Diffusion élastique des photons par le cuivre

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Submitted on 1 Jan 1957

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Diffusion élastique des photons par le cuivre

J.B. Bellicard, J. Miller, C. Tzara

To cite this version:

J.B. Bellicard, J. Miller, C. Tzara. Diffusion élastique des photons par le cuivre. J. Phys. Radium,

1957, 18 (3), pp.201-202. �10.1051/jphysrad:01957001803020100�. �jpa-00235640�

201.

LETTRES A LA RÉDACTION

DIFFUSION ÉLASTIQUE ^{DES PHOTONS}

PAR LE CUIVRE

par J. B. BELLICARD, J. MILLER et C. TZARA,

Service de Physique Nucléaire, ^{C. E.} N., Saclay.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^{ET LE RADIUM TOME} 18, ^MAltS 1957,

La diffusion des photons par les _noyaux dans ^la region de la resonance g6ante ^{a ete observ6e} par ^une m6thode d’activation [1] ^et par des methodes de

.

spectrom6trie ^des photons ^{diff us6s} [2, 3,t4].

Utilisant pour la detection de l’activité induite par les photons ^{diffuses un} cristal de INa de 10,16 ^cm

X 10,16cm nous avons pu obtenir des resultats quan- titatifs sur la diffusion des photons par le cuivre

(mélange isotopique naturel). Ce genre de mesure,

quoique ^indirect, peut etre utilise devant des sources

intenses mais puls6es ^de rayonnement ^de freinage ^dans

des cas où la spectrometrie par scintillation 6choue, 6

cause des empilements ^de photons diffus6s de basse énergie.

FIG. 1.

Dispositif expérimental.

Principe ^{de la m6thode.}

^Un spectre ^{de frei-}

nage N(E, Em) frappe ^{une cible de cuivre dont la}

section efficace differentielle de diffusion elastique

est dQ ^{(E, 6).} Un d6tecteur annulaire de cuivre s’active ^{avec une} section efficace (jyn(E) (flg. I). ^L’acti-

,,

vation _pour ^une 6nergie ^{maxima Em est donc :}

Dans A rentrent les facteurs de géométrie, d’absorp- tion, de rendement de detection du rayonnement ^du noyau active ^et d’intensité incidente, ^ainsi qu’un

facteur dependant ^{de la} distribution angulaire ^du rayonnement ^{diff us6} que ^nous choisissons en 1 ₊ cos2 0.

Nous supposerons que cette distribution ne varie pas

avec 1’energie. ^Nous n6gligeons la contribution des

photons inelastiques que ^{nous ne} pouvons distinguer.

Corrections.

Les diffusions Rayleigh ^{et Thomson}

ont une section efficace 6 5.10-29 ^cm2.

Les photons ^{diffuses par effet} Compton simple ^n’ont

pas ^une 6nergie suffisante pour activer Cu. La diffusion

FIG. 2.

Courbe d’activation.

Cercles vides : activations sans correction de neutrons

rapides.

Cercles pleins : activations corrig-ées pour les neutrons

rapides.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01957001803020100

202

Compton multiple ^{a une} section efficace n6gligeable.

La section efficace d’emission de photons ^de freinage suffisamment 6nergiques par les electrons de la cascade

photons-electrons ^dans le diffuseur est de l’ordre de 2.10-29 cm2. Nous négligeons ^ces corrections devant la section efficace nucl6aire (jyy ^{~ 10-27 cm2.}

Les neutrons rapides ^6mis par le collimateur de

plomb peuvent activer le d6tecteur de cuivre. L’inter-

position ^{d’un 6cran de} plomb ^{dans le faisceau r6duit}

l’intensité de photons ^{dans un} rapport ^{connu. Le residu} d’activité est du aux neutrons rapides ^{formes dans le}

collimateur et dans l’écran. Nous en déduisons la limite

supérieure de la correction de neutrons rapides.

Rdsultats.

Nous obtenons deux courbes d’acti-

vation pour Em

18, 20, 21, ^{22 MeV ± 100 keV} (fig. 2). ^L’une correspond à I’activit6 sans deduction de l’activation _par reaction (n, 2n), ^{I’autre d celle une}

fois d6duite cette activation. Pour deduire de l’acti- vation sYY(E), ^{nous prenons une} courbe moyenne liss6e.

De la connaissance de uyn(E) (cf. 5) ^{et de} N(E, Em) ^nous

FIG. 3.

Courbe 1 : section efficace.

En gris6 : ^zone d’impr6cision.

Courbe ^{2 :} section efficace déduite de la relation de

dispersion.

Points 3 : résultats de Fuller et Hayward.

déduisons ^la section ^enicace a.yy(E) (fig. ^{3). La zone} gris6e indique l’impr6cision provenant ^{de la} statistique.

Une incertitude de ± 10 % provenant ^de l’évaluation des facteurs correctifs s’y ajoute.

Discussion. ^- Notre mesure est en accord general

avec celle de E. G. Fuller et E. Hayward [4] ^{et le}

resultat d6duit de la relation de dispersion ^{de Kramers-} Heisenberg, ^{sauf du cote des} energies 6lev6es, ^{ou elle}

est plus ^faible.

Nous avons suppose ^{comme Fuller et} Hayward que la distribution angulaire ^{est en 1 + cos2} 9, ^caracté- ristique de la diffusion coh6rente par interaction dipo-

laire. Dans nos mesures, ^ou I’angle ^{solide de detection}

est de 0,75 ^X 4rc, ayy ^est peu sensible a une variation de distribution angulaire. ^Le probl6me ^{de la distri-}

bution angulaire ^{reste a} approfondir. Finalement nous

n’avons aucune donn6e sur la part de diffusion ine-

lastique qui, par comparaison ^{avec les resultats} pre- cit6s, ^{semble tres} petite.

RÉFÉRENCES

[1] ^DRESSEL (R.), ^GOLDHABER (M.) ^{et HANSON} (A. O.), Phys. Rev., 1950, 77, ^754.

[2] ^GAERTTNER (E. R.) et YEATER (M. L.), Phys. Rev., 1949, 76, ^363.

[3] ^STEARNS (M. B.), Phys. Rev., 1952, 87, ^706.

[4] ^FULLER (E. G.) ^{et HAYWARD} (E.), Phys. Rev., 1956, 101, 692.

[5] MONTALBETTI (R.), ^KATZ (L.) ^et GOLDEMBERG (J.), Phys. Rev., 1953, 91, ^659.

ÉMISSION ÉLECTRONIQUE ^SECONDAIRE PROVOQUÉE PAR IMPACT D’IONS SODIUM

SUR DES ÉCHANTILLONS MÉTALLIQUES

CONTRAINTS

par MM. R. GOUTTE ^et C. GUILLAUD,

Laboratoire d’Optique électronique

et de Physique ^du Métal, Université de Lyon.

Les publications précédentes ^{de notre} laboratoire sur

l’émission électronique secondaire [1] ^ou photo- électrique [2] de surfaces métalliques ^{soumises à des}

FIG. 1.

Dispositif experimental.

F : filament.

C : collecteur. - W : wehnelt