N. SCHILLER. — Einige experimentelle Untersuchungen über elektrische Schwingungen (Recherches sur les oscillations électriques); Annales de Poggendorff, t. CLII, p. 535

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Submitted on 1 Jan 1875

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N. SCHILLER. - Einige experimentelle Untersuchungen über elektrische Schwingungen (Recherches sur les oscillations électriques); Annales de Poggendorff, t.

CLII, p. 535

A. Potier

To cite this version:

A. Potier. N. SCHILLER. - Einige experimentelle Untersuchungen über elektrische Schwingungen (Recherches sur les oscillations électriques); Annales de Poggendorff, t. CLII, p. 535. J. Phys. Theor.

Appl., 1875, 4 (1), pp.88-90. �10.1051/jphystap:01875004008801�. �jpa-00237137�

88

quelle

^{s’enfonce à}

frottement,

par ^son extrémité

supérieure apoin- tie,

^{dans une tète de bois}

T,

^{destinée à} être tenue à la main. Le

poids

total des

pièces

^de

platine

^{est de}

39

grammes, soit en eau

1gr ^2,

quantité

relativement

très-petite

par rapport ^{aux masses}

(500

^à 600 grammes

d’eau)

^sur

lesquelles j’opère.

N. SCHILLER. 2014 Einige experimentelle Untersuchungen über elektrische Schwin- gungen (Recherches ^sur les oscillations électriques); Annales de Poggendorff,

t. CLII, p. 535.

Lorsqu’on produit

^{un courant} d’induction dans une bobine dont les extrémités sont en relation avec les armatures d’un condensa- teur, ^{ce courant} peut s’éteindre soit en diminuant d’intensité sans

changer

^de

signe, soit,

^{si son}

potentiel

^{sur lui-même est assez}

grand,

par ^une série

d’oscillations,

^{de sorte} que ^son intensité est

représen-

tée en fonction du temps par ^une formule de la forme I _-. 1,, e-11 sin at;

le temps

2’7t’

peut

s’appeler

^la

période

^de l’oscillation. Dans ce cas, la

CI.

charge

^du

condensateur,

^ou la différence de

potentiel

^{de ses deux}

armatures, ^est

représentée

par des

expressions

^{de même forme.}

Pour déterminer le

temps 2’~ expérimentalement,

il suffit de mesu- a

rer l’intervalle de temps

qui sépare

deux instants où la

charge

^du

condensateur (mesurée

par ^un

électromètre)

^{est nulle.}

L’auteur s’est

servi,

^{dans ce}

but,

^de

l’interrupteur

d’Helmholtz

(1);

celui-ci consiste essentiellement ^{en un} lourd

pendule qui

^tombe

toujours

^{de la même hauteur. Vers le bas de sa course, il rencontre}

deux taquets ^{dont on} peut faire varier la distance au moyen d’une vis

micrométrique ; lorsqu’il

^{rencontre le}

premier,

le circuit induc-

teur est

brusquement

^{ouvert, et le courant} d’induction _{commence ;} ( 1) Décrit dans les ~Ionatsbericlete der Berl. AX-adentie; i87r, ^{2~ mai.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01875004008801

89

lorsqu’il

^{rencontre le}

second,

l’électrométre est

sépare

^{du conden-}

sateur et de la bobine induite . On

règle

^{comme on veut la distance}

des taquets, ^{et l’on} peut mesurer, par

suite,

^la

charge

du condensa- teur, ^un temps

quelconque après

^{la naissance du courant induit. Em}

faisant varier la distance

progressivcment,

^on peut ^{saisir avec}

pré-

cision l’instant où la

charge

^de l’électromètre est nulle. On peut aussi

apprécier

les maxima de

charges

^tantôt

positiv es ,

^{tantôt né-}

gativ es,

^{et calculer le} coefficient d’amortissement À- de la formule ci-dessus.

La théorie conduit à la formule

approximative

^~7,2=-

r , ,

¹

pétant

p L

le

potentiel

de la bobine sur

elle-même,

^{et C la}

capacité

^{totale des}

condensateurs -électromètres,

etc.,

qui

^{sont en relation avec elle.}

Cette formule se

prête

^à de nombreuses

vérifications,

^{et en méme}

temps ^{à la} détermination

expérimentale

^{du rapport des}

potentiels

de deux bobines ou des

capacités

^{de deux}

condensateurs ,

^et par suite des

coefficients ~iélec~rir~zces,

^{avec des}

charges

presque ^in- stantanées.

Les coefficients ainsi mesurés ont été

comparés

^{à ceux déduits}

de la méthode

plus

directe de Siemens et ont été trouvés très-sen- siblenlent

plus petits,

^{comme le montre le tableau suivant}

(’) :

^:

La détermination du coefficient I~ conduit à la détermination des

résistances ;

la valeur

théorique

^{de ce} coefficient est, ^en

effet,

en

désignant

par R la résistance de la bobine et par

y la

^conducti-

bilité totale des

isolateurs (aussi

^{bien entre} les fils de la bobine

qu’entre

^{les armatures du}

condensateur).

^{Cette méthode}

parait,

^du

reste, bien inférieure aux méthodes

directes,

car, pour la ^môme

plaque

^{de verre, l’auteur trouve des} résistances de

9,82 X

^10’7

à

~,52

^{1--~ i o’ o7mn}

par mètre

cube. La méthode ^a même été

impuis-

(1) ^Cf. BOLTZ)lA~:S, ^{tome II1 de ce} Journal; ^décembre 18jq.

90

sante à ^{mettre en} évidence la conductibilité du caoutchouc et de la

paraffine.

Enfin on a observé _que,

lorsque l’induction,

^au lieu de s’exercer dans

l’air, s’exerçait

^{à travers du}

soufre ,

la durée des oscillations n’était pas

changé,

^{du moins}

à ~ o’o o près.

^{On n’a} pu ^{constater non}

plus

^le moindre retard dans la naissance du courant induit dans ce

cas, contrairement aux indications de ~I. Blaserna. :1B11Bf. Bernstein

et H(’1I11~loltZ étaient

déjà

^{arrivés à ce résultat.}

A. POTIER.

J. NORMAN LOCKYER. 2014 On the evidence of variation in molecular structure (Sur ^la

preuve d’une variation dans la ^structure moléculaire); Proceedings of ^the Royal Society, ^t. XXII, p. 372; 1874.

Dans une autre

Note,

^{l’auteur a montré}

qu’on

obtient des effet spectraux diliérents en

employant

^diuerents

degrés

^{de force de dis-}

sociation. Dans la Note

présente,

^{il se} propose de ^{donner une} idée

préliminaire

^de

quelques

recherches

qui

^{l’ont conduit à cette con-}

clusion que, ^si l’on part d’une molécule de matière

élémentaire,

une telle molécule se divise continuellement à mesure que la ^tem-

pérature

^s’élève

(en

comprenant ^{dans ce terme l’action de l’élec-}

tricité).

La preuve ^sur

laquelle

^il

s’appuie

^est fournie par le spectroscope dans la

région

^du spectre ^visible.

Pour commencer par les cas

extrêmes,

^tous les solides donnent

un spectre

col~tinu;

^toutes les vapeurs

produites

par l’étincelle à haute tension donnent des spectres linéaires. On sait de

plus

que le spectre ^continu peut ^être

observé,

^{et il l’est en}

efret,

^{dans le cas}

de

composés chimiques ; ^mais,

attendu que ^tous les

composés

^con-

nus comme tels sont réduits _par l’étincelle à haute tension en leurs éléments

constituants,

^{nous sommes donc en droit} d’admettre

qu’un

élément à l’état solide

possède

^{une molécule}

plus complexe qu’à

l’état de vapeur,

puisque

^son spectre ^{est le même} que celui d’une molécule que nous savons être

plus complexe.

Le spectroscope ^{ourc des}

degrés

intermédiaires entre ces deux extrêmes.

Les spectres ^varient

quand

^nous passons du ^courant induit avec

.