrée} figuré ^{1. La}

bobine b excite _par magnéto ^striction dans le fil de nickel f des vibrations de compression qui sont trans- mises à l’échantillon E sous forme de vibrations de

torsion grâce ^{à une fixation} tangentielle ^{réalisée ici} par ^{soudure par} résistance ( fig. ¹ a). La réflexion des vibrations à l’extrémité du fil est évitée en l’entourant de matière absorbante a. Lorsque ^la fréquence ^exci-

tatrice est égale ^à l’une des fréquences propres de vibration de l’échantillon, ^{on détecte aux bornes de la}

bobine b’ ^une f. e. m. maximum. Ce maximum est

observé, après amplification, ^{sur un} oscilloscope ; ^la fréquence de résonance est mesurée par l’ensemble de deux compteurs électroniques ^du type ^{D. R. T. du} Laboratoire Central de l’Armement dont l’un sert de base de temps. ^{Le module de} rigidité ^{G est} alors donné par ^la formule :

d’où l’on tire :

oc étant le coefficient de dilatation linéaire du nickel.

A l’intérieur du four nous avons utilisé des fils de

platine ^iridié (plus rigide ^{et moins} oxydable que le nickel) de 0,2 ^{mm de diamètre} prolongés ^{hors du four}

par des tubes de nickel de 0,3 ^{mm de diamètre extérieur.}

L’échantillon ^a la ^{forme d’un barreau} cylindrique

de 40 ^mm de long et 10 ^mm de diamètre ; ^{il est} percé

d’un trou axial de 3 mm de diamètre permettant ^le passage d’un tube bifilaire ^en alumine de 2,4 ^{mm de}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019560017010091001