Astrophysical Journal - Vol. XXXVII ; Janvier, Mai 1913

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Submitted on 1 Jan 1913

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1913

Jules Baillaud

To cite this version:

Jules Baillaud. Astrophysical Journal - Vol. XXXVII ; Janvier, Mai 1913. J. Phys. Theor. Appl.,

1913, 3 (1), pp.736-742. �10.1051/jphystap:019130030073601�. �jpa-00241861�

J. VILLE et E. DERRIEN. - Catalyse biochimique ^d’une oxydation luminescente.

P.2021.

L’oxydation ^de la lophine par le système ^{H2 02} + ^{hématine en} pré-

sence d’une petite quantité ^{de soude se} produit ^avec luminescence.

ALPHONSE BERGET. - Formule barométrique simplifiée pour la

des altitudes.

^{P. 2031.}

G. BOIZARO.

ASTROPHYSICAL JOURNAL ;

Vol. XXXVII ; Janvier, ^{Mai 1913.}

FaAnx-W. Mesure à haute altitude du rayonnement ^solaire.

^{P. 25-30.}

Recherche sur l’actinomètre pour ballon ^sonde de Violle.

Études de la méthode de réduction des observations faites ^avec cet instrument.

L’auteur trace une courbe reliant les valeurs de la constante so-

laire obtenues dans trois séries d’observations faites à des altitudes très différentes en prenant pour coordonnées les valeurs de la cons-

tante et les épaisseurs ^de l’atmosphère ; ^{cette courbe} prolongée ^indi- querait ^à la limite de l’atmosphère ^cal. cmq. ^min. pour valeur de la constante solaire.

FRANK-ii. YERY. - Critérium de précision ^{dans les}

de transmission

atmosphérique ^du rayonnement ^solaire.

^{P. 31-43.}

L’atmosplière ^{transmet le} rayonnement solaire moins librement

au milieu du jour. ^{M. Frank Nii.} Very ^a discuté dans une note pré- cédente (t) ^{la cause de cette} variation. Dans la communication actuelle, ^{il se} propose d’examiner les moyens par lesquels ^on peut

reconnaitre ce changement ^{dans les} qualités ^de l’atmosphère ^{et, dans} quelques ^cas, quelle correction on peut appliquer.

(1) Asl1’oph. 34, 361; ^i911.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019130030073601

F. G00S. - Longueurs d’onde étalon dans le spectre d’arc du fer

réduites

unités internationales. II : due), 5328 à ?, 6495.

P. 48-59.

Suite des déterminations de longueurs ^d’onde entreprises par M. Goos (’ ) ^{avec un réseau concave. L’écart entre} les résultats de M. Goos et ceux de M. Kayser ^{atteint au} plus 0,01 ^A.

GORDON-S. FULCHER. - Spectres ^des décharges ^{à bas} potentiel ^{dans l’air}

et dans l’hydrogène. - ^{P. 60-’71.}

M. Gordon-S. Fulcher ^a réussi à faire passer ^des décharges ^dans

des gaz ^avec de très faibles différences de potentiel ^{en échauffant}

suffisamment la cathode. La pression ^du gaz était ^de 0,1 millimètre,

la distance de l’anode à la cathode de 5 millimètres (catode ^de

Wentelt~ . Les différences de potentiel ^{minima étaient pour} l’hydro- gène ²⁰ volts, pour l’oxygène 45, pour l’air ^{27 avec} des courants de décharge ^{d’environ 0,04} ampère. ^Ces différences de potentiel

minima ne pouvaient pas être maintenues plus ^{de une demi-heure}

sans renouveler la cathode.

I)ans le cas de l’air on voit à 50 volts des colonnes bleuâtres reliant la cathode à l’anode à travers la lueur rougeâtre qui remplit

la chambre à décharge ; ^{leur base est} distinctement séparée ^{de la}

cathode _par un espace sombre de 0,5 millimètre. La température

de la cathode s’élevant, ^le potentiel ^de décharge ^diminue soudain, les colonnes bleuâtres s’évanouissent, ^{la lueur} rougeâtre ^demeure

seule ^en présentant ^un espace sombre plus large auprès ^{de la}

cathode. Le spectre ^{de cette} décharge ^{montre une} diminution frap- pante de l’intensité relative des bandes négatives ^de l’azote par rap-

port ^{aux bandes} positives.

La décharge ^dans l’hydrogène quand ^le potentiel ^{décroît a les}

mêmes aspects que dans ^l’air. Le spectre de série diminue beaucoup

d’intensité _par rapport ^au spectre composé, ^{mais aucun} spectro- gramme ^{ne montre sa} disparition complète. ^Le spectre composé présente ^{aussi des} changements ^très importants. ^{A bas} voltage ^il

est plus simple, ^{ses raies les} plus ^{fortes semblent se} ranger ^avec

quelque régularité suggérant l’existence des bandes. Il est digne ^de

(~) 35, 2ii; ^’1912.

remarque que ^ces raies les plus ^{fortes à bas} voltage ^sont parmi

celles que Dufour avait déjà signalées ^comme pouvant appartenir ^à

des bandes.

ARTHUR-S. Sur l’apparition des raies renforcées du titane dans les spectres ^{du four} électrique.

P. 119-129.

L’auteur a cherché à faire apparaître ^{les raies} renforcées du titane dans le spectre ^{de son four} électrique ^en augmentant ^sa tempéra-

ture. Pour obtenir des températures plus ^élevées que celles qu’il

avait atteintes jusqu’ici, ^{il creusait une} gorge ^{dans la} portion ^cen-

trale du tube de graphite, qui ^{forme le} four, ^de façon ^{à ce} que ^sa

paroi ^n’ait plus ^{dans cette} région que 2 millimètres d’épaisseur.

C’est dans cette partie ^centrale qu’il placait le titane. Le tube était

capable ^de supporter ^{sous 30 volts un courant de 1.600} ampères, puis

dans sa partie ^la plus mince, ^{il se} volatilisait.

Les raies renforcées du titane apparaissent ^{à des} températures.

probablement ^un peu supérieures ^{à 2.600° C., mais elles sont très}

faibles par rapport ^{aux raies} d’arc; leur intensité paraît s’accroître

avec la température.

Quand ^{le tube de} graphite ^se volatilise, les raies renforcées du titane et la raie d’étincelle du carbone ~ 4267 apparaissent ^{avec une}

intensité qu’on ^{n’obtient en} général que ^dans les étincelles puis-

santes. L’intensité relative des raies renforcées paraît plus grande ^au

centre de tube que près ^des parois ; ^{cet effet est très} prononcé ^pour

a raie du carbone ~ 4267. Les raies sont plus dissymétriques ^au

centre du tube qu’au ^bord.

C.-G. ABBOT. - Nlesures du rayonnement ^solaire.

P. 130-144.

Réponse ^aux deux articles de 1B1. Fr. Very analysés plus ^haut.

M. Abbot conclut _que les observations que discute ^M. Very ^{ne con-}

duisent pas ^{à une} valeur de la constante solaire plus ^élevée que celle

qu’il ^{a trouvée lui-même} (1,9 calorie).

GEORGE-1°EST Me CAtLEI’. - Distribution de l’énergie ^{dans les} spectres ^du platine,

du palladium et du tantale.

P. 164-182.

L’auteur a déterminé à l’aide d’un spectromètre bolométrique ^la

distribution de l’énergie ^{dans les} spectres ^du platine ^du palladium

et du tantale pour ^des températures s’étendant de 1.000, ^aux points

de fusion de ces corps. ^{Il a} comparé cette distribution à celle que donne pour le corps noir la formule de Planck. Il trouve qu’aucune

des deux formules

ne peut représenter l’émission de ces métaux.

Ces métaux acquièrent ^un pouvoir réflecteur dans l’infra- rouge plus marqué ^{aux hautes} températures. ^La dépendance ^du pouvoir

réflecteur avec la température ^{absolue est la} méme dans l’infra- rouge pour les ^trois métaux, ^{mais diffère dans le} spectre ^visible.

Le produit ~,,,T n’est pas constant, mais s’accroît rapidement

avec la température. ^{Pour le tantale, la valeur absolue de ce} produit

est plus grande que pour le corps ^noir au-dessus de 2.600°.

Il n’y ^{a pas de relation directe entre le} poids atomique ^{et la lon-}

gueur d’onde du maximum d’émission.

KENT et ROYAL-lB1. La, décharge du tube à vide dans

champ magnétique. - P. 183-189.

voici la conclusion que ^{les auteurs} donnent à leur recherche, qui ^a

été faite en examinant avec un spectrographe ^{à un} prisme ^{la nature}

des spectres ^donnés par des ^{tubes à} vide placés ^{dans le} champ

d’un électroaimant de Weiss de 26 000 gauss :

«

La décharge ^{dans un tube à vide est un} phénomène complexe ^à

cause du grand nombre de v ariables dont elle dépend, potentiel,

courant, résistance, température, pression, fréquence, ^et composi-

tion du mélange gazeux que contient le tube. Le champ magnétique

constitue une variable de plus, qui ^{a des effets} marqués ^{sur les} pré-

cédentes. En forçant ^{les ions à suivre seulement une} petite partie

du tube capillaire, ^{il en diminue la section} effective, ^d’où augmenta- tion de la résistance du tube et diminution de l’intensité du courant.

Le bombardement mécanique ^des parois ^{du tube} par les ions libère de la matière contenue dans le verre et ajoute ^{à la} complexité ^{de la}

masse de gaz étudiée. ^{Enfin ces mêmes} collisions sont probable-

ment un des facteurs qui ^{causent la} décomposition ^{ou la dissocia-}

tion des ions bombardant en forme plus simple. Ces trois effets amènent la production ^des spectres soit de substances déjà pré-

sentes dans le tube comme impuretés, ^{soit des} produits de disso cia- tion du gaz original ^{ou du verre. On} peut ^citer ainsi le renforcement des raies de l’hydrogène ^{dans un tube à} argon, le changeme nt ^du

spectre ^{de bandes} de l’azote en spectre ^de raies, ^{ou la} production

du spectre ^de l’oxygène ^{dans un tube à} oxyde de carbone. Enfin la

production par le verre non seulement du spectre ^du sodium, ^mais

aussi de celui de 1"oxygène. »

A.-A. MICHELSON. 2013 Effet

la vitesse de la lumière de la réflexion

sur un

miroir mobile. - P. 190-193.

D’après la théorie de l’émission, ^{si les} corpuscules ^{sont réfléchis}

comme des projectiles par ^{un mur} élastique, la vitesse de la lumière doit s’accroître comme deux fois la composante ^{de la vitesse du} miroir. M. A.-A. Michelson a mesuré par ^un procédé interférentiel la différence des vitesses de deux rayons lumineux réfléchis sur deux miroirs tournant en sens inverse avec des vitesses de 1 800 tours par minute ; ^{il trouve un} résultat nul aux erreurs d’expérience près.

B.-J. SPENCE. - Température d’une cavité

forme de coin;

son

emploi

corps noir.

P. 194-197.

M. C.-E. Mendenhall (1) ^a proposé d’employer ^comme corps ^noir

unie cavité en forme de coin, formée par ^une feuille de platine ^re- pliée ^sur elle-même. M. B.-J. Spence adjoint ^à la feuille de platine,

pour ^en déterminer la température, ^un couple thermo-électrique. ^Les

deux nappes de la feuille de platine repliée, ^sont enroulées à partir

de leur arête d’intersection, ^{sur un tube} très mince de quartz ^et s’entrouvrent ensuite très légèrement pour former la cavité. Dans l’intérieur du tube se trouve le couple thermo-électrique platine-pla-

tine rhodié. Les mesures de l’auteur lui ont montré la validité de la méthode de détermination des températures ^{du coin à l’aide du} couple thermo-électrique.

(1) .Astl’ophysical Joutn., 33, ^91.

W.-H. JULIUS. - Le rayonnement solaire total pendant l’éclipse ^annulaire

du 1 i avril i912. - P. 225-238.

Les observations de M. Julius, ^{faites avec une} pile thermo-élec-

trique ^{et un bolomètre recevant} directement le faisceau de _rayons solaires le conduisent à cette conclusion, qu’il ^est impossible d’’expli-

quer l’affaiblissement ^de l’éclat du disque ^{solaire vers le bord, sim-} plement par l’effet d’une atmosphère absorbante.

ARTHUR-S. KING. - Variation

la température ^du spectre ^{du fer} dans le four électrique.

P. 239-282.

Le four électrique ^à résistance de 1B1. King permet ^de graduer ^à

volonté la température ^{de la} vapeur étudiée depuis ^la température

des flammes, _presque jusqu’à celle de l’arc. On peut considérer son

rayonnement ^comme produit seulement par ^sa température. ^{Dans ce}

mémoire très important, l’auteur détermine les intensités des raies du fer produites par ^son four à basses, moyennes ^et hautes tempéra- turnes, ^et les compare ^à celles données _{par les} autres sources, arc, étincelle et flamme.

Des tables donnent les intensités des raies du fer rangées ^{en six}

classes d’après ^les températures auxquelles ^elles apparaissent ^dans

le four et leurs vitesses d’accroissement avec la température.

Les différences d’intensités relatives entre les raies du four et celles de l’arc peuvent ^en général s’expliquer par ^les différences de

température ^{des deux sources, pour une} classe des raies du four cette explication ^ne paraît pas suffisante.

L’extrémité _{rouge du} spectre ^{du fer} semble demander pour ^sa

production ^des températures plus élevées que la région bleue ; ^la

distribution des raies à travers le spectre ^{visible n’a} guère ^{de res-}

semblance avec la gradation de l’intensité dans le spectre d’un solide incandescent.

’

Un premier ^examen de l’ultra-violet montre que ^cette région ^est

très riche en raies dans le four. Par l’aug mentation ^{de la} tempéra-

ture le spectre ^{s’étend vers les courtes} longueurs ^{d’ondes, mais}

moins que ^le spectre d’un solide incandescent.

Il y ^a des couples ^de raies dont chacune des composantes appar-

tient à une classe différente et qu’on peut employer par suite pour

estimer la température ^{relative des sources} lumineuses.

L’accroissement de l’intensité des raies de l’arc entre les vapeurs extérieures et le centre ressemble à l’accroissement de l’intensité des mêmes raies dans le four quand ^sa température ^{s’accroît.}

On ne retrouve pas les raies renforcées dans le spectre visible du four.

Excepté peut-être ^dans l’ultra-violet, ^les _spectres ^{du four à} moyenne et basse températures ^{sont très} semblables à ceux des flammes.

G.-F.-C. Sur la

de l’effet Zeeman. - P. 282-287.

Dans une étude sur l’effet Zeeman, ^{M. Purvis avait} publié ^des

résultats qu’il aurait obtenus avec un champ ^de 39.980 gauss.

Cotton discutant ces nombres avait trouvé que le champ ^utilisé

n’avait pas dû dépasser ^{30 000} gauss. La valeur indiquée par M. Pur- vis était basée sur des mesures faites ^sur l’électro-aimant qui ^{lui a} servi, par M. Searle ^en 1903, peu de temps après ^la construction de cet appareil. Reprenant ^{son étude en 1912, l’auteur trouve un} champ

de 28 700 gauss ^au lieu de 39 700. Dans l’intervalle, ^une des bobines de l’électro avait du être changée, ^{les autres avaient sans doute}

subi quelques dommages.

Jules BAILLAUD.

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XL, ^nos 3, 4 ^et 5 ; ^t. XLI, ^{nos 6 et} 7 ; ^1913.

J. STARK, A. FISCHER et H. KIRSCHBAUlB1. - Le spectre des atomions

et divalents de l’hélium dans les rayons-canaux. - P. 499-541.

L’existence d’atomions positifs ^{divalents dans les r.-c.,} n’est pas établie de façon ^sîire par l’analyse électromagnétique. ^{Dans le}

mémoire actuel, ^{les auteurs se} proposent d’élucider la question par l’étude des raies spectrales que fournissent ^les rayons-canaux de He.

-

Le choix de cette méthode se justifie ^{ainsi :}

D’après ^Stark, les atomions positifs ^{seraient les} porteurs ^des

spectres ^{de raies. De} plus, ^le spectre ^{de He} présente 2 groupes de

séries (Runge ^et Paschen) : ^{1 série} principale ^{et 2} séries secondaires