Proposition d'explication pour la grandeur du travail de sortie dans les couches métalliques minces

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Submitted on 1 Jan 1956

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Proposition d’explication pour la grandeur du travail de sortie dans les couches métalliques minces

E. Darmois

To cite this version:

E. Darmois. Proposition d’explication pour la grandeur du travail de sortie dans les couches mé- talliques minces. J. Phys. Radium, 1956, 17 (3), pp.210-210. �10.1051/jphysrad:01956001703021000�.

�jpa-00235344�

210.

PROPOSITION D’EXPLICATION POUR LA GRANDEUR DU TRAVAIL DE SORTIE DANS LES COUCHES

MÉTALLIQUES

^MINCES

Par E.

DARMOIS,

Laboratoire de Physique Enseignement, ^{Faculté des} Sciences, ^Paris.

Summary. - In the formula R ⁼ AewlkT, ^{the term w} is of the order of 1 /100 electron-volt.

We suppose that the grains ^{of metal are} charged ; ^a sphere having ^{a radius of 4Å can} keep ^one

electron whose work function is very low.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^{ET LE RADIUM TOME} 17, ^MARS 1956,

Il suffit de battre un métal isolé avec une peau de chat pour lui donner une

charge négative,

^c’est-à-

dire des électrons

supplémentaires.

Nous suppo-

serons

qu’une

^telle

charge peut

^être

prise

par ^une

goutte

^{de métal. Une}

sphère

^de rayon a pourra

prendre

^une

charge

q telle que le

champ

super- ficiel

q /a2

^soit

plus petit

^ou

égal

^au

champ capable

d’extraire à froid les électrons du métal (effet ^Lilien-

feld) ;

^ce

champ

^est de l’ordre de 3.105 U. E. S.

On a donc la condition

q /a2

^{3.105. Avec}

a ⁼ 4

A (4.10---s

cm), ^on a q

4,8.10-1°.

^La

sphère

de rayon 4

A

_peut donc

prendre

^{un électron en}

plus.

Quand

^{le métal est} neutre, ^un

électron,

^{une fois}

sorti,

demande le travail e2

/a augmenté

^{du travail}

de la force

image. Quand

^le

grain

porte ^{un électron}

en

plus,

c’est le travail de la force

image

^{seul. La}

différence des deux travaux de sortie est donc

e2 la ;

^{avec a = 4}

A,

c’est 23.10-20

/4.10-8

^{ou envi-}

ron 6.10-12 _erg ou

3,75

^{eV. Les travaux de sortie}

des métaux sont

précisément

^{de cet}

ordre ;

^la

différence doit être très

faible,

^{d’où les très faibles}

travaux de sortie pour les électrons des

grains.

Dans le travail de

Mostovetch,

^on voit que 0

diminue

quand l’épaisseur

croît, ^{au moins dans cer-}

taines limites. Avec

l’explication proposée plus haut, q

^{croît comme a2. Avec a = 8}

as

peut ^être

la

charge

^{de 4}

électrons,

^{d’où une}

répulsion qui

^aide

à la sortie des électrons.

Naturellement les

agrégats

^{ne sont} pas des

sphères ; quand l’épaisseur

augmente, ^{la forme} peut ^être

plus

^{ou moins}

pointue,

^{d’où assez}

rapi-

dement une limitation de la

charge.

On a

supposé qu’un grain

^{de métal}

pouvait prendre

^une

charge électronique supplémentaire

tant que le

champ

^ne

dépassait

pas celui de Lilien- feld. En réalité les résistances étudiées dans le travail de Mostovetch

auquel

^{il est} fait allusion

plus

^{haut, sont scellées « dans le vide » et le}

champ

de fuite

peut

^être

beaucoup plus petit ;

^{c’est le}

champ disruptif correspondant

^{à la}

pression

^rési-

duelle : Ed. La relation

q /a2 Ed

^{donnerait le}

rayon minimum des

sphérules

^{dont la}

charge

^est

1 électron. L’idée de

charges présentes

^{sur certains}

grains

n’est pas

incompatible

^{avec celle de Gorter}

(Physica,1951).

Les grosses

particules garderaient

leurs électrons ; ^les

petites

^les

perdraient

^{et seraient}

chargées positivement.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01956001703021000