Détermination des volumes d'activation pour la diffusion des atomes dans l'or, le cuivre et l'aluminium

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Détermination des volumes d’activation pour la diffusion des atomes dans l’or, le cuivre et l’aluminium

M. Beyeler, Y. Adda

To cite this version:

M. Beyeler, Y. Adda. Détermination des volumes d’activation pour la diffusion des atomes dans l’or, le cuivre et l’aluminium. Journal de Physique, 1968, 29 (4), pp.345-352.

�10.1051/jphys:01968002904034500�. �jpa-00206657�

DÉTERMINATION

^DES

VOLUMES D’ACTIVATION

POUR

LA

DIFFUSION

DES ATOMES

DANS L’OR,

^LE

^CUIVRE

^ET

L’ALUMINIUM (1)

Par M. BEYELER et Y.

ADDA,

Département ^de Métallurgie, ^{Centre d’Études} Nucléaires de Saclay.

(Reçu

le 9 novembre

1967.)

Résumé. 2014 On a étudié l’autodiffusion dans l’or, le cuivre et l’aluminium à

partir

^de

monocristaux traités sous des

pressions

^{de 0 à 10} kbars dans les domaines de

température

de 700 °C à 990 °C dans le cas de l’or et du cuivre, ^{et de 400 °C à} 610 °C dans le cas de l’aluminium.

L’influence ^{de la}

pression

^sur les coefficients d’autodiffusion et sur les

énergies

d’activation de ces métaux a pu ^être mesurée.

Les volumes d’activation obtenus pour ^{le cuivre}

(0,91

^volume

molaire),

^l’or

(0,72

^volume

molaire)

^et l’aluminium

(1,29

^volume

molaire)

^{sont en bon accord avec les}

prévisions théoriques.

Abstract. ²⁰¹⁴ Self-diffusion of

gold,

copper ^and aluminium has been

investigated

^for

single crystals

treated under pressures of 0 ^to 10 kbars in a

temperature

range of 700 °C ^to 990 °C for copper and

gold

^and 400-610 °C for aluminium.

The influence of pressure ^on the coefficients and activation

énergies

for self-diffusion in these metals has been measured.

The activation volumes obtained : 0.91 molar volume for copper, 0.72 for

gold

^{and 1.29 for}

aluminium are in

good agreement

^with

theory.

Introduction. ^-

Lorsque

^{des atomes}

migrent

^à

l’int6rieur d’un

cristal,

le volume de celui-ci varie d’une

quantite qui depend

du m6canisme de diffusion.

La connaissance du volume d’activation de

diffusion,

c’est-a-dire la variation de volume

qui

accompagne

un saut de

diffusion, permet

^{donc en}

principe

^de

pr6ciser

^{ce m6canisme.}

Ceci n’est

possible

^{en toute}

rigueur

que si l’on

peut

comparer le volume d’activation determine

exp6ri-

mentalement a celui calcule

théoriquement.

^Mais

l’évaluation

theorique

du volume d’activation de diffusion est rendue difficile _par le fait que l’on ^ne sait _pas calculer avec

precision

la relaxation des

atomes autour des défauts. De nombreux mod6les

th6oriques

^ont

cependant

^{ete établis} pour les mé-

taux c.f.c. La determination

expérimentale

^des

volumes d’activation doit permettre d’am6liorer les mod6les

th6oriques proposes.

La mesure de l’autodiffusion dans les solides sous

haute

pression hydrostatique ^[1

^a

10]

^{constitue une}

methode

precise

pour la determination de la valeur

globale

^du volume d’activation de diffusion du metal

envisage (c’est-a-dire

^{la somme} des variations de volume due a la creation et a la

migration

^{du d6faut}

n6cessaire _pour faire diffuser un

atome).

Nous avons 6tudi6 l’autodiffusion dans

l’or,

^le

cuivre et 1’aluminium a

partir

de monocristaux trait6s

sous des

pressions

^{de 0 a} 10 kbars dans des domaines de

temperatures

^{de 700 OC a} 990 OC dans le cas de l’or et du cuivre et de 4000C a 6100C dans le cas

de l’aluminium. Le but de cette etude etait de d6ter- miner l’influence de la

pression

^sur les coefficients d’autodiffusion et sur

1’energie

d’activation de ces mé- taux, d’en d6duire les volumes d’activation de diffusion du cuivre et de l’or _pour

lesquels

de nombreux mod6les

th6oriques

^existent

[11

^a

16],

^{et d’obtenir}

exp6rimen-

talement le volume d’activation de 1’aluminium _pour

lequel

des considerations

th6oriques [17

^a

19]

^laissent

pr6voir

^{une valeur}

sup6rieure

^au volume molaire.

Rappel

^sur la theorie du volume d’activation. ^- Dans un cristal

cubique,

^le coefficient de diffusion

peut

^{s’6crire :}

ou la variation

d’enthalpie

^{libre AG}

repr6sente

^le

travail isotherme et isobare n6cessaire _pour

d6placer

un atome d’un site a ^un site

voisin,

y ^{est une constante}

num6rique dependant

^{de la}

g6o-

métrie du

réseau,

a le

parametre cristallin,

v une

frequence

de vibration

prise g6n6ralement 6gale

à la

frequence

^de

Debye.

(1)

Ce travail fait

partie

d’une these de Doctorat 6s Sciences

qui

^sera

pr6sent6e

^en 1968 par ^Michel

Beyeler

a la Faculte des Sciences de Paris.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01968002904034500

346

On peut

exprimer

^{en terme} de volume la variation

d’enthalpie

^{libre en} fonction de la

pression,

^{a une}

temperature

^{donnée :}

Si l’on consid6re la variation

d’enthalpie

^n6cessaire

pour faire diffuser un atome, ^{on obtient :}

AV

repr6sente

^la variation de volume du cristal durant le saut de diffusion

[20

^a

22].

^{Dans le cas d’un m6ca-}

nisme de diffusion _par

defauts,

^{cette variation} _peut

etre

d6compos6e

^{en deux}

termes : Ll VF et AV,, correspondant respectivement

^a la formation et a la

migration

^{du d6faut.}

En utilisant

l’equation (1),

le volume d’activation par mole est donne par la relation :

On determine

exp6rimentalement

^le

premier

^terme

de

1’6quation (3)

^{en mesurant} le coefficient de dif- fusion a une

temperature

^{donnee en} fonction de la

pression.

^{Le second terme de cette}

equation

^est

g6n6-

ralement

n6gligeable

^{devant le}

premier,

^{il est}

possible cependant

de 1’6valuer.

Dans le cas des m6taux

cubiques

^de

parametre a,

on

peut

^{écrire :}

ou _ZT

repr6sente

^la

compressibilité

isotherme du métal.

On obtient ainsi :

Le terme

0 log -V/ aP

peut ^{etre évalué en utilisant la} relation de Grüneisen :

ou p

^{est la constante de}

Grüneisen, 6D

^la

temperature

de

Debye,

^oc le coefficient de dilatation en

volume,

Zo la

compressibilite

^{au zero}

absolu, Cy

la chaleur

spécifique

^{molaire a volume constant,}

Vo

^{le volume}

molaire au zero absolu.

Comme on

prend g6n6ralement pour v

^la

frequence

de

Debye,

^on

peut

^{écrire :}

Influence de la

pression

^sur

l’énergie

d’activation. ^-

L’6nergie

d’activation de diffusion est reli6e a la

pression

^en

premiere approximation

par la relation :

ou

Q,o

^et

Q,op representent 1’energie

d’activation de diffusion a

pression

^{nulle et} pour ^une variation de

pression

^AP.

En utilisant les relations

thermodynamiques :

on obtient :

d’oii :

ou oc

repr6sente

la dilatation

thermique

^{en volume}

et AV le volume d’activation de diffusion.

Techniques expérimentales.

^{- La} determination des volumes d’activation de diffusion des m6taux à

partir

d’6tudes d’autodiffusion sous

pression

^necessite

l’utilisation d’un

appareillage permettant

de travailler a haute

temperature

^{dans une}

atmosphere

exempte

d’impuret6s

^{sous des}

pressions

^6lev6es

(10

⁰⁰⁰

bars)

et

purement hydrostatiques.

Ces conditions

imperatives

^{nous ont conduits a}

utiliser un

appareil (2)

^de

type Bridgman

^{avec un}

chauffage

^{interieur a} 1’enceinte sous

pression

^{et de}

I’argon purifi6 (sous

^une

pression

^{de 1 000}

bars)

comme fluide transmetteur de

pression.

PREPARATION DES ECHANTILLONS DE DIFFUSION. ^-

Les monocristaux sont

prepares

par la

technique

^de

Czochralski. Les echantillons de diffusion dans le cas

de l’or et du cuivre sont obtenus _par

evaporation

^sur

la surface des monocristaux de l’or 198 ou du cuivre 64 obtenus _par irradiation aux neutrons de ces deux m6taux. Dans le cas de

l’aluminium,

^{on utilise}

l’isotope

^26AI

[23]

^sous forme de solution. Une goutte de cette solution est

d6pos6e

^sur la surface d’un mono-

cristal et un traitement

pr6alable

^{a 100 OC est effectue}

pour faciliter

1’6change isotopique

^{de 26Al avec 2’Al.}

Mdthode

d’analyse.

^-

Apr6s

traitement de diffu-

sion,

^les echantillons sont abras6s a 1’aide d’un dis-

positif

^de

precision [24].

^On

procède

^a des abrasions de l’ordre de 2 a 10 microns. Les

papiers

^abrasifs

sont recueillis et

analyses

^a 1’aide d’un s6lecteur a 400 canaux

equipe

^d’un scintillateur a

puits,

^les

6paisseurs

du metal enlev6es par abrasion ^sont d6ter- min6es _par

pes6e.

Dans le cas de

l’aluminium,

par suite de la faible activite

spécifique

^de

26AI,

^on

compte

l’activité

globale

de l’échantillon

après chaque

abrasion. Celles-ci sont

(2)

Construit par les

ftablissements

Basset

(Sevres,

France).

de l’ordre de 10 a 15 microns de

faCon

^{a obtenir une}

difference de

comptage significative.

Dans le cas de la

géométrie

^choisie pour les

couples

de

diffusion,

^la

r6partition

^{du traceur} radioactif

apr6s

diffusion suit la fonction :

ou M

repr6sente

^{la masse} par unite de surface du

depot

^{actif et}

C(x, t )

la concentration du traceur a

une distance x au

temps

^{t. La}

figure

¹

repr6sente

^une

courbe d’autodiffusion ainsi obtenue.

FIG. I .

Rdsultats

experimentaux.

^- Les coefficients d’auto- diffusion ^ont ete determines a

partir

d’6chantillons monocristallins traites sous des

pressions

^{de 0 a 10 kbars}

dans des domaines de

temperature

^{de 700 OC a 990 OC}

dans le cas de l’or et du cuivre ^et de 400 OC a 610°C dans le cas de l’aluminium. Les valeurs obtenues ^sont rassemblees dans les tableaux

I,

^{II et III.}

L’analyse

de ces r6sultats met en evidence une décroissance

exponentielle

du coefficient d’autodiffusion en fonction de la

pression.

^Les

pentes

des droites ainsi trac6es dans les

diagrammes log D,

^P

( fig. 2,

^{3 et}

4) permettent

FIG. 2.

TABLEAU I AUTODIFFUSION DE L’OR

SOUS PRESSION HYDROSTATIQUE D’ARGON

348

TABLEAU II AUTODIFFUSION ^DU CUIVRE SOUS PRESSION HYDROSTATIQUE D’ARGON

FIG. 3.

TABLEAU III

AUTODIFFUSION DE L’ALUMINIUM

SOUS PRESSION HYDROSTATIQUE D’ARGON

FIG. 4.

de determiner les volumes d’activation de diffusion de ces metaux. On obtient ainsi a 900°C en

premiere approximation

^{pour For AF=}

^7,02 cm3/mole

^et pour le cuivre AV=

6,25 cm3jmole;

^{en tenant}

compte

^de 1’evaluation du second ^terme de

1’equation (3),

^les

volumes d’activation ^sont

respectivement

^de

7,20

^et

6,40 cm3/mole,

^ce

qui repr6sente

^{dans le cas de l’or}

0,72

volume molaire

(resultat

^en bon accord avec

celui de

Dickerson),

^{et dans le cas du cuivre}

0,91

^vo-

lume molaire de ce metal.

Le volume d’activation de diffusion obtenu _pour 1’aluminium a 570°C ^{est en}

première approximation

de

12,5 cm3 Jmole;

^{en tenant}

compte

de l’évaluation du second terme de

1’6quation (3),

^{on obtient un}

AV de

12,9 CM3/mole repr6sentant 1,29

volume molaire de ce metal.

INFLUENCE DE LA PRESSION SUR L’ENERGIE D’ACTI-

VATION. ^- On a determine les

energies

d’activation de diffusion a 0 bar _pour les trois m6taux etudies.

Les valeurs obtenues : 40

kcal/mole

pour l’or

( fig. 5), 46,9 kcal/mole

pour le cuivre

( fig. 6)

^et

^34,5 kcal/mole

pour 1’aluminium

(fig. 7)

^{sont en} bon accord avec les r6sultats anterieurs sur Fautodifnision de ces mé-

taux

[23], [25

^a

27].

Les

energies

d’activation ont

egalement

^{ete d6ter-}

min6es _pour une

pression

de 6 kbars : elles sont res-

pectivement

^{de 41}

kcal/mole

^{dans le cas de l’or}

( fig. 5),

48

kcal/mole

pour le cuivre

( fig. 6)

^et

36,6 kcal/mole

dans le cas de 1’aluminium

(fig. 7).

FIG. 5.

FIG. 6.

FiG.7.

350

Le calcul des

energies

d’activation d’autodiffusion a 6 kbars a 1’aide de

l’expression (7)

^{conduit a des}

valeurs tres

proches

de celles obtenues

expérimenta-

lement :

47,8 kcal/mole

pour le

cuivre, 40,9 kcal/mole

pour l’or et

36,3 kcal/mole

pour l’aluminium.

Discussion et conclusion. ^- Nous avons rassemblé dans le tableau IV les valeurs

expérimentales

^{des vo-}

lumes d’activation de diffusion _pour les m6taux c.f.c.

Les

techniques

^de traceurs et de sectionnement ont

6t6 utilisees _pour toutes ces

determinations,

^{sauf dans}

le cas de 1’aluminium ou le volume d’activation a 6t6

determine a

partir

^{d’une etude de}

fluage

par

Butcher,

Hutto ^et Ruoff

[28]

^et d’une etude de 1’effet de la

pression

^sur le recuit des boucles de dislocations par Norris

[29].

Toutes les valeurs obtenues _pour les cristaux a structure c.f.c.

indiquent

^une relaxation

importante

autour d’un site vacant dans le cristal. Si nous consi- d6rons une diffusion par

lacune,

pour creer ^ce d6faut il faut

prendre

^{un atome en un site a} l’int6rieur du cristal et le

placer

^a la surface. A cette

operation correspond

^une variation de volume

6gale

^{au volume}

atomique.

^Au

voisinage

^{du site ou a} ete cr66e la

TABLEAU IV

VOLUMES D’ACTIVATION POUR L’AUTODIFFUSION DANS LES CRISTAUX A STRUCTURE C.f.C.

TABLEAU V

VALEURS

THÉORIQ.UES

^{DU VOLUME DE FORMATION D’UNE} LACUNE DANS LE CUIVRE

A TT

TABLEAU VI

VOLUMES D’ACTIVATION D’AUTODIFFUSION DANS LES METAUX NOBLES

lacune,

^il y ^{a une} modification de la

configuration

^du

cristal

qui

^{se traduit} par ^un

deplacement

^{des atomes}

voisins de la lacune caractérisé _par ^un volume dit de relaxation.

De nombreux mod6les

th6oriques [11

^a

15],

^,

[31

^a

34],

concernant le volume de relaxation dans le cuivre ont ete

publiés.

Le tableau V _groupe un

certain nombre de r6sultats de calculs

appliques

^au

cuivre ou

0 vF

^et

AVM

^sont

exprim6s

^en fonction du volume

molaire;

^{on notera} que ^ces valeurs varient tres

rapidement

^{en fonction des}

potentiels

^de

repulsion

choisis. Dans le tableau

V,

nous avons

reporte

^les

r6sultats concernant les valeurs

expérimentales

^{de AV}

pour les metaux

nobles,

ainsi que ^ceux des calculs

th6oriques

^de

Schottky, Seeger

^{et Schmid}

[16].

^On

constate un bon accord entre les valeurs

expérimentales

et les valeurs calcul6es _pour

l’argent

^{et le}

cuivre,

l’accord est moins satisfaisant dans le cas de l’or. La valeur obtenue _pour 1’aluminium est en bon accord

avec les r6sultats

experimentaux

^{de Ruoff}

[28]

^et

correspond

^{a un} volume d’activation de diffusion

sup6rieur

^{au volume molaire comme} le laissaient supposer les

previsions th6oriques

^{de Friedel}

[17], [18]

et Harrison

[19].

Pour Friedel _par

exemple,

^creer

une lacune revient a retirer une

charge

nucl6aire. 11 y ^a alors une redistribution des electrons de

façon

^a

écranter la variation de

charge,

^ce

qui

^{entraine des}

oscillations de la densite

electronique

^de

longueur

d’onde 1 ^{A F}

^{autour du d6faut}

^{(où ÀF}

^{est la}

^longueur

d’onde au niveau de

Fermi).

^La lacune introduit donc

un

potentiel perturbateur

oscillant dont la

p6riode

varie avec la valence de la matrice. On montre alors facilement

qu’il

^{s’ensuit une force}

qui

^{a tendance a}

d6placer

^{les atomes vers le centre} de la lacune dans les m6taux nobles et en sens inverse _pour 1’aluminium.

L’accord obtenu entre les valeurs

expérimentales

^et

les mod6les

th6oriques proposes

^montre que ^ces

mod6les,

s’ils ne sont pas ^encore

parfaits,

^{d6crivent assez bien}

la relaxation des atomes autour des defauts

ponctuels.

BIBLIOGRAPHIE

[1]

^NACHTRIEB

(N. H.),

^WEIL

(J. A.),

^CATALANO

(E.)

et LAWSON

(A. W.), J.

^Chem. Phys., 1952, 20,1189.

[2]

^NACHTRIEB

(N. H.)

^{et LAWSON}

(A. W.), J.

^Chem.

Phys.,

1955, 23, 1193.

[3]

^LIU

(T.)

^{et DRICKAMER}

(H. G.), J.

^Chem. Phys., 1954, 22, 312.

[4]

^NACHTRIEB

(N. H.),

^RESING

(H. A.)

^{et RICE}

(S. A.), J.

^Chem. Phys., 1959, 31, 135.

[5]

^TOMIZUKA (C.

T.),

^LOWELL

(R. C.)

^{et LAWSON}

(A. W.),

Bull. American

Phys.

Soc., 1960, 5, 181.

[6]

^HUDSON

(J. B.)

et HOFFMAN

(R. E.),

^Trans. AIME, 1961, 221, ^761.

[7]

^COSTON

(C.)

^{et NACHTRIEB}

(N. H.), J.

Phys. ^Chem.

Solids, 1964, 68, 2219.

[8]

^DICKERSON

(R. H.),

^LOWELL

(R. C.)

^{et TOMIZUKA}

(C. T.),

Phys. Rev., 1965, 137, 613.

[9]

^BEYELER

(M.)

^{et ADDA}

(Y.),

Phys. ^Sol.

High

^Pres-

sures

(Academic Press),

1965, ^349.

[10]

^BEYELER

(M.),

^PERNOT

(B.)

^{et ADDA}

(Y.), Rapport

C.E.A., ^n° 3316, ^1967.

[11]

^TEWORDT

(L.),

Phys. Rev., 1958, 109, ^61.

[12]

^SEEGER

(A.)

^{et MANN}

(E.), J.

Phys. ^Chem. Solids, 1960, 12, ^326.

[13]

^BENNEMAN

(K. H.)

^{et TEWORDT}

(L.),

^Z. Naturforsch., 1960, 15, 772.

[14]

^BENNEMAN

(K. H.),

^Z.

Physik,

1961, 165, ^445.

[15] JOHNSON (R. H.)

^{et BROWN}

(E.),

Phys. Rev., 1962, 127, ^446.

[16]

^SCHOTTKY

(G.),

^SEEGER

(A.)

^{et SCHMID}

(G.),

Phys.

Status Solidi, 1964, 4, 419.

[17]

^FRIEDEL

(J.), J. Physique,

1963, 24, 417.

352

[18]

^BLANDIN

(A.)

^{et DEPLANTE}

(J.

L.), Metallic Solid Solutions, J. ^{Friedel, A.} Guinier, Inc., N.Y., 1963,

IV-1.

[19]

^HARRISON

(W.),

Phys. Rev., 1964, 136, ^A 1107.

[20]

^LAZARUS

(D.)

et NACHTRIEB

(N. H.),

^{Solid under} Pressure, ^Mac Graw-Hill Book

Company,

^1963,

43.

[21]

^GIRIFALCO

(L. A.), Metallurgy

^at

high

pressures ^and

high temperatures,

^{Gordon and Breach, 1963,}

260.

[22]

^ADDA

(Y.)

^{et PHILIBERT}

(J.),

La diffusion dans les

solides, ^Presses Universitaires, 1966, ^809.

[23]

^LUNDY

(T. S.)

^{et MURDOCK}

(J. F.), J. Appl. Physics,

1962, 33, 1671.

[24]

BENDAZZOLI

(M.)

^{et BEYELER}

(M.),

^Note C.E.A. 531, 1965.

[25]

^OKKERSE

(B.),

Phys. Rev., 1956, 103, 1246.

[26]

^MAKIN

(M.),

^ROWE

(A. H.)

^{et LE CLAIRE}

(A. D.),

Proc. Phys. Soc., 1957, 70, 545.

[27]

^KUPER

(A.),

^LETAW

(H.),

^SLIFKIN

(L.),

^SONDER

(E.)

et TOMIZUKA

(C. T.),

^{Phys. Rev.,} 1954, 96, 1224.

[28]

^BUTCHER

(B. M.),

^HUTTO

(H.)

^{et RUOFF}

(A. L.), Appl.

Phys. Letters, 1965, 7, 34.

[29]

^NORRIS

(D.

^I.

R.),

^Acta Met., 1966, 14, ^291.

[30]

^ALBRECHT

(E. D.)

^{et TOMIZUKA}

(C. T.),

J.

Appl.

Physics,

^{1964, 35, 3560.}

[31]

HUNTINGTON

(H. B.)

^{et SEITZ}

(F.),

Phys. Rev., 1942, 61, 315.

[32] JOHNSON (R. A.)

^{et BROWN}

(E.),

Phys. Rev., 1962, 127, ^446.

[33]

^FUMI

(F. G.),

^Phil.

Mag.,

1955, 46, 1007.

[34] JOHNSON (R. A.),

Phys. Rev., 1966, 143, 423.

[35]

HUNTINGTON

(H. B.),

Phys. Rev., 1953, 91, ^1092.

[36]

GIRIFALCO

(L. A.)

^{et WEIZER}

(V. G.),

Phys. Rev., 1959, 114, ^687.

[37]

^ESHELBY

(J. D.),

^Acta Met., 1955, 3, 487.

RÉSISTIVITÉ

A BASSE

TEMPÉRATURE

DES

ALLIAGES

GeTe-MnTe Par

J.

^{E. LEWIS}

(1)

^{et M.}

RODOT,

Laboratoire de Magnétisme ^et Physique ^du Solide, C.N.R.S., 92-Meudon-Bellevue.

(Reçu

^{le 6 octobre}

1967.)

Résumé. 2014 On a étudié des échantillons

monophasés polycristallins d’alliages

^semi-

conducteurs

magnétiques Ge1-xMnxTe.

^{On a mesuré leur} résistivité et leur constante de Hall,

en

particulier

pour 0,01 ^x 0,10, dans l’intervalle de

température

^{4,2-400 °K. On montre}

qu’une importante

contribution à la résistivité due à la diffusion s-d

s’ajoute

^{à la diffusion}

normale s-s

qui

suit la loi de Nordheim. La contribution due à la diffusion s-d,

qui

^{existe à}

toute

température,

^{est trouvée}

proportionnelle

^{à x2.} Ces résultats sont en accord avec les théories

proposées

par ^Mott

[15]

pour les

alliages Ag-Pd.

Abstract. ²⁰¹⁴

Single phase polycrystalline samples

^{of the}

magnetic

semiconductor

alloys Ge1-xMnx

^Te have been studied. Their

resistivity

^{and Hall constant have been} measured, ⁱⁿ

particular

^{for the}

alloys

^{0.01 x} 0.10, ^{in the}

temperature

interval 4.2-400 °K. It is shown that there is an

important

contribution to the resistivities due to s-d

scattering,

^the

normal s-s

scattering closely following

Nordheim’s law. The excess

resistivity

^due to s-d scat-

termg,

which exists at all

temperatures,

^{is found to be}

proportional

^{to the} square of ^the Mn content of the

alloys.

These results are in close agreement ^{with the theories of Mott}

[15]

which were first

proposed

^{for the}

Ag-Pd

system.

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ^TOME 29, AVRIL 1968, ^PAGU 352.

Introduction. ^- L’effet

d’impuretés

de m6taux de transition sur les

propri6t6s

de metaux a couches

completes

^a ete 6tudi6 _par de nombreux auteurs

[1].

On a

signale plusieurs

anomalies des effets de trans-

port,

^en

particulier

^le

pouvoir thermoelectrique

«

geant » [2]

^et le minimum de r6sistivit6

[3].

^Plu-

(1)

N.A.T.O. Postdoctoral Research

Fellowship,

^1965-

1967.

sieurs theories ont ete

propos6es

pour ^en rendre

compte,

^notamment celles de Blandin et Friedel

[4],

Kondo

[5]

^et

Kasuya [6].

^Elles

invoquent

^{une combi-}

naison d’interactions s-d ^et d-d entre les

porteurs.

Les

propri6t6s magn6tiques

^{de ces}

alliages

^{aux basses}

temperatures

^sont celles de mat6riaux antiferroma-

gn6tiques

^ou faiblement

ferromagnétiques.

Quelques composes

semiconducteurs II-VI et IV- VI

peuvent

former des solutions solides de

composition