Expériences relatives aux courants induits par les décharges électriques

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Submitted on 1 Jan 1872

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Expériences relatives aux courants induits par les décharges électriques

Chautard

To cite this version:

Chautard. Expériences relatives aux courants induits par les décharges électriques. J. Phys. Theor.

Appl., 1872, 1 (1), pp.162-171. �10.1051/jphystap:018720010016201�. �jpa-00236769�

ajouterons

que, ^{avec M. H.} Sainte-Claire

Deville,

l~I. Vicaire ^et la

plupart

^des

physiciens français,

^{nous sommes}

porté

^à penser que la

température

^{du Soleil est}

comparable

^{à celle de nos flammes et}

n’atteint _pas le chiure énorme de

plusieurs

millions de

degrés;

mais nous devons reconnaître

qu’il

^{n’existe aucune}

expérience

^dé-

cisive

qui

permette ^{de se} prononcer

catégoriquement

^{sur ce}

sujet.

EXPÉRIENCES RELATIVES AUX COURANTS INDUITS PAR LES DÉCHARGES

ÉLECTRIQUES;

PAR M. CHAUTARD.

Les divers effets _que

produisent

^{les courants} d’induction dus à l’action des

décharges

^des condensateurs ne m’ont pas paru

égale-

ment aptes à être constatés dans un cours. Celui

qui

^{m’a le mieux}

réussi,

^c’est l’111Lin11llat10I1 soudaine d’un tube de Geissler _par la

décharge induite,

^{au monlent où}

jaillit

l’étincelle de la

jarre

^induc-

trice. La contraction du _corps d’une

grenouille

^{ou bien la faible}

étincelle

qui apparaît

^{entre les}

pointes

^d’un

petit

excitateur offre des résultats certainement

très-nets,

mais bien moins apparents toutefois que le

jet

de lumière au sein du tube vide.

En

produisant

l’induction à l’ aide d’une machine

électrique

^de

Holtz munie de ses

condensateurs,

^on peut ^{rendre le}

phénomène

continu et lui donner alors un éclat bien

supérieur

^{à celui}

qu’on

obtient par la

simple décharge

^d’une bouteille de

Leyde.

Enfin,

^en

employant

^un nombre suffisant de

spirales,

^{on obtient}

des courants d’ordres

supérieurs,

^dont l’existence peut ^{être fort aisé-}

ment et simultanément démontrée _par le méme

procédé.

Ces divers

points établis,

^{il en est un autre encore}

qu’il

^{n’est pas}

moins

important

d’examiner et

qui

^{demande une} démonstration non

équivoque. Quelle

^{est la nature du mouvement}

électrique qui

^con-

stitue la

décharge

^{induite Est-ce un mouvement}

unique, analogue

à celui de la

décharge

inductrice elle-même ? Est-ce

plutôt

^{la succes-}

sion de deux

décharges

induites de direction

opposée

Les soupapes

électriques

m’ont paru le meilleur moyen de pro-

céder,

^{dans un cours, à}

l’analyse

^{des courants} induits par la ^dé-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018720010016201

163

charge

^et

j’ai

^{cru devoir}

employer

^{pour cela des tubes cloisonnés}

de Iloltz. Je sais bien que l’ellèt de ces tubes n’est pas

interprété

de la même manière par ^tous les

physiciens :

^M. Riess leur refuse le rôle de soupapes; la netteté de ^mes résultats

semble,

^au

contraire,

devoir leur faire attribuer des

propriétés

^{de ce} genre.

Je mets l’une des

spirales

^en rapport ^avec la machine de Holtz

ou celle de

Carré, garnie

^{ou non de}

condensateurs,

par l’intermé- diaire d’un excitateur permettant ^de

régler

^la

longueur

^{de l’étin-}

celle. L’autre

spirale

^{voisine est reliée à un double tube cloisonné.}

Selon le

degré

de tension de la

décharge,

^{on voit} l’illumination des tubes se

produire,

^{soit d’un}

côté,

soit de l’autre. Au moment ou le

changement

^{de sens du courant induit se}

manifeste,

^{les deux tubes}

sont sillonnés simultanément par ^une lueur

qui

^{s’accroît ou s’affai-}

blit d’un côté ou de

l’autre,

selon que l’un ^des courants est

supé-

rieur ou inférieur en intensité à son

congénère.

Les mêmes

phénomènes

peuvent ^{être obtenus avec les courants} induits du second et du troisième

ordre;

^{le sens du circuit dans les}

deux tubes est I1l.odifié _{soit par} la tension de la

décharge primitive,

soit par la distance des

plateaux.

Je n’ai pas

poursuivi l’expérience

au delà du troisième

ordre,

^{mais il est}

probable

que ^{rien ne}

s’op- poserait

^{à la} manifestation des mêmes résultats pour les ^courants d’ordres

supérieurs.

^{J’ai constaté} enfin que,

lorsqu’une

^{seule des}

extrémités de la

spirale

induite était en relation avec le tube de

Holtz,

^{les deux} branches conservaient la même illumination.

De ces-diverses

expériences

^on peut ^{conclure :}

i °

Que

^{les deux} courants, inverse ^et

direct,

^{obtenus au moment}

d’une

décharge,

^sont

généralement inégaux;

^le

plus

^fort

l’emporte

et détermine l’illumination du tube

correspondant

^sans que l’on

puisse

trop

spécifier

^{la loi}

qui préside à

^cette

direction;

2°

Que

^{dans le cas où les} courants sont

égaux,

l’extinction des tubes _{n’a pas}

lieu,

^{mais au contraire une} illuanimation soudaine des deux branches se

produit,

^attestant ainsi que les courants ne sont

pas simultanés et

qu’ils

^se succèdent à des

intervalles,

très-courts

sans

doute,

^{mais assez}

appréciables

^{pour ne} pas entraîner leur des- truction.

164

MULLER. - Ueber die Fortpflanzung ^{des Lielites} (Sur ^la propagation ^{de la} lumière) ;

Al1nales de Pobâ enrlorf,f ; CXV, SG ; ~ 1872.

On s’accorde

généralement

^à admettre que la vitesse ^de propaga- tion de la lumière cst

indépendante

^de la force vive des vibrations

lumineuses ;

^{et il est}

certain,

par l’ensemble ^des

phénomènes opti-

ques ^connus, que ^cette

indépendance

^{doit être}

admise, quand

^{on se}

borne à une

première approximation.

^Le travail actuel ^a _pour

objet

de fixer les limites entre

lcsclucllcs

^{une telle}

approximation

^est

légitime.

^La

petitesse

des variations

qu’il s’agit

^{de mesurer}

exige l’emploi

de méthodes d’unc sensibilité extrême : l’auteur a choisi la méthode du

déplacement

^des

franges

d’interférence ou de dif- fraction.

PREMIERE MÉTHODE. ^-

jDe/7~Ce/7ZC/Z~ (Yc~/YY~~~ ~ t/Z~7’/~/~7ZCe

~:noclicites

^avec

grande différence

^de mL~i’c7ie. ^- Un milieu d’é-

paisscur

^{D et d’indice ii, terminé} par ^deux faces

parallèles,

^fournit

des interférences _par la réflexion normale de la lumière

parallèle

sur ses deux faces. La différence de

pllasc

cp des rayons intcrf crents est, ^en

négligeant

^la perte ^{(e 2 par} ₂ la réflexion à la ^’

première

^sur-

face,

Si 1, i icnt à varier cl’unc

quantité 6~

^{om a}

Les ;aleurs

positives

^de

dcp correspondent

^{à un}

déplacement

^des

~

franges

^{dans le sens où les}

déplacerait

^une diminution

d’épaisseur

du milieux.

Il est à remarquer

qu’une

^{variation dc 7l} n’entraîne une variation

correspondante

de la vitcssc de

propagation

V que si l’on suppose la durée r des vibrations invariable ou la source de lumière con-

stante. Dans cette

hypothèse,

la relation

165

jointe

^{à la}

précédente,

^donne

et par

conséquent

^{une variation} déterminée de V

produit

^{une varia-}

tion de q ^{et un}

déplacement

^des

franges

^d’autant

plus grand

que y

sera lui-même

plus grand

^en valeur absolue. De là résulte la néces- sité d’observer les

franges

^{avec la}

plus grande

différence de marche.

possible.

^L’auteur

^estiqic

^{que, dans ses}

recherches,

^on

pouvait

ap-

précier

^une variation de la

longueur

^{d’onde ne}

dépassant pas 2

i o’

^À,

ce

qui correspond

^{à un}

changement

de 600 mètres au

plus

^{dans la}

,

valeur absolue de la vitesse.

Le

phénomène

d’interférences choisi par l’auteur est celui des

anneaux de

Newton, produits

^{avec une} différence de marche

qui

^a

du rester

comprise

^{entre 10000 et a3 ooo} ondulations. On obtient

une lumière

parfaitement homogène

^au moyen d’une vapeur ^ou d’un _gaz

incandescent,

^à la condition d’en former un spectre ^{réel et}

très-pur,

^et de faire coïncider la raie brillante

employée

^{avec la}

fente étroite d’un écran

qui

^{arrête toutes les autres} radiations. On

dirige

la lumière de la fente sur

l’appareil

d’interférences. La

glace plane

^et la lentille dont celui-ci est formé sont établies une fois pour

toutes à la distance

convenable,

^au moyen ^{d’une sorte de niveau à} mercure; ^et

l’oeil, placé

de manière à recevoir

l’image réfléchie, aperçoit

^un

champ

d’interférence

complétement

^imnobile.

Pour mieux s’assurer de la nécessité de

n’employer qu’une

^source

constante, l’auteur s’est d’abord

préoccupé

d’examiner l’influence d’un

changement

^{de la masse de la} vapeur ^ou du gaz incandescents.

On

produisait

^{un tel}

changement

^en

enfonçant plus

^{ou moins dans}

la flamme invisible d’un brûleur de Bunsen une

perle

de la sub-

stance

employée (sodium, litliium, thallium).

^{On a} ainsi obtenu ut

déplacement

^des

franges, qui

^a atteint la totalité de la distance de deux

franges

sombres consécutives. Mais si l’on

emploie

^une

plus grande

^masse de vapeurs, la

plus grande possible,

^et

qu’on

^ramène

l’intensité à ce

qu’elle

^était

précédemment,

^au moyen d’un ^verre

absorbant,

^le

déplacement

^des

franges

^{est réduit}

au go

^{de la distance}

de deux

franges.

^Le

phénomène

^{observé tout} d’abord tient donc ^sur-

tout à un

changement

^{de la}

période

^de

vibration,

^{non à un}

change-

ment de la vitesse de la lumière.

On

comprend

d’aillcurs

pourquoi

^{il en est ainsi : cn}

^elfct,

^{on sait}

déjà

^{que, par}

l’augmentation

^{de la masse des} vapeurs incandes- centes, ^les

lignes spectrales

s’étalent. Le

changement

^de

réfrangibi-

lité moyen observé tient à une

dissymétrie

^dans l’extension de la raie

qui s’étale,

^{surtout du côté le moins}

réfrangible.

^{Ce fait a été}

observé directement _par Zôllner au

moyen

^du spectroscope ^{à ré-}

version.

Il n’en est pas de ^même pour lcs

expériences suivantes,

^{oü la}

masse incandescente est demeurée invariable. Dans ^unc

première série,

^{exécutée avec} la lumière du

sodium,

^{on a} fait varier l’111tC11- sité au moyen de ^verres absorbants. Mais comme on

pourrait

^crain-

dre que le

déplaccment

^des

franges produit

par

l’absorption

^{fut lié à}

une

dissymétrie

^{dans le}

pouvoir

absorbant du verre pour la lumière de la raie

employées,

^{on a institué une seconde série} de recherches

av ec la lumière de

l’hydrogène

^{d’un tube de}

^Geissler,

traversé par l’étincelle d’une bobine de Rull111kor0152. Une

dérivation,

^{établie sur}

le fil de la bobine

inductrice,

coiiteiiaiu un

rhéostat,

^au moyen du-

quel

^on

pouvait

^{faire varier} l’intensité de la lumière dans le rapport de i il

3 ;

^{et l’on a} observé le même

déplacement

^des

franges quand

on réduisait

l’intensité,

^{soit au} moyen du

rhéostat,

^{soit à l’aide}

’ d’un verre absorbant. A moins d’admettre la

plus étrange

^coinci-

dence entrc l’action d’un

c~lallbel11C11t

^de

température

^{et d’une ab-}

sorption

^{sur la}

réfrangibilité

moyenne ^{des deux raies de}

l’hydro- gène,

^{on nc} peut ^{se refuser} à admettre dans ces

expériences

^une

variation de la vitesse de la

lumière, produite

par ^une variation d’in- tensité.

Le tableau

suivant,

où la différence de

phase

^est

exprimée

^en

nombres d’ondulations et le

déplacement

^des

franges

^{en fraction de}

la distance de deux

franges consécutives,

^{résume toutes ces}

expé-

riences. ,

167 SECONDE MÉTHODE. ^-

Déj~lacernent

^{des lninÙnUln de seconde}

classe de

Frallenhofer. - Quand

^{un écran}

percé

dc~ deux fentes

parallèles

^est éclairé par ^un faisceau de lumière

normale,

^{on ob-}

serve des

franges

de diffraction. L’intensité

lumineuse,

^{dans une}

direction

déterminée,

^est

susceptible

^de

plusieurs

^{sortes de mini-}

mum,

parmi lesquels

^ceux que Frauenhofer a nommés lninÙnum de seconde classe

produisent

^{seuls des}

franges

^{assez nettes} pour pou- voir être observées. La

position

^{de ces}

franges dépend

essentielle-

ment de la différence de

phase

moyenne des faisceaux issus des deux

fentes,

dans la direction _que l’on considère. Si l’on modifie la

phase

^{de l’un des}

faisceaux,

^le

changement

d’intensité _correspon-

dant, produit

^{dans cette}

direction,

^{se confondra} par ^son apparence

avec un

déplacement

^des

franges

^vers le faisceau ^en

retard,

^{et lc}

nombre des

ranges déplacées

^{mesurera le nombre} d’ondulations de la différence de

phase

introduite . Les

expériences qui

^{suivent sont}

fondées sur cette observation.

Il est à remarquer que la méthode actuelle ne permet pas d’alté-

rer

l’égalité

d’intensité des faisceaux interférents. Le

procédé

^em-

ployé

^pour

produire

^une différence de

phase

^{dans ces} conditions est

extrêmement

ingénieux.

^{Il consiste à affaiblir les deux faisceaux}

dans le même rapport, mais à des distances différentes des fentes.

Si la vitesse de

propagation

^de la lumière

dépend

^{de son}

intensité, l’espace compris

^{entre les deux}

points

^{où se}

produit

l’aflaiblisse-

ment sera parcouru par les deux faisceaux avec des vitesses

inégales, après quoi

^ils

reprendront

pour interférer des intensités et des vi-

tesses

égales.

La différence de

phase acquise

^est évidemment _pro-

portionnelle

^{à la distance des}

points

d’aûaiblissement.

Dans les conditions oii l’auteur a

opéré,

^la

plus petite

^variation

de la

longueur

d’onde que l’on q

puisse

l’ constater est de

2013~~

₁₀ ^ce

qui

q

correspond

^{à une} variation de la vitesse de la lumière d’environ 1 50 métres. La sensibilité de ^ce

procédé

^{est donc}

supérieure

^{à celle}

de la méthode des interférences avec

grande

différence de

marche,

mais cet avantage ^est

compensé

par

l’impossibilité

^de faire varier l’intensité dans des limites aussi étendues.

La source lumineuse

employée

^est la flamme ordinaire _{du gaz.}

L’appareil

^se compose d’un collimateur muni d’une fente

verticale,

d’un écran à deux fentes

verticales,

enfin d’une lunette munie

d’une croisée de

fils, réglée

pour

l’~.llf~nl,

^{ct dont} l’axe coïncide avec

celui du collimateur ct des fentes. L’aHaihlissenlent des deux fais-

ceaux s’obtient ^cn

plaçant

^{sur leur}

trajet

^unc

glace oblique, qui

^ré-

fléchit sur ses dcux f’accs et écarte ainsi du

camp

d’interférence une

partie

^notable des rayons. Les formules de Fresnel permettent ^d’é- valuer la

diminution

Û’111tc11slte.

L’auteur a

employée

^{tantôt une seule}

glace,

^{tantôt dcux}

fragments

d’une même

glace places

^{sous la même}

obliquité

^à des distances dif- férentes ^sur le

trajet

^des rayons. Cette seconde

disposition

permet

d’augmenter beaucoup

la distance des

points

oii l’on affaiblit la lu-

mière,

^mais comporte des corrections dont le calcul est

pénible

^et

un peu incertain.

Aussi, malgré l’originalité

^de toute cette

partie

^du

Mémoire,

^doit-on

ajouter plus

de confiance aux résultats _{de la prc-} mière méthode

qu’aux

^nouveaux nombres réunis dans le tableau

ci-dessous,

^où l’affaiblissement de l’intensité de la lumière est ex-

primé

^en nombres ronds.

Il cst à remarquer que ^tous les nombres

obtenus,

soit par l’une soit par l’autre ^{des deux} méthodes si diflërcntes

employées

par l’au- tcur, ^{sont des}

grandeurs

^{du même}

ordre,

^ce

qui

^doit

inspirer

^beau-

coup de confiance dans les résultats. On ^sera donc

porté

^{à admettre}

avec 31. Mûller que :

Pour ^une seconde

~pj.~oox,inzctiom,

^telle qlle l’on considére des

quantités égales

^ou

iit~ fér~ietct~es

^ait jjaillioniènze de la valeur ab-

solcce, ^il

faut

^tenir com2~te ^d’ccne

dépendance

^{entre la vitesse de}

propagation

^{de la} llllllière ^{et la}

force

vive des z~iboatioms de l’éther.

Il semble bien difficile d’établir les lois

précises

^{de cette}

dépen-

dance.

Cependant

^l’auteur propose les suivantes,

qui

^{ne concordent}

pas strictement avec ses nombres :

169 Le

changement

^{de la}

longueur

^{d’onde croît}

proportionnellemcnt

à la racine carrée de l’intensité et au carré du nombre des vibra- tions.

Ces lois conviendraient

théoriqucmcllt

^{au cas} de vibrations s’ef- fectuant au sein cl’un milieu où le frottement ne serait pas

négli- geable.

^{L’auteur est en effet}

porté

à admettre que la ^causc des variations de la vitesse

qu’il

a observées réside dans une

propriété

du mouvement de l’éther

analogue

^au

frottement,

c’est-à-dire dans la transformation d’une

partie

^{de la} force vive des mouvements

pé- riodiques

^d’où

dépcnd

la lumière en une autre sorte de mouvement,

analogue

^{à celui} que nous nommons chaleur dans les substances

pondérables,

^et

qu’il

conviendrait de _nommer, dans cette

hypothèse,

la chaleur de l’ éther. Ce mouvement, transmis dans

l’espace

par

une sorte de condicctibilité , -’ constituerait un nouveau mode de

transport de la force vive dcs astres lumineux vers les astrcs

obscurs. ^’

, E.

BOUTY?

~

Professeur ^au Lycée ^{de Reims.}

MAYER. - Acoustical Experiments showinff ^{that the} Translation of a Vibrating Body

causes it to give ^a Wave-Iength difîering t’rom that produced by ^{the same} Vibrating Body ^when stationary (Expériences d’acoustique démontrant qu’un corps ^sonore animé d’un mouvement de translation donne lieu à des ondulations de longueur différentes de celles qu’il produirait ^{à l’état de} repos); ^Flzil. 1J-Iag., 4e série, vol. XLIII;

avril 1872.

~O~J~J1C1’’

^{a démontré en} 18~1 ¹ que la hauteur ^{de son}

produit

par

un corps vibrant animé d’un ^mouvement de translation augmente ^ou diminue suivant que ^ce corps

s’approche

^ou

s’éloigne

de l’observa-

teuh. Ce

fait,

^vérifié par divers

physiciens,

^a

acquis

^une

grande iUlpor-

tance

depuis qu’on

^{l’a étendu aux} vibrations lumineuses. Il _per- lnet, ^en

effet,

^de

juger

^des mouvements de certains corps célestes par la variation de

réfrangibilité

dcs raics de leurs spectres. ^M.

Mayer

en a donné une vérification nouvelle assez

simple

pour

pouvoir

^étre

répétée

^{dans un cours.}

Le

procédé qu’il emploie

^{n’est autre chose} que

l’expérience

^bien

connue de la transmission par l’air du ^mouvement vibratoire d’un

diapason

^{à un autre. On sait} que ^cette transmission n’a lieu

qu’avec

des instruments montés sur caisses

renforçante

^et

rigoureusement

à l’unisson.

Deux

diapasons

^{de ce} genre, dont le son

correspond

^{à 256 vibra-}

tions doubles par seconde, ^sont

placés

^{à une} distance de 3o à 60

pieds

l’un de

l’autre,

^{et l’on commence} par ^constater que les ^vibrations du

premier

^se transmettent facilement au second.

On

sépare

^ensuite l’un d’eux de sa

caisse,

^{et on} le fait vibrer en

le tenant d’une

marin,

^tandis que la ^{caisse est tenue} de

l’autre ; puis

on marche

rapidement

^{vers le second}

diapason

^eL,

pendant

^{ce mou-}

vènlent,

^on

applique

^le

premier

^{sur sa}

caisse,

^en ayant ^{soin de} l’enlever au moment

précis

^{où l’on s’arréte.} Aucune vibration ne se

produit

^{dans le}

diapason fixe,

bien que l’observateur ait pu s’en

approcher jusqu’à

^une distance de i

pied.

L’expérience

^est recommencée avec un

diapason

^{mobile faisant} par seconde ² vibrations de moins que les

précédents. Seulement,

^{au lieu}

de se

déplacer soi-même,

^{on donne à la caisse un mouvement oscil-}

latoire aussi étendu que le permet ^le

bras, puis

^on y

applique

^le

diapason qu’on

^{tient de l’autre}

main, pendant qu’elle s’approche

^du

diapason

^{fixe. Ce dernier entre en vibration si l’on a}

communiqué

à la caisse une vitesse

convenable, qui

^est de 8 à g

pieds

par seconde.

Enfin on arrive au même résultat avec un

diapason

mobile fai-

sant 2 vibrations de

plus

^{que le}

diapason fixe,

^à condition de

l’ap- pliquer

^{sur sa caisse}

pendant

^la

période

^{inverse de son} oscillation.

1VI.

lBlayer

^rend facilcn2ent observables les vibrations du

diapason fixe,

^en

suspendant

^au devant d’une de ses branches et en contact avec elle une

petite

^{balle de}

liége

attachée à un fil de soie bien ver-

tical.

L’image

^{de cette balle et du}

diapason

^est

projetée

par ^une lentille sur un écran. Il

importe

que la balle ^soit

rigoureusement sphérique,

^sans

quoi les impulsions qu’elle reçoit

^{la feraient tourner}

sur

elle-même,

^{au lieu de l’écarter du}

diapason ;

^il faut aussi

qu’elle

soit bien

polie,

^{car de}

petites aspérités produiraient

^{l’c.~i’et d’une sorte}

de coussin amortissant les chocs. L’auteur recommande de la recou-

vrir d’un vernis.

On peut d’ailleurs substituer à la balle de

liége,

ainsi que l’a fait M. O . -N.

Rood,

^de

New-York,

^un

petit

^miroir

suspendu

^{à deux fils}

verticaux,

^et dont le bord

s’applique

^{contre une des branches du}

diapason.

^Les

plus

faibles vibrations sont alors nettement accusées

171

par ^{le mouvement} d’un rayon de lumière réfléchi ^à la surface du petit ^miroir.

Le

réglage

^du

diapason

^cst obtenu par l’observation des

battements,

mais il convient de ne pas comparer directement les deux instru-

ments

qu’on

^{veut accorder.}

Quand

^{ils sont}

très-près

^de

l’unisson,

^ils

exercent l’un sur l’autre une influence

qui

^{tend à lcur donner une}

durée de vibration _commune, de sorte que les battements

disparais-

sent, bien que la difl’érence ^de hauteur ne soit pas ^{encore tout} à fait

négligeable.

M.

Mayer

^{se sert d’un troisième}

diapason,

^différant

très-peu

^des

deux

premiers,

^et

qu’il

fait résonner successivement avec chacun d’eux. Le temps nécessaire à la

production

^{de 3o à £o battements}

est noté au moyen d’un compteur ^à

pointage,

^{et l’on}

surcharge

^avec

de la cire le

diapason

donnant le son le

plus ^élevé, jusqu’à

^ce que ^ce temps ^{soit devenu} exactement le même dans les deux ^cas.

.

L’auteur se propose de

reprendre

^ces

expériences

^{avec un} appa- reil dont il ^a fait le

plan,

^et

qui

permettra ^de mesurer avec

précision

la vitesse

imprimée

^au corps ^sonore.

J. IBIÀ-IJRÀT.

J . 3IAURAT .

NOTE HISTORIQUE SUR L’EXPÉRIENCE DE TORRICELLI;

PAR M. CH. THUROT,

Membre de l’Académie des Inscriptions ^et Belles-Lettres.

L’histoire de la fameuse expérience de Torricelli a été souvent présentée

d’une manière inexacte, parce qu’on ^n’est pas remonté ^aux sources, d’ailleurs fort accessibles, ^{où il} était facile de puiser. ^{Un ami et un} disciple ^de Torricelli,

Carlo Dati, ^l’a exposée ^{dans un} écrit intitulé : Lettercz di Tilnauro Antiate (c’est

le pseudonyme que Dati avait choisit) ^ai Filaleti della vera Storicr drlla Cieloide

e della

fanzosis,sima

.,~sperien~cz ^dell’ Argento ^vÙJO ( Firenze , 16G3 , in - 4° ) . L’historique ^{de Dati et} les documents dont il l’a appuyé ^{ont été} reproduits

dans la biographie ^de Torricelli, mise par Tommaso Bonaventura en tête de sa

publication ^des Lezioni accadell2iche di Evciiigelista Torricelli (1re édition, ^Flo- rence, 1715, in-4°; ’).e édition, 3Iilan, 1823, in-8° ) . ^{Nous n’avons} pu ^trouver

l’ouvrage ^{de Dati. Nous} puisons ^{dans la} seconde édition des Lezioni, après ^nous

être assuré que l’historique ^{est la} reproduction ^{de Dati avec} quelques ^modifi-

cations insignifiantes ^{de réduction} (1).

~ (~) ^{Pour s’en} convaincre, ^{il suffit} de comparer la citation de l’opuscule ^{de Dati} (p. 20) que l’on ^trouve dans Nelli (Saggio di storia litteraria fiorentina del secolo XPII. Lucca, 1759, in-til, p. 96, ^note i) ^{avec ce} qu’on ^{lit dans la} Préface des Lezioni (p. 29 ^et 30).