The AstrophysicaJournal - Vol. XXXIII; n° 1, janvier 1911

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Submitted on 1 Jan 1911

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The AstrophysicaJournal - Vol. XXXIII; n° 1, janvier 1911

Jules Baillaud

To cite this version:

Jules Baillaud. The AstrophysicaJournal - Vol. XXXIII; n° 1, janvier 1911. J. Phys. Theor. Appl.,

1911, 1 (1), pp.336-342. �10.1051/jphystap:0191100104033601�. �jpa-00241678�

d’une manière générale ^{la relation entre} les intensités réfléchie et réfractée à partir de la théorie de Maxwell, ^{et cela en suivant une}

marche analogue ^{à celle} qu’ils indiquent ^{dans le} présent ^mémoire.

MARCEL BOLL.

Il. GREINACHER. - Récipient d’ionisation pour la ^mesure des rayons du radium et de Rôntgen. - P. 209-21 L

Les résultats discordants obtenus par différents expérimentateurs

dans des mesures d’ionisation _par le radium et les rayons R6ntgen

-

écarts qui ^{sont dus souvent à la forme du} récipient

^{ont con-}

duit à utiliser des récipients hémisphériques. ^H. Greinacher étudie la forme qui convient le mieux pour la seconde électrode.

A priori, ^une électrode annulaire semble devoir mieux convenir

qu’une ^électrode rectiligne ; par contre, ^{cette dernière est} plus simple ^à construire.

Par des expériences comparatives, ^{faites avec} les rayons ou r1

dans des conditions variées, ^{l’auteur montre} qu’une ^{électrode recti-} ligne, convenablement utilisée, ^{conduit aux mêmes résultats} qu’une

électrode annulaire.

M. BARRÉE .

THE ASTROPHYSICAL JOURNAL ;

Vol. XXXIII; ^n° 1, janvier ^1911.

Cette proéminence ^a persisté pendant plus de trois révolutions du

i Soleil. La vitesse de rotation des masses gazeuses qui la forment (cal-

cium et hydrogène) ^{a varié d’une} apparition ^à l’autre, dépassant ^dans

la première ^{due 5} 0 j0 ^et dans la deuxième de Il 0/0 la vitesse de rota- tion de la photosphère.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0191100104033601

337

GORDOX SCOTT FULCHER. 2013 La production ^de la lumière par les rayons-canaux.

P.28-31.

Deux phénon1ènes importants renseignent ^{sur la nature} des rayons-

canaux : leur déviation magnétique ^et électrostatique observées par

M’ien, ^{et l’effet} Doppler découvert par Stark. L’expérience ^{de Wien} permet de calculen la vitesse et la valeur _moyenne de la charge ^des constituants ; l’effet Starkdonne directement leur vitesse radiale. Par la discussion des résultats expérimentaux ^{de J.-J .} Thomson, Stark, ^{Paschen et} d’autres, l’auteur avait conclu que les vitesses dé- duites des deux effets sont très différentes; ^{il semblait} donc néces- saire d’admettre _que les rayons-canaux ^{ne sont} pas la ^source princi- pale de la radiation montrant l’effet Stark, qui ^ne pourrait provenir

alors que des molécules du gaz, frappées par les rayons-canaux.

Cette hypothèse ^{conduit à des} conclusions qui concordent dans leurs détails essentiels avec l’effet Stark observé, ^{si l’on} admet, d’après

l’auteur :

1° Que l’intensité de la lumière émise, ^{résultant des chocs, soit} proportionnelle ^à l’énergie ^{transmise à la molécule} frappée ;

~° Que ^{la molécule} frappée ^ne produise ^de lumière que si l’énergie qui ^{lui est transmise} dépasse ^{un certain minimum} supposé égal ^à

celui nécessaire pour produire l’ionisation ;

3° Que la molécule frappante n’émette pas de radiations présentant

l’effet Stark.

De ces trois assertions, ^{l’auteur ne} démontre les deux dernières clue par ^des calculs de statistique ^{et de} probabilité ^{assez obscurs,}

mais il démontre la première par des expériences assurément très

importantes.

L’appareil ^à rayons-canaux dont ^{il se sert est} formé de deux chambres de verre scellées de part ^{et d’autre d’une} plaque ^d’alumi-

nium servant de cathode, ^et percée ^{d’un trou} unique. ^{La chambre à} décharge ^{est reliée à un réservoir} générateur de gaz ^à pression ^cons-

tante ; ^{la chambre} à rayons-canaux, à ^une pompe ^Gaede. Par le jeu

de la pompe ^et le réglage ^de l’écoulement _{du gaz,} on peut ^maintenir

dans les deux chambres des pressions constantes, ^mais différentes.

En arrétant la pompe, ^la pression ^{dans la chambre} des rayons-ca-

naux devient égale ^{à celle} qui existait dans la chambre à décharge.

Dans ^ces deux expériences, les conditions de la décharge ^et, par

suite, la vitesse et le flux des rayons-canaux, ^restent les mémes ; ^ce qui change, ^{c’est la} pression du gaz dans la chambre des rayons-ca- naux, par suite le nombre des molécules frappées. ^L’étude photomé- trique ^des photographies ^{du flux} de rayons-canaux obtenu ^dans des conditions de pression dans la seconde chambre de et montre que ^son intensité lumineuse varie proportionnellement ^{à la} pression, c’est-à-dire au nombre de chocs.

Dans une seconde série d’expériences, l’auteur recherche comment varie l’intensité lumineuse du faisceau de rayons-canaux ^avec l’éner-

gie du flux. Il place pour cela dans la chambre des rayons-canaux ^un cône d’argent ^sur lequel ^{est soudé un} couple thermo-électrique ^et qui peut recevoir la totalité du flux. Il peut ^mesurer ainsi, pour diffé- rentes chutes de potentiel cathodique, l’énergie ^{du flux de rayons-}

canaux. Pour les mêmes chutes de potentiel, ^{il mesure, comme dans}

les premières expériences, l’intensité lumineuse du faisceau. Les deux courbes ainsi obtenues sont presque superposables. L’intensité lumineuse du faisceau est donc proportionnelle ^à l’énergie ^du flux,

par suite ^à l’énergie ^{transmise à} la molécule frappée.

Les mesures photométriques ^{de l’auteur ont} porté ^sur la totalité des radiations des faisceaux des rayons-canaux ; or, dans le spectre

de ces rayons, seules les raies sériées ^montrent l’effet Stark. Comme elles sont plusieurs ^fois plus intenses que les ^autres raies, ^l’auteur

pense que ^ses conclusions peuvent s’appliquer ^{sans erreurs sensibles}

à ces radiations sériées seules.

E.-A. Les spectres des nébuleuses spirales ^{et des anias} globulaires.

P. 58-63.

Ces spectres montrent tous les états intermédiaires entre ceux qui

ne possèdent que les raies brillantes des nébuleuses gazeuses ^{et ceux} semblables au spectre ^{du Soleil.}

Quelques résultats d’une étude des spectres ^de Sirius, Procyon ^et Arcturus, ^{avec une} grande dispersion. - ^{P. 61-71.}

L’auteur recherchait s’il était possible ^{de mettre en} évidence des différences dans les déplacements des diverses raies des spectres ^de

ces astres et par suite d’obtenir quelques renseignements ^sur la pres-

sion de leurs atmosphères.

339 Il a trouvé que, dans les spectres ^{de Sirius et de} Procyon, ^{les raies}

renforcées sont déplacées ^{vers le} rouge, tandis que les raies d’arc le

°

sont vers le violet. Dans le spectre d*Arcturtis, ^les raies du fer sont

déplacées ^vers le rouge par rapport ^à celles des autres éléments. Ces résultats concordent avec les études solaires et avec des études de laboratoire (Gale ^{au mont} iiTilson) pour ^montrer que ^la pression ^de l’atmosphère ^{de Sirius est} plus grande d’environ i2 atmosphères

que celle ^{due la} couche renversante du Soleil, ^{celle de} Procyon ^de

7 atmosphères.

R.-iM. et R.-H. GALT. - La fluorescence cathodique de la vapeur de sodium. - P. 72-80.

Les auteurs ont trouvé que les rayons cathodiques excitent dans la vapeur de sodium, ^en plus ^{de la} fluorescence verte, ^{un nouveau} spectre ^des bandes, entièrement différent des spectres ^{d’arc de} flamme ou d’étincelle, ^{et sans relation avec les} spectres d’absorption,

de fluorescence, ^{ou de rotation} magnétique.

Il contient une série de bandes dans le rouge ^{et le} jaune, ^deux

bandes non résolues dans le bleu et le violet, ^{et un} grand ^{nombre de}

raies nouvelles dont quelques-unes ^{semblent coïncider avec les raies}

d’étincelle.

C.-E. KENNETT Sur la relation entre le diamètre de l’image photographique ^d’un point ^et la pose qui ^l’a produite.

^{P. 81-84.}

On sait que les images photographiques des étoiles ou des raies

spectrales ^{ont des} dimensions qui dépendent ^du temps ^de pose. Les résultats expérimentaux ^{de l’auteur montrent} que les dimensions d’une petite image ^sont proportionnelles ^aux logarithmes ^des temps de pose; les astronomes admettaient plutôt que ^{ce sont} les racines carrées des diamètres des images stellaires, qui ^sont proportion-

nelles à ces logarithmes. L’auteur pense, ^ce qui ^est d’ailleurs géné-

ralement admis, que la loi photographique ^{se trouve alors modifiée}

par ^les conditions de formation des images ^dans les lunettes.

.

Etalons secondaires de longueur ^{d’onde du} système international dans le spectre

d’arc du fer.

Vol. XXXII, p. 215. et vol. XXXIII, p. 85.

A la quatrième réunion de l’Union internationale des recherches

solaires, ^{tenue au mont} Wilson, ^{il a été convenu} d’adopter, ^comme

étalons secondaires de longueurs ^d’onde, la moyenne des valeurs obtenues par trois observateurs différents, appliquant les méthodes

interférentielles, pour les longueurs d’onde de certaines raies du spectre ^{d’arc du fer.} Nous donnons ci-dessous les longueurs ^d’ondes adoptées, résultant des mesures de MM. Fabry ^{et Buisson à Mar-} seille, ^{Eversheim à Bonn et Pfund à Baltimore.}

Les longueurs ^{d’ondes mesurées dans ce nouveau} système ^seront désignées dans l’avenir par le symbole

^{I. A. » .}

N° 2 ; ^{Mars 1911.}

C.-E. MENDENHALL. - Sur le pouvoir émissif des cavités en forme de coin et sur leur en1ploi ^{dans la mesure des} température. - ^{P. 91-97.}

Lia plus grande difficulté des recherches sur les propriétés ^du rayonnement des corps réside dans la détermination de la tempéra-

ture vraie de leur surface. L’auteur propose de donner ^aux corps ^étu- diés la forme d’une lame mince repliée ^{sur elle-même et d’élever sa} température ^{en la faisant traverser} par ^{un courant} électrique. ^Si l’épaisseur ^{de la lame est bien} constante, ^la température qu’elle prend

sous l’influence du courant est constante, sauf à ^{ses deux} extrémités,

et l’intérieur du coin est un véritable corps noir dont ^on peut ^déter- miner la température ^à l’aide de la loi de Stefan-Boltzman ou de

l’équation ^{de Wien. L’auteur montre} que la température ^{de la sur-}

face extérieure du coin, celle dont on veut étudier le rayonnement,

341

est, ^aux environs de 1.C00°, ^{la même à un} degré près que la tempé-

rature de la surface intérieure. Dans le dessin qu’il ^donne,la longueur

de la lame est de 25 millimètres ; ^{les deux feuillets} repliés ^{font un} angle ^{de 10° ; leur} largeur ^{est de 3 à 5} millimètres et leur épaisseur

de

THEODORE Spectres ^de quelques gaz dans la région de Schumann.

P. 98-107.

Ce mémoire contient les résultats de recherches sur la nature du

rayonnement ^de l’oxygène, ^de l’hydrogène, ^de l’azote, ^{de l’hélium}

et de l’argon ^{dans la} région ^{de très courtes} longueurs ^d’ondes.

Pour l’hélium et l’oxygène,l’auteur n’a pu découvrir aucune raie de

longueur d’onde inférieure à A 1900.

L’azote possède ^deux spectres ^{dans cette} région : ^{l’un est formé de}

bandes faibles dont les arêtes se trouvent du côté le plus ^réfran- gible ^du spectre, ^{il est} produit par des décharges ^non condensées ;

l’autre comprend ^deux couples ^{de raies fines ;} faiblement visible avec

le premier spectre ; ^{il se renforce} par l’introduction de capacités ^dans

le circuit.

Le spectre rouge de l’argon ^ne possède pas de raies dans ^cette

région ; ^le spectre ^{bleu en a un nombre} considérable.

Contrairement à Schumann, ^{l’auteur n’a} _{pas pu} ^{trouver dans le} spectre ^de l’hydrogène de raies du type ^{de celles} représentées par ^la formule de Balmer. Mais il _y a découvert cinq groupes ^de cinq ^raies

entre X 1650 et ~ 1450. Ces raies sont visibles dans l’argon ^conte-

nant des traces d’hydrogène. ^Elles disparaissent ^avec l’hydrogène.

Elles _y sont plus ^{intenses avec} des électrodes d’aluminium qu’avec

des électrodes de fer ou de cuivre. L’introduction d’une capacité ^les

fait disparaître. ^{Des traces} d’hydrogène ^{dans de l’azote, de} l’oxy- gène ^et de l’hélium ne peuvent ^les produire. ^Elles apparaissent ^dans

de l’hydrogène pur, quelles que soient les électrodes employées,

mais elles _y sont superposées ^{à un} grand ^{nombre d’autres raies.}

FRÉDÉRII: SLOCUNI. - Mouvements généraux ^de l’atmosphère solaire, indiqués

par les proéminences. - P. ’108-l’1~.

L’atmosphère ^{solaire a une tendance à se mouvoir vers les} pôles

dans les latitudes moyennes,vers l’équateur dans les hautes latitudes et parallèlement ^à l’équateur ^dans les latitudes nulles.

J. de Phys., ^5° série, ^{t. 1.} (Avril i9’lI.) ²⁴

J.-HARRY CLO. 2013 Effet de la température ^sur l’ionisation d’un gaz.

P. i 15-1.24..

L’auteur a étudié la vitesse de décharge ^d’une tige métallique ^sou-

mise aux rayons y du radium et placée ^{dans une chambre} cylindrique d’acier, pleine ^{d’air ou} d’hydrogène, dans différentes conditions de

température ^{de cette} chambre. Il a trouvé que jusqu’à 6000 C. l’ioni- sation de l’air est indépendante ^{à 0,2} 0/0 près ^{de la} température.

Pour l’hydrogène ^{la même} indépendance ^{a lieu} jusqu’à ^{4:300 C.}

C.-G. ABBOT et L.-B. ALDRICH. - L’échelle pyrhéliométrique. - P. 125-129.

Courte note sur deux pyrhéliomètres étalons construits par M. Abbot. Les auteurs pensent que leurs données sont exactes à moins de 1 0/0 près. ^Ils pensent, ^{sous toutes} réserves, que l’unité de

pyrhéliométrie ^fournie par les ^nouveaux pyrhéliomètres d’Angstrôm dépasse ^d’environ 5,5 la vraie calorie.

SÉBASTIEN ALBRECHT. - Sur une méthode quantitative pour déterminer les types spectraux des étoiles brillantes.

P. 130-140.

L’auteur a remarqué que les longueurs d’ondes de certaines raies

spectrales varient dans les différents spectres stellaires, ^{d’une ma-}

nière progressive, ^du type ^{F au} type Mb. Il propose de prendre ^cette

variation des longueurs ^{d’ondes comme base} de la classification des spectres stellaires.

Les raies dont les longueurs ^sont ainsi variables sont en réalité des.

raies multiples que les spectroscopes stellaires ne peuvent séparer,

et dont les composantes changent d’intensités relatives d’une classe de spectres ^{à une autre.}

JULES BAILLAUD.